Ферми распределение

Фаулера — Нордгейма формула 66 Ферми — Дирака статистика 31, 63 Ферми распределение 32, 61 [c.555]

Модель с диафрагмами в виде ферм. Распределения усилий о в плите оболочки в среднем поперечном сечении при диафрагмах в виде ферм и арок различались несущественно. Наиболее различались усилия в верхних поясах средней диафрагмы в середине пролета в верхнем поясе фермы растягивающие усилия были в 3,14 раза, а моменты в 3,85 раза меньше, чем в верхнем поясе арки. Между оболочками действовало растяжение, в то время как при нагрузке по всему покрытию — сжатие. Отрицательные моменты в оболочке у средних ферм, как и у средних арок, при односторонней нагрузке были меньше, чем при нагрузке по всему покрытию (—8,55 и — 12,6 Н-см/см). [c.117]

Модель с диафрагмами в виде ферм. Распределение усилий в среднем поперечном сечении оболочки при диафрагмах в виде ферм и арок различались несущественно. Также как и при нагрузке на половинах волн, примыкавших к среднему контуру, наиболее различались усилия в верхних поясах диафрагм. В направлении меньшего пролета между оболочками действовало сжатие (см. рис. 2.52). Усилия сжатия при диафрагмах в виде ферм были больше, чем при арках. Влияние податливости диафрагм на распределение усилий сохранилось таким же, как и при равномерно распределенной по всей поверхности и односторонней у средней диафрагмы нагрузке. [c.118]

Ферми-распределение импульсов [c.20]

Рис. 9. Ферми-распределение и влияние электронных корреляций

Таким образом, полное Ферми-распределение изменится так, как показано на рис. 20, и в момент 1 примет вид [c.60]

ФЕРМИ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ — см. Фер.хш — Дирака статистика. [c.298]

Звук. Так же как и в бозе-жидкости, распространение звука в ферми-жидкости имеет ряд специфических особенностей (хотя и других, чем в бозе-жидкости). Если рассматривать звук заданной частоты, то при не слишком низких температурах его распространение происходит по законам обычной гидродинамики. Затухание звука будет при этом пропорционально времени между столкновениями возбуждений X. При понижении температуры вероятность столкновений будет уменьшаться пропорционально квадрату размытия ферми-распределения, а следовательно, время столкновений будет увеличиваться по закону Т При температурах, когда х становится порядка 1/со, звук вообще перестает распространяться. [c.38]

Определим эту вероятность сначала для слабо взаимодействующего газа. Если имелась частица 1 вне ферми-распределения, то процесс первого порядка по взаимодействию будет следующим [c.26]

Возбуждение электрона в состояние с более высокой энергией приводит к его выходу из сферы Ферми. Если электронному газу сообщить тепловую энергию, то это приведет к размытию границы между занятыми и свободными состояниями, т. е. сферы Ферми. Распределение элект- ронов по возможным состояниям [c.31]

Столкновения также не будут влиять на стабильность заполненных зон, если по-прежнему предполагать (как в гл. 1, стр. 21 и в гл. 13, стр. 247), что какими бы ви были столкновения, они не меняют термодинамически равновесного распределения электронов. Напомним, что для зон, все энергии которых лежат гораздо ниже энергии Ферми, распределение с постоянной плотностью 1/4я как раз и является термодинамически равновесным распределением при нулевой температуре. [c.226]

Воспользуемся готовым ферми-распределением Пр (см. 1, п.д)), в котором в нашем случае Ер = р / 2т), и сделаем в нем переход в - О, обозначая буквой fio химический потенциал газа при в = 0 [c.152]

Рис. 42. Характер температурного размытия ферми-распределения при < 1

Из этой формулы в предельном случае Л — оо (при условии ц — Ео<0) следует стандартное для средних чисел заполнения бозе-распределение, а в случае к = 1 (без ограничений на величину химического потенциала / ) — ферми-распределение, [c.259]

Уравнение с релаксационным членом используется также и по отношению к электронному газу в металлах для исследования таких явлений, как электропроводность, теплопроводность, магнетосопротивление и т. д., в случаях, когда релаксационные процессы в нем связаны не со взаимодействием электронов друг с другом (в этих процессах существенен учет принципа Паули), а со взаимодействием электронов с частицами иного сорта (ионами решетки, примесями и т.д.). Функция о(г, р) тогда конструируется на основе равновесного ферми-распределения [c.297]

Ферми-импульс 280, 311 Ферми-поверхность 398 Ферми-потенциал 250, 255, 262— 264, 273, 281-293, 299, 309 Ферми распределение 44, 79, 250, 269, 275, 398 [c.448]

Характер электрон-фононного рассеяния при низких температурах радикально отличен от характера рассеяния при Т 0. При Т< 0 в кристалле возбуждены фононы с энергиями Т (относящиеся, вообще говоря, к акустическим ветвям спектра). При испускании или поглощении такого фонона энергия электрона меняется на величину Г, т. е. на порядок величины всей ширины области размытости ферми-распределения. Изменение же квазиимпульса электрона совпадает с квазиимпульсом фонона. Поскольку тах Р/ , ТО ЭТО значит, ЧТО ква- [c.408]

Условия (87,1) ограничивают область частот снизу. Но справедливость излагаемых ниже результатов, основанных на теории ферми-жидкости, ограничена также и сверху условием Ao)< e .. Нарушение этого условия приводило бы к возбуждению квазичастиц из глубины ферми-распределения, не имеющих смысла в рамках теории ферми-жидкости. [c.446]

Задача сводится к распределению момента между горизонтальными и вертикальными фермами. Распределений моментов произойдет пропорционально жесткости ферм по следующей формуле [c.313]

Воспользуемся готовым ферми-распределением Пр (ом. 1, п. д)), в котором в нашем случае Ep=p j2m, и сделаем в нем переход 0->О, обозначая буквой (Хо химический потенциал газа при [c.456]

Рис. 166. Характер температурного размытия ферми-распределения при 0/ц<1

Стандартное бозе-распределение соответствует случаю к оо (при этом я<0), ферми-распределение— случаю к=1 (ц — любое). [c.576]

Распределение Ферми — Дирака [17] [c.98]

Эту функцию распределения впервые вывел Ферми, а затем применил Дирак к свободным электронам металла она известна как распределение Ферми — Дирака и отличается от распределения Больцмана для различных частии на член (+1) в знаменателе. [c.100]

Это распределение впервые вывел Бозе в 1924 г. для систем световых квантов. Эйнштейн применил его к идеальным газам. Оно известно как распределение Бозе — Эйнштейна и содержит в знаменателе слагаемое (—1) вместо (+1) в распределении Ферми — Дирака. [c.102]

Общее число различных способов распределения для тех случаев, когда выполняются условия Ферми — Дирака, [c.103]

Хотя тот же общий принцип применен к распределениям Ферми — Дирака и Бозе — Эйнштейна, явное алгебраическое выражение для X не может быть получено. [c.104]

Консольный мост состоит из главной фермы АВ и двух боковых ферм АС и ВО. Собственный вес, приходящийся на погонный метр фермы АВ, равен 15 кН, а для ферм АС и ВО равен 10 кН. Определить реакции всех опор в тот момент, когда весь правый пролет РО занят поездом, вес которого можно заменить равномерно распределенной по пролету РО нагрузкой интенсивности 30 кН на погонный метр. Размеры соответственно равны АС — — ВО = 20 м АЕ = ВР= 15 м ЕР = 50 м. [c.32]

Пример 50. Деревянный прогон сечения 16 X 20 см (рис. 324, 6 свободно опирается на стропильные фермы (рис. 324, а), расстояние между которыми 3 м. Прогон нагружен вертикальной равномерно распределенной нагрузкой интенсивности q = 400 кгс/м. Уклон верхнего пояса стропил фермы 1 2. Определить наибольшие напряжения сжатия и растяжения в сечении балки, указать точки сечения, где они имеют место, и найти полный прогиб среднего сечения балки. [c.337]

Подобно задаче об оптимальном очертании ферм, к решению задачи об оптимальном очертании решеток можно подойти исходя из картины возможных пересечений балок, образующих основную решетку, в которой любые два пересечения соединяются балкой, и исследуя затем вопрос, какие балки следует отбросить при оптимальном очертании. В пределе при равномерно плотном распределении пересечений этот подход приводит к условию оптимальности, полученному в разд. 5.1. Оптимальная решетка допускает механизм разрушения с полем прогибов, удовлетворяющим кинематическим условиям на опорах и имеющим главные скорости кривизны, не превышающие по абсолютному значению заданную эталонную скорость кривизны Qq. Скорость кривизны поля разрушения вдоль каждой балки оптимальной решетки должна иметь абсолютное значение Qo и изгибающие моменты не должны иметь знаков, противоположных знакам скоростей кривизн. [c.61]

Дырка — квазичастица с зарядом е и сишюм Л/2, возникающая при освобождении занятого состояния вырожденного ферми-распределения электронов. [c.280]

Отбор тока при НИ.ЗКИХ темп-рах приводит к нагреванию эмиттера, т. к. уходящие электронь уносят энергию в ср. меньшую, чем энергия Ферми Sр, тогда как вновь поступающие в металл через контакт электроны имеют энергию (Ноттингема эффект). С возрастанием Т нагрев сменяется охлаждением — эффект меняет знак, проходя через т. н. темп-ру инверсии, соответствующую симметричному относительно уровня Ферми распределению вышедших электронов по полным энергиям. При больших Т, когда эмиттер разогревается аа счёт джоулевых потерь, инверсия эффекта Ноттингема в нек-рых пределах препятствует лавинному саморазогреву и стабилизирует А. э. [c.23]

Однако Даниэль и Воско [14] показали, что подобный эффект при высоких плотностях электронов, свойственных жидким металлам, приводит, на сравнительно небольшом участке, к отклонению Ферми-распределения от прямоугольного, как показано на рис. 9. [c.21]

Эта функция, зависящая от времени, имеет при достаточно больших значениях времени сильно выраженный максимум при Дсо = 0, который, конечно, является условием сохранения энергии. Предположим, что энергии Eft, лежат в непрерывной области и мы можем интегрировать вероятность перехода по большому числу конечных состояний, для которых р всегда имеет почти одно и то же значение. Чтобы найти величи ну вероятно-сти в единицу времени, допустим, что Р(к, p)dS есть переход в состояние, относящееся к площади dS Ферми-распределения. Для этого выберем малый объем dSd с числом состояний QlSn -dSd . Вероятность того, что [c.58]

К металлам, у которых энергия Е в большинстве случаев близка к энергии зфовня Ферми, распределение Больцмана неприменимо. Не вдаваясь в подробное изложение статистики Ферми, укажем три основных свойства Ферми [c.319]

Соответствукмцую магнитную восприимчивость легко найти. Энергия взаимодействия магнитного момента электрона с внешним полем равна —2рвЯ. Поэтому если спин электрона направлен вдоль магнитного поля, то его энергия будет е—рЯ, а если спин противоположен полю, то г + Н. Но в ферми-распределение энергия входит в комбинации с химическим потенциалом е—р.. Таким образом, вместо того чтобы рассматривать изменение энергии под влиянием поля, мы можем считать, что химический потенциал делается равным ц + Р ДЛя электронов со спином по полю и для электронов со спином против поля. [c.153]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...