Уравнение импульсов

Из соотношения (4-4.41) можно сделать ряд важных выводов. Во-первых, поскольку ускорение поля g является величиной, контролируемой независимо от состояния материала, уравнение импульса показывает, что величина D может быть контролируемой и, таким образом, играть в (4-4.41) роль, аналогичную роли Т [c.162]

Если остановиться на методах расчета распределения потока вдоль каналов с путевым расходом, разработанных в одномерном приближении без учета структурных неоднородностей, вызванных оттоком или притоком массы, то к получаемому при этом уравнению движения различные исследователи приходят двумя основными путями исходя из уравнения импульсов [80, 104] и уравнения энергии [29, 39, 121 ]. В случае изолированных раздающего и соответственно собирающего каналов (см. рис. 10.29, а и б) получается следующее дифференциальное уравнение [73] [c.294]

Верхние знаки в уравнении (10,12) относятся к случаю отделения потока — оттока (раздающий канал), а нижние — к случаю присоединения потока — притока (собирающий канал). Коэффициент к при втором члене уравнения (10.12) зависит от исходных предпосылок. Если исходным является уравнение импульсов, то [c.295]

Уравнения импульсов каждой составляющей можно представить в виде [c.16]

Интегральным соотношениям (1.1.9) после применения формулы Гаусса — Остроградского соответствуют дифференциальные уравнения импульсов каждой составляющей [c.16]

Суммируя (1.1.11) по i с учетом (1.1.2) и (1.1.13), получим уравнение импульсов среды в целом [c.17]

Из системы (1.3.25) можно получить уравнения импульса и энергни каждой фазы в форме (1.2.5), но имеющие более конкретный вид [c.41]

В этом случае уравнение момента импульса относительно некоторой точки О есть следствие уравнения импульса Л1з уравнения энергии и уравнения имиульса (третье и второе уравнения (2.1.1)) следует уравнение притока тепла вдоль траектории микрочастиц [c.54]

Рассмотрим записанное через средние величины уравнение импульса i-й фазы (2.2.34) для е = и-, — oi, [c.76]

Соответствующее осредненное уравнение импульса (2.2.35) для межфазной границы или 2-фазы имеет вид [c.76]

Рассмотрим подробнее осредненные величины, входящие в уравнение импульса. Величины Рц определяют интенсивность обмена импульсом между фазами (точнее, между 2- и г-й фазами) за счет силового взаимодействия, определяемого силой [c.77]

В макроскопической теории необходимо величины (ai ),-, Rji, Jji, Г(12)(, gi, входящие в правые части уравнения импульсов, выразить через макроскопические или средние параметры и их производные. [c.77]

Таким образом, правую часть уравнения импульса (2.3.1) можно представить в виде [c.79]

Отметим, что различие в способах записи уравнений импульса связано с некоторой условностью разделения сил в макроскопиче- [c.79]

Умножая уравнение импульса i-й фазы (2.3.1) скалярно на Vi, получим уравнение для кинетической энергии макроскопического движения или уравнение живых сил [c.85]

В рассматриваемых неинерциальных переносных системах координат в уравнения импульса к внешним массовым силам Pi i необходимо добавить одинаковую во всех точках ячейки силу инерции [c.117]

Пренебрегая величинами Ог з и Пг (см. (3.1.37), (3.1.44)), уравнение импульсов фаз можно представить в виде [c.135]

Обращаясь к уравнению импульса дисперсной фазы (второе уравнение (3.1.37)), отметим, что первое слагаемое в его правой [c.164]

Далее с помощью функции распределения или бинарной коррелятивной функции Pj (r) уравнения импульса и неразрывности [c.182]

Из уравнений импульсов фаз (4.1.4), с учетом (4.2.1), (4.2.2) и (4.2.13), следует уравнение кинетической энергии макроскопического движения среды в виде [c.194]

Уравнения импульсов фаз (4.2.54), с учетом выражения (4.2.14) для составляющей межфазной силы за счет эффекта присоединенных масс, могут быть представлены в виде [c.205]

Поэтому уравнения импульса и мелкомасштабной кинетической энергии несуш ей фазы (первые уравнения (4.3.38) и (4.3.39)) могут быть упрош ены и записаны в виде [c.222]

Второе уравнение системы (5.14) может быть заменено уравнением импульса в проекции на ось х [c.145]

Согласно уравнению импульсов прирост статического давления в косом скачке равен [c.130]

Подставляя уравнение (37) в это уравнение импульсов и переходя к приведенным скоростям Л, получим [c.130]

Увеличение давления в косом скачке уплотнения можно также представить в функции числа М набегающего потока и угла а, который образует скорость Wh с фронтом скачка. Подставим в уравнение импульсов [c.131]

Из уравнения импульсов можно определить падение статического давления при подогреве на участке х — г (пренебрегая [c.193]

Из уравнения импульсов, пренебрегая сопротивлением трения, имеем [c.194]

Согласно уравнению импульсов перепад давления в трубе равен [c.198]

Закон изменения давления в прямом скачке уплотнения может быть получен из уравнения импульсов в виде известного равенства (21) гл. III [c.220]

Расчет предельного скачка разрежения во фронте пламени, достигаемого при тепловом кризисе, можно произвести посредством уравнения импульсов. В случае = Мз = 1 имеем ) [c.226]

Чтобы получить это выражение, напишем уравнение импульсов (94) гл. I для нашего случая [c.226]

Для более конкретного понимания величины HiFji-(vj—v ) рассмотрим частный случай движения двух вязких фаз при отсутствии других воздействий на смесь, кроме их вязкого взаимодействия. Тогда около межфазной границы скорости фаз совпадают и равны v = = 21- Если под Рц и щ, понимать среднемассовые скорости и удельные внутренние энергии фаз, то уравнения импульса и энергии фаз, отнесенные к единице объема смеси, имеют вид [c.38]

В технологических процессах интерес представляет случай дисперсной смеси с частицами из ферромагнитного материала в магнитном поле, которое оказывает непосредственное моментное воздействие лишь на частицы (2-я фаза). Это приводит к их ориентированному мелкомасштабному враш,ению (Mj =5 0) с угловой скоростью 2, кинематически независимой от поля их осреднен-ных скоростей v . Вращение частиц за счет сил трения передается и несущ,ей фазе и приводит к мелкомасштабному с характерным линейным размером, равным размеру частиц, ориентированному вращению несущей жидкости М =7 0), Если магнитное поле не оказывает непосредственного воздействия на несущую фазу, т. е. она остается неполярной, то тензор напряжения в ней будет симметричным, а во второй фазе— несимметричным, причем его несимметрическая часть определяется воздействием внешнего магнитного поля на частицы. Симметричность тензора напряжений несущей фазы вытекает из симметричности тензора микронапряжений o l и совпадения среднеповерхностпых и среднеобъемных величин, что в свою очередь вытекает из регулярности этих величин. Несмотря на эти допущения, уравнения импульса и внутреннего момента несущей фазы могут быть приведены к некоторому виду, где, как и для дисперсной фазы, фигурирует несимметричный тензор поверхностных сил aji (см. 1,6 гл. 3). [c.83]

Таким образом, методом осреднения мы получили уравнения импульса, притока тепла фаз, а также уравнения момента импульса и энергии их пульсационного (мелкомасштабного) движения. В отличие от феноменологического подхода гл. 1, метод осреднения позволил последовательно учесть влияние мелкомасштабного движения фаз поверхностного натяжения и получить выражения для определения таких макроскопических характеристик, как тензор напряжений в фазах, интенсивности межфазного взаимодействия, потоки различных видов энергий и т. д. через значения микропараметров. Реализация этих выражений, приводящая к реологическим соотношениям теперь уже только между макропараметрами (которые можно называть явными реологическими соотношениями) и, как результат, к замыканию системы уравнений, должна производиться с учетом структуры и физических свойств фаз в смеси. И это есть основная проблема при моделировании гетерогенных сред. [c.87]

В статье [5] учтены силы инерции в левой части уравнений импульсов (см. (4.4) статьи [5]) фаз (3.1.37), но не учтены обсуждаемые здесь инерционные члены того же порядка в выражении для силы, действующей на пробную дисперсную частицу. Это в тех случаях, когда левые части указанных уравнений существенны (например, когда ЛГ 1), делает их некорректными вне зависимости от того, существенна или нет сила Бассэ. Окончательные уравнения [5] корректны только тогда, когда сводятся к уравнениям равновесия (3.6.25). [c.178]

В результате этпх допущений вместо уравнений импульсов фаз (4.4.37), учитывая (4.4.45), имеем уравнение фильтрации жидкости и некоторый аналог уравнения равновесия смеси [c.243]

Уравнение линий тока ибу - ибх = 0 при подстановке в него (3.26) приводит после интегрирования к семейству концентрических окружностей, на каждой из которых модуль скорости ш = ( + постоянен. Использование одного из уравнений импульса в полярных координатах г = х + у У , б = aг tg(y/ ) с полюсом в центре этих окружностей, то есть уравнения, которое включает давление р, постоянную плотность р и в рассматриваемом случае имеет вид [c.194]

Выше при анализе уравнения количества движения (92) гл. I мы отмечали, что независимо от процессов, происходящих в потоке, изменение скорости течения всегда вызывается действием силы трения, внешних сил, а также разности сил давления на иыделенный элемент газового потока. Различные виды внешнего воздействия по разному влияют на статическое давление в потоке. Смысл совместного решения уравнений (43) —(47), в результате которого было получено соотношение (49), сводился к тому, чтобы величину градиента давлений в потоке выразить через внешние воздействия величина dp при этом исключалась из уравнения импульсов или уравнения Бернулли (46). [c.216]

Остановимся более подробно на некоторых общих свойствах одноразмерных неадиабатических волн и дадим, в частности, расчетные формулы для определения абсолютной скорости распространения волны. Из уравнений импульсов и неразрывностн следует, что в любом случае yдapJиoй волны (в пренебрежении силами трения) справедливо следующее соотношение [c.227]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.275 ]

Теплотехнический справочник Том 2 (1976) -- [ c.20 ]

Теплотехнический справочник том 2 издание 2 (1976) -- [ c.20 ]

Теория пограничного слоя (1974) -- [ c.152 , c.153 , c.364 ]

Основы прогнозирования механического поведения каучуков и резин (1975) -- [ c.19 ]

Механика жидкости и газа Издание3 (1970) -- [ c.622 , c.850 ]

Механика сплошной среды Т.1 (1970) -- [ c.139 , c.362 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...