Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Волна нелинейная

Как следует из (18.23) и (18.27), за счет взаимодействия волны накачки с волнами на частоте и Шг возникают волны нелинейной  [c.407]

Таким образом, в данном случае интерференции двух встречных волн нелинейность среды не приводит к образованию новых волн, но лишь к перераспределению их амплитуд.  [c.827]

Волна нелинейной поляризации распространяется по среде со скоростью, равной скорости исходной световой волны  [c.231]

ВИЯМИ от нулевого положения, но в одинаковой фазе (в то время как в бегущей волне, наоборот, колебания всех точек происходят с одинаковыми отклонениями, до в разл. фазах) 2) в нелинейных оптич. средах колебания вынуждающей волны нелинейной поляризации  [c.526]


ФАЗОВЫЙ СИНХРОНИЗМ (волновой синхронизм) при нелинейном взаимодействии волн—условие наиб, эффективного энергообмена между собственной и вынуждающей волнами среды, имеющими одинаковые частоты. Напр., в нелинейной оптике вынуждающей волной может быть волна нелинейной поляризации, ловие Ф. с. выражается равенством волнового вектора к собств. волны среды волновому вектору А, вынуждающей волны (Л = А,). Разность волновых векторов Ак=к—к, наз. фазовой (волновой) расстройкой. Нелинейные взаимодействия волн, происходящие при наличии Ф. с. (Д = 0), принято называть синхронными (см. Синхронизм).  [c.273]

В настоящее время ГВГ применяется для создания когерентных источников на новых длинах волн. Нелинейный кристалл может быть помещен либо вне, либо внутри резонатора лазера, генерирующего основное излучение. В последнем случае с целью увеличения эффективности преобразования используют то преимущество, что внутри резонатора электромагнитное поле имеет более высокую напряженность. В обоих случаях получена очень высокая эффективность преобразования (приближающаяся к 100%)- Наиболее часто применяется ГВГ с целью удвоения частоты выходного излучения Nd YAG-лазера [таким образом, из ИК-излучения (Л = 1,06 мкм) получают зеленый свет (Л = = 532 нм)], а также для получения генерации перестраиваемого УФ-излучения (вплоть до Л 205 нм) путем удвоения частоты перестраиваемого лазера на красителях. В обоих этих случаях в качестве источника используется либо непрерывный, либо им-  [c.500]

Однако имеется одно важное обстоятельство, позволяющее до известной степени обойти эту трудность. Дело в том, что при Q< oi, сог поперечный размер а области, занимаемой волной нелинейной поляризации на частоте Q , имеет порядок A 2n /Q, а Л. Поэтому область, занятая волной нелинейной поляризации, и область, где формируется электромагнитное поле на разностной частоте, в значительной мере пространственно разнесены.  [c.130]

При этом фазовая скорость волны нелинейной поляризации v Q), порождаемой волнами oj и со2, превышает скорость y(Q) свободной электромагнитной волны на той же частоте. Соотношение (3) имеет вид известного черепковского условия, характеризуюш.его диаграмму направленности излучения заряженной частицы, равномерно движу-ш,ейся со сверхсветовой скоростью в среде. Поэтому в рассматриваемом случае говорят о черепковском излучении волны нелинейной поляризации. Сопоставление (3) с (2) показывает, что черепковское условие эквивалентно сохранению продольных компонент волновых чисел (импульсов, в квантовой трактовке).  [c.131]


Решение (13) позволяет обосновать и уточнить качественные соображения, приведшие нас к формуле (3). Ключевыми здесь оказываются два момента малая расходимость пучков накачки (вектор не сильно отклоняется от оси г) и малость характерного размера области пространства, занятого волной нелинейной поляризации, по сравнению с длиной волны излучения на разностной частоте. В силу сказанного величину k в (13) можно считать константой, и следовательно, поле на разностной частоте максимально, когда  [c.133]

Амплитуда излучения на разностной частоте определяется фактором Р(кх)-Лля гауссовского поперечного профиля волны нелинейной поляризации  [c.133]

Рис. 1.1. Волны нелинейной поляризации, рожденные двумя плоскими волнами накачки. Рис. 1.1. Волны нелинейной поляризации, рожденные двумя <a href="/info/10059">плоскими волнами</a> накачки.
При а>1 разрьшы образуются на участке r>Rs, где волна остается сферической сходящейся возникает пилообразная сходящаяся волна. Нелинейное затухание в этом случае приводит к уменьшению коэффициента усиления фокусирующей системы [Наугольных, Романенко, 1959 Наугольных, 1968]  [c.117]

Дифракция волн нелинейная 109 Добротность пузырька 17  [c.233]

Условие волнового синхронизма для генерации второй гармоники. В 9.1 отмечалось, что при определенных условиях волна нелинейной поляризации частоты 2со, во.чникающая при распространении в квадратично-нелинейной среде световой волны частоты ш, может переизлучить световую волну на частоте 2(и — вторую оптическую гармонику. Каковы же эти условия  [c.231]

СПЕКТРОСКОПИЯ (раздел физики, в котором изучают спектры оптические абсорбпионпая изучает спектры поглощения видимого, инфракрасного и ультрафиолетового света акустическая — совокупность методов измерения фазовой скорости и коэффициента поглощения звуковых волн различных частот, распространяемых в веществе вакуумная — спектроскопия коротковолнового ультрафиолетового и мягкого рентгеновского излучения, в которой применяют вакуумные спектральные приборы лазерная изучает полученные с помощью лазерного излучения спектры испускания, поглощения и рассеяния света мессбауэровская — метод изучения электрических и магнитных полей, создаваемых на атомных ядрах их окружением микроволновая — радиоспектроскопия электромагнитных волн сантиметрового и миллиметрового диапазонов длин волн нелинейная — методы исследования строения вещества, основанные на нелинейных оптических явлениях оптико-акустическая — метод анализа вещества, основанный на изучении спектров поглощения света, возникающих  [c.278]

Принцип суперпозиции перестаёт выполняться при распространении волн достаточно большой интенсивности в нелинейных средах при этом имеют место каче-стпеппые особенности (см. Волны, Нелинейная оптика, Нелинейная акуст.ика).  [c.164]

В опытах Франкена генерация гармоник была очень слабым эффектом, кпд удвоения (относит, мощность гармоники) й 10 . Однако уже к нач. 1963 кид оптич. удвоителей достигали 20—30%. Решающую роль в этом сыграли реализация условий фазового синхронизма, согласование фазовых скоростей волн нелинейной поляризации и гармоники, осуществляющееся при 2к /с2 и приводящее к синфазному сложению полей гармоники, генерирующихся в разл. участках нелинейной среды. Т. о., даже в условиях, когда локальный нелинейный эффект мал (х 1, нл лин)>  [c.293]

Четырёхчастотные нелинейные взаимодействия на кубичной нелинейности приводят не только к генерации волн на новых частотах, во и к возникновению волн нелинейной поляризации на частотах исходных волн  [c.296]


НЕЛИНЕЙНАЯ СРЕДА среда, отклик к-рой на действие внеш. возмущения нелинейно зависит от амплитуды возмущения. В Н. с. не выполняется суперпозиции принцип отклик на сумму возмущений не равен сумме откликов на отд. возмущения. Свойства Н. с. под действием мощного излучения (акустич., эл.-магн.) меняются и зависят от амплитуды воздействия, поэтому и распространение волн в Н. с, определяется их амплитудой. В результате возбуждаются волны, отличающиеся от падающих частотами, направлением распространения и состоянием поляризации. Это приводит к таким эффектам, как генерация гармоник, сложение и вычитание частот, самовоздействие и кроссвзаимодействие, нелинейное отражение и т. д. Практически все среды при больших амплитудах падающих волн проявляют нелинейные свойства. В нелинейной оптике Н. с. широко используются для преобразования частоты и волновых фронтов световых волн. Подробнее см. Волны, Нелинейная акустика, Нелинейная оптика, Нелинейные явления в плазме. к. Н. Драбовш.  [c.309]

В классич. волновой О. параметры среды считаются не зависящими пи от интенсивности света, ни от времени соответственно, оптич. процессы описываются линейными дифферепц. ур-ниями с пост, коэффициентами. Однако во мн. случаях, особенно при больших интенсивностях световых потоков, это предположение несправедливо показатель преломления зависит от напряжённости поля световой волны (нелинейная поляризуемость вещества). Это приводит к совершенно новым явлениям й закономерностям, таким как изменение угла прелои-  [c.419]

Нелинейные эффекты могут проявляться как само-воадействие волны и как взаимодействие волн между собой. Самовоздействие мощной волны приводит к изменению её поглощения и глубины модуляции. Поглощение мощной радиоволны нелинейно зависит от её амплитуды. Частота соударений V с увеличением темп-ры электронов может как расти (в ниж. слоях, где осн, роль играют соударения с нейтральными частицами), так и убывать (при соударении с ионами). В первом случае поглощение резко возрастает с увеличением мощности волны ( нас щенпе поля в плазме). Во втором случае поглощение падает (т. н. просветление плазмы для мощной радиоволны). Из-за нелинейного изменения поглощения амплитуда волны нелинейно зависит от амплитуды падающего поля, поэтому её модуляция искажается (автомодуляцня и демодуляция волны). Изменение п в поле мощной волны приводит к искажению траектории луча. При распространении узконаправленных пучков радиоволн это может привести к самофокусировке пучка аналогично самофокусировке света и К образованию волноводного канала в плазме.  [c.260]

РИМАНА ВОЛНЫ — нелинейные волны в гипербо-лич. системах вида  [c.395]

Трёхимпульсное эхо наблюдается примерно по такой же схеме, но в этом случае, помимо второго импульса в момент 1 (рис. 2, б), на кристалл подаётся ещё третий импульс в момент Т с частотой 2ю, При этом отклик наблюдается в момент Т+х. Временная структура наблюдаемых в этом случае сигналов более сложна. При этом, как и раньше, первый импульс возбуждает с поверхности пьезоэлектрика УЗ-волны, распространяющиеся по всем направлениям в глубь кристалла. Второй импульс в момент т производит две операции возбуждает, как и первый, УЗ-волны и меняет на обратное направление распространения акустич, волн, возбуждённых первым импульсом. Т. о., в кристалле навстречу друг другу распространяются прямые и обратные волны, нелинейное взаимодействие к-рых приводит к появлению в пространстве взаимодействия постоянной составляющей, как это следует из дисперсионной диаграммы (рис. 3,5), При наличии в кристалле примесей постоянная составляющая выводит их из состояния равновесия, ИТ. о. в пространстве фиксируется информация о взаимодействии прямой и обратной волн. Третий импульс в момент времени Т воздействует на неоднородные в пространстве примесные состояния и возбуждает акустич. волну, К рая от этих примесей распространяется к поверхности кристалла, где благодаря пьезоэффекту восстанавливается в виде электрич, сигнала. При этом время Т должно быть меньше времени релаксации, в течение к-рого восстанавливается равновесное распределение примесей, нарушен-  [c.517]

Черепковское излучение волны нелинейной поляризации, возбуждаемой дублетом квазимонохроматических волн. Чтобы выявить закономерности генерации разностных частот при различных схемах согласования фазовых скоростей, мы обратимся сначала к наглядной задаче о генерации разностной частоты (РЧ) дублетом монохроматических волн. lly Tb на вход нелинейной среды подается суперпозиция монохроматических полей вида  [c.131]

Грюнайзену должна быть отдана честь первого со времен Верт-гейма исследователя, который экспериментально определил все четыре упругие постоянные изотропных материалов В, fi, v и К. Чтобы ие допустить слишком случайного сравнения этих ранних результатов с ультразвуковыми измерениями последних двадцати лет, следует подчеркнуть, что опыты Грюнайзена, подобно опытам Вертгейма, были проделаны при относительно больших амплитудах деформаций, вместе с тем сам Грюнайзен наряду с другими демонстрировал нелинейность и при малой деформации. Ультразвуковые измерения, выполняемые при амплитудах деформации порядка 10 , т. е. определяющие модули упругости практически при нулевых напряжениях, порождают совершенно иную проблему при распространении волн нелинейность проявляется в изменении формы профиля волны, в состоянии установившихся вибраций нелинейность вызывает появление ультрагармоник. Однако в отношении температуры вопросы, введенные Грюнайзеном применительно к квазистатическим деформациям, также актуальны и для процесса распространения ультразвуковых волн с амплитудами, значения которых на много порядков меньше.  [c.482]

В итоге приходим к нелинейному аналогу задачи Френеля [1—6]. Постановка этой задачи такова. Имеется полубесконеч-ная однородная нелинейная среда II, находящаяся в области пространства z>0 (рис. 1.2). В этой среде распространяется волна нелинейной поляризации (1.46). Падающие из области 2 = —оо электромагнитные волны на частоте со отсутствуют. Требуется найти пространственное распределение Еш(г) в первой (z,<0) и второй (z > 0) средах. Граничные условия на границах сред (I) и (II) остаются теми же, что и в линейной оптике  [c.20]


Условие (1.72) есть услоазие равенства фазовых скоростей волны нелинейной поляризации и рожденных ею электромагнитных волн (условие пространственной синфазности). Более распространенное, хотя и менее точное, название — условие синхронизма. Накопление нелинейного эффекта при согласовании фазовых скоростей и Ес называется явлением синхронизма.  [c.27]

Проблема взаимодействия звука со звуком и вообще проблема распространения нелинейных волн, интерес к которой за последнее время бурно растет в связи с тем, что мощности как 5 Льтразвуковых, так и когерентных электромагнитных волн в настоящее время уже достигли тех уровней, при которых линейное приближение во многих случаях не дает удовлетворительных результатов, является одной из основных в нелинейной акустике. Она весьма обширна, включает в себя ряд вопросов (искажение и взаимодействие волн, особенности распространения пилообразных волн нелинейное поглощение и т. д. ), и ей отведено значительное место в предлагаемой вниманию читателей книге. Однако этим не исчерпывается круг вопросов, который должен рассматриваться в нелинейной акустике. В первую очередь это относится к эффектам, вызываемым мощными звуковыми волнами, которые могли бы быть названы вторичными. Из вторичных эффектов в книге основное внимание уделяется акустическим течениям — постоянным вихревым потокам, возникающим в звуковых полях, и звуковой кавитации — образованию в жидкостях полостей под действием отрицательного давления волны. Эти вторичные явления ответственны за ряд эффектов, наблюдающихся в поле мощных звуковых волн часть из этих эффектов играет существенную роль в области технологического использования мощных ультразвуковых волн.  [c.11]

Поскольку среда, в которой распространяются звуковые волны, нелинейна, возможны методы яе электрической, а акустической модуляции, акустического гетеро-динирования , при котором смешение волн происходит в среде с нелинейным,и свойствами. В [21], например, наблюдалось появление в среде разностной и суммарной частот прп распространении двух ультразвуковых волн в одном направлении ( акустическое гетеродинированпе ).  [c.153]

Волны нелинейной поляризованности. Нелинейная квадратичная поляризованпость содержит  [c.332]

Если в электрооптических материалах используется зависимость показателя преломления от напряженности внешнего электрического поля, то работа нелинейнооптических материалов основана на зависимости показателя преломления от напряженности электрического поля самой световой волны. Нелинейные оптические материалы при-  [c.264]


Смотреть страницы где упоминается термин Волна нелинейная : [c.408]    [c.441]    [c.570]    [c.46]    [c.293]    [c.295]    [c.295]    [c.295]    [c.296]    [c.349]    [c.528]    [c.25]    [c.26]    [c.374]    [c.25]    [c.81]    [c.225]    [c.217]   
Нелинейные волновые процессы в акустике (1990) -- [ c.33 ]



ПОИСК



Акустоэлектрический эффект Нелинейные акустоэлектронные устройства на поверхностных волнах

Бегущие волны в нелинейной среде без дисперсии

Бенджамен. Неустойчивость периодических цугов волн в нелинейных системах с дисперсией. Перевод В. М. Ентова

Блёстейна — Гуляева волны нелинейные

Взаимодействие трех волн в нелинейной системе. Высокочастотная накачка

Взаимодействие трех волн в нелинейной системе. Низкочастотная накачка

Взаимодействия нелинейных акустических волн

Возмущение нелинейных волн

Волна линейной поляризованности. Волны нелинейной поляризованности. Условие пространственного синхронизма. Длина когерентности Осуществление пространственного синхронизма. Векторное условие пространственного синхронизма. Генерация суммарных и разностных частот. Спонтанный распад фотона. Параметрическое усиление света Параметрические генераторы света Самовоздействие света в нелинейной среде

Волна, амплитуда нелинейная теория

Волны в средах с аномальной нелинейностью

Генерация волн на комбинационных частотах заданными электромагнитными полями граничные условия на поверхности нелинейной среды

Генерация кратных, суммарных и разностных гармоник . 237. Отражение волн в нелинейной оптике

Горлов (Оме к). Генерация нелинейных волн контуром, совершающим поступательное движение под границей раздела двух жидких сред

Групповая скорость нелинейные волны

Двумерные стационарные нелинейные волны и автомодельные решения

Диспергирующие волны взаимодействия нелинейны

Диспергирующие волны нелинейные

Дифракционная теория взаимодействия неплоских волн в нелинейных оптических средах. Точно решаемые модели

Дифракция волн в нелинейных средах

Дифракция волн нелинейная

Доренко, А. Рубино (Севастополь, Гамбург). Точные аналитические решения нелинейных уравнений длинных волн в случае осесимметричных колебаний жидкости во вращающемся параболическом бассейне

Дроздова (Москва). Нелинейное взаимодействие волн в каналах

Задача Кирхгофа. Волны в тяжелой жидкости. Учет нелинейности. Волна Стокса Модель Кирхгофа и другие модели

Затухание волн конечной амплитуды, обусловленное нелинейностью

Звуковые волны линейные нелинейные

КОЛЕБАНИЯ И ВОЛНЫ В НЕЛИНЕЙНЫХ СИСТЕМАХ Нелинейный осциллятор

Лавренов, В.Г. Полииков (Санкт-Петербург, Москва). Нелинейный перенос энергии по спектру волн в воде, покрытой твердым льдом

Линейные и нелинейные волны на колоннообразных вихрях типа Q-вихря

Метод интегральных уравнений в задачах о распространении волн в нелинейных средах

Метод решения некоторых краевых задач для нелинейных уравнений гиперболического типа и распространение слабых ударных волн

Модифицированный нелинейно-акустический подход. Простые волны с учетом отражения

Модулированные волны в нелинейных средах

НЕЛИНЕЙНЫЕ АКУСТИЧЕСКИЕ ВОЛНЫ Нелинейная акустика жидкостей и газов

Начала нелинейной теории упругости кристаллов. Нелинейная теория распространения и взаимодействия упругих волн в твердых телах

Нелинейная акустика взрывных волн

Нелинейная групповая скорость, групповое расщепление, ударные волны

Нелинейная теория плоских волн

Нелинейная теория установившегося течения в открытом канале вдоль твердой поверхности, имеющей форму конечной группы волн. Перевод Р. Л. Салганика

Нелинейная эволюция волн вдоль лучей

Нелинейное взаимодействие волн. Акустическое детектирование

Нелинейное взаимодействие трех волн

Нелинейное кавитационное взаимодействие подводной волны с днищем бака

Нелинейное распространение альфвеновских и магнитозвуковых волн вдоль магнитного поля

Нелинейное самовоздействис волн. Эффекты высших порядков

Нелинейные акустические волны в диспергирующих средах

Нелинейные взаимодействия в простых волнах

Нелинейные волны в волноводе

Нелинейные волны в диспергирующей среде

Нелинейные волны в диссипативной среде

Нелинейные волны в диссипативных средах Уравнение Бюргерса

Нелинейные плоские волны

Нелинейные плоские волны в среде с дисперсией

Нелинейные простые волны без дисперсии и диссипации

Нелинейные эффекты при распространении диспергирующих волн

Нелинейных волн диффузия

Нелинейных волн диффузия резонанс

Нелинейных волн диффузия стохастичность

Неустойчивость световых волн в нелинейных средах самовоздействие случайно-модулированных импульсов

О нелинейном взаимодействии плоских волн, бегущих под углом друг к другу

Общая структура пространственно-симметричных волн с учетом нелинейности и диссипации

Общая теория нелинейной эволюции спектров случайных звуковых полей при отсутствии диссипации . 3. Взаимодействие модулированных волн

Оганян (Е р е в а н). О структурах нелинейных волн в термически релаксирующей газожидкостной смеси

Осесимметричные нелинейные стоячие волны

ПРИЛОЖЕНИЯ ТЕОРИИ НЕЛИНЕЙНЫХ ПОПУЛЯЦИОННЫХ ВОЛН К ЗАДАЧАМ ЭКОЛОГИИ, ЭПИДЕМИОЛОГИИ И ГЕНЕТИКИ

Параметрические антенны Взаимодействие нелинейных волн

Параметрические процессы в нелинейных волнах. Параметрическая

Плоская нелинейная волна в среде с диссипацией

Плоские волны конечной амплитуды Оценка нелинейных членов уравнений гидродинамики

Плоские нелинейные волны с разрывами

Победря Б.Е Ударные волны в нелинейной цепочке

Поверхностная волна акустическа нелинейная

Подход функций Грина в нелинейной оптике и взаимодействие волн различной пространственной конфигурации

Полоса частот, шумы, переходное затухание и нелинейные искажения при стереоприеме в диапазоне метровых волн

Постоянная составляющая как следствие нелинейного самовоздействия волн

Приближение Буссинеска для слабо нелинейных волн

Приближение геометрической оптики при взаимодействии неплоских волн в нелинейных оптических средах

Простые волны в нелинейной акустике

Распространение волн в нелинейной среде. (Перевод В. Г. Дмитриева)

Распространение волн нелинейных. Wave propagation, nonlinear. Wellenfortpflanzung, nichtlinea

Распространение группы волн в нелинейной среде

Распространение нелинейной волны в случайной среде

Распространение нелинейных волн в средах, взаимодействующих с электромагнитным полем

Распространение сильной световой волны в нелинейной среде

Рефракция нелинейных волн в плоскослоистой среде

Роль вязкого подслоя в случае периодических по пространству нелинейных волн

Самовоздействие волн Нелинейная дисперсия и нелинейное поглощение

Связь волн в нелинейной среде

Системы высокого порядка, нелинейные эффекты и ударные волны

Скорость распространения волны конечной амплитуды. Нелинейные характеристики среды

Спектр нелинейных волн

Спектральный подход к нелинейным волнам

Стационарная динамика нелинейных волн

Стокса волны нелинейные взаимодействи

Стохастическая неустойчивость нелинейной волны

Стохастичность нелинейных волн

Стоячие нелинейные волны и резонаторы

Сферические волны в газовой нелинейные

Сферические и цилиндрические волны. Нелинейные пучки

Сферические и цилиндрические нелинейные волны

Точная нелинейная теория волн постоянной формы

Уединенная волна, аналог ее в нелинейной оптике

Уравнения связанных волн в нелинейной среде

Устойчивость волн в нелинейной

Устойчивость волн в нелинейной Стокса

Устойчивость волн в нелинейной двумя жидкостями

Устойчивость волн в нелинейной на поверхности раздела между

Устойчивость волн в нелинейной оптике

Устойчивость волн в нелинейной паводковых

Устойчивость волн в нелинейной порядка

Устойчивость волн в нелинейной ударных

Хассельман. Описание нелинейных взаимодействий методами теоретической физики (с приложением к образованию волн ветром). Перевод В. А. Городцова

Цилиндрическая волна, затухание нелинейная

Частота волны нелинейных

Черенковское излучение волны нелинейной поляризации, возбуждаемой дублетом квазимонохроматических волн

Численное исследование плоских продольных Уилсон. волн в нелинейном вязкоупругом материале

ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ ИССЛЕДОВАНИЯ НЕЛИНЕЙНЫХ ЭФФЕКТОВ В ГАЗАХ И ЖИДКОСТЯХ Искажение и взаимодействие волн в газах и жидкостях

Эволюция нелинейной волны вдоль луч

Эволюция нелинейных акустических волн

Экспериментальная проверка законов нелинейного взаимодействия световых волн в объеме и на поверхности нелинейной среды

Электромагнитные волны в нелинейных кристаллах. Уравнения для



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте