Скольжение дислокационное

Бюргерса 62 которой перпендикулярен Ь. В результате скольжения дислокационная линия IV перемещается слева направо и верхняя часть кристалла сдвигается относительно нижней на величину Ь (рис. 43,6). Так как линия дислокации не может прерываться внутри кристалла, то между нижней 2 s и верхней s2 частями дислокации образуется излом ss называемый ступенькой. Ступенька является частью дислокационной линии 2ss 2. Вследствие инвариантности вектора Бюргерса [c.84]

Сплавы, склонные к коррозии под напряжением, характеризуются по крайней мере двумя анодными кривыми — основным фоном металла и участком, на котором возникает надрез с пиком напряжения, имеющим наиболее высокую скорость растворения. Такими участками могут быть структурные составляющие, границы зерен, блочных структур, кристаллографические плоскости и плоскости скольжения, дислокационные структуры. Наиболее интенсивно коррозия под напряжением развивается, когда надрезы находятся в активном состоянии или в состоянии пробоя. [c.39]

В настоящее время предлагается следующая классификация дислокационных структур, возникающих при циклических деформациях [52] структуры равновесия (например, НДС) и сильно неравновесные самоорганизующиеся дислокационные структуры (СДС). НДС являются частным случаем СДС. В свою очередь, СДС предложено разбить на две категории самоорганизующиеся дислокационные структуры, связанные с единичным скольжением (устойчивые полосы скольжения, дислокационная [c.86]

В поликристаллах при ползучести поры обычно довольно равномерно распределены по отдельным граням зерна, перпендикулярным оси растягивающего напряжения однако это распределение может сильно изменяться от одной грани к другой. Многие такие грани содержат, по-существу, одну пору, тогда как другие могут быть мелкопористыми. Это иллюстрирует рис. 15.7 [ 301]. Диффузионный рост пор не может быть ограничен, если в достаточной степени действуют некоторые из указанных на рисунке аккомодационных процессов дислокационное скольжение (дислокационная ползучесть), проскальзывания по границам зерен, диффузионная ползучесть или комбинации этих процессов. При благоприятных условиях эти процессы, главным образом дислокационная ползучесть и проскальзывания по границам зерен, могут стимулировать или вообще определять диффузионный рост пор. Эти возможности будут обсуждаться ниже. [c.243]

В простейшем приближении все свойства дислокационного ансамбля сводились к представлению о лесе дислокаций, реже хаотическом, чаще усредненном, даже регулярном. Формирование напряжения течения рассматривали путем пропускания через него единичной пробной дислокации. Эти взгляды, несмотря на их чрезмерную упрощенность и соответственно неадекватность реальности, разрабатывались известными специалистами, вследствие чего получили широкое распространение и переходят из учебника в учебник. Здесь рассматривались поля напряжений дислокационной решетки, волочение порогов и генерация точечных дефектов, пересечение и реакции с лесом , локальные дальнодействующие поля, роль скоплений и вторичное скольжение, дислокационные реакции, диполи и их ограничение. [c.132]

Такая формулировка связана со следующими обстоятельствами. Известные дислокационные модели зарождения микротрещин [4, 25, 170, 247] показывают, что они возникают при некотором критическом значении локальных напряжений в голове дислокационного скопления. Это соответствует критическому значению эффективного напряжения = Эффективное напряжение здесь определяется равенством a ff = ai — оо, в котором величина Оо есть так называемое напряжение трения, являющееся суммой напряжений Пайерлса—Набарро и сопротивления скольжению, обусловленного взаимодействием дислокаций с примесными атомами, точечными дефектами и исходными дислокациями [170]. Иными словами, оо есть напряжение, соответствующее началу пластического течения в зерне. С другой стороны, как известно, при температуре нулевой пластичности Т = = Tq условие наступления пластического течения (2.3) есть одновременно и условие разрушения сг/ = От(7 о) [170, 222]. Очевидно, что в данном случае выполнено условие зарождения микротрещины, и, следовательно, справедливо равенство [c.67]

Для того, чтобы перейти к анализу разрушения при ползучести, необходимо рассмотреть механизм стадии повреждаемости при длительной высокотемпературной деформации. Как известно, повреждаемость при ползучести связана с порообразованием на фаницах зерен, инициируемом коллективными дислокационными процессами. Они так или иначе зависят от термически-активируемых процессов скольжения и переползания дислокаций с развитием диффузии по дислокационным трубкам или объемной диффузии. Экспериментальные данные, накопленные к настоящему времени, позволяют составить иерархическую последовательность (рисунок 4.34) включения механизмов пластической деформации в зависимости от параметра ре, характеризующего эффективную энергию активации в терминах К. [c.316]

I - скольжение дислокаций II - переползание дислокаций, диффузия по дислокационным трубкам III - переползание дислокаций, объемная диффузия IV - приграничное скольжение Рисунок 4.34 - Последовательность контролирующих механизмов диссипации энергии при ползучести [c.318]

При т, превышающих Ткр, конфигурация становится нестабильной и дислокация самопроизвольно расширяется, занимая положения 2, 3, 4. В положении 4 части дислокационной петли С п С имеют винтовые компоненты противоположного знака, т. е. они движутся навстречу друг другу в одной и той же плоскости скольжения и взаимно уничтожаются. В результате этого происходит разделение дислокации на две внешнюю и внутреннюю (положение 5). Внешняя дислокация разрастается-до поверхности кристалла, а внутренняя занимает исходное состояние. После этого весь процесс начинается сначала и будет продолжаться до тех пор, пока приложены внешние напряжения. Число дислокаций, генерируемых источником Франка — Рида, неограниченно, но в общем случае не все внешние дислокационные петли покидают кристалл. Число дислокаций увеличивается до тех пор, пока в результате взаимодействия упругих полей дислокаций суммарное обратное напряжение не сбалансирует критическое напряжение сдвига Ткр, необходимое для действия источника. После этого источник становится неактивным. [c.111]

Опишем качественно дислокационный механизм, предложенный А. Стро и Н. Моттом. Представим себе, что к кристаллу приложено растягивающее напряжение, вызывающее в нем скольжением краевых дислокаций вдоль какой-то плоскости скольжения (рис. 4.19). Пусть на пути движущихся дислокаций встретится не- [c.139]

Механические свойства сплавов представляют немалый науч- ный и практический интерес. Вследствие отсутствия трансляционной симметрии становится невозможным дислокационный механизм снижения предела прочности, в связи с чем для этих материалов предел прочности должен приближаться к теоретическим значениям. Кроме того, эти материалы не должны быть пластичными, поскольку процесс скольжения должен быть затруднен. [c.288]

Дислокационная линия АВ в конце каждого цикла образования петли восстанавливается, поэтому она может генерировать неограниченное количество петель. Каждая петля при своем распространении на плоскости скольжения производит единичный сдвиг. Многократной генерацией источником Франка — Рида и образованием большого количества петель объясняются перемещения [c.66]

Будучи закрепленной на концах перетяжки, дислокация выгибается, а длина перетяжки увеличивается на стадии 7 (рис. 39,г). Движение дислокации и пластическая деформация по новой плоскости (111) могут быть облегчены, так как открываются возможности при образовании петли (см. рис. 39, г) для генерации источника Франка-Рида. Различие в ширине расщепленных дислокаций и соответственно в склонности к поперечному скольжению у разных металлов и сплавов играет очень важную роль в формировании дислокационной структуры (ячеистой структуры, см. гл. III) при деформации и в особенности структурных изменений при последующих возврате и рекристаллизации. [c.76]

Если подвижная краевая дислокация пересекает неподвижную винтовую (рис. 45), то дислокационная линия 22 находится на поверхности скольжения, которая представляет собой винтовую поверхность, созданную [c.86]

Значение вопроса о характере и числе действующих систем скольжения состоит в том, что от числа одновременно действующих систем скольжения зависит характер формирующейся при деформации дислокационной структуры, которая оказывает влияние на сопротивление скольжения (движению дислокаций) или упрочнение в ходе деформации, л также условия последующей рекристаллизации. Поэтому изучение кривых напряжение— деформация (см. гл. IV и V), характер которых непосредственно связан с дислокационной структурой, имеет исключительно большое значение. [c.119]

ДРУГИЕ ВИДЫ ДВИЖЕНИЯ ДИСЛОКАЦИИ ПРИ СКОЛЬЖЕНИИ. Рассматривая дислокационную природу скольжения, следует иметь в виду многообразие конкретных видов движения дислокаций. Выше были рассмотрены простейшие случаи движения винтовой краевой и смешанной дислокаций, описаны особенности движения и пересечения растянутых дислокаций, дано описание генерации источника Франка—Рида. Рассмотрено двойное поперечное скольжение. Ниже, подчеркивая разнообразие видов движения (скольжения) дислокаций, дается описание движения дислокаций с порогами, с помощью парных перегибов, с особыми точками и пр. [c.123]

ДИСЛОКАЦИОННЫЙ МЕХАНИЗМ ДВОЙНИКОВАНИЯ. Для начала двойникования требуется более высокое напряжение, чем для скольжения, однако эти напряжения значительно ниже теоретической прочности кристалла. Поэтому механизм одновременного движения всех атомов в двойнике представляется нереальным [c.140]

Для пластической деформации скольжением и двойникованием общим являются их дислокационный механизм и однородность деформации. Геометрия и дислокационная модель скольжения объясняют поворот осей кристалла в процессе деформации. Теория пересечения двойника скользящей дислокацией — перегибы на двойниковой границе и ее искажение, при этом общим здесь является однородность деформации по всему кристаллу во время скольжения или в двойниковой прослойке при двойниковании. Однако в деформированных кристаллах распределение дислокаций неравномерное, а возникающие дислокационные сетки и субграницы при избытке дислокаций одного знака приводят к микроскопической неоднородности, создавая локальную разориентировку, достигающую нескольких градусов. При простейших видах деформации (растяжение, сжатие) возникают значительные разориентировки. Для неоднородных и неравномерных полей напряжений и деформаций в макромасштабе (прокатка, кручение, изгиб, прессование и т. п.) появление существенной разориентировки неизбежно. [c.148]

Механизм пластической деформации путем диффузии по дислокационным трубкам (т. е. вдоль дислокации) объясняет повышенную подвижность одиночных и парных перегибов под действием приложенных напряжений, что способствует более интенсивному скольжению в результате преодоления барьера Пайерлса. [c.157]

Микроструктура на стадии I. Дислокации первичной системы скольжения изредка взаимодействуют с полями напряжений дислокационных сеток, существующих в [c.187]

Для объяснения механизма Сдвига кристаллов разработана теория дислокаций. Термин дислокация относится к конфигурации атомов на граничной линии, отделяющей область скольжения Дислокационная линия либо образует замкнутое кольцо, либо выходит на поверхность, либо, наконец, соединяется с остальными дислокационными линиями. Важная характеристика дислокационной линии — еект0(р Бюргерса. Ои постоянен вдоль всей лннин и не. меняется при движенинн дислокации [Л. 59, 73]. [c.126]

Механизм призматического выдавливания, при котором вьнюс излишнего материала матрицы осуществляется в результате призматическою скольжения дислокационных петель (см. рис. 123, б) [343]. [c.203]

Как указывают Грант и Престон [63] в их обзоре 1956 г., а также Гард [64], в более поздней работе (1960 г.. Американское Общество Металлургов, Симпозиум по механизмам упрочнения твердых тел), современные теории дисперсионного упрочнения базируются на оригинальной концепции Орована [66], развитой затем Фишером, Хартом и Праем [65], Орован предположил, что при возникновении скольжения дислокационные петли могут проходить ( выдавливаться ) между соседними частицами в плоскости скольжения, как это показано на рис. 25. В связи с этим критическое напряжение т будет зависеть от расстояния % между частицами в соответствии с уравнением Франка— Рида. [c.288]

Однородная сетчатая дислокационная структура (3). Для ее формирования необходимо выполнение условий, сформулированных в II. 2, но при этом должно действовать не менее двух систем скольжения при ограниченности переползания и поперечного скольжения. Дислокационная структура держится на порогах и реакцц-я.. С развитием деформации однородная сетчатая структура превращается в неоднородную сетчатую (ячеисто-сетчатую (7)). Распределение дислокаций в ней неоднородно, можно различить участки с большей п меньшей плотностью дислокаций. В некотором смысле она напоминает ячеистую, поскольку встречаются замкнутые области, почти не содержащие дислокаций и ограниченные широкими участками сгущений дислокаций. В сгущениях отдельные дислокации достаточно хорошо различаются. В ячеисто-сетчатой субструктуре могут иметь место непрерывные разориснти-ровки (8). [c.148]

Значения параметров aнекоторые выводы. Во-первых, с увеличением температуры ко- эффициенты гпт и Ште уменьшаются, причем в области низких температур (Г С—140°С) очень резко при увеличении температуры от —196 до —140 0 величина гпт падает более чем в три раза, однако при Г — 100°С она практически не изменяется. Параметр гптг, как отмечалось ранее, можно интерпретировать как коэффициент концентрации напряжений в голове дислокационного скопления. Уменьшение шт с увеличением температуры деформирования можно рассматривать как следствие затупления дислокационного скопления (увеличения б ск) При увеличении Т, обусловленное процессами поперечного скольжения и переползания дислокаций.,При таком изменении геомет- [c.106]

Предварительная пластическая деформация приводит к довольно существенному уменьшению величины а<г и слабее влияет на коэффициент т . Слабая зависимость гпт от ев достаточно легко объяснима. Дело в том, что переползание дислокаций и поперечное скольжение, определяющие б ск, являются существенно термоактивированными процессами и в гораздо меньшей степени чувствительны к дислокационной структуре материала, возникающей при его пластическом деформировании. Что касается влияния предварительной деформации на Od, то здесь необходимо дать некоторые пояснения. Полученный результат по снижению величины оа от предварительной деформации сначала кажется противоречивым, так как параметр Од имеет смысл прочности матрицы или границы соединения матрицы с включением, которая не должна меняться при деформировании. Указанный вывод действительно имел бы место, если бы мы рассматривали локальную прочность материала в масштабе порядка длины зародышевой трещины. В зависимости же (2.7) под Od понимается некоторая осредненная не меньше, чем в масштабе зерна, интегральная характеристика, отражающая сопротивление материала зарождению микротрещины. Поэтому при наличии предварительного деформирования материала необходимо учитывать возникающие остаточные микронапряжения. В этом случае в первом приближении параметр а<г можно определить по зависимости [c.107]

На начальной стадии пластическая деформация монокристалла осуществляется движением дислокаций но одной системе плоскостей—стадия легкого скольжения. Дислокации на этой стадии перемещаются сравнительно беспрепятственно на большие расстояния, обеспечивая прогрессивную деформацию без значительного роста действующих напряжений (стадия I деформационного упрочнения). После стадии единичного (легкого) скольжения начинается стадия множественного скольжения — движение дислокации в двух и более системах. На этой стадии после значительной деформации дислокационная структура металла сильно усложняется и плотность дислокаций возрастает по сравпепшо с исходным состоянием на 4—6 порядков, достигая см" . [c.46]

Структурная СП деформация протекает главным образом благодаря аккомодационному зсрногрлннчному скольжению, хотя в определенной степени существует и внутршерснное дислокационное скольжение. [c.50]

Пакетный мартенсит, также называемый реечным, массивным, высокотемпературным и недвойниковым (дислокационным) имеет форму примерно одинаково ориентированных тонких пластин (реек). Они образуют плотный более или менее равноосный пакет. Ширина реек 0,1...1,0 мкм, поэтому оптической металлографией выявляются только их пакеты. По этой причине пакетный мартенсит получил название массивного. Пакетный мартенсит образуется в большинстве низкоуглеродистых легированных сталей. Он характеризуется сложным дислокационным строением с высокой плотностью дислокаций (до 10 ...10 см ). Его образование обусловлено пластической деформацией исходной решетки аустенита путем скольжения. [c.524]

В 1950 году Франк и Рид предложили механизм, объясняющий непрерывное развитие дислокационных линий и петель и прохождение их через плоскость скольжения. Рассмотрим линию дислокации, зацепленную в точках В и С. (рис. 86, а). Под действием сдвигового усилия линия стремится принять дугообразную форму (Ь). Если сдвиговое усилие достаточно велико, линия дислокации будет продолжать расширятся и пройдет вокруг точек В и С (с). На этой стадии возникнут з частки винтовой дислокации противоположного знака. По мере дальнейшего движения линии дислокации винтовые дислокации противоположного знака будут притягиваться и взаимно уничтожат друг друга, в результате чего образуется идеальнм решетка (б). Оставшиеся [c.143]

Движение перегиба (ступеньки) вдоль дислокации (рис. 69 и 70) на одно межатомное расстояние является элементарным актом скольжения дислокации. Перемещение дислокационной линии из начального АВ в конечное D состояние, отстоящее от начального на АС= =ВВя Ь, может осуществляться серией последовательных перемещений (дрейфа) перегиба EF. Элементарный акт такого смещения — перемещение EF в положение E F при EE =FF =b (см. рис. 69). Механизм размножения дислокаций благодаря работе источника Франка—Рида состоит из выгибания дислокаций между точками закрепления, рождения петель и т. д., т. е. состоит из последовательных актов рождения новых перегибов на дислокации. Движение церегиба, как и движение иця-молинейных дислокаций в плоскости скольжения, требует преодоления некоторого энергетического барьера, называемого обычно вторичным пайерлсовским Еп2. Расчеты и эксперимент показывают, что перемещение перегиба происходит значительно легче, чем движение всей [c.124]

По данным Дж. Хирта, пересечение двойника скользящей дислокацией может быть причиной роста (или сокращения) двойника. Вследствие того что расщепляющиеся дислокационные реакции, возникающие при этом, энергетически не выгодны, рост двойника может происходить только при более значительных по сравнению со скольжением внешних приложенных напряжениях. Скользящие дислокации, взаимодействуя с двойником, может расширить или сузить его границы, преломившись, пройти сквозь двойник, оставив на нем изгибы и ступеньки. В том случае, когда дислокационные реакции, связанные с этими явлениями, не имеют места, граница двойника должна действовать как барьер, в результате чего образуются скопления скользящих дислокаций, которые приводят к сильному упрочнению и последующему разрушению. [c.147]

Рис. 111, Электронная микрофотография (реплика) линий скольжения на стадии / деформации кристалла меди (а), полосы сброса в монокристалле алюминия (б) и дислокационные диполи в магннн на стадии легкого скольжения (в)

Рис. 111, Электронная микрофотография (реплика) <a href="/info/20371">линий скольжения</a> на стадии / деформации кристалла меди (а), <a href="/info/196153">полосы сброса</a> в монокристалле алюминия (б) и дислокационные диполи в магннн на стадии легкого скольжения (в)

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...