Поток диффузионный

Плотность полного потока 1в, п, вообще говоря, не сводится к конвективному потоку Ви, т. е. к переносу величины В с потоком вещества, а содержит также члены другой природы (тепловой поток, диффузионный поток н т. д.) [c.10]

Рассматриваемый метод основан на использовании интегральных соотношений, устанавливающих связь величин трения, массового потока, диффузионного и теплового потоков на стенке с интегральными толщинами. Получим здесь из уравнений пограничного слоя интегральные соотношения сохранения импульса, массы i-ro компонента и энергии. Будем рассматривать двумерное стационарное течение сжимаемой среды при следующих граничных условиях [c.283]

Стефана—Больцмана 24 Поток диффузионный 18, 20 [c.313]

Когда компоненты газовой смеси реагируют друг с другом (реагирующая смесь), возникает дополнительный тепловой поток (диффузионная теплопередача) за счет химической энтальпии молекул, которые диффундируют вследствие наличия в смеси градиента концентраций. Эти градиенты возникают из-за того, что состав газа (как [c.703]

Принцип работы разрушающихся теплозащитных систем характеризуется потерей поверхностного слоя (или разложением одной из компонент материала) ради сохранения благоприятного теплового режима внутренних слоев и самой защищаемой конструкции. Разрушение поверхностного слоя происходит в результате различных физико-химических превращений под воздействием подводимых к поверхности конвективных и радиационных тепловых потоков, диффузионных потоков химически активных компонент, а также под действием сил давления и трения. Химические реакции могут протекать как при участии компонент набегающего потока, так и независимо от них. Кроме того, на поверхности теплозащитного покрытия под действием внутреннего давления или внешних сил, а также вследствие термических напряжений может иметь место эрозия — механический унос в виде отдельных частиц. [c.117]

И СОСТОИТ из вязкого потока, диффузионного потока потенциальной энергии и теплового потока (первое, второе и третье слагаемые правой части (98.18) соответственно). Это выражение можно рассматривать как феноменологическое определение теплового потока Вычитая выражение (98.15) из (98.17) и учитывая (98.18), получим уравнение баланса для внутренней энергии [c.567]

Вызванные термодинамическими силами необратимые явления — тепловой поток, диффузионный поток, электрический ток и т. п. называются потоками. Потоки обычно обозначаются символами [c.49]

Рассматривая в качестве механизма проскальзывания движение ЗГД по поверхности границы, необходимо учесть, что оно возможно только путем скольжения и переползания [97, 98]. Поэтому для облегчения высокой подвижности ЗГД требуется активизация зернограничной диффузии. Этим обусловлена связь ЗГП и диффузионных процессов. Но здесь важна и другая сторона проблемы. Движение ЗГД обязательно требует поглощения и испускания вакансий. При этом локальная концентрация вакансий зависит от плотности и подвижности ЗГД. На разных границах эти факторы различны, поэтому возникают диффузионные потоки, выравнивающие градиент концентрации вакансий. Эти потоки диффузионного [c.87]

Подобным же образом может быть найдено приближенное значение вихревой диффузии В — по предельному наклону кривой 2— функции. X, когда л растет. Поскольку корреляция Кьу становится равной нулю на большом расстоянии вдоль потока, диффузионная длина может быть определена как площадь, ограниченная корреляционной кривой [c.273]

Удельный поток диффузионного переноса вещества в рассматриваемых условиях определяется выражением [c.59]

Удельный поток диффузионного переноса компонента газовой среды с парциальным давлением pt определяется формулой [c.74]

При определении удельных потоков диффузионного переноса тепла [c.98]

F,+n, г= —jDi,3,+n—удельный поток диффузионного [c.136]

Сопоставим эти реологические соотношения с аналогичными соотношениями из кинетической теории. В рамках основного предположения, что градиенты термогидродинамических величин и внешние силы вызывают малое отклонение функций распределения от равновесного максвелловского распределения, формальная кинетическая теория многокомпонентных газовых смесей одноатомных газов умеренной плотности в рамках метода Чепмена-Энскога Чепмен, Каулинг, 1960) первого порядка приводит к следующим выражениям для полного потока тепла qJ и потоков диффузионных скоростей [c.95]

Кинетика газового разрушения поверхности металлов резко меняется при переходе к скоростным потокам. Диффузионное затухающее окисление переходит в активное коррозионно-эрозионное разрушение. Например, при скорости воздушного потока М = 3 зависимость разрушения никеля от времени близка к линейной [367]. [c.248]

Решение уравнений движения в разных работах проводилось различными методами. Получены выражения для скорости акустических потоков, которые затем использовались в уравнении диффузии, при решении которого авторы прибегли к интегральному соотношению диффузионного пограничного слоя. Следует также отметить, что при нахождении величины тангенциальной составляющей скорости потока диффузионным сопротивлением пограничного слоя пренебрегалось, так как для газов Рг 1 и, согласно (14), д 8. Поэтому в пределах диффузионного пограничного слоя скорость потоков бралась в виде (6), но измененная вследствие того, что решение осуществлялось в прямоугольной системе координат. Окончательное решение было получено в виде локального значения безразмерного коэффициента массообмена (критерия Нуссельта) [c.608]

Атомы, образующие решетку окисла, сильно связаны со своими положениями равновесий и не могут покидать их (это не совпадает с общепринятым эстафетным механизмом диффузионных процессов). Соотношение концентраций Me и М/ в решетке вновь образующихся на поверхности слоев окисла зависит от соотношения диффузионных потоков атомов Me и Mt. Состав окисла непостоянен по толщине окисной пленки, но в каждом слое постоянен во времени. [c.89]

Осуществление одного из этих четырех случаев определяется значениями констант Ь и Я. Однако эти величины зависят от темпе ратуры и сплавы при разных температурах могут отвечать разным случаям. Наибольший практический интерес с точки зрения повышения жаростойкости путем легирования представляют случаи 4 и особенно 2, приводяш,ие к такому образованию защитного слоя, когда с ростом его толщины диффузионный поток одного из металлов делается малым по сравнению с потоком другого. Если при этом в образующемся на поверхности почти чистом окисле второго металла и ( д)лг/ станут достаточно малыми, [c.95]

Расчеты показывают, что в пределах диффузионного пограничного слоя концентрация раствора быстро изменяется (см. рис. 146). В первом приближении закон изменения концентрации можно считать линейным (т. е. d /dx = Ас/б). Поэтому уравнение для диффузионного потока т на единицу поверхности электрода можно приближенно представить в следующем виде [c.210]

При температуре ниже дебаевской следует учитывать другие механизмы переноса, в частности перенос фононами, вклад которых до сих пор не рассматривался. Фононы обеспечивают теплопередачу в неметаллических веществах, где нет газа свободных электронов. В металлах и сплавах при низких температурах вклад фононов в теплопроводность оказывается заметным. Возникает поток фононов, взаимодействующих с другими фононами, электронами и атомами примесей, причем каждому такому акту соответствует своя длина свободного пробега. При высоких температурах средняя длина свободного пробега при электрон-фононном взаимодействии значительно больше, чем при фонон-фононном. Таким образом, по отношению к электронам решетка находится во внутреннем тепловом равновесии и рассмотренная выше термо-э.д.с. диффузионного происхождения оказывается основной. При низких температурах длина свобод- [c.272]

Если в процессе переноса массы одного компонента в другом имеют место все виды диффузии, то плотность диффузионного потока, пли плотность потока массы, определяют по уравнению [c.501]

Образующиеся при коитактно-реактивпом плавлении эвтектики при значительном содержании в них основы паяемого материала удобны в качестве припоев также потому, что содержание депрессанта в них, а следовательно, поток диффузионного вещества в паяемый Металл из шва уменьшен. [c.178]

Диффузионные потоки. Диффузионные потоки па гранях контрольного объема е и и могут быть рассчитаны сле/1ующпм образом [c.81]

Очевидно, при протекании процесса в кинетической области скорость горения регулируется описанными выше законами химической кинетики. В диффузионной области эти закены перестают играть определяющую роль и скорость горения целиком зависит от аэроди-на 4ических и диффузионных параметров. Между указанными крайними областями лежит промежуточная область, в которой значения Тф и Тх соизмеримы (для случаев сжигания твердого и капельно-жидкого топлива). В данном, наиболее сложном процессе полное время сгорания будет зависеть в той или иной степени от одновременного влияния обоих указанных выше факторов химической кинетики и аэродинамики потока диффузионного газообмена. [c.241]

Первый член правой части выражения (1.24) показывает, что поток радиационной энергии пропорционален градиенту температур. Последние члены правой части описывают так называемые перекрестные эффекты, или, более подробно, они описывают явление переноса радиационного потока диффузионными потоками компонедт. Легко заметить, что структурный вид закономерности 1 1.24) совершенно аналогичен виду соответствующих закс ов для потока тепла, переносимого теплопроводностью, и диффузионных потоков [c.17]

Роуч и Мюллер [1968] рассмотрели сходный способ постановки граничных условий на выходе, аналогичный их способу для течений несжимаемой жидкости (разд. 3.3.7). Конвективные члены уравнения количества движения в направлении л аппроксимировались по схеме с разностями против потока. Диффузионные члены с производными по х, члены со смешанными производными и составляющая градиента давления по х вычислялись в точках /—1 сама по себе эта процедура порождает тенденцию к дестабилизации расчета, которая подавляется за счет сдвига по времени. Как и в случае расчета течений несжимаемой жидкости, члены с производными по у могут вычисляться на входной границе при помощи стандартных аппроксимаций, принятых во внутренних узлах. Например, уравнение количества движения в направлении х (4.426) может иметь следующий конечно-разностный аналог [c.416]

При малых периодах пульсаций, большой и нестационарной частоте вращения мелких частиц, при быстролетучих и кратковременных процессах (прогрев и воспламенение частичек топлива и пр.) характерное время может оказаться порядка Ткр. Впервые теплообмен в этих своеобразных условиях был изучен Б. Д. Кацнельсоном и Ф. А. Тимофеевой диффузионным методом (Л. 153], а затем Л. И. Кудряшевым и А. А. Смирновым аналитически и экспериментально (методом регулярного режима). В связи с формированием теплового пограничного слоя тепловой поток q , передаваемый от поверхности частицы в пограничный слой (или в обратном направлении), больше (или меньше) теплового потока доб, проникающего из пограничного слоя в ядро потока. Поэтому предложено различать коэффициенты теплоотдачи от поверхности частицы ап и от поверхности. пограничного слоя в объем потока аоб- При этом показано, что п>аоб тем значительнее, чем меньше критерий гомохронности. Согласно данным [Л. 153] в записи С. С. Кутателадзе [c.160]

Такое выражение было получено исходя из следующих соображений. Диффузионный поток вакансий, обеспечивающий рост пор, пропорционален разности напряжений а — 2y/R 2y/R — минимальное напряжение, при котором пора радиусом R является устойчивой) [256]. В большинстве случаев On 2y/R, следовательно, поток пропорционален только Оп. При растягивающих напряжениях поток вакансий направлен к поре, что приводит к ее росту. Вполне очевидно, что при а < О будет наблюдаться обратный процесс, приводящий к уменьшению поры. Предполагая, что граница зерна с рассматриваемой порой ориентирована перпендикулярно действию наибольшего за полуцикл нагружения главного напряжения oi (т. е. = = 0 ) и учитывая, что при а > О диффузионный рост поры описывается членом (/l(Л<,/ ) — 3/8), в уравнении (3.17) в общем случае указанный член можно переписать в виде sign(0 ) if,(A /R)-3/8). [c.163]

При изотермических условиях интенсивность концентрационной диффузии характеризуется плотностью потока массы вещества, которая определяется по закону Фика плотность диффузионного потока вещества (количество вещества, диффундирующего в единицу времени через единицу площади изоконцеитрационной поверхности) прямо пропорциональна градиенту концентраций. [c.501]

Плотность диффузионного потока вещества определяется по с./и. Дующс й формуле [c.515]

Диффузионный перенос пара в макрокапиллярах осложняется явлением теплового скольжения. Если по длине капилляра имеется перепад температуры, то возникают циркуляционные токи воздуха у стенок капилляра — против потока теплоты, а по оси — в направлении потока теплоты. Так как у поверхности испарения внутри материала температура капилляров ниже, чем у внешней поверхности, то возникает движение газа к поверхности материала. Таким образом, тепловое скольжение усиливает перенос пара через зону испарения к поверхности материала, т. е. повышает ннтенснв-иость массопе])еноса. [c.515]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...