Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Момент импульса

Эти уравнения можно разделить на две различные группы. В первую группу мы включаем те уравнения, которые представляют физические закономерности, выполняющиеся для любого материала. Эти уравнения называются уравнениями баланса, так как они представляют математическую формулировку принципов сохранения. Имеются в основном четыре уравнения баланса, выражающих принципы сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии.  [c.11]


Можно показать, что принцип сохранения момента импульса предполагает, что тензор напряжений симметричен, т. е. Т = Т . Это утверждение справедливо в так называемом неполярном случае, т. е. в случае отсутствия объемно-распределенных пар и внутренних моментов напряжений.  [c.46]

В этой книге рассматривается только неполярный случай, для которого принцип сохранения момента импульса не налагает иных ограничений, кроме требования симметричности тензора напряжений. Таким образом, этот принцип не будет затрагиваться в последующем изложении, а тензор напряжений всегда будет предполагаться симметричным.  [c.46]

Может оказаться полезным упомянуть в заключение о известных проблемах, связанных с логическим обоснованием принципов сохранения. Классическая точка зрения состоит в том, что четыре принципа сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии логически не зависят один от другого. В некоторых недавних работах [9—И] по основаниям механики сплошной среды эти классические предположения заменяются постулатом о независимости механической мощности от выбора системы отсчета, т. е. один из членов в уравнении энергии предполагается не зави-сяш,им от системы отсчета. С использованием этого постулата динамическое уравнение и принцип сохранения момента импульса могут быть выведены из уравнения энергии. Ясно, что этот новый подход с использованием в качестве отправной точки трех постулатов позволяет получить в точности те же самые окончательные уравнения, что и классический подход, который опирается на четыре исходных постулата.  [c.53]

В этом случае уравнение момента импульса относительно некоторой точки О есть следствие уравнения импульса Л1з уравнения энергии и уравнения имиульса (третье и второе уравнения (2.1.1)) следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц  [c.54]

Перейдем теперь к записанному через средние величины и их производные уравнению момента импульса -й фазы, для чего в уравнении (2.2.34) нуи ио принять значения функций в третьем столбце (2.2.36).  [c.80]

УРАВНЕНИЯ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА ФАЗ  [c.81]

В итоге уравнение (2.2.34) для момента импульсов в рассматриваемом случае отсутствия фазовых переходов запишется в виде  [c.81]

В результате уравнение сохранения момента импульса можно представить в виде уравнения й,М,  [c.82]


В физике кинетический момент точки иногда называют моментом импульса точки.  [c.204]

Автор [196] на основе математического описания гидродинамики закрученного потока и прямого сравнения полей осевых и вращательных скоростей показал, что кинематическое подобие внутренних закрученных потоков определяется двумя безразмерными параметрами. Интефальный параметр Ф характеризует отношение окружного момента импульса к осевому импульсу в произвольном сечении в масштабе линейного размера канала г,  [c.9]

На рис. 2.26 изображены характеристики трубы для различных значений длины камеры энергоразделения, а на рис. 2.27 — зависимость Пал и окружного момента импульса охлажденного потока от относительной доли охлажденного потока при различной длине камеры энергоразделения.  [c.85]

Рис. 4.9. К расчету момента импульса Рис. 4.9. К расчету <a href="/info/7909">момента</a> импульса
Если пренебречь массовыми силами и силами молекулярного трения, для установившегося течения (d/dt = 0) уравнение моментов импульса в проекции на аксиальное направление цилиндрической системы координат для вынужденного вихря  [c.202]

Выражения для расчета составляющих уравнения баланса моментов импульса (4.118) могут быть записаны в виде  [c.203]

Поставленную задачу будем решать при помощи ячеечной модели. Сформулируем основные допущения этой модели. Будем считать, что вокруг каждого пузырька газа при достаточно большом газосодержании а появляется скопление из других пузырьков, расположенных на расстоянии 2гд от данного пузырька. Тогда приближенно можно утверждать, что распределение скорости достигает экстремума в точках сферической поверхности с радиусом Гц. На этой поверхности г=г потоки массы, энергии и моменты импульса будут обращаться в ноль.  [c.106]

Возможность или невозможность микросостояния определяется при этом теми внешними условиями, в которых система находится. Для изолированной системы все сводится, в сущности, к единственному требованию постоянства ее внутренней энергии возможными (и потому равноправными) оказываются те микросостояния, которые соответствуют заданной величине внутренней энергии, а невозможными—все остальные. Сохранение же, например, нулевого значения полного импульса системы (или полного момента импульса) в системе отсчета, связанной с ее центром масс, по существу, автоматически обеспечивается хаотичностью движения.  [c.14]

И, наконец, существенно, что влияние обычного теплового движения на ориентацию магнитных диполей электрона или ядер, точно так же, как и обратное влияние этой ориентации на тепловое движение часто бывает очень невелико. Тогда их можно рассматривать как не зависящие друг от друга. Таким путем мы и приходим к объекту, который называют спиновой системой. Она состоит из элементарных магнитных диполей, расположенных в фиксированных точках пространства. Спиновыми такие системы называют потому, что существование магнитного диполя у электронов или ядер тесно связано с существованием у них собственного механического момента импульса, который называют спином.  [c.90]

Это вымерзание связано с дискретностью вращательных состояний молекулы. Точно так же, как вымерзание колебательной части теплоемкости связано с дискретностью состояний осциллятора. Если молекула может вращаться вокруг некоторой оси , то для описания ее состояний, помимо координат и импульса центра масс, нужно задать еще угол поворота вокруг этой оси, Ф, отсчитанный от какого-то начала, и, скажем, угловую скорость вращения, Ф, а лучше — момент импульса М - /Ф, где I — момент инерции относительно рассматриваемой оси. Почему лучше, мы сейчас увидим.  [c.185]


Таким образом, изменение угловой спорости твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси, под действием внешних ударных сил равно сумме моментов импульсов этих сил относительно оси вращения, разделенной на момент инерции тела относительно той же оси.  [c.271]

Из (50) следует, что угол 1)> тем меньше, чем больше собственный кинетический момент гироскопа Jг(л угол г]) прямо пропорционален моменту импульса силы относительно неподвижной точки гироскопа. Формулу (50) применяют для оценки действия на гироскоп кратковременных сил возмущений, когда величина т очень мала. Если собственный кинетический момент достаточно велик по сравнению с моментом импульса силы, то ось гироскопа почти не отклоняется, т. е. на нее не влияют кратковременные импульсы сил или удары. Ось гироскопа устойчива к таким импульсам сил. Удары по оси гироскопа не приводят к заметному ее отклонению от первоначального направления.  [c.495]

Отношение между рассмотренным в данной главе подходом, связанным с осреднением более элементарных уравнений, п рассмотренным в гл. 1 феноменологическим подходом, аналогично известному отношению, имеющемуся между статистической физикой и механикой сплошной среды, между статистической физикой и термодинамикой, между молекулярно-кинетической теорией газа и газовой динамикой и т. д. В отличие от чисто феноменологического подхода нри осреднении микроуравнений для макроскопических параметров, таких, как макроскопические тензоры напряжений в фазах, величины, определяющие межфазные взаимодействия, получаются выражения, которые позволяют конкретнее представить их структуру и возможные способы их теоретического и экспериментального определения. С этой целью ниже рассмотрено получение уравнений сохранения массы, импульса, момента импульса и энергии для гетерогенных сред методом осреднения соответствующих уравнений нескольких однофазных сред с учетом граничных условий на межфазных поверхностях. При этом для упрощения рассматривается случай смеси двух фаз.  [c.52]

Осредненные уравнения момента импульса фаз. Уравнения момента пульсацнонного движения фаз  [c.80]

В наиболее распространенных случаях нет ориентированного мелкомасштабного вращения фаз, и можно принять Mi = О, Hi == О, Z/j = О (когда на фазы не действуют мелкомасштабные внешние моменты), Dji = О (нет обмена мелкомасштабным моментом импульса). В этих случаях уравнение внутреннего момента выполняется тол дественно, и его не нужно привлекать для анализа.  [c.82]

Таким образом, методом осреднения мы получили уравнения импульса, притока тепла фаз, а также уравнения момента импульса и энергии их пульсационного (мелкомасштабного) движения. В отличие от феноменологического подхода гл. 1, метод осреднения позволил последовательно учесть влияние мелкомасштабного движения фаз поверхностного натяжения и получить выражения для определения таких макроскопических характеристик, как тензор напряжений в фазах, интенсивности межфазного взаимодействия, потоки различных видов энергий и т. д. через значения микропараметров. Реализация этих выражений, приводящая к реологическим соотношениям теперь уже только между макропараметрами (которые можно называть явными реологическими соотношениями) и, как результат, к замыканию системы уравнений, должна производиться с учетом структуры и физических свойств фаз в смеси. И это есть основная проблема при моделировании гетерогенных сред.  [c.87]

Качественно возникновение радиальных смещений КВС можно представить следующим образом. На границе раздела потенциального и вынужценного вихрей в результате осевого противотока генерируются вихревые жгуты, опоясывающие вихревое ядро (ВЯ). Вследствие вращения вихревых жгутов вместе с ядром относительно оси вихревой трубы с угловой скоростью П будет происходить изменение ориентации момента импульса малого элемента вихревого жгута, в результате чего возникнет гироскопический момент, который развернет момент импульса так, что тот не будет направлен под углом л/2 к оси трубы, как это происходит в момент образования КВС (рис. 3.21).  [c.129]

В результате у момента импульса М оз, где ш — угловая скорость вращения КВС относительно своей криволинейной оси, возникнет составляющая, сонаправленная с ft, а это значит, что в области минимального радиуса (точка А) поток в жгуте будет  [c.129]

Рассмотрим механизм энергопереноса крупными вихрями более подробно. Вследствие радиального фадиента осевой скорости возникают тороидальные вихри, в которых локализуется энергия осевого движения как приосевого, так и периферийного потоков. Под воздействием гироскопического эффекта эти вихри разворачиваются относительно своей криволинейной оси и взаимодействуют с окружным движением, создавая положительный фадиент избыточного давления, что приводит к смещению их на периферию и к последующей диссипации. Для изменения направления момента импульса элемента вихревого кольца необходима энергия, производимая моментом сил. Очевидно, таким моментом может являться вязкий момент сил трения, возникающий между вращающимися приосевым и периферийным вихря-  [c.132]

По мере продвижения вдоль трубы под действием турбулентной вязкости окружной момент импульса снижается по экспоненциальной зависимости. Это приводит к уменьшению минимального радиуса распространения свободного вихря, к снижению радиуса разделения вихрей Гз и к росту давления в приосе-вой области. Возрастание давления в приосевой области по мере удаления от соплового ввода к дросселю вихревой трубы приводит к появлению осевого градиента давления в этой области, направленного от дросселя к сопловому вводу, т. е. к отверстию диафрагмы. Высокая степень анизотропной турбулентности, интенсивность которой в радиальном направлении значительно (примерно на порядок) превосходит интенсивность турбулентности вдоль оси [15, 18, 52, 62, 174, 191, 197, 244], обеспечивает энергомассоперенос, в процессе которого турбулентные моли, перемещаясь с одной радиальной позиции на другую, соверщают микрохолодильные циклы (рис. 4.5).  [c.169]


Показатель п, определяющий интенсивность закрутки приосе-вого вынужденного вихря, находят из численного анализа распределения исходного окружного момента количества движения (122, 137, 140, 142, 143, 147]. Уравнение момента импульса для индивидуального объема сплошной среды в классическом случае (т. е. без учета внутренних моментов импульса и распределения массовых и поверхностных пар) [122] (рис. 4.9)  [c.201]

В [16] для анализа сложных систем использованы подходы феноменологической термомеханики. Последняя отличается от феноменологической термодинамики своими постулатами. Термодинамика располагает лишь одним инвариантом движения - внутренней энергией, которая в соответствии с первым началом термодинамики при любых параметрах изолированной макросистемы остается постоянной в феноменологической термомеханике для такого типа систем неизменными остаются не один, а три меры движения - энергия, и.мпульс и момент импульса. Это позволяет во многих случаях осуществлять более детальный чем в макротермодинамике анализ свойств макросистемы.  [c.12]


Смотреть страницы где упоминается термин Момент импульса : [c.305]    [c.53]    [c.75]    [c.81]    [c.212]    [c.299]    [c.513]    [c.8]    [c.87]    [c.104]    [c.122]    [c.138]    [c.202]    [c.208]    [c.208]    [c.209]    [c.269]    [c.469]   
Смотреть главы в:

Физические основы механики  -> Момент импульса

Классическая динамика  -> Момент импульса

Лекции по теоретической механике  -> Момент импульса


Основные законы механики (1985) -- [ c.34 ]

Физические основы механики (1971) -- [ c.298 , c.446 ]

Физические величины (1990) -- [ c.72 ]

Атомная физика (1989) -- [ c.111 , c.175 , c.179 , c.216 ]

Механика (2001) -- [ c.54 , c.98 , c.173 ]

Классическая динамика (1963) -- [ c.75 , c.78 , c.94 , c.119 , c.159 , c.166 , c.167 , c.175 , c.434 , c.436 ]

Теплоэнергетика и теплотехника Общие вопросы (1987) -- [ c.200 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.38 , c.81 ]

Введение в теорию концентрированных вихрей (2003) -- [ c.73 ]

Оптика (1986) -- [ c.172 ]

Курс теоретической механики для физиков Изд3 (1978) -- [ c.62 ]

Газовая динамика (1988) -- [ c.32 ]

Динамические системы-3 (1985) -- [ c.16 ]

Общая теория вихрей (1998) -- [ c.27 ]

Краткий справочник по физике (2002) -- [ c.22 ]

Теоретическая механика (1981) -- [ c.70 ]

Справочник по Международной системе единиц Изд.3 (1980) -- [ c.31 ]



ПОИСК



Баланс импульса и момента импульса

Баланс импульса, момента импульса и энергии

Баланс массы, импульса, момента количества движения и энергии

Балансное уравнение момента импульса

Вихревой импульс и вихревой момент импульса

Внутренний момент импульса элементарных частиц

Вращательное движение тела относительно оси. (Кинематика. Момент импульса вращающегося тела. Уравнение движения для вращения тела относительно оси (уравнение моментов). Вычисление моментов инерции. Кинетическая энергия вращающегося тела. Центр тяжести. Прецессия гироскопа

Выражения момента импульса твердого тела

Главный вектор и главный момент ударных импульсов

Движение, — Количество, 105/. 137* . Момент количества (момёнт импульса

Движение, — Количество, 105/. 137* . Момент количества (момёнт импульса кинетический момент) 187, 188, — Уравнение

Двухчастотная функция когерентности и смешанной момент выходного импульса

ЗАКОНЫ ИЗМЕНЕНИЯ И СОХРАНЕНИЯ ИМПУЛЬСА КИНЕТИЧЕСКОГО МОМЕНТА И ЭНЕРГИИ Законы изменения и сохранения Импульса и момента импульса материальной точки

Закон Ампера момента импульса

Закон Гука момента импульса

Закон аддитивности масс момента импульса

Закон взаимности момента импульса

Закон всемирного тяготения момента импульса

Закон изменения и закон сохранения момента импульса материальной точки ИЗ 10 1 Момент силы Момент импульса

Закон изменения и сохранения момента импульса

Закон изменения импульса кинетического момента

Закон изменения импульса момента импульса точки

Закон изменения импульса системы. Закон изменения момента импульса систеЗакон изменения кинетической энергии. Потенциальная энергия взаимодействия частиц Закон сохранения полной энергии. Уравнение Мещерского. Теорема вириала Движение свободной частицы во внешнем поле

Закон момента импульса

Закон сохранения импульса кинетического момента

Закон сохранения импульса углового момента

Закон сохранения момента импульса

Закон сохранения момента импульса дифференциальный

Закон сохранения момента импульса для системы материальных точек

Закон сохранения момента импульса для системы тел

Закон сохранения момента импульса замкнутой системы и теорема об изменении механического момента для незамкнутых систем

Закон сохранения момента импульса и закон сохранения энергии

Закон сохранения момента импульса и кинетическая энергия

Закон сохранения момента импульса и скорости центра масс

Закон сохранения момента импульса и теорема об изменении момента импульса

Закон сохранения момента импульса интегральный

Закон сохранения момента импульса обобщенного импульса

Закон сохранения момента импульса обобщенной энергии

Закон сохранения момента импульса полной энергии

Закон сохранения момента импульса распространенные случаи

Закон сохранения момента импульса сильный

Закон сохранения момента импульса слабый

Закон сохранения момента импульса точки

Закон сохранения момента импульса энергии

Закон сохранения момента импульса энергии-импульса дифференциальный

Закон сохранения моментов импульса. Симметрия тензора напряжения

Законы изменения и сохранения импульса, кинетического момента и энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Законы изменения импульса, кинетического момента и энергии при наличии связей

Законы сохранения импульса и момента импульса (закон движения центра тяжести и закон площадей)

Законы сохранения импульса и момента импульса. Реактивное движение

Законы сохранения массы, изменения импульса и кинетического момента

Законы сохранения массы, импульса и момента импульса

Законы сохранения массы, импульса, энергии, момента импульса в случае парных столкновений и следствия из этих законов

Занятие 23. Закон сохранения момента импульса. Свободное вращение тел

Изменение импульса и момента импульса системы

Изменение направления момента импульса

Импульс и момент импульса твердого тела. Их связь со скоростью поступательного и вращательного движений

Импульс момента внешних сил

Импульс момента силы

Импульс, 4-тензор углового момента для замкнутых островных систем

Импульс, момент импульса и энергия

Инерциальные системы отсчета. Силы в механике. Второй закон Ньютона Третий закон Ньютона. Принцип относительности Галилея. Приближение внешнего поля Импульс, момент импульса, потенциальная энергия. Законы изменения динамических переменных

Интеграл момента импульса сферического маятника

Интеграл момента импульса сферического маятника скорости

Интеграл момента импульса сферического маятника сферического маятника

Интеграл момента импульса сферического обобщенный

Интеграл момента импульса сферического точки в центральном силовом

Квантование момента импульса электрона и его проекции

Квантовое число орбитального момента импульса

Кинетическая энергия, момент импульса и тензор инерции твердого тела

МОМЕНТ ИМПУЛЬСА МАТЕРИАЛЬНОЙ ТОЧКИ. СОХРАНЕНИЕ ЕГО

МОМЕНТ ИМПУЛЬСА ТЕЧА

Момент гироскопический ударных импульсов

Момент главный инерции импульса)

Момент импуль 4 4 Четырехмерный вектор энергии импульса свободной частицы Формула Эйнштейна

Момент импульса атома полный

Момент импульса атомного ядра

Момент импульса в бегущей плоской

Момент импульса в бегущей плоской волне

Момент импульса в внутренний

Момент импульса в орбитальный

Момент импульса в разных системах отсчета

Момент импульса в ферромагнетиках

Момент импульса вихревой

Момент импульса внутренний удельный

Момент импульса и центр масс

Момент импульса кулоновский

Момент импульса материальной точки

Момент импульса относительно группы

Момент импульса полный

Момент импульса систе 136 Кинетическая энергия системы

Момент импульса собственный

Момент импульса тела

Момент импульса точки

Момент импульса частицы. Момент силы

Момент импульса электрона

Момент количества движения (импульса) твердого тела н момент инерции

Момент обобщенный импульс)

Момент силы и момент импульса

Момент ударного импульса

Моменты импульсов связь электронного « вращательного моментов

Моменты импульсов сложение

Моменты импульсов электронов в атоме

Моменты импульсов, операторы

Об осреднении уравнений момента импульса фаз

Осредненные уравнения момента импульса фаз. Уравнения Момента пульсадионного движения фаз

Паскаля момента импульса

Применение закона импульса и закона момента импульса в механике жидкости

Принцип внутренних момента импульса

Разделенные источники массы и момента импульса

Рейнольдса плотности момента импульса

Рэлея (Rayleigh) баланса момента импульса

СОХРАНЕНИЕ МОМЕНТА ИМПУЛЬСА. ВРАЩАТЕЛЬНОЕ ДВИЖЕНИЕ

Свободные оси вращения. Главные оси и главные моменты инерции Полный момент импульса твердого тела

Симметрия внешнего силового поля и сохранение отдельных составляющих импульса и механического момента незамкнутой системы

Скобки Пуассона импульса и момента импульса точки

Собственные значения и собственные функции. Момент импульса. Закон сохранения. Четность. Собственные функции и собственные значения ротатора Правила отбора. Классификация состояний (го моменту импульса Прохождение микрочастиц через потенциальный барьер

Сохранение импульса и момента импульса

Сохранение момента импульса

Сохранение момента импульса . 6.3. Инвариантность по отношению к вращению

Спиральность бегущих волн и условие момента импульса

Тензор момента импульса интегральны

Теорема импульсов момента количеств движения

Теорема импульсов момента количеств движения материальной системы

Теорема импульсов моменте количества движени

Теорема импульсов сохранении главного момента количеств движения

Теорема импульсов теорема моментов)

Теорема о моменте импульса

Теорема об изменении импульса системы Закон сохранения импуль 14 2 Теорема об изменении момента импульса системы Закон сохранения момента импульса

Теорема об изменении момента импульса материальной точки

Теоремы об изменении импульса, механического момента и кинетической энергии относительно произвольных неинерциальных систем отсчета

Теоремы об импульсе и моменте импульса

Ударный импульс и момент ударного импульса Уравнения Лагранжа

Уравнение баланса момента импульса

Уравнение момента импульса несвободной материальной точки

Уравнения Лагранжа с реакциями связей законы изменения импульса, кинетического момента и энергии для систем со связями

Уравнения импульса, момента импульса и энергии

Условие момента импульса

Условие экстремума кинетической энергии при заданных значениях расхода, момента количества движения и импульса

Условие экстремума полной энергии при заданных значениях расхода, момента количества движения и импульса

Энергия импульс и момент импульса свободной изолированной частицы и системы частиц — 4 1 Обсуждение метода получения динамических соотношений в СТО

Энергия. Момент импульса



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте