Взаимности условие

Взаимности условие Волновое число [c.257]

Установить с помощью принципа взаимности, как меняются условия отражения и преломления при изменении порядка расположения сред (задача Стокса). Среды предполагаются непоглощающими. [c.870]

Феноменологические соотношения. Система линейных уравнений (10.11) и условие взаимности у,-к = Ук/ являются основными соотношениями термодинамики необратимых процессов. [c.338]

Методы термодинамики необратимых процессов позволяют выявить все возможные эффекты взаимного влияния различных процессов переноса. При этом численные значения кинетических коэффициентов, характеризую щих процессы переноса, должны браться из опыта вследствие условия взаимности экспериментальному определению подлежат не все коэффициенты для перекрестных эффектов, а примерно половина их. [c.340]

Из условия взаимности следует — qT = yq, Г. [c.358]

Соотношение (8.25) было обосновано Онзагером для неравновесных процессов с использованием принципа микроскопической обратимости, выражающего инвариантность уравнений движения частиц относительно операции обращения знака времени. Соотношение взаимности в виде (8.25) справедливо при отсутствии внешних магнитных полей и вращения системы как целого при условии, что обе рассматриваемые силы являются одновременно четными или нечетными функциями импульсов частиц (см. гл. 7). [c.200]

Принцип взаимности Онзагера, согласно которому феноменологические коэффициенты для перекрестных эффектов удовлетворяют условию симметрии тина [c.39]

Эти равенства выражают условия взаимности касательных напряжений и делают тензор напряжения (III. 16) симметричным. [c.66]

Анализ уравнения (2.25) показывает, что выражение первого начала термодинамики для простых тел приводится к виду дифференциального бинома двух независимых переменных Ьд=Мйх+Ыйу, для которого, применяя известные правила математики, например соотношения взаимности, можно установить, является ли он полным дифференциалом или нет и при каких условиях неполный дифференциал перейдет в полный. [c.36]

Для рассматриваемых условий лучистого теплообмена справедливо соотношение взаимности или свойство взаимности угловых коэффициентов [c.285]

Для рассматриваемых здесь условий выполняется соотношение взаимности угловых коэффициентов [c.286]

В последнем равенстве условие взаимности [c.39]

Важное значение условия взаимности заключается в том, что вследствие равенства Vu и у л существенно сокращается число подлежащих измерению кинетических коэффициентов, а в результате этого и общий объем измерений. [c.166]

Согласно условию взаимности Vg, q = Vq,g7 - [c.166]

Условие взаимности характеризует производство энтропии вследствие перекрестного наложения необратимых процессов разного типа и является независимым дополнением ко второму началу термодинамики. Универсальность условия взаимности позволяет выделить это условие в самостоятельную аксиому термодинамики. [c.168]

Согласно условию взаимности [c.171]

Согласно условию взаимности у — уТ. В стационарном состоянии поток вещества / = О, т. е. [c.180]

По условию перемещения в балке пропорциональны действующим нагрузкам. Следовательно, к рассматриваемой системе применим закон взаимности перемещений. [c.359]

Обратимся к уравнению (4.28) первого начала термодинамики для идеального газа. Можно убедиться, что не является полным дифференциалом, так как для этого должны быть равны между собой (условие взаимности) накрест взятые производные от коэффициентов при dT и dv, т. е. [c.51]

В этом равенстве сформулированное выше условие взаимности соблюдается. Действительно, [c.52]

Так как — полный дифференциал, то по условию взаимности из (10.7) имеем [c.149]

Мы не будем останавливаться на доказательстве этого. В п. 30 мы укажем важное следствие из формулы (57). Здесь мы ограничимся указанием, что это вариационное условие или эквивалентные ему уравнения (54 ), (54") удобны для анализа вида динамической траектории, близкой к заданной, и приводят к установлению между траекториями, проходящими через две заданные точки, известной симметрии из этой симметрии, в частности, вытекает важное соотношение взаимности, относящееся к пучкам лучей, испускаемых двумя световыми центрами в какую-нибудь оптическую среду ). [c.448]

Соблюдение условия взаимности работ является преимуществом формул (3.90) перед более простыми формулами (3.91), хотя формально порядок ошибки, допускаемой этими формулами, одина ков. [c.171]

Коэффициенты Hi, Е , Hi, G зависят от начальных усилий Ti, Т°2, а их величины могут быть определены линеаризацией истинного упругого закона для материала или экспериментально. При этом должно выполняться условие взаимности работ iHa = H2 i- [c.377]

Запишем условие взаимности работ при этих двух состояниях [c.452]

При практическом расчете число уравнений может быть сокращено до пяти с учетом соотношения взаимности = 21-Начальные условия для интегрирования уравнений (11.81) должны соответствовать условиям закрепления, левого конца балки. [c.474]

Напряженное состояние точке тела определяется тензором, компоненты которого — составляющие напряжений в трех взаимно перпендикулярных площадках. В механике сплошной среды и, в частности, в теории пластичности широко применяется сокращенная форма записи тензоров в декартовых координатах. В ее основе лежит систематическое применение буквенных индексов, которые могут принимать любое из трех значений 1, 2, 3 соответственно координатным осям Xi, Х2, В этой записи оц означает любой из компонентов тензора напряжений, причем при 1 = / это будет нормальное напряжение, а при i j — касательное. Согласно условию взаимности касательных напряжений Oij = aji (тензор симметричен относительно главной диагонали). [c.52]

Динамические свойства свободного блока виброизоляции описываются тремя матрицами динамических податливостей входной (индекс +), выходной (индекс —) и переходной от входа к выходу или от выхода к входу. Поскольку блок виброизоляции обычно удовлетворяет условию взаимности, то эти переходные матрицы оказываются равными и им присваивается индекс (п). Указанные матрицы динамических податливостей имеют вид [c.368]

Условие взаимности двух орт-крестов выражается простым соотношением [c.210]

Проведем в какой-либо точке две нJЮH aдки с единичными векгорами пит но нормалям к ним и напряжениями р и Проецируя напряжение на направление т, получим р т, а проецируя на направление , получим рт . Используя условия симметрии тензора напряжений, можно получить условие взаимности напряжений по двум любым площадкам, проходящим через общую точку [c.568]

Кроме этих двух основных законов, важное, хотя и более ограниченное значение, имеют тепловая теорема третье начало термодинамики), определяющая чиатенное значение важнейшей термодинамической функции тела — энтропии — в состоянии равновесия при температуре абсолютного нуля, и условие взаимности, составляющее базу термодинамики неравновесных (необратимых) процессов. [c.7]

Фундаментальные законы, совокупность которых составляет аксиомы термодинамики, называются началами термодинамики. Не все эти законы одинаковы по своему физическому значению и общности однако они эквивалентны в том емысле, что каждый из них является независимой аксиомой, которая не может быть иеключена при поетроении термодинамики. По этой причине тепловую теорему Нернста, а возможно и условие взаимности Онза-гера, лежащее в оенове термодинамического описания неравновесных процессов, следует рассматривать как начала термодинамики и именовать таковыми к ним же, естественно, относится и рассмотренное в гл. 1 нулевое начало термодинамики. [c.26]

В седьмой главе изложена теория флуктуаций термодинамических величин в равновесных системах и рассмотрены ее приложения к обоснованию фундаментального положения неравновесной термодинамики — соотношений взаимности Онзагера. Представление о флуктуациях выходит за рамки классической равновесной термодинамики, и в учебных пособиях по термодинамике теория флуктуаций обычно не излагается. Теория флуктуаций использует как положения классической термодинамики, так и выводы статистической механики. В связи с этим изложены некоторые положения классической равновесной статистической механики Гиббса и на их основе дан вывод формулы Больцмана для расчета флуктуаций термодинамических величин в изолированных системах и далее — в открытых системах, обменивающихся с окружающей средой энергией и веществом. Рассмотрены условия термодинамической устойчивости систем по отношению к непрерывным изменениям параметров состояния и их взаимосвязь с флуктуациями термодинамических переменных. Получены выражения для средних квадратов флуктуаций основных термодинамических величин. Проанализированы границы применимости термодинамической теории флуктуаций особое внимание уделено предположе- [c.5]

Для рассматриваемых здесь условий выполняежя соотношение взаимности угловых коэффициентов [так же как (33.48)] [c.415]

Для того чтобы краевая задача была самосопряженной, необходимо выполнение теоремы Бетти о взаимности работ. По сути дела условие самосопряженности краевой задачи можно трактовать как форму записи этой теоремы. Выйолнение теоремы Бетти гарантируется, если силы консервативны. Поэтому достаточным условием применимости метода Эйлера к решению задачи устойчивости равновесия системы является наличие потенциала внешних сил. Граница между консервативными и неконсервативными силами не совпадает точно с границей применимости метода Эйлера в том смысле, что и некоторые проблемы с неконсервативными силами удается решить методом Эйлера. Однако вопрос, каким дополнительным требованиям должны удовлетворять неконсервативные силы, чтобы задача могла быть решена методом Эйлера, остается открытым. [c.373]

При п = 1 взаимная группа будет пятичленной. Условие взаимности единственного винта R заданной одночленной группы с произвольным винтом S взаимной группы будет [c.207]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...