Детального равновесия принцип

Детального равновесия принцип 322 Джинса число 113, 312 Джоуля закон 19 Диоды кремниевые 251 [c.444]

Соотношение (35.41) называется принципом детального равновесия. Принцип детального равновесия позволяет связать между собой прямой и обратный процессы и дает возможность определять недостающие характеристики одного из них. [c.324]

Если динамич. подсистема взаимодействует с системой с большим числом степеней свободы, находящейся в состоянии статистич. равновесия (термостатом), то для получения вероятности распределения состояний в динамич. подсистеме нужно просуммировать распределение вероятностей в полной системе (удовлетворяющее К. у. о.) по квантовым состояниям термостата. В атом случае вероятность распределения по состояниям динамич. подсистемы также удовлетворяет К. у. о., по вероятность прямого перехода уже не равна вероятности обратного перехода, а удовлетворяет детального равновесия принципу [c.363]

Детального равновесия принцип 106, 206, 437 [c.446]

Дебая—Хюккеля теория 216 Детального равновесия принцип 240 Детальное равновесие 240-242 Джоуль Дж. 27, 44-46, 48, 49, 82, 107 Джоулево теплота (диссипации) 258 [c.452]

Закон Кирхгофа и принцип детального равновесия [c.322]

Принцип детального равновесия. Из классической и квантовой механики известно, что для многих систем уравнения движения инвариантны относительно изменения направления отсчета времени (замены t на —/). Эта инвариантность позволяет получить очень важную связь между вероятностями протекания прямого И1 обратного процессов. [c.324]

Формулы Брейта — Вигнера. Применим принцип детального равновесия для вычисления сечения образования промежуточного ядра а. [c.326]

Обе реакции идут через одно и то же промежуточное ядро yN и позволяют определить положение его энергетических уровней, причем в соответствии с принципом детального равновесия положение уровней не должно зависеть от того, какой (прямой или обратный) процесс рассматривается. [c.444]

Сравнение вероятностей осуществления этих двух процессов дает возможность определить спин л+-мезона. Действительно, в соответствии с принципом детального равновесия (см. 35) сечения прямой и обратной реакций связаны между собой следующим соотношением [c.572]

Принцип детального равновесия утверждает, что при статистическом равновесии системы число любых прямых переходов из одного состояния системы в другое равно числу обратных переходов. [c.268]

Перейдем к рассмотрению доказательства принципа детального равновесия. Введем плотность условной вероятности в фазовом пространстве P( qP , pP qi], Pi), i). Величина P есть плотность вероятности нахождения системы в области фазового пространства с центром qi , р, в момент времени t, если сначала она находилась в точке qp , рр . Значения координат и импульсов частиц в момент времени t, qi , pi получаются на основе решения уравнений Гамильтона [77, 123] [c.182]

Действительно, из выражения для лоренцевой силы (пропорциональной векторному произведению скорости на напряженность магнитного поля) следует, что частицы будут двигаться обратно по своим траекториям лишь в том случае, когда одновременно меняют свое направление как импульсы, так и магнитное поле. Такое же положение возникает и при существовании вращения системы как целого вследствие возникновения во вращающейся системе координат кориолисовых сил в этом случае одновременно с импульсами должен быть обращен и вектор угловой скорости ы. Для этих случаев принцип детального равновесия для четных переменных г/ принимает вид [c.185]

Рассмотрим кратко вывод соотношений (7.190), (7.192). Прежде всего заметим, что проведенное выше доказательство принципа детального равновесия (7.168), (7.170) легко обобщается на рассматриваемый случай. Сохраняя для четных функций импульсов частиц обозначение г/, (/=1, 2,. .., /) и обозначая нечетные функции импульсов частиц через 2,- (/ = 1+1, п), имеем следующую формулировку принципа детального равновесия в рассматриваемом случае [c.188]

Коэффициенты Эйнштейна. В равновесном состоянии справедлив принцип детального равновесия, согласно которому прямые и обратные процессы по каждому пути должны компенсировать друг друга. Применим принцип детального равновесия к двум стационарным состояниям атома, характеризующимся квантовыми числами пи т. Энергии этих квантовых [c.74]

Это утверждение является почти очевидным, если принять во внимание требования принципа детального равновесия. Электрические потенциалы по разные стороны перехода становятся различными, а в переходе возникает электрическое поле (рис. 111). Уравнивание энергий Ферми является важнейшим фактором, определяющим характер процессов на переходе. [c.347]

Из (4.29) следует важный принцип детального равновесия, связывающий сечения прямой и обратной реакций. [c.127]

Для вывода принципа детального равновесия напишем сечение обратной реакции [c.127]

Заметим, что принцип детального равновесия несравненно менее эффективен в применении к ядерным реакциям в узком смысле слова, чем к реакциям с элементарными частицами. Причину этого можно пояснить на примере реакций [c.128]

А эти реакции уже не являются обратными друг к другу. Поэтому принцип детального равновесия при изучении реакций на ядрах используется лишь для легких ядер, где уровни расположены не так густо. В заключение отметим, что принцип детального равновесия является прямым следствием инвариантности квантовой механики относительно обращения знака времени. [c.129]

Операция Т (не путать с изотопическим спином, который также принято обозначать через Т), называемая временным отражением, состоит в изменении знаков всех импульсов и моментов количества движения. Кроме того, под действием Т вектор состояния переходит в комплексно сопряженный. Симметрия относительно отражения Т не ведет к закону сохранения некоторой четности (из-за содержащейся в Т операции комплексного сопряжения). Однако симметрия относительно Т проявляется в соблюдении принципа детального равновесия (см. выше, гл. IV, 3, п. 6). В сильных и электромагнитных взаимодействиях принцип детального равновесия выполняется с точностью, не меньшей 1%. В слабых взаимодействиях по причинам, излагаемым ниже, следует ожидать отдельных нарушений принципа детального равновесия. [c.295]

Прежде чем записывать диаграммы этих процессов, укажем, что не все они независимы. Вспомним, что электромагнитные взаимодействия инвариантны относительно операции зарядового сопряжения, при которой меняются знаки всех зарядов. Из этой инвариантности следует, что процесс д) будет протекать точно так же, как а), а процесс е) — точно так же, как б). Электромагнитные взаимодействия инвариантны и относительно временного отражения Т, откуда следует, что процесс ж) связан с процессом г) принципом детального равновесия. Таким образом, только первые четыре процесса являются независимыми друг от друга. Если бы электромагнитные взаимодействия не обладали инвариантностью относительно зарядового сопряжения и временного отражения Т, то все семь процессов 2-го порядка являлись бы независимыми друг от друга. Рассмотрим теперь каждый из процессов 2-го порядка подробнее. [c.334]

Для них, согласно принципу детального равновесия, должны [c.43]

Дельта (б)-электроны 227 Демпстера масс-спектрометр 29—30 Детального равновесия принцип 324 Дефект массы 41 Дипольные колебания ядра 475 Дисперсионная зависимость 321 Дифракционное рассеяние нейтронов 349 [c.715]

Это важное свойство выражает микроскопическую обратимость уравнений движения и носит название принципа детального равновесия. Принцип детального равновесия (7.154) отражает равенство скоростей прямого у у ) и обратного (у - у) переходов между состояниями термодинамической системы в состоянии равновесия. В химической кинетике принцип детального равновесия означает равенство скоростей прямой и обратной химических реакций в состоянии равновесия. Принцип детального равновесия играет центральную роль в обосновании некогорых свойств симметрии кинетических коэффициентов неравновесной термодинамики. [c.182]

Максвелл использовал для обоснования М. р. детального равновесия принцип. М. р. можно получить из канонического распределения Гиббса для классич. системы, интегрируя по всем пространственным координатам и по всем скоростям, кроме одной, т. к. в классич. случае распределение по скоростям не зависит от распределения по пространственным координатам. М. р. яв.чяется частным решением кинетического уравнения Больцмана для случая статистич. раваовесня в отсут- [c.31]

Т. и. возникает в условиях детального равновесия в в-ве (см. Детального равновесия принцип) для всех безызлучательных процессов, т. е. для разл. типов столкновений ч-ц в газах и плазме, для обмена энергиями электронного и колебат. движений в те. телах и т. д. Равновесное состояние в-ва в каждой точке пр-ва — состояние локального термодинамического равновесия (ЛТР) — при этом характеризуется значением темп-ры, от к-рого зависит Т. и. в данной точке. [c.745]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

Следует заметить, что доказательством можно считать только совпадение уровней, полученных в разных реакциях (взятых из разных таблиц). Совиадение уровней в прямой и обратной реакциях является следствием принципа детального равновесия и должно иметь место и в тех случаях, когда промежуточное ядро не образуется. [c.451]

Вынужденное испускание. Гипотеза Эйнштейна относительно вынужденного испускания состоит в том, что под действием электромагнитного поля частоты V молекула может, во-первых, перейти с более низкого энергетического уровня Е1 на более высокий 2 с поглощением кванта энергии кх = Е2— 1 (рис. 35.1,6) и, во-вторых, перейти с более высокого уровня 2 на более низкий 1 с испусканием кванта энергии Ау = 2— ( (рис. 35.1, в). Первый процесс принято называть поглощением, второй — вынужденным (индуцированным или стимулированным) испусканием. Скорость каждого из этих процессов пропорциональна соответствующим вероятностям 12 и 21 , где 12 и 21 — коэффициенты Эйнштейна для поглощения и вынужденного испускания и — спектральная плотность излучения. Согласно принципу детального равновесия при термодинамическом равновесии число квантов света йп, поглощенных за время (11 при переходах / —>- 2, должно равняться числу квантов с1п2, испущенных в процессе обратных переходов 2- 1. Число поглощенных квантов согласно Эйнштейну пропорционально спектральной плотности радиации и и числу частиц П на нижнем уровне [c.269]

Эффективные сечения соударений первого и второго рода наход1тся в простом соотношении, которое получается из принципа детального равновесия. Если и /7 0 — количества движения относительного движения частиц Л, 5 и С, D. а g , g , g — статистические веса соответственно частиц А, В, С, D, то [c.472]

ДЕТАЛЬНОГО РАВНОВЕСИЯ ПРЙНЦИП (детального баланса принцип) — общий принцип квантовой механики и статистич. физики, согласно к-рому для изо-лиров. системы вероятность прямого перехода [c.585]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...