Ричардсона число

Решетка из крыльев 120 Ричардсона число 505 [c.570]

С учетом зависимостей (15.20) и (15.21) локальное и динамические числа Ричардсона могут быть представлены [c.218]

Динамическое и локальное числа Ричардсона связаны соотношением [c.218]

Известно, что устойчивость внутренних волн Б условиях течения с поперечным сдвигом и при наличии монохроматических поверхностных волн зависит от локального числа Ричардсона, волновых аналогов чисел Рейнольдса [c.221]

Т йТр dz dz ) ад Тр dz тде Тр есть потенциальная температура, и окончательными выражением числа Ричардсона будет [c.507]

Числа Ричардсона. Как видно из уравнения (4.2.28), в стратифицированных струйных течениях многокомпонентной смеси возможны два дополнительных механизма генерации турбулентности. Если первый механизм имеет тепловую природу, то второй механизм возникновения турбулентности имеет диффузионную природу и возникает, когда имеются градиенты концентраций каких-либо диффундирующих компонентов. Это связано с тем, что пространственно-временная неоднородность (пульсации) массовой плотности обусловлена двумя факторами неоднородностью полей (пульсациями) температуры и концентраций (см. формулу (3.3.27). Как известно, если в жидкости появляется локальная область с плотностью, меньшей плотности окружающей среды, то на нее в поле силы тяжести будет действовать выталкивающая сила Архимеда сила плавучести). При определенных условиях (см. разд. 3.3.2.) происходит потеря устойчивости равновесия и эта сила приводит жидкость в движение. Именно величина [c.184]

Общепринято учет влияния термической стратификации смеси на эволюцию турбулентного течения проводить с помощью динамического числа Ричардсона К/, которое в рамках развиваемой модели может быть записано в следующем общем виде [c.185]

Рг =у/ Ю = г /х, являющимся, по предположению, приблизительно постоянным в широком интервале высот. При таком подходе коэффициент D (наряду с динамическим числом Ричардсона К/) служит параметром согласования расчетных данных и данных, полученных по результатам наблюдений. [c.247]

На Рис.7.3.1 показан высотный профиль градиентного числа Ричардсона Ri для смеси атмосферных газов, рассчитанный по средним высотным профилям температуры и полной числовой плотности стандартной атмосферы и вертикальному градиенту скорости ветра, определенному по многочисленным экспериментальным данны и сглаженному по значительному временному интервалу. При этом свободные параметры задачи а и (3 варьировались в пределах от 0.125 [c.270]

Число Ричардсона для смеси К] [c.270]

Рис. 7.3.1. Высотное распределение в атмосфере числа Ричардсона Ri.

Получены универсальные алгебраические выражения для коэффициентов турбулентной вязкости и температуропроводности смеси в вертикальном направлении, зависящие от локальных значений таких параметров среды, как кинетическая энергия турбулентных пульсаций, динамические числа Ричардсона и Колмогорова, а также от внешнего масштаба турбулентности. Выведено алгебраическое уравнение для турбулентного числа Прандтля. Использование величины турбулентной энергии в качестве аргумента в выражениях для коэффициентов турбулентного обмена позволяет (при решении дополнительного дифференциального уравнения) приближенно учитывать неравновесность турбулентности по отношению к полям средних скоростей и температур, которая имеет место в свободных течениях в слоях с поперечным сдвигом скорости. [c.273]

Фигурирующие в этих соотношениях динамические числа Ричардсона К/ и Колмогорова К[, учитывающие влияние стратификации температуры и химического состава смеси на механизм поддержания турбулентности, а также турбу- [c.278]

Прандтля Рг удобно использовать выражение, связывающее число Рг с градиентными числами Ричардсона К1 и Колмогорова Ко. Из (8.1.14) легко найти [c.279]

Формула Ричардсона — Дешмана. Плотность термоэмиссионного тока. Если число электронов, выходящих из эмиттера через выбранный участок поверхности за единицу времени, равно то плотность термоэмиссионного тока [c.62]

Значит, для вычисления нужно проинтегрировать в пределах от - [ а/т до оо выражение для числа электронов, имеющих скорость от Vx до vx + dvx- Расчет на основании квантовых представлений о распределении электронов в металле согласно статистике Ферми-Дирака дает выражение, известное как формула Ричардсона — Дешмана [c.63]

Построены и используются П. к. для гидродинамики стратифнцир. сред (число Ричардсона), газожидкостных (число Марангони) и дисперсных систем, лучистого теплообмена (числа Планка, Бугера, Больцмана) и др. физ. процессов. [c.669]

Лучшие результаты можно получить уменьшением размера сетки или применением экстраполяционного метода Ричардсона. Погрешность в значениях основных частот колебаний, полученных методом конечных разностей, является всегда меньшей, чем в результатах, полученных методом Рэлея — Ритца. На рис. 3 сопоставлены результаты, полученные для квадратных пластинок с круювыми вырезами Андерсоном и др. [7], использовавшими метод конечных элементов, а также результаты, полученные в этом исследовании для квадратных вырезов с целью установления характера поведения и проверки использованного здесь приближенного метода исследования влияния вырезов различных размеров на частоты свободных колебаний квадратных пластинок. Как видно из табл. 2, значения основных собственных частот свободных колебаний, полученных соответственна при помощи метода сеток и метода Неймарка [6], очень близки друг другу. Влияние коэффициента Пуассона ц изменялосй примерно от 7 до 10% при [а = 0,3. Предложенная формулировка задачи является более простой, и число решаемых уравнений гораздо меньше по сравнению с методом конечных элементов. Однако этот метод - пригоден только для квадратных или прямоугольных вырезов и не может быть использован в случае произвольных границ.. [c.58]

Среди предположений, сделанных при выводе этих формул, весьма существенна гипотеза лагранжевой инвариантности переносимой субстанции. Как было упомянуто выше, для химически активной газовой смеси, стратифицированной в гравитационном поле, указанная гипотеза в общем случае не справедлива, и в соотношения (3.3.19 ), (3.3.3 ) и (3.3.15 ) необходимо вводить поправку, учитывающую влияние неоднородного распределения энтропии (температуры) и состава на эффективность турбулентного перемешивания. Такого рода поправка к турбулентным коэффициентам переноса в многокомпонентной смеси может быть найдена, вообще говоря, при использовании так называемой К-теории многокомпонентной турбулентности (см. разд. 4.3.9.). В однородной стратифицированной среде (например, в хорошо перемешанной нижней атмосфере планеты) этот эффект возникает только из-за имеющихся вертикальных градиентов температуры в отдельных областях пространства, благодаря чему появляются дополнительные силы плавучести архимедовы силы) способствующие, или препятствующие образованию энергии турбулентности (см. 4.2). Для учета этого факта Прандтлем был предложен безразмерный критерий- градиентное число Ричардсона Ш = ( / < Т >)(< Т >,3+ gl <Ср >)/(< >,з) (см. формулу (4.2.32)). Исходя из соображений теории подобия, естественно предположить, что все безразмерные характеристики турбулентного потока являются определенными функциями числа / I. Для того, чтобы учесть влияние сил плавучести в соотношениях (3.3.20), (3.3.3 ) и (3.3.15 ), можно использовать следующие поправки к масштабу Ь [c.159]

Отсюда видно, что в случае если Rf +Kf то турбулентная энергия генерируется как ветровым сдвигом, так и архимедовыми силами и массовыми силами негравитационной природы. Если величина К/ +К/ - 1, то соответствующая сумма членов в уравнении баланса турбулентной энергии обращается в нуль, что означает, что турбулентное движение не поддерживается. В тех практически важных случаях, когда один из двух указанных механизмов возникновения силы плавучести не эффективен, можно говорить о критических числах Ричардсона 1 / , либо Колмогорова Ко . Эти числа определяются из условия, что турбулентное движение существует только при (при постоянном составе), или только при Ко <А о (при постоянной температуре). При включении двух [c.186]

При использовании критического значения Кдинамического числа Ричардсона (формула (4.2.32)) [c.245]

Рейнольдса, обезразмеренных делением наХ д <У >/дг), от градиентного числа Ричардсона — Ко =0, — Ко =0Л). [c.281]

Рис. 8.1.4. Функциональная зависимость профилей корреляций энтальпии и скорости, обезразмеренных делением д <У > дг ) g д < к > дг ), от градиентного числа Ричардсона 1 / (—Ко= , —Ко= . ).

Как уже отмечалось, конкретизация разработанных теоретических подходов к описанию многокомпонентных турбулентных сред проведена применительно к актуальным аэрономическим проблемам и моделированию процессов, в связи с которыми эти подходы получили свое дальнейшее развитие. Детально исследован диффузионный перенос в верхней атмосфере планеты на основе систематического использования обобщенных соотношений Стефана-Максвелла. Рассмотрена диффузионно-фотохимическая модель химического состава и температуры нейтральной атмосферы Земли в области верхней мезосферы - нижней термосферы и дана оценка величины усредненного по времени коэффициента турбулентной диффузии. Разработана методика полуэмпирического моделирования изотропных коэффициентов турбулентного обмена в стратифицированном в поле силы тяжести, многокомпонентном газовом потоке с поперечным сдвигом гидродинамической скорости. Получены универсальные алгебраические выра-л<ения для определения коэффициентов турбулентной вязкости и температуропроводности смеси в вертикальном направлении, зависящие от локальных значений кинетической энергии турбулентных пульсаций, динамических чисел Ричардсона, Колмогорова и турбулентного числа Прандтля, а также от внешнего [c.314]

Прежде чем приступить к описанию вклада в теорию турбулентности, внесенного Колмогоровым и Обуховым, представляется необходимым, соблюдая исторический принцип изложения, назвать двух их предшественников. Одним из них явился английский ученый Льюис Ричардсон (1922, 1926), а вторым — уже упоминавшийся выше Дж. Тэйлор (1935а). Ричардсон в книге, опублико-ванн й в 1922 г., высказал глубокие соображения (мало кем замеченные в то время) о физическом механизме турбулентного перемешивания при большом числе Рейнольдса. Согласно его представлениям, развитая турбулентность представляет собой иерархию вихрей (т. е. возмущений или неоднородностей) разных порядков, в которой вихри данного порядка возникают за счет потери устойчивости более крупных вихрей предыдущего порядка, заимствуют у них энергию и, в свою очередь, теряя устойчивость, порождают более мелкие вихри следующего порядка, которым передают свою энергию. Таким образом возникает своеобразный каскадный процесс , при котором энергия осред-ненного течения последовательно передается движениям все более и более мелких масштабов, вплоть до движений минимального [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...