Полость сферическая

Вдавливание жесткого штампа 410 Вектор-столбец 553 Вектор-строка 553 Взрыв в полости сферической 513 --- тела 512 [c.572]

Если в жидкости существует полость, то давление внутри нее отличается от внешнего давления, из-за поверхностного натяжения. Если полость сферическая, то справедливо следующее соотношение для давления [c.66]

Модуль нормальной упругости (мо- Полость сферическая в неограничен- [c.489]

Полость сферической формы [c.287]

Полости сферические — Напряжения местные в поле растяжения 44 Полосы — Сжатие — Задача плоская 37, 38 [c.823]

Газовые раковины — открытые или закрытые полости сферической или округленной формы с гладкой или блестящей или окисленной поверхностью [c.341]

Отклонимся немного в сторону и рассмотрим случай диффузно отражающей сферической полости. Сфера имеет удобное свойство, состоящее в том, что телесный угол, стягиваемый апертурой, является постоянным для всех элементов внутри сферы. Таким образом, при диффузном отражении доля излучения, которая уходит через апертуру после каждого отражения, является одной и той же. Эта доля составляет з/З, где 5 — площадь поверхности полной сферы, а 5 — площадь криволинейной поверхности, отрезанной апертурой. Для сферы, у которой ра- [c.338]

Таким образом, коэффициент излучения сферической полости равен [c.338]

В схе.ме I тяга выполнена со сферическим наконечником 6, в схеме II сферическим выполнен боек 7 коромысла. Инверсия улучшает смазку сочленения (масло, находящееся в ПОЛОСТИ привода, скапливается в чаше тяги) [c.78]

ЧТО вокруг пузырей в псевдоожиженных слоях, образованных частицами и газом, формируется облако частиц. Пузырь в таком слое представляет собой почти сферическую полость, поднимающуюся вместе с сопутствующими частицами, как если бы это было твердое тело, движущееся через жидкость вследствие градиента давления в слое и проницаемости пузыря снизу вверх через пузырь непрерывно течет газ. При высокой скорости газа газ образует короткозамкнутые токи вследствие большой проницаемости. При низкой скорости газ циркулирует через пузырь из-за сопротивления частиц, движущихся вокруг пузыря, причем газ, вытекающий сверху, снова увлекается вниз. [c.415]

Шаровой шарнир (рис. 15) представляет собой шар, который может вращаться как угодно внутри сферической полости. Центр шара остается неподвижной точкой, через которую проходит линия действия реакции R. [c.13]

Рассмотрим случай расположения точки М внутри сферы. Сначала рассмотрим точку М внутри сферической полости с внутренним радиусом R и внешним R2. При этом h < R. Вместо выражения (IV. 40) получим [c.494]

Определить частоту радиальных колебаний сферической полости в неограниченной упругой среде, для которой с > с<. [c.130]

Связь осуществляется посредством сферического шарнира (рис. 18). Сферический шарнир представляет собой шар, который может вращаться как угодно внутри сферической полости. Направление реак- [c.34]

Как правило, дефекты типа пор имеют правильную сферическую форм , ПОЭТОМ данные о нормировании пористости основаны на известных упругих решениях о распределении напряжений вблизи сферической полости /30/. Точный анализ механического поведения сварных соединений с порами в условиях локальной и общей текучести даже в настоящее время связан со значительными трудностями, характерными для решения объемных упругопластических задач. В связи с этим многие исследователи применяют приближенные подходы для оценки неупругих деформаций и напряжений вблизи контура пор. Один из таких подходов изложен нами в работе /31 /. Не останавливаясь на самом теоретическом анализе и предложенных громоздких аналитических выражениях, которые подробно изложены в упомянутой работе, дадим объяснение сущности данного подхода и остановимся на полученных с его помощью результатах. [c.126]

Важно подчеркнуть, что при г, стремящемся к нулю, Ur стремится к бесконечности, это же происходит с деформациями и напряжениями. Вообще говоря, уравнения Ляме не годятся для описания среды, испытывающей большие деформации. Но формально эти уравнения такие решения допускают и они пригодны и удобны для описания реальных процессов, когда г ограничено снизу. Пусть, например, упругая волна вызвана равномерным давлением, приложенным к поверхности сферической полости радиуса Го. Тогда формула (10.11) описывает решение в области г го, и особенность при г- 0 оказывается вне области, в которой ищется решение. В этом примере функция f, фигурирующая в формуле (10.11), легко определяется по заданному на полости давлению р=р(го, t). [c.252]

Из полученных выражений (10.15) и (10.17) следует, что при г ->-0 перемещения и напряжения неограниченно возрастают, т. е. начало координат является особой точкой. Исключим эту особую точку путем образования сферической полости малого радиуса Гд с центром в начале координат, на поверхности которой имеют место силы [c.340]

Из выражений (10.20) следует, что равнодействующая сил в произвольной точке поверхности сферической полости направлена по нормали к ней, т. е. в радиальном направлении, и равна [c.340]

Рассмотрим пространство со сферической полостью радиуса Го, заполненное деформируемой средой с известными физико-механическими свойствами среда может быть упругой, упругопластической, вязкой, вязкоупругой, вязкопластической и др. [c.86]

При изучении напряженного состояния среды и движения частиц ее в областях необходимо решить 1) задачу о динамическом расширении сферической полости при взрыве 2) задачу о расчете напряжений, скорости частиц и плотности среды в областях возмущений. Решения этих задач строятся на основании следующих физических представлений. Пусть в сферической полости, заполненной газом под давлением ро, в момент времени / = О в результате взрыва образовался некоторый объем другого газа с большим давлением и высокой температурой. На поверхности объема оба газа находятся в свободном соприкосновении, поэтому с течением времени их давления выравняются, при этом [c.86]

На эталонной установке 9316 ударное движение формируют, применяя электрогидродинамнческий эффект. На наружной поверхности стального сферического волновода устанавливают поверяемый ударный акселерометр и емкостной измеритель перемещения дифференциального типа, выходы которых через согласующие устройства соединяют с электронным осциллографом. Во внутренней полости сферического волновода, заполненной водой, располагают рабочий разрядник, на который поступает импульс тока от высоковольтных конденсаторов. Импульс давления, возникающий на рабочем разряднике внутри сферического волновода, возбуждает на внутренней поверхности волновода сферическую упругую волну напряжения-сжатия. Максимальное давление в этой волне зависит от предела упругости материала волновода. Вследствие сферической формы возбуждаемой волны ударные ускорения на наружной поверхности сферического волновода одинаковы. Это позволяет обеспечить основное условие сличения показаний поверяемого акселерометра с показаниями емкостного измерителя перемещения, которые размещены в любой точке экваториальной плоскости сферического волновода. [c.373]

Выражение вида (2.5) получено также для полости сферической формы [3], однако релаксационный процесс здесь существенно ускорен, и разность vqtp(0 — voTp(0( -°o стремится к нулю уже как /Р. При охлаждении только части I полости т рел новое устано- [c.51]

При включении пресса верхний пуансон входит в матрицу и, соприкасаясь с находящейся в ней заготовкой, формует конический выступ и канавки в верхней части детали одновременно нижний пуансон выдавливает полость, сферический выступ я канавки в нижней части. При достижении определенного усилия, наблюдаемого по манометру, ползуну пресса дается обратный ход, верхний пуансон выходит из матрицы, а выдавленная деталь после остановки пресса освобождается из штаадпа. [c.424]

Поместим внутрь полости сферическое тело с абсолютно отражающей поверхностью, за исключением небольшой части ее, которая является абсолютно поглощающей, т. е. абсолютно черной . Спустя некоторое время между полостью и сферическим телом установится тепловое равновесие. При этом энергия Е , излучаемая сферой за единицу времени, должна быть равна поглощаемой энергии Е последняя же равна энергии, исходящей от стенок полости и падающей на черный участок поверхности сферического тела. Величина , зависит только от свойств сферического тела и поэтому должна оставаться постоянной, если температуратела не изменяется. [c.36]

Эту особенность можно назвать центром сжатия, а в случае отрицательного значення Р — центром расширения. Соответствующаиточка должна лежать в полости внутри тела если эта полость сферическая и центр ее находится в особой точке, то, как легко убедиться, напряжения на поверхности полости приводятся к нор- [c.197]

Этот результат получен в несколько измененном виде Гуффе [37], де Восом [32], (Спэрроу и Джонсоном [80] и Бедфордом [8]. Гуффе предполагал, что эта формула применима к полостям произвольной формы. Он, очевидно, не учитывал, что в формуле имеется неявное допущение о том, что после первого отражения излучение равномерно распределяется по полости. Для полостей, имеющих форму, близкую к сферической или кубической, формула (7,53) действительно дает результат, близ [c.338]

КИЙ К точному, применение уравнения (7.53) к другим полостям, форма которых отличается от сферической, приводит к большой погрешности. В частности, для длинных цилиндрических полостей формула Гуффе дает сильно заниженные значения коэффициентов излучения. Легко понять, почему это происходит. После первого отражения от основания цилиндра большая часть отраженного излучения падает на элементы стенки вблизи основания, и поэтому после второго отражения полость покидает относительно малое количество излучения по сравнению с предсказанным формулой Гуффе. Однако после нескольких отражений распределение излучения становится более равномерным. В пределе больших п излучение, отраженное от полости, должно составлять приблизительно ри,5/5 от излучения, остающегося в полости после /г-го отражения. После ( +1) отражения получим рш (5/5)(1—з/З) для доли от излучения, оставшегося после п-го отражения, а после (п-Ь2)-го Рю з/3) (1—з/З) от того же излучения и т. д. Другими словами, как только излучение становится существенно диффузным во всей полости, приближение Гуффе оказывается справедливым. [c.339]

Гидравлический толкатель привода клапанов двигателя внутреннего сгорания (рис. 231, б) состоит из стакана 1, в котором скользит плунжер 2 со сферическим гнездом под шток клапанного механизма. По системе каналов в полость А под плунжером подается масло из нагнетательной магистрали двигателя. Открывая запорный шариковый клапан, масло выдвигает плунжер из стакана до полного выбора зазора h во всех звеньях механизма. Давление, оказываемое маслом на плунжер, уравновешивают, усиливая пружину клапана или устанавливая на толкатель дополнительную возвратную пружину. При набегании кулачка на толкатель давление масла под плунжером возрастает, вследствие чего шариковый клапан закрывается. Усилие привода передается через столб масла, запертого в полости А. Вследствие практической несжимаемости масла механизм работает как жесткая система. После того как кулачок сбегает с толкателя, давлёние под плунжером падает, и масло из магистрали снова устремляется под плунжер, восполняя утечку, произошедшую за рабочий ход толкателя вследствие просачивания масла через зазоры между плунжером и стаканом. [c.358]

Безант в 1859 г. сформулировал задачу о схлопывании сферической полости [49]. Релей учел влияние инерции [768]. Следующим шагом был учет поверхностного натяжения [160]. В работе [607] исследовано влияние инерции жидкости на кавитационные пузырьки и решены уравнения количества движения для перемещения стенки пузырька, включая эффект поверхностного натяжения, для случая постоянного внутреннего и меняющегося по времени внешнего давления. Рост паровых пузырьков в кипящей жидкости, определяемый одной лишь теплоотдачей, изучен в работе [62]. [c.134]

Задача 321 (рнс. 235). В однородном шаре с радиусом R = 2a и ueHTpoNf О имеется сферическая полость с радиусом г и центром Oi fO Y Определить центр тяжести данного тела. [c.125]

Из несжимаемой жидкости, заполняющей все пространство, внезапна удаляется сферический объем радиуса а. Определить время, в течение которого образовавшаяся полость заполнится жидкостью (Besant, 1859 Rayleigh, 1917). [c.45]

Предположение о том, что все диполи в среде равны и расположены параллельно, может быть оправдано в случае диэлектрика (поляризация атомов), однако в случае парамагнетика (ориентация ионов) оно неприменимо. Онзагер [28] показал, что среднее поле в месте расположения иона (при усреднении как по пространству, так и по времени) равно полю, вычисленному по формуле (7.12), однако оно не является полем, оказывающим на ион ориентирующее действие. Сам ион вызывает поляризацию окружающей его среды, а это приводит к появ [ению некоторотг составляющей поля в место расположения иона. Эта составляющая, названная Бёттхером [29] полем реакции , меняет свое направление вместе с диполем (если предполагать, что среда вокруг диполя является изотропной) поэтому она не приводит к ориентации иона (,х отя и приводит к появлению соответствующего члена в выражении для энергии). Задача состоит в том, чтобы вычислить поле в месте расположения одного из ионов в решетке в случае, когда сам ион отсутствует. Такое вычисление связано с большими трудностями. Онзагер для получения приближенного р( -шения заменил парамагнетик непрерывной средой, обладающей проницаемостью [1, со сферической полостью, объём которой равен объему отсутствующего иона. И этом случае из уравнений Максвелла можно получить соотношение [c.432]

Сферический шарнир. Стержень на своем конце О имеет шаровую поверхность, которая крепится в опоре, представляющей собой часть сферической полости (рис. 1.26). О реакции такого шарнира можно только сказать, что она проходит через точку О. Направление реакции в пространстве может быть любым. Реакция Ro представляется, как и в случае подпятника, в виде трех составляющ1 х Х.-1, Уо, 2о, параллельных трем координатным осям (см. рис. 1.26). [c.28]

Перемещения щ и компоненты тензора напряжений а , как следует из (10.4) и (10.5), нерграниченно возрастают при г - -0, т. е, начало координат представляет собой особую точку. Следовательно, рассматриваемое решение имеет смысл для всех точек бесконечного тела кроме начала координат. Исключим эту особую точку, положив начало координат центром сферической полости малого радиуса Гд. На поверхности 5 этой полости должны иметь место силы [c.338]

T. e. соответствующие рассматриваемому решению силы ti на поверхности малой сферической полости с центром в начале координат статически эквивалетны направленной по оси Хз силе Р. [c.338]

В сферической полости производится взрыв, в результате которого на ее поверхности возникают давление и высокая температура Тпол частицы среды, расположенные на поверхности, получают скорость Удод, полость расширяется. По среде распространяются возмущения в виде волн напряжений, образуются области возмущений, в которых среда находится в напряженно-деформированном состоянии, частицы ее оказываются в движении. [c.86]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...