Частота ларморовская

Разобранные нами в предыдущем параграфе закономерности относятся к случаю слабого поля, т. е, такого поля, которое вызывает расщепление линий, малое по сравнению с шириной мультиплетной структуры. С точки зрения модели это означает, что внешнее магнитное поле заметным образом не нарушает связи между моментами, а частота ларморовской прецессии мала по сравнению с частотой прецессии отдельных моментов атома относительно результирующего момента. [c.353]

Здесь со — еН тс — частота ларморовской прецессии спина мюона. Внутр. магн. поля изменяют характер зависимости P(t). Если эти поля направлены случайным образом, слабо меняются за время жизни мюона Ац и валы по сравнению с Я, то [c.227]

Поле Я1 вращается синхронно с прецессией диполя р (рис. 9.1), наступает резонанс, при этом угловая частота вращающегося магнитного поля становится равной угловой частоте ларморовской прецессии. Другими словами, резонанс наблюдается при наложении дополнительного вращающегося магнитного поля Я1 в плоскости, перпендикулярной к направлению постоянного магнитного поля Но. Следует отметить, что обычно для наблюдения резонанса применяется не вращающееся, а изменяющееся по частоте линейно поляризованное поле 2Я1 соз Ш с заданным направлением. Простейший способ наблюдения ЯМР приводится ниже. [c.172]

Определить первую константу кристаллографической магнитной анизотропии кобальта К[ по измерениям частоты ферромагнитного резонанса на сферическом образце. Вывести или найти в справочнике подходящую формулу для частоты резонанса. Из таблицы размагничивающих факторов для эллипсоидов вращения (см., например, [18]) определить степень отклонения формы образца от сферической, при которой резонансная частота образца отличалась бы от частоты ларморовской прецессии менее чем на 10%. [c.66]

Hi os oi может рассматриваться как суперпозиция двух полей амплитуды Hi, вращающихся в противоположных направлениях с угловыми частотами + со. Если Hi < Hq, то влияние вращающегося поля на магнитный момент пренебрежимо мало, до тех пор пока частота его вращения ш не станет близкой к частоте ларморовской прецессии о. Но тогда влияние компоненты поля, вращающейся с частотой — о, т. е. отличающейся от резонансной на 2со, настолько мало, что обычно не принимается во внимание. [c.26]

Магнитное поле напряженностью Я искривляет путь частицы и заставляет двигаться ее по ларморовскому радиусу т с так называемой циклотронной или ларморовской угловой частотой [c.84]

Б рассматриваемом случае мы предположим, что ионы в сверхпроводнике покоятся, а вращаются фиктивные заряды и электроны. Однородное магнитное поле вызывает вращение электронов с ларморовской частотой Шц. [c.726]

Величина (0н= л— называется ларморовской частотой. [c.144]

В магн. доле с индукцией В на частицы П. действует Лоренца сила в результате этого заряж. частицы П. вращаются с циклотронными частотами сод = еВ/тс по ларморовским спиралям (кружкам) радиуса рв= Гх/( в, где — перпендикулярная В составляющая скорости частицы (подробнее см. Магнитные ловушки). В Таком взаимодействии. проявляется диамагнетизм [c.595]

Последний член представляет собой угловую скорость при Я = 0. Ларморовская частота задается выражением [c.210]

Учитывая то, что ларморовская частота 2 даже в очень сильных магнитных полях много меньше частоты о для оптического диапазона ( 2/о) 2-10 при В=10 Тл и Я,=500 нм) знаменатель в (2.70) можно приближенно записать в виде а о—(о) + 2). Отсюда следует, что атомная поляризуемость а+ в поле циркулярно поляризованных волн (2.70) может быть получена из выражения для атомной поляризуемости а (о) при отсутствии магнитного поля (т. е. при 2=0) [c.106]

Открытие спина сделало возможным осуществление гироскопических приборов, основанных на регистрации фазы ларморовской частоты элементарных частиц. Импульсная подсветка ориентирует спины частиц [c.253]

При действии на спин внешнего магнитного поля возникает прецессионное движение, которое через некоторое время релаксирует, вызывая намагничивание, ориентированное по направлению внешнего магнитного поля. Время запаздывания этого намагничивания (время релаксации) находится в пределах Ю" —10 " с. Если во время релаксации прецессионного движения электрона к нему подвести энергию, пополняющую потери энергии прецессионного движения, то это прецессионное движение активизируется. Это можно осуществить, воздействуя на электрон магнитным полем напряженностью Hrf, направленным перпендикулярно вектору Н основного магнитного поля и изменяющимся с частотой мо, равной частоте прецессии Лармора. Если изменять частоту / магнитного поля, характеризующегося напряженностью Нг1, то можно обнаружить, что по мере отхода частоты f от некоторого значения г ларморовское движение затухает и становится наиболее энергичным ирп /=/, [c.201]

Если Ларморовская частота обращения электрона вокруг ядра атома Шд намного меньше, чем частота столкновения между электронами V9ф(ш , < то, как известно из электродинамики, [c.153]

По отношению к колебаниям с частотами, значительно меньшими циклотронных, и длинами волн, значительно большими ларморовских радиусов частиц, П. ведет себя просто как проводящая жидкость, и соответствующие колебания могут быть исследованы гидродинамически. [c.20]

М. впервые обнаружен по наблюдению характерной частоты ларморовской прецессии в магнитном поле /LMu 1,40-Я МГц (Рб = е%12тд.с— магнетон [c.225]

С увеличением В и проводимости а растет эффективность генератора. Однако нри больших В а а необходимо учитывать, что частота столкновений электронов с атомами и ионами становится меньше частоты ларморовского вращения электронов. Между направлением тока / и эффективным электрическим полем [v-B]l появляется угол а, причем tg а = Q/Vs. Для того чтобы весь ток совершал полезную работу и ио искажал течения газа в канале, он должен быть направлен перпендикулярно скорости потока, а электрич. поле должно быть направлено под углом (я/2 — а) к ней. Поэтому стенки канала пе могут быть эквипотенциальными, т. е. электроды должнгл быть разбиты па пары — секционированы. К каждой паре электродов должна быть подключена своя нагрузка. Такой генератор может эффективно работать и при больших отношениях Q Vg. [c.27]

При наблюдении такого рода спинового эха производится изменение знака частоты ларморовской прецессии. Исходя из аналогии с бегунами, автор в этом случае пользуется термином эхо типа беговой дорошки , однако при переводе он был заменен на термин частотное эхо.— Прим, ред, [c.63]

Переходя к эквивалентному случаю невращающегося цилиндра в однородном магнитном поле, мы найдем, что электроны не будут вращаться в поле, а останутся в покое. Таким образом, мы пришли к противоречию уравнения Лондона в однородном магнитном поле имеют единственное решение, которое соответствует электронам, вращающимся с ларморовской частотой, а такое вращение в системе с конечной корреляционной длиной не допускается теоремой о вращающемся сосуде . Это относится не только к обычным уравнениям Лондона, но и к любой схеме, которая приводит к истинному эффекту Мейснера, например к уравнениям Пиппарда. [c.727]

Резонансные методы измереиин ядерной намагниченности имеют очевидное преимущество по сравнению со статическими, т. к. ларморовские частоты ядер и элек- [c.663]

К рои циклотронцая частота для электронов сравнима или больше частоты их столкновений с иейтрала.ми и ионами, то электроны между столкновениями в плазме успевают пройти заметную дугу по ларморовской [c.697]

В магн. поле ларморовское вращение электронов П. приводит к появлению т. н. магнитотормозного излучения синхротропное излучение, циклотронное излучение) на гармоЕшках циклотронной частоты, осо- бенно существенного при больших (релятивистских) [c.599]

Источник с электронно-циклотронным резонансом (E R). Этот тип источника—двухступенчатый, В первой ступени с помощью электронов, разогретых за счёт передачи энергии вынужденных СВЧ-колебаний на ларморовской электронной частоте / , тоздаётся низкозарядная плазма при давлении 10 —10 тор (подводимая мощность СВЧ<0,5 кВт,/л = 6,4—16 ГГц для разл. типов конструкций). Во второй стадии создаётся давление 10 тор, холодная плазма диффундирует а зеркальную магнитную ловушку, где за счёт электронно-циклотронного резонанса (мощность СВЧ 1—1,5 кВт) энергия электронов плазмы повышается до 1 —10 кэВ. Магн. ловушка в зоне ионизации плазмы быстрыми электронами увеличивает время их взаимодействия с ионами до 10—50 мс (ял 10 с/см ) и заметно повышает заряд ионов. Источник прекрасно воспроизводит характеристики пучка, обладает высокой надёжностью в работе и большим сроком службы. [c.196]

Однако, как обнаружил в 1930 г, Л. Д. Ландау, в квантовомеханической теории магнетизма дело обстоит иначе. Дело в том, что в постоянном магнитном поле заряд двигается по винтовым линиям, ось которых совпадает с направлением поля. По этой причине движение электрона в направлении поля инфинитно и, следовательно, некванто-вано. Движение же электрона в плоскости, перпендикулярной полю, происходит по окружности с ларморовской частотой = еН / тс и, являясь финитным, оказывается квантованным. [c.288]

В полях порядка 10 — 10 А/м резонансные частоты лежат в интервале 10 —10 Гц, т. е. в радиочастотной (10 — 10 Гц) и микроволновой (10 °—10 Гц) областях. Условие резонанса можно продемонстрировать на примере врецессии магнитного момента У в статическом поле Но, направленном вдоль оси 2. Если вдоль оси X наложить першенное поле Н, то вращающий момент [УЯ] будет искажать ларморовскую прецессию вокруг оси г. При (йфснь средний по времени вращательный момент [JH] i стремится к нулю, противном случае (при со1 = 1саь ) векторы У Н вращаются синхронно, т, е. величина [JH]t отлична от нуля и постоянна. [c.180]

Его корни (ui,2=— .2 / ооЧ . Ларморовская частота I2, определяемая формулой (1.108), много меньше собственной частоты электрона (U0 даже в очень сильных магнитных полях. Например, при Б=10Тл (1.108) дает 2яil0 а ыо для видимого света (А= =500 нм) л 4-10 с". Поэтому (i2/(uo) 10 и вторым членом в подкоренном выражении можно пренебречь, т. е. 01,2 ыо —I2. [c.64]

Так как электрон обладает спином — собственным механическим моментом (моментом вращения вокруг своей оси) и соответствующим ему магнитным моментом, то при попадании электрона в магниттюе поле возникает прецессия Лармора, которая отражается формулой (3-3-7). Это ларморовское вращение характеризуется круговой частотой ио, равной [c.201]

Заметную роль в балансе энергии П. играет излу- чение плазмы и перенос лучистой энергии в П. В оптич. диапазоне, включая область дальнего ультрафиолета, можно различать тормозное излучение, отвечающее свободно-свободным переходам электронов, т. о. их торможению на заряженных ионах рекомбинационное излучение, соответствующее свободно-связанным переходам, и л и-нейчатое излучение при связанно-связан-ных переходах. При наличии магнитного поля добавляется еще магнитотормозное излучение электронов, вращающихся по ларморовской окружности с циклотронной частотой Од = еН/тс см. ниже). Это излучение наз. также бетатронным или сиихротронным. Релятивистские электроны излучают энергию на гармониках этой частоты и при достаточно большой их энергии они могут давать заметное излучение даже в онтич. диапазоне. [c.17]

Смотреть страницы где упоминается термин Частота ларморовская : [c.172] [c.174] [c.308] [c.97] [c.511] [c.639] [c.114] [c.188] [c.193] [c.188] [c.626] [c.221] [c.291] [c.17] [c.674] [c.675] [c.224] [c.178] [c.64] [c.102] [c.434]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...