Течения с большими скоростями

Вклад последних трех членов в уравнении (1.43) существен для течений с большими скоростями. В случае малых дозвуковых скоростей этими членами обычно можно пренебречь. [c.22]

Глава десятая ТЕЧЕНИЯ С БОЛЬШИМИ СКОРОСТЯМИ 10-1. КРИТИЧЕСКИЕ ЯВЛЕНИЯ ПРИ ТЕЧЕНИИ В СОПЛАХ [c.261]

Жидкость со взвешенными частицами при течении с большой скоростью, которая в некоторых участках гидросистем достигает 300 м сек, притупляет подобно абразивной эмульсии острые кромки распределительных отверстий, вследствие этого с течением времени увеличиваются зазоры, уменьшаются перекрытия, изменяются коэффициенты расхода и сопротивления сопел и калиброванных отверстий. [c.326]

О И для течений с большой скоростью и с постоянной плотностью [c.436]

Определим коэффициент теплоотдачи от пластины к основному потоку формулой, аналогичной определению коэффициента теплоотдачи при течении с большими скоростями. Имеем [c.130]

А это сделать не легко. Так, в пограничных слоях сжимаемой жидкости значение ц не играет большой роли, так как величина деформации сдвига намного превышает величину сжатия. Отчасти по этой причине в теории течений с большими скоростями второй вязкостью обычно пренебрегают ) и наиболее добросовестные авторы оставляют открытым вопрос о соотношении Пуассона — Стокса ц = 0. [c.71]

Процесс перемешивания вызывает перенос количества движения из области малых скоростей потока в область больших скоростей и обратно. Очевидно, массы с малыми скоростями при входе в область течений с большими скоростями будут тормозить движение в этой области, т. е. оказывать силовое противодействие движению. Это будут силы инерции, и, следовательно, физическая природа турбулентных сопротивлений — инерционная. Массы жидкости с большими скоростями, оказывая давление на присоединенные массы, ускоряют их движение и расходуют при этом свою энергию (при этом ускорении возникают силы инерции). р с. 5.12. [c.141]

Переход от малых скоростей к большим означает для теории теплообмена не просто количественные изменения одного из режимных параметров. В условиях течения с большой скоростью задача о теплообмене приобретает новое качественное содержание. [c.369]

При течении с большой скоростью вследствие перехода кинетической энергии потока в тепловую существенно повышается температура в пограничном слое. В таком случае в уравнении (3.2. П) вместо температуры свободного потока б следует рассматривать так называемую адиабатическую температуру стенки б а, под которой понимается температура на поверхности, когда отсутствует теплопередача в тело, а температура определяется по формуле [c.59]

Для методов второго, по существу эмпирического, направления является характерным использование степенного профиля скорости, позволяющего получить степенную зависимость коэффициента трения от числа Рейнольдса. При течении с большими скоростями, кроме числа Рейнольдса, на показатель степени оказывают влияние еще число Маха ж температурный фактор, что делает эти методы расчета турбулентного пограничного слоя в газе удовлетворительными лишь в сравнительно ограниченном диапазоне изменения указанных параметров (обзор работ второго направления с обширной библиографией см. в ранее цитированной статье Д. Сполдинга и С. Чи). [c.541]

Наука, изучающая законы движения газов с малыми скоростями, называется гидроаэромеханикой, или гидро-аэродинамикой. Особенность газовой динамики по сравнению с гидроаэродинамикой состоит в том, что при исследовании течений с большой скоростью обязательно учитывается влияние изменения скорости газа на изменение давления и температуры, а следовательно, и на изменение плотности газа. При этом для описания поведения газа необходимо использовать уравнение состояния газа и уравнение изменения его энергии из-за деформации (сжатия или расширения) и нз-за теплообмена. Это означает, что для описания явлений при движении газа с большой скоростью необходимо наряду с законами механики учитывать законы термодинамики. [c.129]

При больших скоростях гидродинамические (процессы и процессы теплообмена неразрывно связаны. Большое значение приобретают также термодинамические факторы, поскольку течение с большими скоростями характеризуется взаимными преобразованиями внутренней и кинетической энергии потока и расширением газа. [c.230]

В рамках настоящей книги нет возможности дать исчерпывающий обзор современного состояния газовой динамики. Подробный анализ течения с большими скоростями дан в работах [1.13—1.15]. Характеристики течения сжимаемого газа обычно приводятся в табличной форме [1.16]. [c.35]

Вначале будет определено, насколько соответствуют друг другу теоретические и экспериментальные исследования течений несжимаемой жидкости в решетках. Затем будет показано, что результаты исследования решеток могут быть успешно применены для анализа течения в реальных турбомашинах. Наконец, будут рассмотрены проблемы, возникающие при анализе течений с большими скоростями, и дан обзор ограничений в использовании результатов исследования решеток. [c.292]

Испытания обычных решеток станут проводиться с более широким диапазоном целей и задач. В частности, испытания решеток служат важным средством подготовки экспериментаторов. Поведение разнообразных лопаточных венцов в различных условиях значительно проще оценить путем продувки решетки, а не путем снятия характеристик турбомашины. Это особенно важно в случае течений с большими скоростями, когда можно использовать средства шлирен-фотографии для визуализации потока. [c.349]

Напряженное состояние в процессе взрывной запрессовки трубки характеризуется достаточно высокой жесткостью Oi/OT 2 (рис. 6.12). Кроме того, в области активного пластического деформирования материала наблюдается высокий абсолютный уровень напряжений, что связано с возрастанием напряжения течения при больших скоростях деформирования. [c.352]

При течении газа с большой скоростью уравнение Ньютона — Рихмана q = а (Гг — непригодно. При большой скорости газа теплоотдачу вычисляют по уравнению [c.439]

Автором недостаточно полно рассмотрены особенности движения двухфазной или двухкомпонентной среды с большими скоростями при высоких концентрациях жидкой (твердой) фазы. Особенно сложной и вместе с тем практически и теоретически важной является проблема течений двухфазных сред при больших скоростях, так как при таких течениях возникают различные структурные изменения, кардинально влияющие на гидромеханические, тепловые и акустические свойства среды. Хорошо известен, например, факт резкого снижения скорости звука при переходе потока парожидкостной смеси к пробковой, пенообразной и пузырьковой структурам. Известно также, что переход от пузырьковой структуры к чистой жидкости в потоках больших скоростей, как правило, сопровождается мощными скачками уплотнения (конденсации). К числу весьма важных вопросов необходимо отнести проблемы устойчивости упомянутых структур, условий и критериев перехода от одной структуры к другой. [c.7]

Течения с большим градиентом осредненной скорости по нормали линиям тока принято называть течениями с поперечным сдвигом .— [c.41]

С быстро (в течение нескольких секунд) выпадают по границам зерен. При этом в прилегающих участках сплава содержание хрома падает ниже значений, требуемых для нержавеющих сталей. И, как следствие, эти участки корродируют с большей скоростью, чем зерна. Высокая скорость диффузии хрома объясняет восстановление стойкости ферритных сталей к межкристаллитной коррозии при нагреве в течение нескольких минут при 650—815 °С (по сравнению с неделями и месяцами, необходимыми для восстановления стойкости сенсибилизированных аустенитных нержавеющих сталей). В результате такой обработки сплав приобретает в области границ зерен состав, характерный для нержавеющих сталей. [c.311]

При течении с сопротивлением скорость течения, равная местной ско-. рости звука, достигается не в минимальном сечении сопла, а на некотором расстоянии (вообще небольшом) от него, в начале расширяющейся части сопла поэтому будет несколько (весьма незначительно) больше Q, [c.320]

При течении газа с большой скоростью (околозвуковой или сверхзвуковой) энтальпия потока изменяется в результате не только теплообмена, но и изменения кинетической энергии. В этом случае уравнение энергии дополняется членом, отражающим выделение теплоты вследствие торможения газового потока, а в результате появляется дополнительный критерий подобия, характеризующий движение газа — критерий Маха [c.17]

Кавитационные течения, которые могут возникнуть при обтекании тел с большими скоростями (их еще называют течениями с отрывом струй или разрывными). О таких течениях уже было упомянуто в гл. 1. [c.250]

Если температура стенки задана, то число Маха, при котором <7с = 0, можно определить из уравнения (11-19), положив в нем 7 а.с = 7 с-. Использование уравнения Ньютона—Рихмана с = а( с— г) в случае больших скоростей неправомерно. При омывании теплоизолированной поверхности, когда с=0, эта формула дает, что с 0, так как ТгфТс = Та.с- в то же время, когда 7 г=7 с, получаем из нее, что 7с = 0, хотя в этом случае q =0 (кривая 56). Необходимо учесть то обстоятельство, что при течении с большой скоростью температура в пограничном слое повышается за счет выделения теплоты трения. Для этого в уравнение Ньютона — Рихмана вместо Тг вводят адиабатную температуру Га.с. Тогда [c.254]

I — характерный линейный размер модели, v — коэф. кинематич, вязкости газа, и су — коэф. теплоёмкости [рн пост, давлении и объёме. Равенство этих чисел для модели и натуры обеспечивает равенство аэродинамических коэффициентов. Обеспечить полное подобие по числам М и Re затруднительно, а во мн. случаях и невозможно, нозгому часто ограничиваются приближённым подобием. Наир., для течений с малой скоростью, когда сжидмаемостыо среды можно пренебречь, ограничиваются подобием 0 числу Re, а для течений с большо скоростью, когда сжимаемость газа становится существенной, обтекание модели исследуется при числе М, равном ожидаемому числу М д.т(я натурного объекта. Если при этом числа Re модели и натуры неодинаковы, то влияние его па величину аэро- [c.167]

Во многих ЭГД приложениях (в том числе, авиационных) параметр ЭГД взаимодействия мал. Это позволяет вначале исследовать обычную газодинамическую систему уравнений, а затем, с помощью найденных распределений газодинамических параметров, находить электрические токи, поля и концентрации заряженных компонент на основе только электрических уравнений. С помощью ЭГД эффектов можно воздействовать на газодинамическое течение только при малой скорости среды. Так, при концентрации ионов п = 10 см , электрическом поле Е = 20 кВ/см, плотности газа р = 10 г/ см и характерном размере I — 5 см, скорость газа, индуцируемая ЭГД взаимодействием, равна V — еп1Е/рУ 4 м/с. Поэтому, для достаточно медленных ламинарных течений, когда скорость среды при отсутствии электрического поля меньше 10 м/с (например, ламинарные пламена, ЭГД системы с малой скоростью рабочей среды), созданием в потоке объемного электрического заряда (с помощью коронного разряда или в результате хемоионизационных реакций) и наложением на течение электрического поля можно заметно изменять характеристики течения [1,2]. Для управления течением с большими скоростями необходимо форсировать электрические параметры (концентрации заряженных частиц и электрическое поле) вблизи критических зон в потоке, например, вблизи точек отрыва пограничного слоя. Пиже, если не оговаривается противное, параметр ЭГД взаимодействия мал. [c.599]

При течении с большой скоростью использование уравнения Ньютона—Рихмана дс=и 1с—и) может привести к неточным результатам. Например, при омывании теплоизолированного тела, когда с = 0, эта формула дает, что дсф - Нужно учесть то обстоятельство, что при течении с большой скоростью температура в пограничном слое павы- шается. Поэтому расчет теплоотдачи при больших скоростях ведут по формуле М. Ф. Широкова [Л. 264]. [c.235]

Значительное увеличение скоростей летательных аппаратов привело к необходимости учитывать в аэродинамических исследованиях специфические особенности газовых течений, обусловленные изменением физико-химических свойств воздуха. Если в обычной сверхзвуковой аэродинамике учитывалось свойство сжимаемости как важнейшее проявление особенности течения с большими скоростями, а влиянием температуры на термодинамические параметры и кииетические коэффициенты воздуха, а также на физикохимические процессы, которые могут протекать в нем, пренебрегали, то при очень больших (гиперзвуковых) скоростях на ь-срвое место выдвигаются особенности, связанные с влиянием высоких температур. [c.49]

Лельчук В. Л. Теплообмен и гидравлическое сопротивление при течении с большими скоростями.— ЖТФ, 1939, 9, 9. [c.183]

Процесс 2 -3 (рис. 19-19) необратим из-за потери теплоты на трение, а процессы 3-4, 4-5, 5-1 и 2-2 необратимы из-за теплообмена при конечной разности температур, но степень необрати-люсти во всех этих процессах в обш,ем случае мала, и в расчетах обычно ее не учитывают. Основная необратимость в паротурбинной установке связана с потерей кинетической энергии на трение пара при его расширении в соплах и на лопатках турбины, поскольку течение пара происходит с большой скоростью. [c.312]

Так, например, при пузырьковом и снарядном режимах течения газосодержание в верхней части горизонтально трубы больше, чем в нижней (рис. 2а, б). Кролш того, переход от снарядного течения к пленочному в горизонтальных трубах осуществляется несколько иначе, чем в вертикальных. Пусть при определенной скорости ввода газовой фазы в горизонтальную трубу там установился снарядный режи.м течения. Будем увеличивать газосодержание потока. Благодаря действию силы тяжести более тяжелая фаза (жидкость) будет стремиться в нижнюю часть трубы, а более легкая (газ) — в верхнюю. Таким образом, возникнут параллельные потоки жидкой и газообразной фаз. Такой режим течения носит название расслоенного. При этом на поверхности жидкости могут возникать поверхностные волны (см. рис. 2, в), вызванные движением газовой фазы. При дальнейшем увеличении скорости подачи газа поверхностные волны могут достигать верхней стенки аппарата. Эти волны распространяются с большой скоростью и смачивают всю поверхность верхней части трубы, на которой остается пленка жидкости. Пленка покрывает поверхность трубы в промежутках между перемычками (рис. 2, г), образованными жидкостью. Режим течения, при котором образуются эти перемычки, носит название волнового режима с перемычками. Если происходит дальнейшее увеличение скорости газа, то газовый поток пробивает жидкие перемычки [c.6]

С помощью специальных усовершенствований можно увеличить мощность лазеров. С этой целью помещая между одним из зеркал резонатора и торцом кристалла многогранную призму, вращающуюся с большой скоростью (порядка 40 ООО об/мин), увеличиваем в течение определенных промежутков времени потери в резонаторе. Такое искусственное завышение потерь приводит к накоплению большого числа атомов в метастабпльном состоянии. Затем в некоторые моменты времени потери резко уменьшаются и происходят массовые вынужденные переходы, что приводит к увеличению мощности излучения в 1000 раз и более. При этом мощность лазера, работающего на таком режиме, превышает 10 Вт/см , а излучаемые импульсы называются гигантскими. [c.388]

В общем случае произвольного стационарного течения эта поверхность не является уже конической во всем объем( потока. Можно, однако, по-прежнему утверждать, что она пересекает в каждой своей точке линию тока под углом, равным углу Маха. Значение же угла Маха меняется от точки к точке соответственно изменению скоростей v w с. Подчеркнем здесь, кстати, что при движении с большими скоростями скорость звука различна в разных местах газа — она меняетея вместе с термодинамическими величинами (давлением, плотностью и т. д.), 4 ункциен которых она является ). О скорости звука как функции координат точки говорят как о местной скорости звука. [c.443]

Общее строгое доказательство указанной автомодельности течений с большой сверхзвуковой скоростью было дано впервые С. В. Валандером в 1949 г. ). [c.113]

Во многих случаях приходится встречаться с движением газа с большими скоростями (например, в ракетной технике, в газовых турбинах и т. д.). Физический процесс таких течений оче ь сложен, и изучение закономерностей его обычно является предметом особой дисциплины, называемой газовой аэ-родинамикой. Здесь рассмотрим лишь 1)дну характерную особенность течения газа с большой скоростью по трубам переменного сечения, заключающуюся в том, что скорость газа с увеличением площади сечения трубопровода не всегда убывает, как то имеет место при движении несжимаемой жидкости, а может и возрастать (если скорость i аза превышает скорость звука). Рассмотрим этот вопрос более подробно. [c.112]

Приведенные ранее данные об устойчивости ламинарного пограничного слоя и его переходе в турбулентное состояние относились к газовым течениям с малой скоростью, когда влияние сжимаемости пренебрежимо мало. При больших скоростях это влияние оказывается существенным и должно приниматься во внимание при расчетах пограничного слоя. Такое влияние определяется в основном числом Маха набегающего потока Моз= VJao, (или местным числом Маха Vдля рассматриваемого сечения пограничного слоя). Другим параметром, играющим важную роль при исследовании сжимаемого пограничного слоя, является теплопередача между отбекаемой стенкой и средой. Характер и интенсивность теплопередачи зависят от разности температур восстановления стенки Гст- При этом в случае, если ло переходит а при Гг—Г [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...