Диффузия турбулентная

Диффузия турбулентная 177 Диффузор 209 Длина влияния 223 [c.320]

Так как турбулентная диффузия, турбулентная теплопроводность в тысячи и десятки тысяч раз больше, чем соответственно молекулярная диффузия и молекулярная теплопроводность, то этими последними можно пренебречь. Тогда коэффициенты турбулентной диффузии и турбулентной теплопроводности, т. е. е и X, окажутся в следующей простой зависимости [c.31]

ПРИБЛИЖЕННОЕ РЕШЕНИЕ УРАВНЕНИЯ ДИФФУЗИИ ТУРБУЛЕНТНОГО ПОГРАНИЧНОГО СЛОЯ С ПОСТОЯННЫМИ СВОЙСТВАМИ ПРИ ПРОИЗВОЛЬНОМ ИЗМЕНЕНИИ СКОРОСТИ ВНЕШНЕГО ТЕЧЕНИЯ [c.385]

Физическая идея, положенная в основу новой гипотезы, такова, что реальные процессы переноса (теплопроводность, диффузия, турбулентность) фактически выражаются через рейнольдсовы потоки, но в ином, меньшем масштабе. Потоки, пересекающие любую поверхность в пограничном слое и поддающиеся экспериментальному измерению, не отличались бы по состоянию от той предельной величины, которая постулирована Рейнольдсом. Правдоподобие модифицированной гипотезы можно подтвердить, пользуясь представлениями теории турбулентности, поскольку известно, что средние свободные пути пробега молекул ИЛ.И пути смешения обычно гораздо меньше толщины пограничного слоя. [c.137]

Теоретическое рассмотрение явления диффузии турбулентных возмущений представляет большую сложность и требует применения тонких статистических методов. Остановимся на некоторых результатах существующих в настоящее время пока еще далеко не совершенных теорий, позволяющих все же разобраться в основных тенденциях явления. [c.668]

Если в поле турбулентного потока имеется местная неоднородность (тепловая, оптическая, химическая или механическая), турбулентные пульсации приводят к распространению ее по все увеличивающемуся объему потока. Это перераспределение, или турбулентная диффузия, существенно отличается от обычной диффузии, вызванной молекулярным перемешиванием. Механизм последнего явления довольно хорошо известен, поскольку оно составляет важную часть кинетической теории газов, но это очень мало помогает в вопросе изучения макроскопической диффузии турбулентности. Как будет показано в части Д, идея аналогичности вихревой и молекулярной вязкости имеет серьезные недостатки во многих случаях, и для более удовлетворительного решения следует выбирать модель, основанную на статистической механике. Таким образом, методы статистики должны быть применены к турбулентной диффузии так, чтобы влияние состояния потока можно было добавить к действию молекулярного перемешивания. Парадоксально, что этот процесс приводит к коэффициенту диффузии, тесно связанному с вихревой (виртуальной) вязкостью. [c.270]

Для преодоления ограниченности гипотезы пути смешения возникла необходимость в разработке моделей турбулентности, позволяющих учитывать диффузию турбулентности путем решения эволюционных уравнений переноса для моментов второго порядка. Фундаментальная роль в развитии подобных теорий турбулентности принадлежит Колмогорову Колмогоров, 1942), которым была предложена гипотеза, связывающая коэффициент турбулентной вязкости [c.160]

В заключение сделаем еще одно существенное замечание. Строго говоря, условие локального равновесия подтверждается экспериментом не для каждого турбулентного течения Оно справедливо для течений в трубах, в пограничном слое и слое смешения, когда в некоторой основной (промежуточной) зоне течения, на которую приходится большая часть общего изменения средней скорости, производство энергии турбулентности примерно равно диссипации. Однако данное условие нарушается, во-первых, в тонком поверхностном слое (у стенки), где существенен диффузионный перенос турбулентности, связанный, главным образом, с действием молекулярной вязкости и теплопроводности среды, а также с пульсациями давления, и, во-вторых, в широкой внешней зоне пограничного слоя, где существенны турбулентная диффузия турбулентности и конвективные члены. [c.267]

Уравнение (7.15) и представляет собой общее уравнение для турбулентной энергии. Оно показывает, что плотность турбулентной энергии в данной точке течения может изменяться вследствие переноса турбулентной энергии от других частей жидкости (т. е. диффузии турбулентной энергии), работы пульсаций внешних сил, диссипации турбулентной энергии под действием вязкости и, наконец, превращения части энергии осредненного движения в турбулентную энергию или обратного превращения части турбулентной энергии в энергию среднего движения. Энергию турбулентности Ег в этом уравнении можно заменить интенсивностью турбулентности (т. е. средней кинетической энергией пульса- [c.338]

Тот же результат (7.53 ), очевидно, можно получить, если принять, что l = Kz (Ri) у но вместо пренебрежения диффузией турбулентной энергии считать эту диффузию пропорциональной [c.358]

Об учете диффузии турбулентной энергии в полуэмпирической модели приземного слоя атмосферы. Изв. АН СССР. Физика атм. и океана, 2, № 9, 920—927. [c.625]

ТУРБУЛЕНТНАЯ ДИФФУЗИЯ — ТУРБУЛЕНТНОЕ ТЕЧЕНИЕ [c.210]

После появления из первичных или вторичных источников пребывание частиц в атмосфере сопровождается многими естественными процессами воздействия на них. Эти процессы приводят к изменениям физико-химического и дисперсного состава частиц, к изменению концентрации и формы частиц, к удалению частиц из атмосферы. В земной атмосфере основными процессами воздействия на частицы являются диффузия (турбулентная и молекулярная), трансформация (коагуляционная и конденсационная) и удаление частиц из атмосферы (осаждение и вымывание). [c.102]

В случае турбулентного режима движения на границе фаз перенос вещества осуществляется не только вследствие молекулярной диффузии, но и вследствие интенсивного перемешивания отдельных фаз. Такую диффузию называют конвективной, или молярной. [c.500]

Отношение коэффициентов турбулентной диффузии 0 10 можно рассчитать при помощи соотношений (2. 10.22), (2. 10. 23) выражения для ш (2. 10. 21). [c.87]

С учетом направленной диффузии турбулентности [235] позволило прогнозировать появление в приосевой области вихревого потока вихревых течений с висячими областями отрыва [64], т. е. нев-ращающихся струй [2] и областей, вращение в которых осуществляется в противоположную сторону по отношению к вращению основного потока (рис. 7.33). [c.358]

Первый член выражает диффузионную, а второй член — к о н-вективнуюсоставляющуюмассопереноса. В условиях турбулентного движения молекулярная диффузия получает, как правило, второстепенную роль и вместо нее возникает диффузия турбулентная. По форме выражения (6-10) и (6-11) сохраняются, однако под концентрациями и компонентами скоростей надо понимать их усредненные по времени значения, а под D — турбулентный коэффициент диффузии, который не является более физической постоянной и во много раз превышает молекулярный коэффициент диффузии. Аналогичная ситуация имеет место и в отношении уравнения энергии (4-23). [c.180]

Первое слагаемое правой части уравнения определяет затухание (рассеяние) турбулентной энергии, второе —воссоздание турбулентности (работу осредиенного движения против турбулентных напряжений) и третье — градиентную диффузию турбулентной энергии. Для постоянных с, k, й рекомендуются значения с=0,18, ft=0,56 и ki= =0,38. Величина 1т — масштаб турбулентности, пропорциональный длине смешения. Кинематический коэффициент турбулентного переноса количества движения (кинематический коэффициент турб глентной вязкости) определяется в этой модели как [c.185]

Коэффициенты турбулентной диффузии на много порядков больше, чем коэффициенты молекулярной диффузии. Поэтому, если только мы не рассматриваем диффузию около твердой новерхности (где турбулентность гасится), обычно допустимо вообще пренебречь молекулярной диффузией. Турбулентные аналоги чисел Прандтля и Шмидта определяются соответственно как отношения кинематической турбулентной вязкости к коэффициентам турбулентной температуропроводности или турбулентной диффузии. Их численные величины основываются на измерениях профилей скорости, темиературы и концентрации в процессах турбулентного перемешивания. Турбулентные числа Прандтля и Шмидта приблизительно одинаковы как для жидкостей, так и для газов. Их численная величина — около 0,7 это показывает, что при турбулентном перемешивапии теплота и вещество переносятся с одинаковой скоростью и что эта скорость больше, чем скорость турбулентного переноса количества движения [Л. 11]. [c.454]

Около оси следа интенсивность турбулентного движения пренебрежимо мала и основной приток энергии происходит за счет конвекции в осевом направлении через основной поток. Диссипация и диффузия турбулентности в противоположном направлении уравновешивают этот приток энергид. На фиг. 36 знак плюс взначает приток энергии, знак минус — ее потерю. Во внешней пограничной области мала не только интенсивность турбулентного движения, но и диффузия кинетической энергии, а также диссипация. Баланс энергии для течения в следе можно записать в виде [741 [c.116]

Мы уже говорили, что приведённое здесь рассуждение можно отнести лишь к тому случаю, когда турбулентные процессы происходят достаточно однородно внутри достаточно протяжённой во всех направлениях массы, т. е. когда речь идёт об однородной турбулентности. В том случае, когда имеется турбулентность, так сказать, разных масштабов (как, например, это имеет место в земной атмосфере), процесс турбулентного рассеяния будет существенным образом зависеть от размеров области, занимаемой рассматриваемой примесью. Чтобы пояснить эту мысль, посмотрим, как будет рассеиваться дым в свободной атмосфере. Представим себе две молекулы ацетилена, находящиеся на расстоянии 0 см друг от друга по истечении одной секунды они, подвергнувшись действию молекулярной диффузии, разойдутся, но всё ещё будут друг от друга на расстоянии порядка 10 см. Совсем иная судьба постигнет две молекулы ацетилена, находящиеся на расстоянии 10 см — 10 м друг от друга здесь появляется диффузия турбулентная (порывистость ветра), наши частицы могут быть подхвачены разными порывами ветра, так что через секунду расстояние между ними может измениться несколько метров, а не на величину порядка 10 см—10" с <яй10 см, как это и было в первом случае. Иначе говоря, такая существенная величина, как скорость расширения диффундирующего в турбулентной среде облака, будет меняться по мере того, как облако будет жить , ибо живя , облако всё время увеличивается в размерах и, следовательно, попадает в сферу влияния всё новых и новых вихрей. [c.705]

Специальные полуэмпирические гипотезы, в той или иной мере опирающиеся на уравнение баланса энергии турбулентности (2,9) и формулы Колмогорова К Ib, 8 Ь /1, использовались также в целом ряде работ советских и зарубежных авторов для приближенного определения универсальных функций в формулах (2,5) и родственных им (но относящихся к другим статистическим характеристикам турбулентности). Так, например, А. М. Обухов (1946) пренебрег в уравнении (2.9) последним слагаемым в левой части, описывающим эффект вертикальной диффузии турбулентных вихрей, и принял, что u w = Kddldz, T w == —аКdTIdz, где К = Ib и 1 = KZ, Отсюда он получил результа , эквивалентный следующему алгебраическому уравнению для функции ф (Q — (Q = (xz/u ) duldz (где С = zlL) [c.477]

Скорость коррозии между двумя л.юбымп металлами, подверженными гальванической коррозии, при всех условиях не может быть выражена количественно. Она зависит в большей степени от количества тока, чем от напряжения, а также от некоторых других условий. Например, повышенная температура ускоряет коррозийные реакции вследствие увеличенной ионизации. Газы, выделяющиеся из раствора, диффузия, турбулентность и уменьшенная вязкость — все это способствует повышению интенсивности перемещения ионов. В зависимости от частных условий, взаимное относительное положение анодных и катодных металлов, приведенных в табл. 25, может изменяться. [c.91]

З.З.6.1. Путь перемешивания. Подход, основанный иа использовании понятия пути перемешивания, введенного Прандтлем, используется наиболее широко. Осно1Вная идея этого подхода заключается в том, что члены, описывающие напряжения в уравнении Навье—Стокса, могут быть преобразованы к виду членов, описывающих ламинарное сдвиговое напряжение, путем введения кинематичеокого коэффициента турбулентной вязкости или коэффициента вихревой диффузии (турбулентного обмена) е . При этом выражения для сдвигового напряжения и теплового потока принимают обычный вид [c.90]

Близкие результаты были получены также Блэкедаром (1962), рассмотревшим ту же задачу, но пренебрегшим вертикальной диффузией турбулентной энергии (т. е. предположившим, что аь = б=0Т. Зато в отличие от Монина, этот автор в соответствии с дово 1ьно грубыми эмпирическими данными Леттау (19Й)) принял, что масштаб / возрастает линейно с высотой лишь в самом нижнем слое атмосферы, а затем скорость его возрастания убывает, и асимптотически при со он стремится к некоторому постоянному значению Х/с. Исходя отсюда, функция с1(г) была выбрана в виде [c.352]

Пульсационному движению одиночной частицы в турбулентном потоке посвящен целый ряд работ [Л. 15, 35, 114, 302, 304, 381]. При этом решение Чен Чан-моу [Л. 381] касается весьма мелких (стоксова область обтекания ReT<0,4) и невесомых частиц, для которых ищется закон изменения скорости, коэффициенты диффузии, характеристики энергетического спектра. В отличие от этой работы М. Д. Хаскинд [Л. 302] рас-100 [c.100]

Для негауссовских профилей величина среднеквадратичного перемещения диффундирующей жидкости X получена методом графического интегрироваиия коэффициент турбулентной диффузии Е определялся по предельному наклону кривой X = f(r). Распределение стеклянных шариков вдали от инжектора K I оказалось равномерным. В [Л. 365] считают, что влияние частиц на скорость диффузии зависит от их концентрации р и отношения средней относительной к максимальной скорости жидкости (табл. 3-4). Так, например, при р = = 1,5% для стеклянных шариков с Оот/Уманс = 0,15 турбулентная диффузия увеличивается в 2,5 раза по сравнению с иот/Умакс = 0,021 или С ЧИСТОЙ ЖИДКОСТЬЮ. [c.112]

Расчетным путем также оценивалось отношение скоростей диссипации энергии в дисперсном чистом потоках вп/е. При значительном изменении турбулентной диффузии еп/е = 3- 5. Обнаружено, что с увеличением Re в 2,5 раза при прочих равных условиях (например, для стеклянных шариков 0 0,38 мм при р=1,5—2,5%) относительный коэффициент турбулентной диффузии Еа/Е падает более чем в два раза. Этот эффект, объяс- [c.112]

Будем считать, что при достаточно бо.льших временах вихри, размеры которых равны интегрально.му масштабу движения жид-т ости Ь, являются статистически независимыми. С другой стороны, процесс диффузии пузырьков при больших временах определяется крупномасштабными вихрями. Тогда, как известно, лагранжев временной масштаб движения пузырьков в турбулентном потоке жидкости равен времени их пребывания в вихре интегрального масштаба Ь при условии, что за это время направление движения вихря существенно не изменится [c.85]

Смотреть страницы где упоминается термин Диффузия турбулентная : [c.408] [c.344] [c.344] [c.288] [c.280] [c.157] [c.268] [c.272] [c.339] [c.357] [c.363] [c.415] [c.326] [c.346] [c.347] [c.403] [c.458] [c.328] [c.344] [c.134] [c.113]

Гидравлика и аэродинамика (1975) -- [ c.177 ]

Гидравлика и аэродинамика (1987) -- [ c.169 ]

Быстрые реакторы и теплообменные аппараты АЭС с диссоциирующим теплоносителем (1978) -- [ c.3 , c.7 ]

Механика жидкости (1971) -- [ c.452 , c.459 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.165 ]

Тепломассообмен (1972) -- [ c.3 , c.7 , c.68 ]

Металлургия стали (1977) -- [ c.33 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...