Механизмы теплопередачи

Для плазмы Х = + т. е. учитывается атомный Ха и электронный "ке механизмы теплопередачи. Причем [c.57]

Если теплота поступает в систему за счет других механизмов теплопередачи, то, вводя соответствующие плотности найдем, что [c.30]

Область сгоревшего газа (т. е. область, в которой реакция уже закончилась и газ представляет собой смесь продуктов горения) отделена от газа, в котором горение еще не началось, некоторым переходным слоем, где как раз н происходит самая реакция (зона горения или пламя) с течением времени этот слой передвигается вперед со скоростью, которую можно назвать скоростью распространения горения в газе. Величина скорости распространения зависит от интенсивности теплопередачи из зоны горения в ненагретую исходную газовую смесь, причем основной механизм теплопередачи состоит в обычной теплопроводности (В. А. Михельсон, 1890). [c.663]

Перенос тепла нормальным движением жидкости представляет собой механизм теплопередачи в гелии II. Он имеет, таким образом, своеобразный конвективный характер, принципиально отличный от обычной теплопроводности. Всякая разность температур в гелии II приводит к возникновению в нем внутренних нормальных и сверхтекучих движений при этом оба потока (сверхтекучий и нормальный) могут компенсировать друг друга по количеству переносимой ими массы, так что никакого реального макроскопического переноса массы в жидкости может и не быть. [c.708]

Теплопроводность и радиация — два чисто физических механизма теплопередачи. Третий вид — конвекция. Если флюид (жидкость или газ) перемещается вдоль нагретой поверхности, теплота может быть передана флюиду за счет либо теплопроводности, либо теплового излучения, либо того и другого вместе и флюид перенесет ее в область с более низкой температурой. В результате образуется тепловой поток, который способствует усилению потока, вызванного одной лишь теплопроводностью или радиацией. Конвекция — гидродинамический процесс, который зависит от геометрии поверхностей, а также от характеристик флюида и от источника теплоты. Поэтому задачи, относящиеся к конвекции, труднее решать аналитически, чем задачи, относящиеся к теплопроводности или радиации. По сути дела, их почти никогда и не решают иным способом, кроме вывода эмпирического соотношения, полученного по результатам натурных исследований. [c.213]

Распространённой технической задачей является теплопередача от одной жидкой (газообразной) среды через твёрдую стенку к другой жидкой (газообразной) среде, т. е. механизм теплопередачи охватывает и конвекцию и кондукцию. [c.496]

При инженерных тепловых расчетах сложный механизм теплопередачи в такой изоляции условно заменяют теплопроводностью принимают, что тепловой поток Qa, прямо пропорционален градиенту температур. Коэффициент пропорциональности — [c.249]

На основании опытных данных некоторых исследований строится модель механизма теплопередачи, гидродинамических и тепловых явлений, связанных с ним. Сделана попытка математического описания схемы первого приближения. Из системы уравнений выводится совокупность безразмер ных переменных, на основании которой строятся обобщенные безразмерные равенства для расчета величин, характеризующих процесс. Рассмотрены уравнения для определения величины гидравлического сопротивления при поверхностном кипении в зоне глубоких недогревов. Расчетные величины сопротивления сопоставлены с опытными данными. [c.6]

Механизм теплопередачи неоправданно схематизирован, так как игнорируется наличие пристенного слоя и его существенного термического сопротивления. Остается необъяснимым влияние размера частиц и такого важнейшего интенсифицирующего фактора, как скорость слоя. [c.656]

Потери, обусловленные радиационным теплообменом, могут играть заметную роль лишь в горячем цилиндре. Поршень, движущийся в полости расширения, обычно делают полым, чтобы уменьшить его массу и снизить кондуктивные потери тепла. Рабочему телу позволяется втекать в горячую полую головку поршня (рис. 1.78), чтобы перепад давления на тонкой стенке поршня был возможно меньшим. Перенос тепла в головке поршня осуществляется посредством теплопроводности и излучения, п для ослабления второго механизма теплопередачи предусматривают два-три радиационных экрана. Можно провести лишь грубую оценку радиационных потерь тепла, поскольку степени черноты поверхностей, участвующих в радиационном теплообмене, известны недостаточно точно. Для изучения радиационного теплообмена можно рекомендовать монографию [c.334]

В отсутствие акустического возмущения изменения температуры и плотности хромосферы с высотой определяются совместным решением уравнений гидростатического равновесия и уравнения переноса тепла в той или иной форме. Вязким трением обычно можно пренебречь, однако механизмы теплопередачи в условиях хромосферы сложны, разнообразны и не вполне изучены. Можно считать, что в хромосфере преобладает лучистый перенос энергии, однако если в нижних слоях его можно описывать диффузионным уравнением типа уравнения баланса тепла с коэффициентом теплопроводности, зависящим от температуры, то в верхних слоях преобладает перенос излучения в линиях отдельных атомов (в частности, водорода), что существенно увеличивает поглощение. (Заметим, что область роста температуры вообще нельзя корректно описать в диффузионном приближении, поскольку здесь поток энергии направлен в сто рону повышения температуры.) Поэтому приходится использовать различные уравнения для разных слоев хромосферы. [c.90]

Испарителям придают разнообразные конструктивные формы. Главные типы испарителей — тигельные и бестигельные с непосредственным (прямым) нагревом и нагревом по механизму теплопередачи. Прямой нагрев осуществляют пропусканием электрического тока через испаряемое тело (омический способ), возбуждением индукционных токов в испаряемом теле, воздействием электронного либо лазерного луча, воздействием плазмы. [c.38]

Косвенный нагрев по механизму теплопередачи обусловлен теплопроводностью, конвекцией и излучением. При этом источником тепла является внешнее нагревательное устройство. [c.38]

Канальные фитили. Термическое сопротивление канавок в радиальном направлении в зонах испарения и конденсации будет существенно различным. Это связано с различиями в механизмах теплопередачи в этих зонах. В испарителе торец ребра не играет активной роли в процессе теплопередачи. Теплота, по-видимому, передается теплопроводностью вдоль ребра, затем также теплопроводностью через жидкую пленку к поверхности мениска и испарением с поверхности жидкость — пар. [c.91]

Поскольку механизм теплопередачи в зоне испарения менее сложный и, с другой стороны, термическое сопротивление передаче теплоты в этой области наиболее высокое, то проводимый анализ будет сосредоточен именно на этой области. [c.92]

Среди функций, выполняемых смазочным материалом в узлах трения, следует выделить также отвод тепла от сопряженных поверхностей. Эта функция в полной мере присуща жидким смазочным материалам, пластичным смазкам-только в узлах с системой циркуляционной смазки. В том и другом случаях тепло передается перемещающимся смазочным материалом от более нагретых поверхностей трения к окружающим холодным стенкам. В случаях без принудительной прокачки циркуляция в подшипниковом узле пластичной смазки ввиду наличия у нее предела прочности ограничена (только между резервной и рабочей зонами). В силу этого ограничена и функция теплоотвода смазкой. Здесь смазка главным образом участвует в передаче тепла от более горячих точек поверхностей трения (контактирующих микровыступов) к ее менее нагретым точкам по обычному механизму теплопередачи в твердых телах, т.е. способствует выравниванию температурного поля поверхностей сопряженной пары. [c.9]

Представим обобщенную модель калориметрической системы в следующем виде (рис. 2). Выделим из совокупности тел, представляющих калориметрическую систему, одно тело, обозначенное индексом 1, и предположим, что оно находится в теплообмене только с тремя телами 2,. 3 4, каждое из которых, как и тело 1, имеет источник (или сток) теплоты хю, термоприемник Т, а температура отдельного тела описывается уравнением ( /, Ро), где V — некоторая функция, зависящая от условий теплообмена с окружающими телами, от теплофизических свойств и от геометрической формы тела Ро — критерий Фурье (обобщенное время). Соответствующие тепловые потоки обозначены индексом Q. Функция 01 ( /1, Р01) определяется значением тепловых потоков 12, Qlз, Qu, а суммарный теплообмен тел 2, 3 и 4, в свою очередь, зависит также от результирующих потоков Ргл-, Qз v и Q4, характеризующих взаимодействия с остальными элементами системы, которые обозначены зоной, ограниченной штриховой линией. Естественно, что граничные условия теплообмена тел I—2, 1—3, 1—4, а также 2—3, 3—4 и 4—2 определяются механизмом теплопередачи на соответствующих контактных границах. Такая обобщенная модель калориметрической системы может быть описана системой дифференциальных уравнений, которые Б принципе включают также зависимость теплофизических свойств от температуры и переменные условия теплообмена, но это в конечном итоге приводит к некоторой совокупности нелинейных уравнений, решение которых найти не [c.22]

Характерные временные масштабы и интегральный тепловой баланс. Начиная с нагрева боковой поверхности до установления стационарного режима конвекции в околокритической среде можно выделить несколько характерных временных интервалов. На временах порядка проявляется механизм теплопередачи, названный поршневым эффектом, который обеспечивает быстрое равномерное увеличение температуры внутри области [13-16]. В пограничном слое околокритическая жидкость нагревается от горячей поверхности и резко расширяется, поскольку коэффициент теплового расширения имеет аномально большие значения (при е О оо у - критический индекс). Расширяясь, она как поршень толкает внут- [c.146]

При нагреве атакующими потоками основной механизм теплопередачи резко меняется. В обычных печах прямого нагрева заготовки нагреваются в основном за счет излучения от газов и стен Ниже приведено распределение видов теплопередачи в печи с атакующими потоками [c.178]

Внутри самой турбулентной области происходит интенсивный теплообмен, обусловленный сильным перемешиванием жидкости, которое характерно для всякого турбулентного движения. Такой механизм теплопередачи можно назвать турбулентной температуропроводностью и характеризовать соответствующим ко-э( фициентом Хтурб) подобно тому как мы ввели понятие о коэффициенте турбулентной вязкости т]турб ( 33). По порядку величины коэффициент турбулентной температуропроводности определяется такой же формулой, как и Viyp6 (33,2) [c.296]

Заметим, что в расчете нренебре-галось влиянием вязкости и уменьшением радиального потока при высоких значениях подводимой электрической мощности, о котором говорилось при обсуждении механизма теплопередачи. [c.443]

При инженерных тепловых расчетах сложный механизм теплопередачи в такой изоляции условно заменяют теплопроводностыо, принимают, что тепловой поток прямо пропорционален градиенту температур. Коэффициент процорциональности — эффективная теплопроводность Хзф — определяется для каждой модификации экспериментально [17] (рис. 5.26). [c.327]

Введенная в гл. I модель массообмена Харвата и др. 155] может быть полезна для физического объяснения механизма теплопередачи для течения в выемке. В экспериментальных исследо- [c.151]

Казалось бы, что наличие в гелии II специфического конвекционного механизма теплопередачи, объясняемого встречным движением сверхтекучей и нормальной компонент, должно было бы обеспечить отсутствие температурных градиентов на границе твердого тела, рассеивающего тепло. Однако П. Л. Капица (1941) обнаружил температурные скачки вблизи нагретых поверхностей, погруженных в гелий И. Впоследствии это явление было более подробно изучено Э. Л. Андроникашвили и Г. Г. Мирской (1955), которые показали, что в тонких пристенных слоях градиент температуры может достигать 2000 epadI M и что скачок температуры вдали от Я-точки пропорционален 1/Т . Этому явлению, получившему название скачка Капицы, посвящено большое количество работ, проведенных в различных странах. Теория этого явления дана И. М. Халатниковым (1952) (см. также И. Л. Бекаревич и И. М. Халатников, 1960), который показал, что решающим фактором является акустическая жесткость материала тепловыделяющего тела (произведение плотности на скорость звука). Именно соотношение между акустическими жесткостями твердого тела и жидкого гелия определяет выход фононов из нагретого тела в гелий II. [c.666]

По Вальдману [33], для плазмы х=Ко-1-Хе, т. е. учитывается атомный Ха и электронный хе механизмы теплопередачи. Причем [c.72]

З.З.З.З. Исследования механизма теплопередачи. Отдельные экс пери м ен та л ьн ы е исс л едО В а ни я были направлены на более детальное изучение механизма теплопередачи и пол>"чение более подробных результатов, чем при экспериментах в нагреваемых трубах. По-вяд мому, наиболее полезными данными о течении являются профили скорости и температуры. Немногочисленные исследования, в оторых измерялись эти профили, проведены Вудом [38] и Уилсоном [70]. В обоих случаях измерения проводились вдоль радиуса вертикально расположенных нагреваемых труб вблизи выходного сечения. [c.83]

Однако для объяснения механизма теплопередачи в сверхтекучей жидкости описания гелия II ак вырожденного бозе-газа недостаточно. Проявление овержтекучести становится возможным [c.347]

Из уравнеиия (15-4) следует, что должен существовать противоток сверхтекучей жидкости к источнику тепла. Энтропия сверхтекучей компоненты равна нулю, поэтому ири ее течении тепло не переносится. Если локальная среднемассовая скорость сверхтекучей ком.поненты достаточ1но мала, то она ие взаимодействует с нормальной компонентой и со стенками канала. Таким образом, устанавливается специфичеокая внутренняя конвекция нормальной компоненты от нагревателя, а сверхтекучей компоненты — к нагревателю этот механизм теплопередачи является весьма эффективным. [c.349]

До сих пор речь шла о явлениях в значительной массе сильно разреженного газа, находящегося самом по себе в равновесии. Остановимся коротко на явлениях другого характера, в которых и сам газ не находится в равновесном состоянии. Такова, например, передача тепла между двумя твердыми пластинками, нагретыми до различных температур и погруженными в разреженный газ, причем расстояние между ними мало по сравнению с длиной свободного пробега. Молекулы, движущиеся в пространстве между пластинками, практически не испытывают столкновений друг с другом и, отражаясь от одной пластинки, свободно движутся до столкновения с другой. При рассеянии от более нагретой пластинки молекулы приобретают от нее некоторую энергию, а затем при столкновении с менее нагретой—отдают ей часть своей энергии. Механизм теплопередачи в этом случае существенно отличается, таким образом, от механизма обычной теплопроводности в неразреженном газе. Его можно характеризовать коэффициентом теплопередачи х, определенным (по аналогии с обычным коэффициентом теплопроводности) так, чтобы было [c.83]

Механизм теплопередачи тесно связан со структурой пограничного слоя, а она, в свою очередь, зависит от снл вязкого трения. Частицы воздуха, непосредственно примыкающие к стенке, не имеют относительной скорости и как бы прилипают к поверхности, задерживая скольжение соседних слоев. В результате у поверхности образуется тонкий слой с большим градиенто М ско-ростей по нормали. Толщина этого пограничного слоя меняется вдоль потока, увел11Ч1шаясь от передней к задней части спускаемого аппарата. Вначале течение в слое остается ламинарным, а когда его толщина достигает некоторого критического [c.339]

За последние годы разработан ряд горелочных устройств для сжигания природного газа, в основу которых положены новые принципы. Некоторые из этих устройств основаны на создании значительных скоростей выхода газо-воздушной смеси (выше 100 м/сек), что увеличивает конвективную составляющую в общем механизме теплопередачи от факела к металлу. Другие устройства используют, так называемый косвенный радиационный теплообмен (плоскопламенные горелки). Из большого числа горелочных устройств для сжигания природного газа, описанных в ряде руководств [1,24 и др.], ниже рассмотрены 1) вихревая плоскопламенная горелка 2) рекуператорная горелка для высокого подогрева воздуха, предназначенная для печей с высокой температурой рабочего пространства и в первую очередь безокислительного нагрева 3) горелка для нагрева металла атакующими потоками 4) многосопловая инжекционная горелка большой производительности 5) горелка с циклонными камерами сгорания. Помимо перечисленных горелок, практический интерес представляют горелки с электрическим подогревом газо-воздушной смеси, а также акустические горелки. [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...