Масса жидкости

Здесь желательно обсудить один очень простой предельный случай. Рассмотрим полубесконечный массив жидкости, находящийся в покое, ограниченный при = О (выбрана декартова система координат) плоской твердой поверхностью. [c.294]

Кроме того, различают обычно механическую работу перемещения через границы системы и работу, выполненную над си-сте.мой жидкостью, входящей в нее и покидающей ее. В этом случае общая работа, выполненная единицей массы жидкости, проходящей через систему, составит [c.38]

Полный баланс энергии стационарного процесса на единицу массы жидкости в единицу времени равен [c.39]

С помощью изменения энтальпии Н общий баланс энергии стационарного процесса на единицу массы жидкости может быть представлен уравнением [c.39]

Растекание струи до бесконечности возможно только при установке решетки в неограниченном пространстве (рис. 3.4, а). Если решетка находится в трубе (канале) конечных размеров (рис. 3.4, б), структура потока за ней будет иная. Так, например, в случае центрального (фронтального) набегания жидкости на решетку в виде узкой струи, последняя, растекаясь радиально и достигая за решеткой стенок трубы (канала), неизбежно изменит свое направление на 90° и дальше будет перемещаться вдоль стенок в виде кольцевой струи. При этом в центральной части сечения за решеткой поступательная скорость будет равна нулю. В условиях реальной (вязкой) среды, вследствие турбулентного перемешивания, жидкость, подходя к стенкам трубы (канала), будет увлекать за собой неподвижную часть жидкости из центральной части сечения (рис. 3.4, б). На освободившееся место из более удаленных от решетки сечений будут поступать другие массы жидкости, и, таким образом, в центральной части сечений за решеткой возникнут обратные токи, а профиль скорости за решеткой по сравнению с начальным профилем струи (до решетки, рис. 3.5, а) будет иметь перевернутую форму (см. рис. 3.4, б, а также 3.5, б). [c.81]

Для приближенных инженерных расчетов можно дальше упростить решение задачи [731. В частности, если принять 61 = 1, то это приведет к дифференциальным уравнениям, вытекающим из обычного уравнения Бернулли без учета влияния путевого расхода [45]. В уравнениях, полученных в работе [45], кроме того, вместо переменного по длине коэффициента сопротивления трения принят постоянный коэффициент сопротивления определяемый экспериментально и учитываюш.ий приближенно кроме потерь в самом подводящем (отводящем) канале изменение удельной энергии за счет отделения (присоединения) масс жидкости п произвольность выбора значения 61. [c.295]

Определить гидравлические силы, действующие иа тройник, верхнее и нижнее колена с соплами при избыточном давлении перед тройником р = 5 МПа. Массой жидкости в тройнике и гидравлическими сопротивлениями пренебречь, коэффициент сжатия струи на выходе из каждого сопла е = 0,8. [c.393]

Процесс кипения заключается в том, что если к жидкости подводить теплоту, то при некоторой температуре, зависящей от физических свойств рабочего тела и давления, наступает процесс парообразования по всей массе жидкости. Образовавшиеся пузырьки пара, пройдя всю толщу жидкости, вылетают в окружающее пространство. [c.172]

Таким образом, путем взвешивания отобранных фаз и можно найти суммарную массу жидкости М , прошедшей за время т в составе отобранной пробы через вихревой пробоотборник. Для случая характер спектра распыла можно найти как [c.393]

Выделим в движущейся жидкости область, ограниченную линиями тока, называемую трубкой тока (рис. 291, а в случае движения в трубе это область, ограниченная стенками трубы). При установившемся течении через любое поперечное сечение трубки с площадью 5 за 1 с будет протекать одно и то же количество массы жидкости [c.285]

При установившемся движении масса жидкости, протекаюш,ая в единицу времени через любое сечение трубы, постоянна [c.135]

При стационарном течении секундная масса М , т. е. масса жидкости (или газа), протекающая в единицу времени через любое сечение трубы, постоянна [c.181]

Массовым расходом М жидкости через поперечное сечение канала называют массу жидкости, проходящую через поперечное сечение канала в единицу времени [c.316]

Уравнение Бернулли для элементарной струйки вязкой жидкости. В вязкой жидкости появляется удельная потеря энергии при перемещении единицы веса (или единицы массы) жидкости из сечения / в сечение И элементарной струйки (рис. 14). Поэтому полная удельная энергия во втором сечении 2< е,, так как ei—e — ha. [c.74]

Плотностью р (кг/м ) называют массу жидкости, заключенную в едип 1де объема для однородной жидкости [c.8]

Объемы А А и ВВ paisHbi объемам жидкости, протекающей через поверхности А и В за время dl. Следовательно, массы жидкости в этих объемах равны Qmdt, где — массовый расход, который при установившемся движении лищкости одинаков для сечений А и В. Отсюда [c.153]

Различают два режима течения жидкости — ламинарный и турбулентный. Ламинарный режим течения является устойчивым, струйки жидкости движутся отдельно, не смешиваясь одна с другой. Турбулентный режим характеризуется неустойчивостью течения, бe пopяJl,oчным перемещением конечных масс жидкости и их перемешиванием. [c.19]

Дифференциальное уравнение неустановпвшегося движения получим, применяя закон Ньютона (сила равн1 массе, умноженной па ускорение) к элементу массы жидкости с размерами с1Р У. 8 (рнс. XII—I). [c.335]

Инерционный напор можно оценить иэ- . пдующих соображений если месса яшдкооти, следующая 1за поршнем, равна массе жидкости в трубопроводе 01(3 (-1) Pf3 а ускорение иэ условия неразрывности — l Р, то сила иНерции составит [c.20]

Таким образом, учет массы жидкости, вытесняемой цилиндром при его поступательном движении, позволил существвино уточнить распределение давления по поверхности круглого цилиндра и теоретически определить его козффивдент сопротивления,. [c.57]

Рассштрим один из возмовных механизмов процесса перемешивания неравномерно нагретой жидкости пузырями барботируемого газа (обмен ный). Пузырь объемом Уд Н - высота столба жидкости над пузырем), воилывая, увлекает за собой присоединенную массу жидкости где S - коэффициент присоединенной массы. После перехо- [c.76]

Исследовано распределение скорости и давления по поверхностм круглого цилиндра с учетом массы жидкости, вытесняемой цилиндром при его поступательном движении. Приведено сравнение результатов расчетов с опытными данными. [c.143]

Твердая частица может приобрести вращательное движение под действием градиента скорости в жидкости, например в погра-нично.м слое у стенки. При малых числах Рейнольдса к вращающейся частице присоединяется. масса жидкости, что приводит к увеличению скорости течения на одной ее стороне и уменьгпению на другой. Явление, известное как эффект Магнуса, принуждает частицу пере.мещаться в область с бо.льшей скоростью [279]. [c.40]

Добавление к воде этанола приводит к образованию сгустка ме.льчайших газовых пузырьков. Причина этого не столько в уменьшении поверхностного натяжения, ско.лько в следующем явлении. При сближении двух пузырьков, движущихся в жид-1 ости, когда между ними остается очень тонкий слой жидкости, возникает сопротивление их движению. Жидкая пленка между пузырьками может препятствовать их слиянию. В случае чистых Нхидкостей такое сопротивление отсутствует, но оно моя ет появиться при растворении некоторого вещества. Источником указанного сопротивления, по-види.чому, является разница в концентрациях растворенного вещества в прослойке между пузырьками и в основной массе жидкости Д. [c.117]

Задача 1356 (рис. 745). В полом кольце радиусом R с малым поперечным сечением движется жидкость с большой постоянной по величине скоростью и, а само кольцо вращается вокруг оси АВ с постоянной угловой скоростью Oj. Считая массу жидкости в трубке равной т, определить гироскопические давления ia подшипники А н В, обусловленные движением жидкости и вращен1 см кольца, если АС = ВС = а. [c.491]

При адиабатическом движении энтроиия каждого участка жидкости остается постоянной при перемещении последнего в пространстве. Обозначая посредством s энтропию, отнесенную к единице массы жидкости, мы можем выразить адиабатичность движения уравнением [c.17]

Смотреть страницы где упоминается термин Масса жидкости : [c.7] [c.16] [c.41] [c.41] [c.101] [c.102] [c.16] [c.376] [c.20] [c.200] [c.308] [c.132] [c.53] [c.55] [c.77] [c.77] [c.256] [c.282] [c.298] [c.330] [c.285] [c.299] [c.540] [c.103] [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...