ТЕЧЕНИЕ ЧИСТОГО ГАЗА

Хорошо известно, что в случае адиабатического течения чистого газа в сопле без трения критический режим наступает при звуковой скорости. Из-за внутреннего трения между фазами в системе газ — твердые частицы ожидается другой результат. Удельный расход смеси через сечение А равен [c.301]

Значения поправочных коэффициентов и 5 в формуле (12-9) приведены на рис. 12.2 и 12.3. Отметим, что оба эти коэффициента являются функциями паросодержания жидкости х. При приближении к случаю течения чистой жидкости (х=0) коэффициент f становится равным единице, а 5 стремится к нулю для больших чисел Рейнольдса и к единице для малых чисел Рейнольдса. Это означает, что, как и следовало ожидать, эффекты кипения в большом объеме пренебрежимо малы при больших расходах. Необходимо проявлять осторожность при использовании этих уравнений в области больших паросодержаний, поскольку переход к течению чистого газа не является гладким. Кроме того, когда присутствуют лишь малые объемы жидкости (большое паросодержание). [c.285]

Во второй главе рассматриваются некоторые аспекты течения чистого газа в плоском сверхзвуковом сопле, свободной струе и пристенной, образующейся при натекании струи на преграду. Приводятся экспериментальные данные по теплообмену струи с преградой и результаты расчета температуры ее поверхности. Анализируются особенности ускорения мелкодисперсных частиц в плоских сверхзвуковых соплах, свободной струе и их торможения в сжатом слое. Изложены результаты оптимизации параметров сопла по скорости частиц в момент удара. [c.26]

Течение чистого газа [c.36]

Течение чистого газа 37 [c.37]

Течение чистого газа 41 [c.41]

Течение чистого газа 47 [c.47]

Течение чистого газа 51 [c.51]

При течении чистых газов в вязкостном режиме пропускная способ ность канала трубопровода может быть подсчитана из выражения [c.104]

После определения всех параметров на оси симметрии по этим формулам производится расчет параметров на ближайшей к оси линии тока газа, с которой и начинается затем численное интегрирование полной системы. Отметим, что в отличие от случая течения чистого газа с постоянным показателем адиабаты, когда асимптотическое разложение служит в осесимметричном течении для отхода от оси (из-за особенности типа v/r, которая отсутствует в плос- [c.85]

После определения всех параметров на оси симметрии по асимптотическим формулам типа (2.71) производится расчет параметров на ближайшей к оси линии тока газа, с которой и начинается затем численное интегрирование полной системы (1.109). .. (1.113). Отметим, что в отличие от случая течения чистого газа с постоянным показателем адиабаты, для которого асимптотическое разложение типа (2.71) используется лишь в осесимметричной задаче, для отхода от оси (из-за особенности типа v r, которая отсутствует в плоском течении) в двухфазном неравновесном течении это разложение необходимо как для плоского, так и для осесимметричного течений. [c.124]

Компоненты могут находиться в одной фазе, например воздух с примесью водяного пара. Свойства такой смеси будут мало отличаться от свойств обычного газа до тех пор, пока при определенных условиях водяной пар не начнет конденсироваться. Между капельками воды и водяным паром возможен тепло- и массообмен, что скажется на свойствах всего потока. Однако, если содержание пара в воздухе невелико, то течение такой смеси будет, естественно, отличаться от течения чистого пара с капельками той же жидкости. [c.196]

В период работы в Институте двигателей Б. С. Стечкин опубликовал ряд теоретических статей О смешении струй (1962), О течении вязкого газа в цилиндрической трубе при охлаждении (1961) и др. В одной из них, написанной совместно с сыном С. Б. Стечкиным, Среднее квадратическое и среднее арифметическое (1961), рассматривается вопрос в столь обгцей форме, что статья относится уже к области математики и представляет как прикладной, так и чисто математический интерес. В ходе своих исследований Б. С. Стечкин встретился с необходимостью решения задачи сравнения среднего арифметического и среднего квадратического одной и той же функции и оценки погрешности при замене одной величины через другую. Исследование этого вопроса в самой общей постановке привело Б. С. Стечкина к формуле, которая требовала доказательства и была доказана его сыном. [c.413]

Результаты, описанные как в этом, так и в предыдущем параграфе, имеют чисто газо-термодинамический характер. В них рассматривалось то или иное движение, возникшее при задании или при изменении скорости распространения пламени. Скорость пламени всегда считалась заданной относительно газа, по которому оно распространяется. Не принималась во внимание обратная зависимость скорости пламени от состояния газа, по которому оно распространяется, и от скорости его течения. В действительности всегда существует обратная связь. Изменение движения газа перед фронтом горения, его турбулизация, а также изменение распределения скоростей по сечению сосуда всегда влияют на скорость пламени. В результате горение становится нестационарным. В зависимости от условий возникают ускоряющиеся пламена, появляются высокочастотные пульсации и т. д. Двойные нестационарные разрывы являются элементом картины движения и в этих случаях. Они существенны для вычисления результатов, к которым приводит то или иное изменение скорости пламени относительно газа. В настоящее время благодаря существованию теории распада произвольного теплового разрыва и теории двойных нестационарных разрывов вычисления такой зависимости проводятся строго. Обратная [c.413]

По своим конструкциям эти плазмотроны существенно отличаются от дуговых плазмотронов, однако в их конструкциях используются некоторые общие элементы схемного решения, что, очевидно, связано с тем, что ВЧ-разряд появился позже дугового. В последнее время наибольшее развитие получили факельные, емкостные и индукционные плазмотроны, позволяющие получать спектрально чистую плазму, не загрязненную материалом электродов, с низкой скоростью течения плазмообразующего газа. [c.101]

Пропускная способность канала трубопровода при молекулярном режиме течения по нему водорода, гелия, аргона или ксенона при всех прочих равных условиях может быть определена умножением пропускной способности канала этого трубопровода, подсчитанного для воздуха, на числовой коэффициент, соответствующий каждому из этих чистых газов [c.104]

Рассматривая разные варианты с увеличивающимся размером частиц, можно увидеть, что отходы сепаратрисы Xi и ударной волны Ху увеличиваются при росте радиуса частиц а до некоторого значенияя 300 мкм. При дальнейшем увеличении радиуса частиц отраженные частицы вылетают за головную ударную волну, создавая возмущение перед ней и приводя к образованию двух волн сжатия (см. р х) и Vi x) для а = 400 мкм на рис. 4.8.3). При этом давление на теле х = 0) и, в частности, в точке торможения (х = О, у = 0) за счет дополнительного искривления линий тока газа и поперечного его отвода становится существенно меньше, чем для режима обтекания чистым газом (рзо = 0). При дальнейшем увеличении размера частиц возникает тенденция к восстановлению головной ударной волны п к обратному приближению ее к телу (см. р х) и Vi x) для а — 400 мкм и а = оо на рис. 4.8.3), когда картина течеппя газа приближается к топ, которая дается замороженной схемой на = э , соответствующей течению чистого газа. В этом диапазоне режимов с вылетом отраженных частиц за головную ударную волну преобладает тормозящее действие газа отраженными частицами, а не дополнительное пс-кривленпе линий тока газа. [c.395]

Течение газа в сопле иногда состоит из параллельно движущихся потоков газов с различными физическими свойствами. Такие течения возникают в жидкостных двигателях при наличии завесно-го охлаждения, в двигателях твердого топлива, когда в окрестности стенки сопла имеет место течение чистого газа, свободного от частиц, а также в некоторых типах двигателей малой тяги и в соплах газодинамических лазеров. Очевидно, что такие течения сопровождаются перемешиванием газов различных слоев и диффузией различных компонент, входящих в их состав. Изучение таких течений с учетом вязкой диссипации, смешения и диффузии представляет весьма сложную задачу как для экспериментального, так и для теоретического исследования. В то же время во многих практически важных случаях смешение не оказывает существенного влияния на параметры течения в целом и его можно не учитывать. Ниже будут изучены именно такие течения. [c.181]

В последние годы уделяется значительное внимание изучению движения в сонлах смеси газа и частиц в основном в связи с необходимостью определения характеристик двигателей, работающих на твердых топливах. Наличие в газе твердых или жидких частиц различных размеров приводит к значительному усложнению физической картины течения по сравнению с течением чистого газа и, вследствие этого, к усложнениям математического описания явле-ний и методов решения. В уравнениях движения газа появляются члены, учитывающие обмен массой, импульсом и энергией между частицами и газом, и, кроме того, система дополняется уравнениями, описывающими движение частиц и фазовые превращения. Система уравнений замыкается феноменологическими соотношениями и уравнениями для потоков массы, импульса и энергии, связанными с взаимодействием фаз. [c.290]

М = 0,37, а значение М = 1 достигается в расширяющейся части сопла при 7. Число Маха, полученное по замороженной скорости звука, определяет направление характеристик в двухфазных потоках и, если в расширяющейся части сопла М 1, то любые малые возмущения передаются вверх по потоку из области, где М < 1, что не имеет места в течениях чистого газа, где в расширяющейся части сопла течение сверхзвуковое. [c.299]

Тепло- и массообмен жидкой сферы, равномерно движущейся в непрерывной жидкой среде, зависит от движения внутри самой сферы. Например, при наличии циркуляции в пузырьках слабо растворимых чистых газов массообмен примерно в пять раз интенсивнее, чем в ее отсутствие [.305]. Этот факт нельзя объяснить улуч-шениел ус.ловий перемешивания внутри самой частицы (так как сопротивление процессам переноса целиком связано с непрерывной фазой), так что следует учитывать влияние циркуляции внутри частицы на внешнее по отношению к ней течение. При исследовании массообмена капель и пузырьков Гриффит [287] наблюда.л частично затормаживаемое течение на поверхности. [c.109]

Для учета теплообмена при течении в сопле чистых газов был нредложен упрощенный метод расчета конвективного теплообмена [351 исследование локальных тепловых потоков было предпринято-в работе [868]. [c.335]

Через продувочные линии (свечи) газом вытесняют воздух из газопроводов до котлов. Продувку газопроводов ведут в течение 2—5 М1ин. нли больше, пока анализ не покажет, что идет чистый газ. [c.105]

При тех же исходных предпосылках и в той же трактовке вопрос о течении термодинамически неравновесного конденсирующегося пара исследован Вегенером и Маком [Л. 10]. Естественно, что полученные ими решения по существу совпадают с уравнениями Осватича некоторые расхождения в структуре расчетных зависимостей носят чисто формальный характер. В нашем изложении мы будем следовать методу, разработанному Осватичем применительно к течению чистого пара (без примеси инертного газа), несущего взвешенные в нем капельки жидкости. [c.144]

В определенном противоречии с перечисленными выше исследованиями находятся результаты работы Po ysia [206], согласно которому опытные точки, отвечающие различным компонентам, хорошо согласуются между собой в координатах b =f W ), однако полученная зависимость лежит примерно на 40% ниже кривой, рассчитанной при помощи универсального профиля скоростей. Такое расхождение может быть объяснено тем, что в [206] безразмерные скорость и толщина пленки рассчитывались не на основании истинных касательных напряжений, которые имели место при движении двухфазного потока в канале, а по потерям давления при течении того же количества чистого газа в гладкой трубе. [c.219]

Книга У. X. Дорренса Гиперзвуковые течения вязкого газа является первой монографией, в которой излагаются проблемы высокотемпературного пограничного слоя при наличии химических реакций. Содержание книги целиком относится к первому направлению численные методы решения в книге не затрагиваются. Поэтому естественно, что анализ исследуемых в ней задач имеет лишь чисто качественный характер. Автор в большинстве случаев рассматривает раздельно влияние различных факторов, и полученные выводы поэтому являются обычно лишь указанием на то, в какую сторону тот или иной фактор влияет. Но из-за существенной нелинейности уравнений пограничного слоя на основании этого еще нельзя сделать заключения о количественных эффектах при совместном воздействии различных факторов. Точные количественные характеристики могут быть получены сейчас только в результате численных расчетов с помощью вычислительных машин. Однако все же понимание физической картины явлений в пограничном слое имеет важнейшее значение и для точной математической формулировки задач, и для конструкторских работ при решении практической задачи теплозащиты гиперзвуковых аппаратов, указывая пути, на которых можно иайти их решения, после чего уже можно с помощью точных численных расчетов получить и некоторые количественные характеристики. [c.6]

Наибольшее отличие в значениях параметров газа, полученных приближенным методом и ири решении полных уравнений, имеет место в зоне чистого газа в сверхзвуковой области течения. Скорость газа в это1"1 зоне выше скорости газа в ядре потока, а температура ниже (рис. 7.7). На предельной траектории, являющейся линией тангенциального разрыва, терпят разрыв параметры частиц, [c.310]

В двигателях, работающих на твердом топливе, в силу ряда причин может иметь место неравномерное ноле концентраций конденсированной фазы на входе в сопло. В предсонловых объемах таких двигателей существуют слон пые течения, при которых вследствие сепарации частиц возможно перераспределение концентраций в потоке. Кроме того, на начальную перавномерность концентраций мон ет повлиять форма заряда, технология его изготовления и особенности процесса горения. Наконец, возннкновение зон чистого газа, связанных с инерционным выносом частиц на стенки сонел, также являются источником такого рода неравномерностей. Наличие неравномерного распределения концентраций частиц приводит к уменьшению удельного импульса сонла но сравнению со случаем равномерного распределения. [c.311]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...