Пульсация скорости

ЗдеСь фт — коэффициент трения частиц о стенки канала о т — амплитуда турбулентных пульсаций скорости частицы относительно ее средней величины v-r- [c.65]

Для иллюстрации влияния характеристик компонентов потока на поперечную пульсацию скорости твердой частицы v t по формулам (3-47), (3-51) проведены расчеты, результаты которых приведены на рис. 3-9. Расчет велся для изотермических условий, рт = 2 600 кг/м , твердая частица — сферической формы, диаметр канала—0,1 м, критерий Рейнольдса сплошной среды — [c.106]

Исследованиями [27 установлено, что при отсутствии резонансных колебаний вредное влияние пульсации скоростей Ui и в значительной степени снижается вследствие упругости и провисания [c.249]

В случае распределительных устройств, обеспечивающих достаточно равномерное распределение потока по всему сечению аппарата, неоднородность поля скоростей набегания на слой, а также пульсации скорости во времени определялись термоанемометром. [c.270]

Микромасштаб турбулентности имеет максимальное значение в приосевой области, постепенно уменьшаясь к периферии трубы, причем степень неоднородности возрастает тем больше, чем дальше находится сечение от закручивающего устройства. Максимум кинетической энергии пульсаций скорости приходится на периферию начального участка струй. Поведение одноточечных [c.116]

Выражение (4.27) соответствует описанным физическим представлениям. В развитой турбулентности, характеризующейся наличием инерционного участка спектра турбулентных пульсаций значения турбулентного числа Рейнольдса достаточно велики, хотя бы из-за интенсивных пульсаций скорости. Напротив, в выродившейся турбулентной структуре, представленной только мелкими вихрями, малы значения турбулентного числа Рейнольдса, а коэффициент диссипации соответственно высок. Зна- [c.173]

Удельный тепловой поток, совпадающий с градиентом давления и обусловленный турбулентными пульсациями скорости [c.180]

В соотношениях (2. 10. И), (2. 10. 12), (2. 10. 17), (2. 10. 18) учитывалось влияние на движение пузырька турбулентных пульсаций скорости всех масштабов. Однако движение сферического пузырька определяется только теми турбулентными пульсациями, масштаб которых больше размера пузырька. Обозначим через сТз характерную частоту пульсаций скорости жидкости, масштаб которых равен размеру пузырька Л [c.86]

Ф II г. 2.13. Изменение интенсивности пульсации скорости потока жидкости в зависимости от расстояния до стенки канала. [c.65]

В этом частном случае Хр определяется лишь характером поля пульсаций скорости. В общем же случае после интегрирования уравнения (2.156) величина Кр не исчезает и Хр является функцией, зависящей от характеристик поля скоростей и по.ля температур. [c.86]

Как и при исследовании ламинарного следа в 21, обозначим посредством U скорость натекающего на тело потока и выберем ее направление в качестве оси Усредненную же по турбулентным пульсациям скорость жидкости в каждой точке будем писать в виде U + и. Обозначив посредством а некоторую поперечную ширину следа, мы определим зависимость а от х. Если при обтекании тела подъемная сила отсутствует, то на больших расстояниях от тела след обладает аксиальной симметрией н имеет круговое сечение величиной а может являться в этом случае радиус следа. Наличие же подъемной силы приводит к появлению некоторого избранного направления в плоскости у, и след уже не будет обладать аксиальной симметрией ни на каких расстояниях от тела. [c.217]

Говоря выше о температуре турбулентной жидкости, мы подразумевали, конечно, ее усредненное по времени значение. Истинная же температура испытывает в каждой точке пространства крайне нерегулярное изменение со временем, подобное пульсациям скорости. [c.299]

Таким образом, для Я, 2> А,о пульсации температуры, как и пульсации скорости, пропорциональны [c.300]

Наряду с положительными качествами, цепные передачи имеют и некоторые недостатки. Основной причиной этих недостатков является то, что цепь состоит из отдельных звеньев и располагается на звездочке не по окружности, а по многоугольнику (рис. 3.59) II вполне очевидно, что скорость цепи нс равно.мерная, а пульсирующая, что особенно заметно при высоких Скоростях и малых числах зубьев. Пульсация скорости цепи сказывается на износе шарниров [c.428]

Пока еще нет физически ясной теории турбулентности. Из-за хаотичности пульсаций скоростей и других характеристик турбулентного потока при его изучении применяются статистические методы, в которых эти характеристики рассматриваются как случайные функции от точек пространства и времени. Основы такого подхода к теории турбулентности были впервые разработаны советскими учеными А. А. Фридманом и Л. В. Келлером в 1924 г. Важные результаты были получены советским ученым А. Н. Колмогоровым, открывшим закон /з. Этот закон устанавливает связь в каждый данный момент между значениями мгновенных скоростей VI и Уз в двух точках потока, отстоящих друг от друга на расстоянии г, небольшом по сравнению с размерами крупных вихрей в потоке, со средним квадратом разности пульсаций скоростей [c.147]

Недостатки цепных передач повышенная виброактивность и шум при работе вследствие пульсации скорости цепи и динамических нагрузок интенсивный износ шарниров вследствие трения и трудностей смазки вытягивание цепи вследствие износа шарниров и удлинения пластин. [c.191]

Гипотеза Прандтля о пути перемешивания оказалась весьма плодотворной, так как открыла реальные возможности для расчета турбулентных течений. Хотя длина пути перемешивания и не является физической постоянной для каждой жидкости в отличие от молекулярных коэффициентов вязкости п теплопроводности, однако, она, как показывают опытные данные, не зависит от параметров потока. Длина пути перемешивания в основном является функцией координаты у. Так как при течении вдоль гладкой стенки в непосредственной близости от ее поверхности пульсации скорости равны нулю, то Z = О при г/ = 0. Принимая простейшую гипотезу, что вблизи стенки длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию от стенки [c.320]

Здесь Лт и Хт — коэффициенты турбулентной вязкости и турбулентной теплопроводности, которые характеризуют перенос количества движения и тепла за счет поперечных пульсаций скорости. I [c.322]

При усилении пульсации скорости происходит перемешивание окрашенной струйки со-всей массой потока, и струйка быстро распа- [c.73]

Модель ранновесного деформирования идеальной зернистой среды, представляющей собой хаотическую упаковку одинаковых сферических частиц с абсолютной твердостью и гладкостью, взаимодействующих только посредством нормальных контактных сил, теоретически рассмотрена [22]. Пульсации скорости потока, имеющие место в слое и раскачивающие частицы, помогают проявлению соответствующих сдвиговых деформаций, которые обусловливают увеличение проницаемости пристеночной области. [c.278]

Течение газа в цилиндрическом канале сопровождается образованием структуры, состоящей из двух вращательно-поступательных потоков. По периферии движется потенциальный (первичный) вихрь. Центральную область занимает вторичный вихрь с квазитвердой закруткой, образующейся из масс газа, втекающих из окружающей среды. Вблизи оси поступательная составляющая скорости вторичного вихря имеет противоположное первичному направление. При некоторых условиях течение в вихревом генераторе звука (ВГЗ) теряет устойчивость, в результате чего возникают интенсивные пульсации скорости и давления, которые распространяются в окружающую среду в виде звуковых волн [96]. Источником звуковых волн при этом считается прецессия вторичного вихря относительно оси ВГЗ. Пульсации скорости и прецессию ядра наблюдали визуально в прозрачной трубке с помощью вводимого красителя [94]. При нестационарном режиме угол наклона винтообразной линии тока периодически менялся по величине точно в соответствии с углом поворота прецессирующего ядра. [c.118]

Злее I — иитенсг вность пульсаций скорости жидкости с (/). [c.84]

Показано, что вплоть до значений ш = 10 сек для частиц радиусод а = 2,5 мк спектральная интенсивность пульсаций скорости частицы близка к спектральной интенсивности пульсаций скорости жидкости. Однако в этой точке относительная спектральная энергия жидкости уже на 20% меньше своего дшкшшального значения. При со = 10 сек = 0,28, [c.55]

В качестве введения в задачу о взаимодействии многофазной среды с телом oy и Тьен [742] расс.мотрели движение отдельной сферической твердой частицы вблизи стенки, обтекаемой турбулентным потоком жидкости. Теоретический анализ содержал основное уравнение движения, описывающее влияние стенки на двухфазный турбулентный поток, и решение уравнений, включающее лишь наиболее существенные процессы, которые протекают в стацпонарных условиях. Упрощенная физическая модель рассматрпвае.мых явлений представляла собой сферическую твердую частицу в полубесконечном турбулентном потоке жидкости, ограниченном бесконечно протяженной стенкой (фиг. 2.10). Размер частицы предполагался настолько малым в сравнении с раз-меро.м вихря пли микромасштабом турбулентности потока, что вклад различных пульсаций скорости был линеен. Описание характера движенп.ч потока строилось на основе данных по распределению интенсивностей и масштабов турбулентности [105, 418, 468]. Течение, особенно вблизи стенки, является анизотропным и неоднородным. Тем не менее в качестве основного ограничивающего допущения было принято представление о локальной изотропно- [c.58]

Фиг. 2.11. Отклонение локальной интенсивности пульсаций скоростей частпцы от интенсивности пульсации жидкости на различных расстояниях

Ф II г. 2.14. Отклопеппе пнтенспшюстп пульсаций скорости частицы па различных расстояниях до стенки от интенсивности пульсаций скорости жидкости в середине потока [742 . [c.66]

Это связано с малостью числа частиц, регистрируемых прибором, и неоднородностью размеров их изображений, вызванной изменениями в рассеянии света (размеры твердых частиц ограничены довольно узкими пределами). Кроме того, разлюр изображения слишком мал для надежной регистрации пульсаций скорости, что затрудняет определение интенсивности движения. По увеличенным снимкам с изображениями последовательных положений частицы изготовлялись перфокарты, в которых на месте каждого изображения частицы прокалывалось отверстие диаметром 2,4 мм (фиг. 2.26). На оптической скамье, как показано на фиг. 2.27, располагались две перфокарты, в которых одновременно пробивались отверстия. Размер отверстий был достаточно мал, так что соседние отверстия на перфокарте не перекрывались. Вместе с тем он был достаточно велик, чтобы автокорреляционные изображения отверстий сливались, давая интегральную оптическую плотность изображения, представляюш ую интеграл распределения скорости. Рассматривая каждые два соседних изображения частиц на перфокартах, видим, что одинаковым интервалам времени т соответствуют различные расстояния между соседними точками. Отклонения от среднего расстояния представляют собой пульсации сме-щ ения, т. е. произведения времени т на вектор пульсации скорости и ( -Р т), где и t) — вектор пульсации скорости в момент [c.95]

Вернемся к обсуждению возможных результатов взаимодействия разных периодических движений. Явление синхронизации упрощает движение. Но взаимодействие может разрушить квазипериодичность также и в направлении существенного усложнения картины. До сих пор молчаливо подразумевалось, что при потере устойчивости периодическим движением возникает в дополнение к нему другое периодическое движение. Логически же это вовсе не обязательно. Ограниченность амплитуд пульсаций скорости обеспечивает лишь ограниченность объема пространства состоянии, внутри которого располагаются траектории, соответствующие установившемуся режиму течения вязкой жидкости, но как выглядит картина траекторий в этом объеме априори ничего сказать нельзя. Траектории могут стремиться к предельному [c.163]

F. Ledrappier, 1981). Поскольку при вычислении d учитываются лишь наименее устойчивые направления (отбрасываются наибольшие по абсолютной величине отрицательные показатели Lj в конце их последовательности), то даваемая величиной Dt, оценка размерности есть, вообще говоря, оценка сверху. Эта оценка открывает, в принципе, путь для определения размерности аттрактора по экспериментальным измерениям временного хода пульсаций скорости в турбулентном потоке. [c.169]

Выбор рассматриваемого ниже отображения естествен в силу следующих соображений. В значительной части интервала изменения переменной х отображение должно быть растягивающим , df x %)/dx >l-, это дает возможность возникновения неустойчивостей. Отображение должно также возврапдать траектории, выходящие за границы некоторого интервала, обратно в него противное означало бы неограниченное возрастание амплитуд пульсаций скорости, что невозможно. Обоим этим требованиям вместе могут удовлетворять лищь немонотонные функции f x k), т. е. не взаимнооднозначные отображения (32,1) значение х,+, однозначно определяется предшествующим значением Xj, но не наоборот. Простейший вид такой функции — функция с одним максимумом в окрестности максимума положим [c.172]

Турбулентные пульсации скорости тох<е являются источником возбуждения звука в окружающем объеме жидкости. В этом параграфе будет изложена общая теория этого явления [М J Lightliiil, 1952). Будет рассматриваться ситуация, когда турбулентность занимает конечную область Уо, окруженную неограниченным объемом неподвижной жидкости. При этом самая турбулентность рассматривается в рамках теории несжимаемой жидкости — вызываемым пульсациями изменением плотности пренебрегаем это значит, что скорость турбулентного движения предполагается малой по сравнению со скоростью звука (как это предполагалось и во всей главе III). [c.406]

Гипотс за Прандтля о связи пульсаций скорости с градиентом скоростей усредненного движения, выраженная в виде зависимости (2.2.6), должна быть дополнена гипотезой связи пути перемешивания / с характерными размерами течения струи. Отсутствие твердых границ при струйном течении дало основание Прандтлю предположить постоянство длины пути перемешивания поперек струи. Математически это предположение выражается соотношением [c.60]

Число Рейнольдса является определяющим параметром не только для количественных характеристик пограничного слоя, но и для самого характера течения. При небольших числах Рейнольдса движение частиц газа имеет упорядоченный слоистый характер, такое течение называется ламинарным. При больших числах Рейнольдса движение частиц газа становится беспорядочным, возникают неравномерные пульсации скорости в продольном и поперечном направлениях, такое течение называется турбулентным. Переход ламинарного течения в турбулентное происходит при определенном значении числа Рейнольдса, называемом критическим. Критическое число Рейнольдса не постоянно и в очень сильной степени зависит от величины начальных возмущений, т. е. от интенсивности турбулентности на-бегагощего потока. [c.281]

На величину критического числа Рейнольдса влияет также интенсивность турбулентности е внешнего потока, определяемая отношением среднего квадратичного значения пульсации скорости к средней скорости. Согласно имеющимся экспериментальным данным, при малых значениях е (е<0,1%) Ккр не зависит от интенсивности турбулентностп внешнего потока, и основной причиной возникновения перехода является потеря устойчивости. При 6 >0,1 % возрастание интенсивности турбулентностп внешнего потока приводит к значительному сокращению ламинарного участка течения (например, при е = 1 % протяженность ламинарного участка на плоской пластине почти в 4 раза меньше, чем при е = 0,1%). Еще более сложным образом на переход влияют масштаб турбулентности и шероховатость обтекаемой поверхности. [c.314]

Возникновение пульсаций скорости в поперечном направле-нпп можно представить следующим образом. В слое с коорд11на-той г/1 за счет каких-либо причин происходит увеличение окоро-стп, т. е. появляется положительная пульсационная составляющая и >0. Жидкий объем, имеющий эту скорость U(yi)+u, сталкивается с находящимся впереди объемом, имеющим скорость m(j/i), и поэтому возникает ионеречное движение, направленное в обе стороны от слоя у. Если в слое с координатой у происходит уменьшение скорости (ii <0), то жидкий объем, имеющий эту скорость, отстает от объема, имеющего скорость й(г/1), и возникает поперечное движение, направленное с обеих сторон к слою г/1. На основании этих рассуждений можно сделать вывод, что величина поперечной нульсационной скорости v имеет такой же порядок, как и величина продольной пульса-ционной скорости и. Как показано выше, объем жидкости, приходящий в слой г/1 с положительным значением г , вызывает обычно отрицательную пульсационную скорость и. Объем жидкости, приходящий в слои г/1 с отрицательным значением и, вы- [c.318]

Характер (режим) движения, а также само движение жидкости, при котором отсутствует пульсация скорости, приводяицая к перемешиванию частиц, называют ламинарным (от латинского слова lamina — слой). [c.74]

В отличие от него режим движения и само движение жидкости с пульсацией скоростей, приводящей к перемешиванию частиц потока, называют турбулентным (от латинского слова turbulentus — беспорядочный). [c.74]

Рассмотрим поток жидкости в круглой трубе. Пульсации скорости и перемешивание частиц (молей) жидкости начнутся при Ре>Векв. Чем больше будет Ре, тем интенсивнее будет протекать процесс перемешивания. Интенсивно сть перемешивания неодинакова в пределах живого сечения. В осеси.мметрич-ном нотоке наименьшее перемешивание имеет место у стенок русла и на оси потока, достигая максимума на некотором расстоянии от стенки. В дальнейшем это будет уточнено. [c.76]

Происходит это таким образом. Находясь на дне, частица может быть прияоднята над ним в результате действия на нее подъемной силы или при перекатывании через гребень песчаной волны. Попав в зону турбулентного перемешивания, она в дальнейшем может перемещаться вверх под действием вертикальной составляющей скорости потока Ну, если эта составляющая больше гидравлической крупности частицы и . А так как Ыу имеет разное значение в различных точках потока, изменяясь вследствие пульсации скорости на величину и у, то частица будет то подниматься, то падать, находясь в непрерывном движении. Наряду с этим она вместе с массой жидкости будет передвигаться в направлении потока со скоростььэ, равной скорости потока. [c.195]

На участке гидравлического прыжка поток на коротком расстоянии претерпевает резкие изменения резко возрастает глубина, резко усиливается пульсация скорости и давления, меняется состояние потока, гасится зггачитель-мая часть энергии потока. [c.229]

Аэрогидродинамика технологических аппаратов (1983) -- [ c.279 ]

Техническая гидромеханика (1987) -- [ c.28 ]

Техническая гидромеханика 1978 (1978) -- [ c.30 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.144 , c.627 ]

Гидрогазодинамика Учебное пособие для вузов (1984) -- [ c.167 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.25 ]

Гидроаэромеханика (2000) -- [ c.125 ]

Аэродинамика Часть 1 (1949) -- [ c.474 ]

Гидравлика Основы механики жидкости (1980) -- [ c.139 ]

Прикладная газовая динамика Издание 2 (1953) -- [ c.249 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.28 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.116 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...