Механизмы локального течения

При значениях Ке, , > 1600 ламинарно-волновой режим течения пленки сменяется турбулентным. При этом так же, как и в обычных турбулентных потоках (например, в каналах), слой жидкости, непосредственно прилегающий к стенке, сохраняет черты ламинарного течения, а за пределами этого слоя пленки действует механизм турбулентного перемешивания. Это позволяет исключить из рассмотрения влияние волновых процессов, вязкости и поверхностного натяжения жидкости на касательные напряжения и связь между толщиной пленки и плотностью орошения. Анализ и результаты экспериментального изучения закономерностей течения тонких пленок показывают, что для свободно стекающей пленки можно записать равенство осредненных или локальных значений веса пленки и касательных напряжений на стенке в виде [c.173]

В инженерной практике встречаются случаи, когда параметры динамической модели механизма в целом изменяются медленно, за исключением некоторых незначительных ЗОИ, где такое предположение оказывается неправомерным. В этих случаях периодичность резких параметрических возмущений имеет второстепенное значение, так как колебания в течение одного кинематического цикла оказываются сильно за-демпфированными в то же время локальные возмущения системы в отмеченных зонах могут быть весьма значительными. [c.99]

Высокая пластичность и вязкость разрушения обусловлены развитием мартенситного превращения в процессе деформирования. Дело в том, что при тепловой обработке аустенит обедняется углеродом и легирующими элементами и становится менее устойчивым (метастабильным). Благодаря этому повторная пластическая деформация вызывает превращение метастабильного аустенита в мартенсит деформации. Механизм повышения пластичности и вязкости разрушения связан с залечиванием — локальным упрочнением аустенита в участках пластического течения (в том числе и у вершин движущейся трещины). Образующийся в таких участках мартенсит деформации упрочняет их настолько, что они перестают быть слабыми участками, и деформация распространяется на соседние участки. [c.272]

Анализ большого количества экспериментальных данных показывает, что СПД — это единый процесс, где ЗГП — доминирующий механизм деформации, контроли-рующий напряжение течения, и аккомодационные механизмы ВДС и ДП взаимосвязаны. Для осуществления СПД, как при обычной деформации, необходимо движение дефектов решетки ЗГД, дислокаций и вакансий, но специфика этого вида деформации состоит в сохранении сплошности материала благодаря отсутствию накопления дефектов решетки при деформации. Это возможно, когда ЗГП является не только механизмом деформации, но и механизмом возврата структуры материала, а развитие ВДС и ДП идет под действием локальных напряжений и приводит к их релаксации. [c.89]

Числа Ричардсона. Как видно из уравнения (4.2.28), в стратифицированных струйных течениях многокомпонентной смеси возможны два дополнительных механизма генерации турбулентности. Если первый механизм имеет тепловую природу, то второй механизм возникновения турбулентности имеет диффузионную природу и возникает, когда имеются градиенты концентраций каких-либо диффундирующих компонентов. Это связано с тем, что пространственно-временная неоднородность (пульсации) массовой плотности обусловлена двумя факторами неоднородностью полей (пульсациями) температуры и концентраций (см. формулу (3.3.27). Как известно, если в жидкости появляется локальная область с плотностью, меньшей плотности окружающей среды, то на нее в поле силы тяжести будет действовать выталкивающая сила Архимеда сила плавучести). При определенных условиях (см. разд. 3.3.2.) происходит потеря устойчивости равновесия и эта сила приводит жидкость в движение. Именно величина [c.184]

Традиционное описание пластической деформации предполагает начало пластического течения при напряжении а , рассматривает сугубо однородное распределение деформации по объему образца и учитывает лишь деформационное упрочнение. Это ошибочное описание является следствием того, что в теории не учитываются основополагающая роль временной зависимости градиентов напряжений и диссипативный характер пластического течения. Учет их приводит к предсказанию теорией принципиально нового заключения о возникновении в деформируемом кристалле внутреннего механического поля вихревой природы, без которого распространение пластической деформации по стабильному кристаллу невозможно. Пластическое течение кристалла со стабильной структурой возможно только эстафетным механизмом. Релаксация одного концентратора напряжений должна порождать возникновение в другой точке образца нового концентратора напряжений, и этот процесс должен эстафетно распространяться по образцу, обеспечивая локальное кинетическое структурное превращение кристалла, который в целом является структурно стабильным. Это обстоятельство обусловливает и эффекты локализации деформации, способствующие локальной структурной перестройке деформируемого кристалла. В основе развиваемых представлений лежит возникновение в деформируемом твердом теле механического поля, которое распространяется по кристаллу в виде волн смещений и поворотов. Физическое обоснование механического поля сводится к следующему. [c.42]

Сначала рассмотрим природу флуктуационной поправки, поскольку она свойственна всем видам субструктур и реализуется на 4—7 структурных уровнях (см. табл. 5.1). Многие механизмы контактного торможения дислокаций [16] дают вклад в напряжение течения, связанный с локальной плотностью дислокаций р в виде, описываемом соотношением (5.12). Плотность дислокаций р есть случайная величина. Она характеризуется средним значением <р> и моментами функций плотности дислокаций М . Таким образом, напряжение течения является ( )ункцией от случайной величины. Поэтому оно может быть представлено в виде ряда [202] по моментам функции распределения плотности дислокаций [c.176]

Таким образом, в течение времени процесс обработки может проходить устойчиво при полном выключении механизма эвакуации. Если учесть, что за время заполнения емкости некоторое количество частиц будет все же эвакуировано, время локальной устойчивости увеличится [c.57]

Структура течения в сверхзвуковой области и форма ударной волны определяются значениями газодинамических параметров на предельной характеристической поверхности и формой тела. Ударная волна образуется в результате взаимодействия невозмущенного потока и течения вблизи поверхности тела и влияет на сверхзвуковую область течения, расположенную ниже по течению. Механизм передачи возмущений тесно связан с поведением характеристик и линий тока, вдоль которых распространяются возмущения. Характеристики соответствуют волнам сжатия или разрежения, если давление и плотность увеличиваются или соответственно уменьшаются вниз по потоку от одной характеристики к другой вдоль характеристик другого семейства. Это определение носит локальный характер и не отражает возможных более сложных ситуаций, но вместе с тем оказывается удобным для понимания качественных свойств течения [23 [c.226]

Приближенные верхние оценки для параметров предельного цикла могут быть получены при использовании кинематических методов, т. е. методов, опирающихся на кинематическую теорему (п. 5.6.5). Преимуществом этих методов является четкое кинематическое представление о характере возникающей циклической пластической деформации, ее механизме. Они используются лишь для определения условий прогрессирующего формоизменения, поскольку знакопеременное течение носит локальный характер и соответствующее предельное условие определяется на основании указанного выше приближенного критерия (изменение упругих напряжений в точке конструкции превышает 2а ). [c.331]

Асимптотический подход к построению решений уравнений Навье-Стокса при больших числах Рейнольдса является в настоящее время одним из мощнейших средств анализа в механике жидкости и газа. Несмотря на неустойчивость большинства известных течений, что, казалось бы, ограничивает область применимости этого метода для ламинарных потоков, с его помощью удается вскрыть физические механизмы и особенности развития вязких течений. Наиболее эффективно асимптотический подход в течение последних 30 лет используется в современной теории отрывных течений. Именно благодаря методу сращиваемых асимптотических разложений удалось обнаружить явление локального взаимодействия между вязкими и невязкими областями потока и понять иерархию построения решения полной задачи обтекания тел. Монография [1] содержит наиболее полное и ясное изложение двумерной теории отрывных течений со взаимодействием. [c.97]

Интенсивность теплообмена при пузырьковом кипении недогретой до температуры насыщения жидкости в условиях вынужденной конвекции определяется в основном локальными течениями, вызванными пузырьками, движением основной массы жидкости и переносом тепла паровой фазой при испарении у поверхности нагрева и конденсации в жидкости. Корреляционные соотношения обычно учитывают в той или другой форме эти процессы. Однако соотношения, полученные суперпозицией данных по теплообмену при вынужденной конвекции в отсутствие кипения и данных по кипению в большом объеме, по-видимому, не могут быть достаточно универсальными, так как они не учитывают третью составляющую процесса, а механизмы развитого кипения в объеме и кипения движущейся недогретой жидкости существенно различаются [5.15]. [c.131]

Нестационарными называют поля, напряженность которых является функцией времени. В зависимости от скорости преобразования или перехода энергии различают мягкий, средний и жесткий режимы [ 293]. При мягком режиме ударная волна не образуется. При среднем режиме до 15 % и при жестком режиме до 20 - 50% потенщкшьной энергии преобразуется в энергию ударной волны. При жестком режиме происходит диспергирование твердых частиц в жидкости. Механизм действия колебаний на массоперенос к поверхности (от поверхности) твердых частиц также зависит от режима колебаний. Если при мягком режиме основную роль в массопереносе играют локальные течения жидкости, то при среднем и жестком режимах к ним добавляются эрозионные процессы (удаление пленок, механохимический эффект и др.). Ниже рассмотрены закономерности цементации в ультразвуковых и электромагнитных полях разной частоты и напряженности. [c.84]

При повышении температуры деформирования активизация термически активируемых диффузионных механизмов пластического течения диспер-сионно-урочненных сплавов приводит к качественному изменению законов формирования дефектной структуры. Так, при высокотемпературном (Т > 873К) статическом растяжении образцов из сплава Nb—Мо—ZrOj, начиная с малых степеней деформации (е 0,02) на границах зерен преимущественно вблизи крупных включений либо в тройных стыках наблюдается образование локальных полос ПД-зон мощного локализованного сдвига (у > I) шириной 0,5—50 мкм, разориентированных относительно матрицы на разные углы [157]. Вне зон локализации начиная с [c.97]

Расчеты по формуле (162) показывают, что количество дислокаций в сколлении достигает 10 —10 когда величина локальных касательных напряжений у вершины скопления равна 0,7 G. Такое количество дислокаций при выходе на поверхность кристалла образует ступеньку порядка нескольких тысяч нанометров, что хорошо согласуется с экспериментальным определением высоты ступенек. Это подтверждает принципиальную возможность образования в плоскости (пачке) скольжения достаточно мощного скопления дислокаций для образования трещины по механизму Стро—Мотта. Особенностью указанной теории является то, что для образования субмикротрещины необходимо накопление достаточного количества дислокаций, обусловливающих пластическое течение, значительно большее, чем это необходимо для возникновения скольжения в соседних зернах. [c.427]

При больших скоростях течения и значительных па-росодержаниях потока пристенный жидкий слой может быть весьма тонким. Однако его толщина не может уменьшаться неограниченно без потери устойчивости, не связанной с механизмом кипения. При значениях толщины пленкп б порядка долей микрона она соизмерима с микрошероховатостями и локальными физическими неоднородностями любой реальной поверхности нагрева. Поэтому максимальный тепловой поток, обусловленный термодинамической неустойчивостью, можно оценить по формуле [c.220]

Характер кривой распределения температуры стенки трубы при различных значениях недогрева жидкости на входе Д/нед связан также с процессом формирования профилей скорости и температуры на входном участке трубы, т. е. на участке гпдродпнамиче-ской и тепловой стабилизации лотока. При уменьшении А/нед сечение, в котором устанавливается развитое поверхностное кипение при неизменных значениях q и Шо, оме-щается в направлении входа в трубу. Если при этом развитое поверхностное кипение устанавливается в области стабилизированного течения [величина (//й()н.к больше относительной длины участка стабилизации], то значение н. не зависит от недогрева жидкости, На участке стабилиза-потока развитое поверхностное кипение устанавливается при более высокой (по сравнению со стабилизированным течением) срёднемассовой температуре жидкости. В этом случае чем меньше недогрев на входе в трубу, тем при большей температуре н.к устанавливается развитое поверхностное кипение. Данное явление объясняется тем, что на входном участке трубы локальное значение коэффициента теплоотдачи в однофазном потоке увеличивается по мере приближения к входному сечению. Так как интенсификация конвективного теплообмена в однофазном потоке всегда приводит к снижению относительного влияния механизма переноса теплоты, обусловленного процессом парообразования, то при данных значениях q и Шр влияние последнего механизма переноса проявляется только при более высокой температуре жидкости. В условиях повышенной интенсивности теплообмена в однофазной среде возрастает и длина зоны перехода к развитому поверхностному кипению. [c.265]

Как было показано выше, степень накопления повреждений и при статических, и при циклических нагрузках существенно зависит от степени неоднородности протекания пластической деформации. Для выявления особенностей механизма протекания локальных микроплас-тических деформаций в зависимости от состояния поверхности были испытаны цилиндрические образцы диаметром 10 мм при статическом растяжении. На поверхности образцов наносили алмазной пирамидой реперные точки с расстоянием между ними 20 мкм. Часть образцов подвергали обкатке роликами с усилием 900 и 1200 Н, поверхности другой части образцов обдували стальной дробью диаметром 1 —2 мм в течение 3 мин. После статического растяжения с различной величиной сред- [c.194]

Если модуль упрочнителя меньше модуля матрицы, то прочная связь между упрочнителем и матрицей может повысить вязкость-разрушения. Мак-Гэрри и Уиллнер [26], а также Салтэн и Мак-Гэрри [46] детально обсудили возможные механизмы, обусловливающие вязкость разрушения пластиков, модифицированных резиной. Сферические частицы резины в полимерной матрице действуют как концентраторы напряжений. При приложении нагрузки к композиту концентрация напряжений у резиновых сфер может вызвать деформацию и пластическое течение матрицы на начальной стадии нагружения аналогично влияли бы сферические полости. С ростом нагрузки резина, прочно связанная с матрицей, начинает деформироваться, что также приводит к стеснению матрицы. Картина локальной деформации усложняется, и частицы резины испытывают состояние трехосного растяжения. В резуль- [c.303]

Простейшим но структуре алгоритмом глобального поиска является независимый поиск (методы Монте-Карло), оенованный на случайном переборе точек в ограниченном пространстве Gp варьируемых параметров [51, 90]. Характерной особенностью методов Монте-Карло является постоянная в течение всего поиска нлот-пость распределепия зондирующих точек. Поэтому для решения этими методами задач оптимизации машинных агрегатов с многомерными векторами Р варьируемых параметров обычно необходимо выполнить значительное число проб. Выгодным для задач динамического синтеза машинных агрегатов свойством метода случайного поиска е равномерным распределением пробных точек является возможность одновременного онределения нескольких оптимальных решений, соответствующих различным критериям эффективности. Это свойство независимого глобального поиска особенно важно для задач параметрической оптимизации машинных агрегатов, оперирующих с неприводимыми к единой мере локальными критериями эффективности. Такая ситуация характерна для параметрического синтеза динамических моделей машинных агрегатов по критериям эффективности, отражающим, ианример, общую несущую способность силовой цепи по разнородным факторам динамической нагругкепности ее отдельных звеньев (передаточного механизма п рабочей машины). Аналогичная ситуация возникает также при оптимизации характеристик управляемых систем машинных агрегатов по критериям устойчивости и качества регулирования. [c.274]

Как было показано в гл. 5, многие задачи динамического анализа и синтеза цикловых механизмов могут быть решены на (базе моделей с медленно меняющимися параметрами. Вместе с тем встречаются случаи, когда допущения о медленности изменения параметров оказываются неправомерными. Помимо зон параметрического возбуждения, рассмотренных в гл. 6, такая ситуация может возникнуть на режимах, весьма далеких от резонансов. Например, изменение параметров механизма иногда носит в целом медленный характер за исключением незначительных зон, требующих отдельного рассмотрения. В этих случаях периодичность параметрических возмущений имеет второстепенное значение, поскольку колебания в течение одного цикла оказываются сильно задемпфированными. В то же время локальные возмущения системы в отмеченных зонах могут быть весьма значительными. Такая ситуация наблюдается в механизмах ряда станочных автоматов, механизмах раскладки нити текстильных машин и в других устройствах, когда основная технологическая операция совершается на участках равномерного движения рабочего органа, а его разгон и торможение осуществляются на малых отрезках времени, где переменный приведенный момент инерции, а следовательно, и собственная частота изменяются весьма резко. Аналогичные явления имеют место при рассмотрении динамики вариаторов и механизмов переменной структуры. [c.296]

Хорошо известно, что взаимодействие ионов с поверхностью растущей пленки приводит к увеличению числа дефектов кристаллической решетки, влияющих на микроструктуру поверхности, и, следовательно, на авто-эмиссионные свойства пленок [256]. Было установлено, что отрицательное смещение меняет ориентацию алмазоподобной пленки. Однако механизм, по которому напряжение смещения подложки в течение роста пленки влияет на автоэмиссию, еще не известен. Тем не менее, пленки с минимальной величиной порогового электрического поля имеют примерно такую же ровную поверхность, как и пленки с большей величиной порогового поля. Это предполагает, что наблюдаемые низкие значения порогового электрического поля не связаны с увеличением локального электрического поля. [c.202]

Ещё более сложные и разнообразные процессы обнаруживаются при переходе от ламинарного течения к турбулентному в пограничных слоях вблизи твёрдых поверхностей. В простейшем случае пограничного слоя на плоской пластине его толщина 5 v.v/ o и локальное число Рейнольдса Re-buo/v растут с расстоянием. y вдоль потока. Линейный анализ устойчивости показывает, что достаточно слабые возмущения, распространяясь вдоль потока, должны неизбежно затухать. Поэтому, как и в случае течения Пуазёйля с докритич. неустойчивостью, на характер перехода влияет уровень возмущений в набегающем потоке, запускающих нелинейные механизмы, а в переходной области также наблюдаются турбулентные пятна, хотя и с несколько отличающимися параметрами. При заданий регулярных нач. двумерных возмущений (капр., с помощью вибрирующей ленты) с ростом Re (т. е. [c.179]

Интенсивность процесса переноса импульса, тепла и вещества при ламинарном режиме течения, как известно, определяется молекулярным обменом. При развитом турбулентном режиме течения роль молекулярного обмена становится исчезающе малой, молекулярный обмен уступает место молярному. Наиболее сложный характер имеет, однако, механизм обмена в промежуточной области течения, где оба вида явлений переноса — молекулярный и молярный — соизмеримы по величине и взаимодействуют неаддитивным, нелинейным образом. Это обстоятельство придает специфичный характер закономерностям переноса в переходной области течения, отличным от аналогичных закономерностей для чисто ламинарного или тур булентпого режимов. Физически разумная интерполяционная формула для некоторой закономерности в переходной области должна в пределе переходить в формулы, справедливые соответственно для ламинарной и турбулентной областей течения. Более того, переход этот должен соверщаться, как правило, со слабым разрывом на нижней критической границе (скачок производной) и асимптотически — на верхней. Такой вид перехода типичен для интегральных характеристик (сопротивление, теплоотдача и др.), тогда как плавный переход на обеих границах характерен для локальных (профили скорости, температуры и др.). [c.149]

Явление нелинейной резонансной вибрационной устойчивости и перемешивания многофазных сред в слабых и сильных гравитационных полях. В качестве модели рассмотрим многофазную среду жидкость—пузырьки—твердые частицы, помещенную в цилиндрический бак, при вертикальных вибрационных воздействиях. Исследование, проведенное с помощью нэтоженной выше методики, а также серия целенаправленных экспериментов [5, 10, 13] позволили выявить устойчивый режим дви- кения, при котором часть пузырьков локализуется в определенной области течения, образуя газовое скопление, а другие мелкодисперсные элементы совершают чрезвычайно интенсивное периодическое движение, способствующее быстрому перемешиванию среды. Механизм этого явления раскрыт в работах [5, 10, 13], в которых показано, что оно обусловлено возникновением в среде перемещающихся вследствие изменения динамических характеристик системы областей устойчивого и неустойчивого равновесия мелкодисперсных элементов среды. Это явление в земных условиях неразрывно связано с резонансными колебаниями вибрационно-стабилизированных внутри среды локальных газовых скоплений, а в условиях ослабленной гравитации оно может осуществляться с резонансными колебаниями и разрушением свободной поверхности объема, занятого многофазной средой [c.113]

Для многих сплавов прерывистая текучесть проявляется после достижения критической деформации е<-. В некоторых случаях при происходит прекращение эффекта. Обычно такой тип неустойчивости пластического течения контролируется динамическими процессами взаимодействия между мигрирующими атомами внедрения и подвижными дислокациями, т.е. динамическим деформационным старением [133, 224, 225], вызывающим уменьшение скоростной чувствительности в локальных объемах деформируемого материала. Для адекватного описания эффекта прерывистой текучести необходимо принимать во внимание, помимо конкретных физических механизмов (например, диффузионного механизма Коттрелла [226]), коллективные свойства популяций дислокаций. [c.126]

Корреляция между изменением Увдс характером ВДС и механическими свойствами при СПД указывает на важную роль этого механизма в осуществлении СП течения. В области И, как отмечено выше, ВДС носит преимущественно аккомодационный характер — оно осуществляется под действием локальных напряжений, возникающих при развитии ЗГП попеременно по многим системам скольжения. При этом создаются наиболее благоприятные условия для развития самого ЗГП.. В области I ВДС становится более направленным вследствие действия преимущественных систем скольжения. Вклад ВДС в общую деформацию при этом увеличивается, хотя интенсивность дислокационного скольжения уменьшается. При высоких 8 (область П1) ВДС начинает играть самостоятельную роль в деформации и развивается под действием приложенных, а не локальных напряжений. Вклад ВДС в общую деформацию при этом увеличивается. [c.69]

Экспериментальные данные показывают, что при СПД диффузионная ползучесть также является в основном аккомодационным механизмом, роль которого заключается не в обеспечении удлинения образца, а, скорее, в осуществлении локальной деформации и снятии перенапряжений, возникающих при совместной деформации зерен поликристалла. Вместе с тем вклад ДП в отличие от скоростных зависимостей вклада ЗГП и параметров СП, имеющих экстремальный характер, монотонно повышается с уменьшением скорости деформации (см. рис. 24). Эти данные позволяют полагать, что ДП при свехпластическом течении является сопутствующим механизмом деформации (см. также 2.2.3). [c.69]

В этих условиях наиболее эффективным процессом аккомодации является, по-видимому, зарождение решеточных дислокаций, которое может значительно облегчаться благодаря концентрации напряжений в голове скопления ЗГД. В соответствии с работой [159] локальная концентрация напряжений здесь может более чем на порядок превышать величину приложенных напряжений. В то же время в начале деформации диффузия не может обеспечить необходимую аккомодацию зерен при их проскальзывании, поскольку скользящие ЗГД не являются источниками и стоками вакансий [167]. Генерированные на границах зерен дислокации решетки в ультрамелкозернистых СП материалах проходят через зерна и входят вновь в границы, где они абсорбируются. При развитии последовательности процессов — зарождения, движения и поглощения решеточных дислокаций лимитирующим является последний и он определяет скорость возврата. Однако, как подчеркивалось выше (см. 2.2.2), в процессе поглощения дислокаций решетки происходит образование высокоподвижных ЗГД и это приводит к развитию стимулированного ЗГП. Это ЗГП играет роль не только механизма деформации, но и механизма возврата, поскольку приводит к исчезновению ЗГД. Таким образом, на начальной стадии СП течения создаются условия для постепенного включения ЗГП, стимулированного ВС, и увеличения его роли при СПД. [c.90]

Влияние мартенситного у - а превращения, протекающего под действием пластической деформации в метастабильных аустенитных сплавах, на пластичность аустенита впервые, по-видимому, отмечено в работах Вассермана [5] и Мэтью [272]. Авторы этих работ наблюдали повьтение текучести и дефоршсруемости материала в момент преврашения. Впоследствии это явление было использовано для создания высокопрочных аустенитных сталей с высокой пластичностью и получило название трип-эффекта [21] Эффект повышения пластичности наблюдается в том случае, если деформация метастабильных сплавов осуществляется при температурах нижеМ но выше М , причем сильно зависит от кинетики развития мартенситного 1фе-вращения при деформации [2701, Кристаллы мартенсита деформации образуются в аустените в местах концентрации напряжений. Образующийся мартенсит локально упрочняет материал, и пластическое течение переходит на соседние участки. Этот механизм, многократно повторяющийся на новых участках аустенита в процессе деформации, предотвращает преждевременное разрушение и приводит к повышению пластичности. Одновременно сохранению пластичности способствует сдвиговый характер мартенситного превращения, обусловливающий релаксацию внутренних напряжений и препятствующий возникновению и развитию трещин. [c.204]

Асимптотическая теория течений около точек отрыва, развитая в работах [18—191, может быть использована для широкого класса задач, в которых влияние малых, но быстрых и,чменений краевых условий передается вверх по течению яа счет локального взаимодействия пограничного слоя (а точнее, медленного вязкого течения в нижней части пограничного слоя) с невяяким сверхзвуковым потоком. Так как механизм передачи возмущений вверх по потоку для всех течений этого тина одинаков, то уместно распространить [c.243]

Из уравнеиия (15-4) следует, что должен существовать противоток сверхтекучей жидкости к источнику тепла. Энтропия сверхтекучей компоненты равна нулю, поэтому ири ее течении тепло не переносится. Если локальная среднемассовая скорость сверхтекучей ком.поненты достаточ1но мала, то она ие взаимодействует с нормальной компонентой и со стенками канала. Таким образом, устанавливается специфичеокая внутренняя конвекция нормальной компоненты от нагревателя, а сверхтекучей компоненты — к нагревателю этот механизм теплопередачи является весьма эффективным. [c.349]

Обнаруженный более тридцати лет назад в экспериментах [106-108] X"-режим разрушения ламинарного пограничного слоя характеризуется появлением на осциллограммах пульсаций скорости мощных всплесков возмущений, имеющих специфическую форму шипов. В качестве механизма образования шипов вплоть до недавнего времени предлагалась концепция локальной высокочастотной вторичной неустойчивости (ЛВВ) появление пакета высокочастотных пульсаций на неустойчивом перегибном мгновенном профиле скорости, формируемом первичной волной. В середине 70-х годов в опытах [202] обнаружен существенно иной путь разрушения пограничного слоя, названный субгармоническим, или УУ-режимом. Переход к турбулентности в //-режиме происходил путем плавного нарастания высших гармоник, появления в спектре низкочастотных пульсаций, включая субгармонику, и последующего их взаимодействия, причем присущих -режиму всплесков-шипов не наблюдалось. Основным механизмом появления трехмерности и стохастизации течения в ЛГ-режиме, как было установлено в [113, 203], является параметрическое резонансное усиление (теоретически предсказанное в [111]) фоновых субгармонических возмущений при их взаимодействии с основной волной неустойчивости. [c.14]

Механизм релаксации, обусловленный скалярным взаимодействием (IX.1), можно представить себе следующим образом. Взаимодействие вызывает одновременные переворачивания электронного и ядерного спинов в противоположных направлениях энергия (сОе — соп) (где со = —Уе о и соп = —Уп о электронная и ядерная ларморовские частоты), требуемая для такого переворачивания, обеспечивается за счет изменения кинетической энергии электрона. Из статистики Ферми, которой подчиняются электроны проводимости в металле, вытекают два следствия, которые одинаково важны для ядерного релаксационного механизма. Во-первых, средняя кинетическая энергия электронов много больше, чем тепловая энергия /сТ, и того же порядка, что и энергия Ферми во-втЬрых, вследствие принципа Паули, большинство электронов проводимости не могут получить или отдать даже малую энергию Ь (сое — со ). Поэтому вклад в ядерные релаксационные процессы дает только часть кТ Е г электронов, находящихся на границе распределения Ферми. Вероятность переворачивания ядерного спина по порядку величины может быть вычислена следующим образом. Электронное поле, создаваемое электроном проводимости в месте расположения ядра, можно рассматривать как флуктуирующее локальное поле со временем корреляции Тс. Если мы примем в среднем один электрон проводимости на атомный объем, то время Тс, грубо определяющее продолжительность, в течение которой электрон проводимости может быть локализован в окрестности данного атома, согласно квантовомеханическим представлениям, по порядку величины равно — где Ер — энергия Ферми. [c.332]

Остановимся подробнее на втором случае с более сложным механизмом теплообмена, представляющем наибольщий практический интерес. Как показывает эксперимент [46], [14], распределение значений коэффициента теплоотдачи тепловых потоков по длине канала и во времени для этого случая характеризуется большой неравномерностью. На рис. 10.4 [14]представлены результаты эксперимента, проведенного на модельной установке. График изменения коэффициента конвективной теплоотдачи по длине канала построен в относительных координатах. По оси абсцисс отложено относительное удаление от среза сопла 2г/с с, по оси ординат — отношение локального значения коэффициента теплоотдачи к его значению при гидродинамически стабилизированном течении. Как следует из графика, на полудлине заряда, обращенной к соплу двигателя, коэффициент теплоотдачи имеет значение, близкое к тому, которое определяется зависимостями для теплообмена в длинных трубках (см. табл. 7.1). На начальном участке течения наблюдается взмыв, превышающий указанное значение в 3 раза. На рис. 10.5 представлен экспериментальный график из работы [46], характеризующий изменение теплового потока при использовании струйного воспламенителя во времени и по координате г. Согласно этому графику удельный тепловой поток на начальном участке вдвое превышает его значение на конце канала заряда-имитатора. При этом на начальном участке тепловой поток после резкого подъема в начале работы воспламенителя в дальнейшем остается практически постоянным во времени. Максимальные тепловые потоки на [c.276]

Турбулентное течение характеризуется заметным вихревым течением с вихрями самых разных масштабов. Подробный обзор стоящих здесь проблем дан Бело-церковским О.М. в книге [18]. Для практического решения задачи о движении турбулентных течений, как правило, вводится допущение о локальной изотропии механизма турбулентного перемешивания. Изотропия позволила получить все тензоры аналогичные случаю только молекулярной вязкости. Опираясь на аналогию [c.9]

На основе указанного расщепления градиента давления численно исследован акустический механизм переноса возмущений против потока для течений со значительным искривлением линий тока. В качестве таких течений рассмотрены течения в сопле Лаваля и в ударном слое около сферы. Установлено, что акустический механизм переноса в продольном направлении может быть разделен на глобальный и локальный механизмы. При этом глобальный механизм отвечает за перенос возмущений давления через все поле течения вверх по потоку с помощью интегральных характеристик течения - таких, например, как величина массового расхода газа через сопло. Механизм переноса возмущений давления, связанный с эллиптической составляющей градиента давления, оказался пространственно локальным уже первая глобальная итерация по этой составляющей градиента давления дает решение эллиптико-гиперболических систем уравнений, близкое к точному. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...