Кинематические соотношения

ОСНОВНЫЕ КИНЕМАТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ 137 [c.137]

Основные кинематические соотношения [c.137]

Рассмотрим кинематические соотношения в одноступенчатом механизме передачи при различных расположениях осей входного и выходного звеньев. [c.137]

ОСНОВНЫЕ КИНЕМАТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ 139 [c.139]

Общие замечания. Особенность кинематических соотношений [c.356]

I. Формулы для расчета геометрических и кинематических соотношений в червячной передаче с цилиндрическим червяком. [c.223]

С твердым телом может быть связана геометрическая твердая среда (см. гл. I), т. е. система отсчета. Поэтому все кинематические соотношения, полученные в гл. I для движения одной системы отсчета относительно другой, полностью применимы и к движению твердого тела относительно какой-либо системы отсчета, не связанной с телом. В частности, при движении тела в каждое мгновение существует вектор угловой скорости (о такой, что скорости точек тела распределены по закону г ,-= + и хг,-л, где /4 — произвольно выбранная точка тела, а — радиус-век-тор, проведенный к г-й точке тела из точки А. [c.167]

Для представления векторов в 2.1 отмечалась возможность использования систем координат (осей координат), не совпадающих в общем случае с осями системы. Угловую скорость осей координат обозначим ГТ. Начало осей координат для простоты совместим с началом осей системы. Тогда потребуются еще три обобщенные координаты <7 + q + 2 Чп + з- отличие от обобщенных координат 71,. ... q , определяющих положение механической системы в осях системы, этим обобщенным координатам соответствуют обобщенные скорости <7 + ]> Яп + 2 п + з определяемые из кинематических соотношений. [c.49]

Пример 5.5.1. Положение точки на плоскости можно задавать полярными координатами г и v (рис. 5.5.1), а траекторию точки — функциями r t) и fit). Обозначим a(t) площадь, заметаемую радиусом-вектором при его движении по заданному закону. Между радиусом-вектором, полярным углом и площадью сг имеется следующее кинематическое соотношение [c.422]

Глава 17. ПРОСТРАНСТВЕННО-ВРЕМЕННЫЕ И КИНЕМАТИЧЕСКИЕ СООТНОШЕНИЯ РЕЛЯТИВИСТСКОЙ МЕХАНИКИ [c.277]

За время dt этот прямоугольный параллелепипед также становится косоугольным, но его искажения являются бесконечно малыми, и поэто- Рис. 1.9 му они достаточно просто выражаются через вектор скорости v x,i)=dx/dt. Ясно, что все кинематические соотношения метода Эйлера формально можно получить из соответствующих соотношений метода Лагранжа, если считать интервал времени t—ta бесконечно малым. [c.31]

Кинематические соотношения составляются, как в расчете К-1. [c.97]

При выводе уравнений движения необходимо иметь кинематические соотношения, устанавливающие связь между обобщенными перемещениями и их первыми производными по времени. [c.11]

Полученные выше кинематические соотношения играют очень существенную роль в динамике стержней, так как вывод и различные преобразования уравнений движения без этих соотношений практически невозможны. [c.24]

Силовые и кинематические соотношения в передачах [c.402]

Это кинематическое соотношение можно привести к безразмерному виду, вводя приведенные скорости (Л, = wja ) [c.120]

Здесь а р п — условная критическая скорость, которая соответствует температуре частичного торможения Тп. Основное кинематическое соотношение для косого скачка принимает следующую форму [c.129]

В частном случае, когда косой скачок переходит в прямой (а = 90°, Wi = О, = Wb, Wi = Wi), из соотношений (35) и (37) получаем уже известное соотношение (15). Переходя к приведенным скоростям Яи = wi /a p , Кп = 1Уа /а р , получим в случае косого скачка безразмерное кинематическое соотношение [c.129]

Подставляя (163) и (173) в (178) и выполняя элементарные преобразования, получаем основное кинематическое соотношение для прямой магнитогазодинамической ударной волны [c.235]

В этом случае отличие (180) от кинематического соотношения (15) гл. III для обычной ударной волны заключается в дополнительном члене, учитывающем влияние магнитного поля. [c.235]

Чтобы получить необходимые кинематические соотношения, рассмотрим кроме вращающейся с частицей системы координат (углы р,) также промежуточную систему (углы а,), которая только по углам 0 и 02 вращается вместе с частицей. Эти две системы связаны поворотом на угол 0з [c.233]

С другой стороны, разрыв скорости и разрыв деформации связаны очевидным кинематическим соотношением [c.573]

Сателлиты в этом случае перекатываются по полуосевым шестерням. Последние, таким образом, получают различные угловые скорости, передавая их ведущим колесам. Предположим, что механизм коробки S вращается с угловой скоростью (05, а шестерни 4 и 5 — соответственно с угловыми скоростями СО4 и 0)5. Для установления основных кинематических соотношений дифференциала воспользуемся формулой Виллиса [c.235]

Вывести кинематические соотношения между угловыми скоростями П, о , o i, и о 2. Далее, с помощью принципа виртуальной работы вывести условия равновесия между моментом М действующим на колесо П (движущий момент), и моментами Mi, М2, приложенными к зубчаткам o i, UJ2- [c.331]

Основные кинематические соотношения для червячной передачи могут быть получены из формул для механизма гиперболо-ндной передачи. Как было показано выше, передаточное отношение [c.148]

В кинематических соотношениях прнн ты дополнительно обозначения ni((Oi) и 2(0)2) —частоты вращ,(ния (угловые скорости) ведуш,его и ведомого шкивов, мин- (рад/с и — передаточное число V — скорость ремня, м/с. [c.41]

Зависимости между и бфй можно находить а) из соответствующих геометрических соотношений (задачи 164, 169) б) из кинематических соотношений, считая, что система движется, и определяя при данном положении системы зависимости между линейными или угловыми со скоростями соответствующих T04eji или тел системы, а затем полагая 6sh=t[c.362]

В приборостроении нагрузки, действующие на детали механизмов, невелики, поэтому механизмы называют малонагружен-ными. Размеры деталей при расчете на прочность оказываются слишком малыми. В этих случаях все размеры деталей, кроме зависящих от кинематических соотношений, подбирают из конструктивных соображений. В случаях, когда механизмы достаточно нагружены, размеры их деталей определяются при прочностных расчетах. [c.14]

Для того чтобы полностью определить закон движения твердого тела, системы динамических уравнений Эйлера недостаточно. Эту систему следует допо.пнить кинематическими соотношениями ( 6.2). В целом получается система дифференциальных уравнений, исследование свойств решения которой часто сопряжено со значительными трудностями. Ниже будут рассмотрены три случая, когда для этой системы аналитически может быть построено общее решение. Это — случай Эйлера, когда момент внешних сил отсутствует, а также случаи Лагранжа-Пуассона и Ковалевской, когда движение вокруг неподвижной точки происходит под действием параллельного поля силы тяжести. [c.466]

В случае же движения электронов в продольном электрическом поле (т. е. при наличии только тангенциального ускорения) непосредственное измерение ускорения является сложной задачей. Поэтому для проверки второго закона Ньютона в этом случае применяют кинематические соотношения, связывающие скорость и ускорение и тем самым позволяющие измерение ускорения заменить измерением достигнутой скорости. В рассматриваемом случае второй закон Ньютона принимает вид (электрическое поле напранлепо вдоль оси х, начальная скорость электрона равна нулю) [c.97]

Пользуясь этим выражением, можно получить вторую часто встречающуюся форму основного кинематического соотношения для косого скачка уилотнения [c.129]

Выбор любой приближенной модели для определения упругих свойств пространствен но-армврованного композиционного материала, исходя из свойств повторяющегося элемента (в идеальном случае — это решение краевой трехмерной задачи теории упругости на структурном уровне волокно—матрица), требует задания статико-кинематических соотношений, определяющих механизм передачи усилий между элементами среды. Для слоистой модели эти соотношения обусловливают равенство деформаций в плоскости слоев вдоль высоты слоистой структуры материала и равенство напряжений, действующих в поперечном к плоскости слоев направлении (см, (3.16) . Для других моделей, характеризующих пространственную структуру многонаправленного композиционного материала, статико-кинематические соотношения на поверхностях раздела разнородных элементов без решения [c.82]

Еще одно существенное различие между двумя методами связано с понятием дополнительных условий . Часто случается, что между частицами движущейся системы имеются кинематические соотношения, которые могут быть сформулированы а priori. Например, возможности движения частиц твердого тела ограничены его жесткостью это означает, что расстояние между любыми двумя точками не может изменяться. Природа подобных кинематических условий не ясна а priori, ибо своим возникновением они обязаны действию каких-то значительных сил. Аналитический метод обладает, однако, тем преимуществом, что он не требует знания этих сил и позволяет обойтись лишь кинематическими условиями как таковыми. Мы можем написать уравнения движения для твердого тела, не зная, какие силы [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...