Поток ламинарный

В стеклодувных горелках воздух, смешиваемый с газом, поступает под некоторым давлением. Это увеличивает скорость потока смеси. С ростом скорости потока ламинарное пламя переходит в турбулентное. Участки газовой струи в турбулентном пламени совершают беспорядочные вихревые перемещения, и горение сопровождается шипящим или свистящим звуком. При этом фронт пламени утолщается, внутренний конус укорачивается, округляется и может исчезнуть. При больших скоростях струи пламя может оторваться от горелки и погаснуть. [c.252]

Такое утверждение неправильно. Непосредственно в пристеночной области около обтекаемой поверхности поток ламинарный (рис. 1.16). Здесь турбулентное течение образоваться не может, так как стенка препятствует макроскопическому перемешиванию в соседних слоях. Эта область пограничного слоя называется ламинарным подслоем. [c.20]

В теории начальных участков следовало бы рассматривать задачу о развитии произвольного профиля скоростей до установившегося. Ввиду крайней сложности общей задачи большая часть существующих решений посвящена изучению развития профиля скоростей в трубах с постоянной скоростью на входе по всему сечению. В этом случае длина начального участка и процесс развития профиля скоростей будет зависеть от числа Re или, точнее, от того, каким будет поток — ламинарным или турбулентным. В обоих случаях эту задачу можно рассматривать как задачу пограничного слоя. При однородном профиле скоростей на входе скорость непосредственно на внутренней стенке трубы равна нулю. Следовательно, при движении жидкости в трубе образуется тонкий пограничный слой, толщина которого постепенно увеличивается по мере увеличения расстояния от входа. Сечение, в котором пограничные слои смыкаются, является концом начального участка. [c.364]

Для определения характера движения жидкости необходимо вычислить число Рейнольдса потока (Re) и сравнить его с критическим значением числа Рейнольдса. Если действительное значение (Re) меньше критического, движение потока ламинарное, если (Re) больше критического, движение турбулентное. [c.16]

Я — коэффициент сопротивления трением, зависяш.ий от характера движения потока — ламинарного, переходного или турбулентного. [c.346]

Поток ламинарный в кольцевой трубе 469 [c.539]

Поток ламинарный в круглой трубе [c.539]

Поток ламинарный в плоской щели [c.539]

Структура и длина свободного факела при прочих равных условиях зависят от характера движения потока (ламинарное или турбулентное) и количества первичного воздуха, подаваемого в смеси с топливом. [c.112]

Подобно тому, как в однофазном потоке ламинарный и турбулентный режимы течения характеризуются определенными профилями скорости и температуры, режимы двухфазных течений характеризуются определенными профилями паросодержания и объемного расхода, т. е. значениями q и скорости всплытия пара. Эти результаты подтверждаются довольно обширными измерениями и наблюдениями, проведенными в опытах на фреоне-22 [20, 21]. Было обнаружено, что для каждого режима течения линейная зависимость, определяемая уравнением (10), находится в хорошем соответствии с экспериментальными данными (см., например, фиг. 3, которая заимствована из [20]). Из этого графика можно также видеть, что пузырьковому и эмульсионному режимам течения соответствуют одинаковые значения q и Vgj, а при переходе к кольцевому режиму течения эти значения изменяются. Для определения режимов течения и последующего представления данных в виде графика измеренных значений Vg в зависимости от (j) были использованы данные фотографического исследования. [c.73]

В технических приложениях мы чаще всего сталкиваемся с задачами теплообмена, в которых происходит не изолированное развитие теплового пограничного слоя, а совместное развитие гидродинамического и теплового пограничных слоев. В литературе имеется несколько работ, посвященных решению этой задачи. Решения проводились преимущественно интегральными методами, так как в принципе эта задача подобна задаче теплообмена при развитии турбулентного пограничного слоя на наружной поверхности тела. Однако первая задача дополнительно осложняется тем, что на развитие турбулентного пограничного слоя сильно влияют условия на входе в трубу. Если вход в трубу выполнен в виде хорошо спрофилированного сопла, формирующего профиль скорости во входном сечении, близкий к однородному, и если на входе имеется турбулизатор пограничного слоя, то развитие полей скорости и температуры в начальном участке близко к расчетному. Такие условия на входе специально создаются в лаборатории, а на практике встречаются довольно редко. Если не проводить искусственную турбулизацию пограничного слоя, на стенке будет развиваться ламинарный пограничный слой. В зависимости от числа Рейнольдса и степени турбулентности главного потока ламинарный пограничный слой может стать стабилизированным прежде, чем произойдет переход к турбулентному пограничному слою. В промышленных теплообменниках вход в трубу выполнен обычно далеко не в виде сопла. Значительно чаще вход представляет собой внезапное сужение. Во многих теплообменниках перед входом в трубки имеются колена. В любом случае на входе происходят отрыв потока и интенсивное образование вихрей, распространяющихся вниз по течению. Это значительно интенсифицирует теплоотдачу по сравнению с теплоотдачей к развивающемуся турбулентному пограничному слою, когда турбулентные вихри образуются только на стенке трубы. [c.235]

Т. р. в потоке газа наиболее важен для практич. применения. Поток газа прокачивают чер>ез разл. виды Т. р. для того, чтобы увеличить охлаждение газовой среды. В покоящемся газе охлаждение за счёт теплопроводности часто оказывается недостаточным для практич. потребностей. Поток газа, проходя через разряд, ионизуется, и плазма выносится потоком за пределы электродной системы. Кроме того, охлаждение потоком существенно изменяет температурное поле и соответственно величину EjN N— концентрация нейтрального газа), последняя, в свою очередь, очень сильно влияет на проводимость самостоят. разряда. Часто используется схема поперечного разряда, когда вектор скорости потока газа нормален вектору напряжённости электрич. поля (рис. 3, 4). В таком разряде КС находится в глубине пограничного слоя и практически не отличается от КС Т. р. в покоящемся газе. Весьма существенно поток изменяет свойства АС. Если поток ламинарный, то неустойчивость АС приводит к образованию на аноде полос, вытянутых вдоль потока. В турбулентном патоке наблюдаются хаотичное образование и размытие анодных пятен. [c.118]

Режим течения масла характеризуется числом Рейнольдса Re (табл. 14, 15, рис. 13). Изменение режима течения происходит при критическом числе Рейнольдса поток ламинарный, если Re < Re p поток турбулентный, если Re > Re p. В магистралях гидравлических систем обычно наблюдается ламинарный поток, особенно при малых скоростях и высокой вязкости масла. Турбулентный режим чаще встречается у предохранительных клапанов, дросселей, золотников, а также у местных сопротивлений на трубопроводе. [c.27]

Из теории пограничного слоя i известно, что его толщина й пропорциональна кинематической вязкости v жидкости, длине омываемой поверхности и обратно пропорциональна скорости потока. Это указание теории позволяет высчитывать сужение потока ламинарным слоем и учесть в разных гидромуфтах различную относительную потерю площади каналов. [c.62]

На рис, 7-4 изображены кривые, построенные по этим соотношениям. Предполагается, что поток ламинарный при от7(а<500 и турбулентный при т7н-> 500. Конечно. в действительности переход не будет столь резким. [c.291]

Таким образом, определение интенсивности теплообмена конвекцией сводится к вычислению коэффициента Л. Коэффициент зависит от многих параметров, включая свойства жидкости, характер потока (ламинарный и турбулентный) и геометрию. Коэффициент можно определить аналитическим путем при ламинарном потоке, однако в общем случае применяют эмпирические методы с применением метода размерностей. Например, получено известное уравнение для коэффициента теплопередачи в случае турбулентного потока внутри трубы (дано в неявном виде) [c.296]

Не следует смешивать понятия пристеночного, ламинарного подслоя в трубе с ранее введенным представлением о ламинарном пограничном слое. Напомним, что движение вязкой жидкости в пограничном слое определялось как силами вязкости и давлений, так и инерционными влияниями движение в пограничном слое не было равномерным, а сам слой нарастал по толщине вниз по потоку. В рассматриваемом сейчас ламинарном подслое движение равномерно и происходит под действием голько движущего перепада давлений и сил вязкости. Пограничный слой граничит с внешним безвихревым потоком, ламинарный подслой располагается иод турбулентным ядром течения, законы движения которого не имеют ничего общего с потенциальным потоком. Нам придется в дальнейшем иметь дело с турбулентным пограничным слоем в этом случае вблизи стенки, на дне турбулентного пограничного слоя, будет существовать ламинарный подслой. [c.610]

На малых высотах толщина пограничного слоя гораздо меньше, чем расстояние до отошедшего скачка. Большая часть энергии содержится в области невязкого потока, поэтому влияние пограничного слоя тела на след пренебрежимо мало. С уменьшением высоты в точке торможения достигается равновесная ионизация, но вниз по потоку распределение плотности электронов вдоль оси зависит от соотношения (если поток ламинарный) между временем ионной и атомной рекомбинации и характерным газодинамическим временем. [c.128]

Набегающий поток ламинарный и переход происходит на задней кромке. [c.63]

Отрыв потока ламинарного, Хоуарта метод 92—94 (1) [c.328]

Второе слагаемое в выражении для -с также равно нулю и в непосредственной близости к поверхности твердой стенки. Дело в том, что скорости течения и расстояния до твердой поверхности здесь весьма малы, следовательно, ма.лы и числа Рейнольдса поэтому турбулентное перемешивание, с присущими ему касательными напряжениями, не может возникнуть в непосредственной близости к твердой поверхности. Можно условно выделить из потока весьма тонкий слой жидкости, непосредственно прилегающий к твердой поверхности, движение в котором при данной скорости потока ламинарно. Внутри этого ламинарного слоя [c.483]

Многочисленные экспериментальные исследования гидравлических сопротивлений убедительно показывают, что потери удельной энергии при движении существен- но зависят от того, какой режим движения наблюдается в потоке — ламинарный или турбулентный. Существование того или иного режима движения определяется поведением частиц жидкости. [c.95]

Различают два случая движения потока — ламинарное и турбулентное. [c.22]

Мера отношения сил инерции и трения в потоке. Характеризует гидродинамический режим потока (ламинарный, турбулентный, переходный) [c.33]

Из рассмотрения формул (Х.З), (Х.5) и (Х.ба) нетрудно установить, что параметр кинетичности /7 , число Фруда Рг и число Рейнольдса Re зависят от скорости движения, т. е. состояние потока и режим его движения определяются для данного канала величиной скорости потока. Следовательно, для данного открытого русла охарактеризовать соотношение сил инерции, вязкости и гравитации, т. е. условия, при которых осуществляется изменение состояния потока и режима движения жидкости, можно графиком, где по оси абсцисс отложены скорости движения жидкости, а по оси ординат — глубины потока в русле (рис. Х.2). На этом графике нанесены прямые, отвечающие определенным значениям чисел ]/ Рг и Ке. Жирная прямая при У Рг = 1, соответствующая критическому состоянию потока, разделяет график на две части, из которых левая охватывает область спокойных потоков, а правая — область бурных потоков. Средняя заштрихованная полоса 5, ограниченная значениями числа Рейнольдса 500 и 2000, является переходной областью. Ниже этой полосы потоки ламинарные, а выше турбулентные. Таким образом, график состоит из четырех зон нижняя левая 1 — область спокойных (докритических) потоков с ламинарным режимом движения, нижняя правая 2 область бурных (сверхкритических) потоков с ламинарным режимом движения, верхняя правая 3 — область бурных (сверхкритических) потоков с турбулентным режимом движения, верхняя левая 4 область спокойных (докритических) потоков с турбулентным режимом движения. [c.180]

В конфузорной части потока ламинарный слой намного устойчивее, чем в диффузорной. Практически можно считать, что в диф-фузорной области ламинарное движение неустойчиво. [c.326]

На величину Re, в значительной мере влияет степень отклонения формы потока от цилиндрической. При сужающихся по длине потоках ламинарное движение с увеличением скоростей переходит в турбулентное позже, чем при расширяющихся по длине пототах (при одинаковых прочих условиях). [c.126]

Второй подход основывается на более реальном иредставлении о наличии четкой границы между фазами. Тогда для каждой фазы записываются уравнения, аналогичные рассмотренным для однофазных потоков ламинарных или турбулентных. Необходимо далее учесть процессы взаимодействия фаз на границах раздела. Даже при изотермическом течении двухфазной смеси задача такого описания достаточно сложна и рассматривается упрощенно для реальных частных случаев. [c.16]

Поток ламинарный в треугольной фубе 469 [c.539]

При вытекании газа из насадкн в неподвижный воздух образуется струя, характер которой зависит от того, вытекает ли из насадки ламинарный или турбулентный поток. Если поток ламинарный, то струя из насадки движется, сначала практически не расширяясь, и ее массообмен с окружающим воздухом происходит только путем молекулярной диффузии, т. е. очень медленно Лишь на некотором расстоянии Н от сопла появляются гребни и завихрения, указывающие на наступление турбулентного состояния, которое постепенно охватывает все сечение факела. По мере увеличения скорости вытекания газа расстояние Н уменьшается (рис. 55 и 56) и становится близким к нулю в области критических значений числа Рейнольдса (для вытекающего потока). Размытые края струи до начала турбулентного состояния (см. рис. 55) указывают на наличие процесса молекулярной диффузии между газом и окружающей воздушной оболочкой, увлекаемой движущимся газом [63]. Взаимодействие этих потоков, по-видимому, и приводит в конце концов к турбулизацин струи газа. В горящем факеле расстояние Я до начала турбулентного состояния несколько больше (сказывается влияние температуры), чем в холодной струе, при одинаковой в обоих случаях скоростях газа, причем горение здесь происходит по периферии газовой струи, т. е. там, где в результате молекулярной диффузии образуется стехиометрическая смесь следует отметить, что в этой части факел имеет форму ровного пучка. [c.112]

Отрыв у передней кромки пластинки с ламинарным обратным присоединением. Плоская пластинка относительной толщины 2" с кромками со снятой фаской наклонена под углом атаки 2,5 к потоку. Ламинарный пограничный слой отрывается о1 верхней поверхности у передней кромки. При данном числе Рейнольдса, рассчитанном по д/1ине [c.28]

В разд. 1 данной главы описаны физические картины течений и даны теоретические решения для отрывных течений около двумерных поверхностей и осесимметричных тел в разд. 2 рассмотрены отрывные пузыри, возникающие при отрыве потока на передних кромках. Отрывное течение в сильной степени зависит от природы потока — ламинарного, переходного или турбулентного. В дозвуковом потоке число Рейнольдса оторвавшегося ламинарного пограничного слоя достигает примерно 50 000 [11. Поэтому при дозвуковых скоростях проблема чисто ламинарных отрывных течений может не иметь практического значения, однако ввиду того, что в сжимаемом потоке ламйварное отрывное течение довольно устойчиво и его устойчивость повышается с ростом числа Маха (например, до гиперзвуковых скоростей), ламинарные отрывные течения газа могут приобрести практический интерес. [c.9]

Конвектив ный теплообмен зависит от многих факторов. Сюда относятся иричина перемещения теплоносителя (ов ободная ил1и Е ы нужденная конвекция, см. гл. VIH и IX), режим потока (ламинарный или турбулентный), скорость перемещения теплоносителя, его физические свойства. и состояние, форума И размеры Поверхности нагрева, направление теплов ого потока, а также многие другие факторы. [c.136]

Таким образом, гипотеза ностоянной турбулентной вязкости приводит к безразмерным уравнениям Навье — Стокса, в которых число Рейнольдса зафиксировано для всех режимов. Следовательно, течение, описываемое решением этой задачи, будет обладать свойством автомодельности, т. е. при изменении расхода и размеров системы (нри сохранении геометрического подобия) относительные поля скоростей и давления не изменяются. Таким важным свойством действительно обладают практически все развитые турбулентные потоки, резко отличаясь в этом отношении от потоков ламинарных и приближаясь к потокам невязким. Сюда относятся пе только свободиотурбулентные течения, но и гораздо более широкий класс турбулентных движений, характеризующшгся иаличие.м макроскопических вихрей, например отрывные течеиия, а также закрученные потоки. Правда, присутствие твердых стенок делает отмеченную автомодельность лишь приближенной, по тем более точной, чем выше скорость течения, так как тем меньшую роль играют пристенные пограничные слои, связанные с действием молекулярной вязкости. [c.215]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...