Некоторые оговорки

Рассмотрим однородное тело цилиндрической формы (рис. 309), нагруженное тем или иным способом, но так, что внешняя нагрузка является осесимметричной и вдоль оси цилиндра не меняется. Размеры цилиндра могут быть произвольными, и на соотношение между внутренним и наружным радиусами цилиндра ограничений не накладывается. Длину цилиндра пока также будем считать произвольной. В дальнейшем по этому поводу будут сделаны некоторые оговорки. Каждая точка цилиндра при его деформации получит какие-то перемещения. По условиям симметрии эти перемещения, очевидно, будут происходить в радиальных плоскостях. Точка может перемещаться по направлению радиуса и вдоль соответствующей образующей. [c.275]

Обратное заключение можно сделать лишь с некоторой оговоркой если касательное ускорение постоянно равняется нулю, то, следовательно, величина скорости постоянна и движение равномерно если же касательное ускорение точки равняется ну.лю не в течение всего рассматриваемого промежутка времени, а только в какое-то мгновение, то движение точки не является равномерным, [c.147]

Обратное заключение можно сделать лишь с некоторой оговоркой если в [c.151]

Методика пуска, обслуживания и остановки насосов различных типов имеет много общего. Поэтому, рассматривая здесь эти вопросы применительно к питательным насосам, сделаем некоторые оговорки, относящиеся к насосам иных типов, с тем чтобы в других главах уже не касаться эксплуатации насосов. [c.47]

Докажем теперь важное свойство коэффициентов Lik, называемое соотношениями взаимности Онсагера. Оно заключается в том, что матрица коэффициентов Lik симметрична, Lik = Lki (с некоторыми оговорками, которые будут сформулированы ниже). Для доказательства соотношений Онсагера уже недостаточно соображений феноменологической термодинамики и следует прибегнуть к микроскопической теории. Основная гипотеза, на которой базируется теория Онсагера, заключается в том, что макроскопическое слабо неравновесное состояние системы можно рассматривать с помощью методов статистической физики, рассматривая его как крупную флуктуацию. Иначе говоря, по гипотезе Онсагера градиенты температуры, плотности, проекций скорости и т. д., созданные в неравновесной макроскопической системе внешними воздействиями, подчиняются тем же статистическим законам, что и градиенты, возникающие благодаря флуктуации. [c.573]

В заключение заметим, что равенства (10.22.1) или (10.22.5) с некоторыми оговорками, которые выявятся ниже, можно рассматривать и как разрешающие уравнения теории оболочек нулевой кривизны (в частности, цилиндрических и конических оболочек), независимо от того, пологи они или нет [80, 81, 86, 92, 120]. Чтобы убедиться в этом, достаточно просмотреть еще раз рассуждения 10.22. Они показывают, что для вывода равенств (10.22.1) и (10.22.5) достаточно предполагать, что в оболочке [c.145]

Здесь также возможно использование указанного выше формализма, однако с некоторыми оговорками. Он может считаться обоснованным для случая дифференциально-линейных соотношений (13.2). В этом случае при условии разрешимости (13.2) относительно ац матрица Ец п упругого эквивалента будет, очевидно, иметь вид [c.35]

Если задать теперь величину М предельно допустимого износа, то можно получить параметры нормального распределения времени т (М) по формулам (37), (38). При этом, однако, следует сделать некоторые оговорки, связанные с влиянием зоны приработки. [c.33]

Неожиданное подобие результатов, связанных с замыканием двух совершенно различных каверн, можно объяснить (с некоторыми оговорками) следующим образом. Рассмотрим свободный след непосредственно перед критической точкой. Если отношения в свободной или ограниченной областях отрывного течения сжатия одинаковы, то одинаковы и отклонения линий тока внешнего течения, внешнее давление, а также среднее давление отрыва Рр. Если уравнение (14) выражает фундаментальные характеристики течения в области отрыва, то давления в начале области сжатия р также одинаковы в обоих случаях. Перед уступом, обращенным навстречу потоку, значение р определяется механизмом свободного взаимодействия , т. е. приращением давления, которое пограничный слой в состоянии поддерживать перед отрывом. Теперь рассмотрим свободный след. Скорость на центральной линии в области свободного смешения не равна нулю. Течение в состоянии поддерживать возрастание давления в направлении движения до точки торможения (предполагается, что возрастание давления в направлении движения преобладает над возрастанием давления, обусловленным переносом количества движения в поперечном направлении в самом деле, ноток должен остановиться, перед тем как изменить движение на обратное [c.37]

В соотношения (4.25), (4.26) и все их конкретизации — (4.28), (4.29) и так далее — входят только два из трех главных напряжений. По этой причине теорию Мора часто считают пригодной лишь к случаю так называемой плоской деформации,, да и то с некоторыми оговорками. Однако из общих формул (4.18), (4.19) нетрудно извлечь критерий прочности такого же типа, как и даваемые теорией Мора, но содержащие уже все три главных напряжения. [c.132]

Рассмотрим следующее построение (фиг. 129) Строим обычную точечную диаграмму индивидуальных значений размеров (подобную диаграмме по фиг. 127, а) для партии деталей, обработанных при одной настройке. Проводим две пунктирные кривые и приблизительно через крайние точки остальные точки находятся внутри области, ограниченной этими кривыми. Расстояние между кривыми определяет колебания размеров отдельных деталей это расстояние с некоторыми оговорками, можно считать характеристикой рассеивания размеров. Например, величина Ш, соответствующая участку процесса вблизи детали В, характеризует мгновенное рассеивание (Др ,) в точке В. [c.188]

Согласно (1), заряд ММ в 137/2 раз больше заряда электрона. Этот факт ведет, казалось бы, к полной неприменимости линейной электродинамики ММ, отвечающей низшему (борновскому) приближению по взаимодействию ММ со средой. Оказывается, однако, что применительно по крайней мере к потерям энергии ММ линейное приближение имеет (с некоторыми оговорками) довольно широкую область применимости. Это связано в конечном счете с тем, что поток завихренности линеен по заряду ММ. [c.233]

Особенно яркие проявления эффектов отдачи, имеющие качественный характер, относятся к случаю взаимодействия комплекса с бесструктурной частицей, масса которой т мала по сравнению с массой М валентной частицы комплекса. Этот случай охватывает важные для спектроскопии проблемы мюонного катализа и ядерной физики низких энергий системы типа лептон или пион + атомное ядро , электрон + мюонный мезоатом , мюон + молекула , где роль валентной частицы играют соответственно нуклон, мюон, внутримолекулярный атом или ион. С некоторыми оговорками к этому списку можно добавить систему лептон + адрон , где валентной частицей может считаться кварк. [c.321]

Некоторая оговорка нужна только в случае многосвязного тела, когда, смещения, соответствующие компонентам напряжения, удовлетворяющим всем перечисленным условиям, могут оказаться многозначными. В этом случае надо либо поставить дополнительно условие однозначности смещений, либо допускать существование многозначных смещений, чему, как было уже сказано, можно приписать определенный физический смысл. [c.78]

С некоторыми оговорками к этой же группе может быть отнесена положительная обратная связь силы прилипания Л п по сближению. Она воспроизводится через Т гз- Чем более сближаются поверхности трения, тем существенней возрастает Л п- Сомнительность причисления рассматриваемой связи к данной группе вытекает из того, что поворот ползуна, являющийся следствием действия общего вращаю- [c.277]

Этим самым (с точки зрения математической) мы и решили с некоторыми оговорками приближенно задачу синтеза системы. Но с точки зрения инженерной — этого мало. Всякая система автоматического регулирования состоит из объекта, свойств которого мы изменить не можем, и регулятора, свойствами которого мы в известных границах можем распоряжаться. [c.158]

Здесь необходимо сразу же сделать некоторые оговорки. [c.162]

Решение этой задачи, при некоторых оговорках и ограничениях, известно в виде преобразования Лапласа [c.190]

Многие доказательства при этом исходят из положений, вполне справедливых для линейных задач и нуждающихся в некоторых оговорках для наших целей. Некоторые из них мы указали в ходе изложения, а теперь в заключение этого последнего параграфа главы вернемся к этому вопросу. [c.237]

Таким образом, нулевые гриновские функции ферми- и бозе-частиц отличаются друг от друга только четностью частоты ш,. Функции (14.6) — (14.8) получаются из гриновских функций при Г=0 (7.7), (7.16) заменой (1)->ги) . В дальнейшем мы убедимся, что подобная связь существует (правда, с некоторыми оговорками) и для точных гриновских функций. [c.171]

Если П (а , у) представлена аналитическим выражением, то функция Шп х, у) (при некоторых оговорках, [93], стр. 664) может быть найдена более простым путем. Пользуясь соотношениями [c.167]

Опыт отвечает на этот вопрос, по-видимому, утвердительно. Это легко видно в простых случаях, как, например, в случае газа, расширяющегося в пустоту, или при соприкосновении двух тел разной температуры. Таким, именно, образом — хотя и с некоторыми оговорками — мы можем установить следующий закон для необратимых процессов при адиабатическом процессе возрастает энтропия если процесс изотермический и работа равна нулю, то уменьшается свободная энергия если при изотермическом процессе внешние силы постоянны, то уменьшается термодинамический потенциал. [c.69]

Если движение точки прямолинейное, то радиус кривизны траектории (прямой линии) равен бесконечности и нормальное ускорение равно нулю. Обратное заключение можно сделать лищь с некоторой оговоркой если в каждое мгновение данного промежутка времени нормальное ускорение движущейся точки равно нулю, то точка движется по прямой если же нормальное ускорение точки не постоянно равно нулю, а только в какое-либо мгновение, то движение точки не является прямолинейным и равенство и /р = О означает, что в это мгновение движущаяся точка или проходит через точку перегиба своей траектории или же направление скорости меняется на обратное. [c.38]

Дальше, для краткости, мы будем говорить о потоке жидкости, но б<5льшая часть сказанного будет справедлива и для газов, однако с некоторыми оговорками которые будут приведены ниже. [c.545]

В начале лекции уже были сделаны некоторые оговорки относительно применимости безАоментной теории, однака полезно еще раз вернуться к тому же вопросу и отметить случаи, когда безмоментная теория в принципе неприемлема, так как она не согласуется с уравнениями равновесия. Таковы некоторые оболочки, срединная поверхность которых не обладает свойством осевой симметрии. [c.102]

Нулевым приближением для реальных жидких или твердых растворов является идеальный равтвор. С некоторыми оговорками (гл. 9) идеальным раствором можно назвать такой, у которого избыточный объем при данной температуре равен нулю для всех давлений от давления насыщения до данного. Тогда можно утверждать, что и другие избыточные функции равны нулю. То, что в качестве нижнего предела давлений здесь принято давление насыщения, а не р—>-0, вполне достаточно, ибо если жндмий или твердый раствор идеален, то образованная из тех же компонент газовая смесь тем более идеальна. К сожалению реальные жидкости или твердые тела ред ко образуют идеальные растворы. В жидкой фазе таковыми являются некоторые растворы изомеров. [c.153]

На языке физико-математических символов основное условие перехода неподвижного слоя зернистого материала в псевдоожиженное состояние выразится уравнением Др= (рч —р)Я(1 —So), отражающим равенство гидравлического сопротивления слоя его насыпному весу. Если с учетом этого равенства полученное Эрганом выражение распространить (с некоторыми оговорками) на случай начала псевдоожижения и обе его части умножить на комплекс pd /(1 — ео) можно прийти к уравнению [c.128]

I. Будем по-иному, с иной частотой встряхивать фанерку, значительно чаще, чем раньше, еще чаще, еще... Теория колебаний утверждает, что если частота возбуждающих колебаний будет в 2,5 раза превышать частоту собственных колебаний, то с некоторыми оговорками можно утверждать, что опоры поглотят 81 % вибронагрузок. А лри разрыве в 3, 4 и 5 раза эффективность поглощения составит соответственно 87,5%, 93% и 96%. К сожалению, в реальных условиях не всегда возможно [c.84]

Примером, в котором Ь увеличивается относительно мало, служит задача, рассмотренная в 21.20. Ей (с некоторыми оговорками) соответствует конструкция, рассматриваемая в работе В. 3. Власова [32], т. е. оболочка в форме однополосного гиперболоида вращения, закрытая по двум поперечным сечениям относительно тонкими днищами. Если принять, как это обычно делается, что днища абсолютно жестки в своей плоскости и абсолютно податливы как в линейном направлении, нормальном плоскости днища, так и в угловом направлении, то мы придем к условиям вида (21.20.1) (различие между нормальными и косыми закреплениями в данном случае,не существенны). Для полученной задачи были найдены два варианта непротиворечивых значений а, Ь, С], Сг- Первый из них задается формулами (21.20.2) и относится к случаю, когда размеры срединной поверхности — не собственные, второй вариант (21.20.3) справедлив для оболочки, имеющей собственные [размеры. Переход от (21.20.2) к (21.20.3) означает ухудшение асимптотики [напряженно-деформированного состояния оболочки у краев получается повышение напряженности и деформативности, а вдали от краев повышается только деформати вность. [c.327]

В данном случае остается только два параметра эквивалентности -N V. G, Кроме того, все резонаторы, у которых наборы этих параметров отличаются только их знаками, оказьюаются сопоставимыми в уже знакомом смысле этого слова (хотя и с некоторыми оговорками). [c.80]

Если Риккати дает нам пример неудачи теоретика, правильно иаметивше го метод исследования, то голландский физик Гравезаид — пример выдающегося экспериментатора, который, не владея теорией явления, оказался не в состоянии разобраться в материале. В большом труде Математические основы физики (1720 г., лат.) Гравезанд приходит к выводу, что поведение при упругих деформациях надо для каждого тела определять отдельно с помощью эксперимента. Впрочем, подобный взгляд, с некоторыми оговорками, высказал и такой ученый, как Иоганн Бернулли, Надо сказать, что Я. Риккати отвергал этот экспериментальный нигилизм , ссылаясь на единообразие акустических свойств тел, и это было действительно сильным физическим аргументом в пользу того, что общая теория упругих колебаний может быть построена. [c.264]

До сих нор мы предполагали, что периодическая функция /(ж) не только конечна, но и непрерывна даже при продолжении за пределы исходного интервала. Однако с некоторой оговоркой, которую мы сейчас сформулируем, теорема справедлива, даже еслп /(х) имеет конечное число изолированных точек разрыва. В этом случае ряд fm x) нопрежнему сходится при увеличении т к значению /(х) [c.126]

Энтропия стекол. Стекла можно рассматривать как переохлажденные расплавы. Так как равновесие не устанавливается и, следовательно, затвердевшее состояние пе находится во внутреннем равновесш , то такие системы имеют конечную энтропию при абсолютном нуле и представляют исключение из третьего закона термодинамики. Термодинамические свойства стекла в значительной степени зависят от условий изготовления, особенно от условий быстрого охлаждения, которые оказывают самое большое влияние на степень упорядочения. Поэтому состояние стекла не является функцией только параметров состояния, которых достаточно для полного описания систем, находящихся во внутреннем равновесии оно зависит также от предыстории стекла. Для описания стекловидного состояния могут быть привлечены классические термодинамические функции состояния, но с некоторыми оговорками, так как предпосылкой их применения является установление внутреннего равновесия. Из числа понятий, рассмотренных в разделе 6.1.3 и относящихся к энтропии, для стекловидного состояния следует упомянуть неупорядоченность вследствие колебаний (термическая энтропия) и беспорядок пространственного распределения структурных групп. Для этих двух источ- [c.206]

Относительно последней системы надо заметить следующее. При /с = 1, т. е. в случае первой основной задачи, система эта обращается в систему, полученную Лауричелла (Lauri ella [3]) для решения основной бигармонической задачи, которая, как уже говорилось, эквивалентна (с некоторой оговоркой в случае многосвязной области) первой основной задаче плоской теории упругости. При к = х, т. е. в случае второй основной задачи, система уравнений (5") соответствует системе, также полученной Лауричелла (Lauri ella 11, 2]) для второй основной задачи в трехмерном случае. [c.371]

Строго говоря, формулы (19)—(21) пригодны лишь для случая однократного дискретного нагружения. Используя схему независимых испытаний, их можно распространить на случай дискретных многократных нагружений. С некоторыми оговорками формулы (21) можно применить для непрерывного нагружения, если под Я понимать минимальное значение случайной функции / ( ), а под 5 — максимальное значение случайной функции 5 (О за время эксплуатации Т. Для нагружений, представляющих собой непрерывные случайные процессы с накоплением ковреждений, эти формулы непригодны. [c.178]

В заключение все же следует сделать некоторые оговорки. Вывод формул (87), (88) и (89) для спектра основан на предположении (84), которое в ближайшей окрестности критичёской точки уже не справедливо. Кроме того, предполагалось, что кинетические коэффициенты не зависят от волнового числа к. Однако, известно, что в критической области молекулы стремятся образовать крупные скопления. Поэтому вполне вероятно, что кинетические коэффициенты, например объемная вязкость, могут оказаться зависяпщми от к или ). В последних экспериментах [79] по определению смещения компонент Бриллюэна — Мандельштама в критической области обнаружена дисперсия скорости гиперзвука, которая не укладывается в рамки изложенной теории. Таким образом, приходится признать, что полное объяснение временной зависимости флуктуаций вблизи критической точки до сих пор отсутствует. [c.144]

Удобства этих новых представлений несо1 1ненны. В то время как частотные характеристики, выведенные нами ранее, требуют умножения, здесь мы ограничимся только сложением, что, конечно в практике реальных расчетов гораздо проще. Во многих случаях это сложение может быть осуществлено графически, но при всем этом следует сделать некоторые оговорки относительно масштабов построения. [c.185]

Спин-орбитальное расщепление валентной зоны. Перейдем теперь непосредственно к полупроводникам с решеткой цинковой обманки и рассмотрим дисперсию носителей тока в валентной зоне в окрестности точки экстремума ко =0. Полученные результаты применимы (с некоторыми оговорками и дополнениями) и для элементарных полупроводников со структурой алмаза, а также для полупроводниковых соединений со структурой вюрцита. В пренебрежении спином и спин-орбитальным взаимодействием (нерелятивистское приближение) Г-состояния на дне зоны проводимости и в потолке валентной зоны в полупроводнике типа GaAs характеризуются s- и /7-симметрией. Соответствующие (орбитальные, или координатные) функции записываются в виде S r) = S (представление Г) точечной группы Td) и X, Y, Z (представление Г15). Они периодичны с периодом решетки цинковой обманки, напримерХ(г + а,) = = А (г), где а, (г = 1, 2, 3) — базисные векторы решетки Браве. Учет спина удваивает число состояний t5 и — в зоне проводимости, X, tY, [Z,iX,iY, iZ— в валентной зоне. [c.20]

Поставим вопрос иначе предполагается, что квадратичная форма (3) задана ее коэффициентами gsl 9 < ) и что эта ферма определенно-положительная. Ею определяется (при некоторых оговорках) римаиово пространство, %з. Неизвестным остается само преобразование (2), его разыскание сводится к задаче интегрирования шести диффереициальных уравнений (4) с тремя неизвестными а , а , а-. Преобразование существует лишь при выполнении условий интегрируемости этой системы. Если задания gs , таковы, что эти условия выполняются, то риманово пространство 5 . становится евклидовым 3 — положение точки в нем может быть определено в единой декартовой системе осей, а квадрат линейного элемента представлен в пифагоровой форме (1). [c.487]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...