Энергия перехода

Если = О, уравнение энергии переходит в урав- [c.407]

Полученные результаты не противоречат общему закону сохранения энергии, так как теряемая диссипативной системой механическая энергия переходит в другие формы энергии, например в теплоту. [c.322]

Рассмотрим шар, падающий вертикально на неподвижную горизонтальную жесткую плиту (рис. 375). Для прямого удара, который при этом произойдет, можно различать две стадии. В течение первой стадии скорости частиц шара, равные в момент начала удара v (движение шара считаем поступательным), убывают до нуля. Шар, при этом деформируется и вся его начальная кинетическая энергия mt/V2 переходит во внутреннюю потенциальную энергию деформированного тела. Во второй стадии удара шар под действием внутренних сил (сил упругости) начинает восстанавливать свою форму при этом его внутренняя потенциальная энергия переходит в кинетическую энергию движения частиц шара. В конце удара скорости частиц будут равны и, а кинетическая энергия шара ти 12. Однако полностью механическая энергия шара при этом не восстанавливается, так как часть ее уходит на сообщение шару остаточных деформаций и его нагревание. Поэтому скорость и будет меньше и. [c.399]

Из формул (см. табл. 2.1) видно, что на катоде не вся выделяемая энергия переходит в теплоту. Часть ее энергии электронов прибавляются к энергии, определяемой анодным падением. [c.75]

Поверхностные волны обусловлены колебанием частиц со значительной амплитудой на поверхности тела и постепенным ее уменьшением при удалении частиц от поверхности. Если продольная волна падает перпендикулярно на плоскую границу раздела двух сред, обладающих различным акустическим сопротивлением, то одна часть ее энергии переходит во вторую среду, а другая отражается в первую. Доля отраженной энергии тем больше, чем больше разность акустических сопротивлений сред. Если продольная волна попадает на границу раздела двух твердых сред под углом, то отраженная и прошедшая волны преломляются и трансформируются в продольные и сдвиговые, распространяющиеся в первой и второй средах под различными углами. Законы отражения и преломления волн аналогичны законам геометрической оптики. [c.194]

При частично упругом ударе двух тел на первом этапе при возрастании деформации кинетическая энергия переходит в другие формы энергии. На втором этапе в процессе восстановления недеформиро-ванного состояния снова приобретается кинетическая энергия. При частично упругом ударе потеря кинетической энергии меньше чем при соответствующем неупругом ударе. [c.565]

Еслн внутренняя энергия подсистемы (а) возрастает со временем, dU°-/dt)>0, то принятая в термодинамике положительность абсолютных температур означает, что т. е. энергия переходит от более нагретой части системы (р) к менее [c.53]

При движении тела вблизи земной поверхности на тело кроме силы тяжести действуют различные диссипативные силы, например сила сопротивления воздуха, поэтому закон сохранения механической энергии здесь неприменим происходит рассеяние механической энергии, переход ее в другие немеханические виды. Вместе с тем и немеханические виды энергии могут переходить в механическую энергию. Переход не только механической, но и всякой другой энергии из данного вида в эквивалентное количество энергии всякого другого вида подчинен всеобщему закону сохранения и превращения энергии, изучаемому в курсах физики. Согласно этому закону во всякой изолированной системе сумма энергий всех видов (кинетической, потенциальной, тепловой, электрической и т. п.) остается постоянной. [c.242]

Уменьшение энергии при столкновении расходуется на увеличение внутренней энергии составной системы после столкновения. Когда летящий метеорит сталкивается с Землей и остается на ней, значительная часть его энергии переходит в тепло, так как Ml С Ml + М2. [c.184]

В этом случае излучаемые v-фо оны могут не поглощаться ядрами Ре в основном состоянии, потому что частота этих фотонов уже не соответствует энергии перехода (рис. 10.43). [c.342]

В актах соударения, при которых образуются новые частицы, требование сохранения импульса обычно исключает возможность превращения всей начальной кинетической энергии в лабораторной системе в энергетический эквивалент массы покоя новых частиц, образовавшихся при столкновении. Если существует отличный от нуля суммарный импульс в начальном состоянии (до столкновения), то должен сохраниться такой же суммарный импульс в конечном состоянии (после столкновения). Поэтому оставшиеся после столкновения частицы не могут находиться в покое часть начальной кинетической энергии переходит в кинетическую энергию конечных частиц. [c.405]

При поглощении а-частиц их кинетическая энергия переходит в тепло. Энергия р-частиц и у-квантов при полном их поглощении также переходит в тепло. [c.219]

Переход из одного состояния в другое, например, из жидкого в твердое, возможен тогда, когда твердое состояние более устойчиво, имеет более низкое значение свободной энергии. И так как переход из одного состояния в другое требует затраты энергии на образование поверхности раздела жидкость-кристалл, то превращение произойдет тогда, когда она будет меньше энергии перехода в более устойчивое состояние. [c.42]

Кроме процессов испускания у-лучей и явления внутренней конверсий, переходы возбужденного ядра в низшее состояние могут происходить также за счет испускания электронно-пози-тронной пары (если энергия перехода > 1,02 Мэе). Однако вероятность этого механизма ие превышает 10- от вероятности у-излучения. [c.170]

Процесс резонансного поглощения можно сравнительно легко наблюдать экспериментально, изучая прохождение резонансных у-лучей через пластинку из данного вещества. При совпадении энергии у-лучей с энергией перехода поглощение резко возрастает, что позволяет заметить очень небольшие изменения энергии вблизи резонансного значения. Однако до последнего времени этот метод можно бн по использовать только при достаточно больших ширинах линий. [c.176]

Обычно энергия перехода Е и энергия испущенного у-кван- [c.182]

Минерал должен содержать достаточно высокую и известную концентрацию 2р-активных ядер с большой энергией перехода (то же). [c.239]

Рентгеновские лучи возникают в поле высокого напряжения при резком торможении быстродвижущихся электронов. Освобождающаяся при торможении энергия переходит в основном в тепловую энергию и около 1 % ее идет на образование рентгеновских лучей. Схема получения лучей Рентгена в электронной трубке приведена на рис. 185. [c.375]

В соответствии с законом сохранения энергии переходы атомной системы из одного стационарного состояния в другое связаны с получением системой энергии или ее отдачей. Ими могут быть либо переходы с излучением или поглощением (оптические переходы), когда атомная система поглощает или испускает электромагнитное излучение, либо переходы без излучения (безызлучательные, или неоптические, переходы), когда происходит непосредственный обмен энергией между рассматриваемой атомной системой и окружающими системами, с которыми она взаимодействует. [c.225]

Неравновесные смеси орто- и параводорода имеют температуры тройных точек и точек кипения в промежутках между значениями, указанными в табл. 4.3. В связи с этим состав водорода, использующегося для реализации температуры репернож точки, должен быть определен. Поскольку орто—пара конверсия направлена к состоянию с более низкой энергией, переход, от высокотемпературного к низкотемпературному равновесному состоянию сопровождается выделением тепла, составляющим около 1300 Дж-моль при 20 К. Выделяющееся при конверсии тепло приводит к тому, что водород, залитый в сосуд Дьюара сразу после ожижения, испаряется при хранении более чем наполовину. Именно поэтому желательно включить катализатор конверсии между ожижителем и сосудом для хранения водо- [c.153]

Работа, атрачнвасмая на подъем молота, равна увелнченпю его потенциальной энергии, т, е. Gih. При падении молота его потенциальная энергия переходит в кинетическую. Таким образом, затрачиваемая работа равна кинетической энергии тел до удара Т . Коэффициент полезного действия молота [c.276]

В.Н. Бовенко [15] принял, что при механическом воздействии на твердое тело упругая энергия переходит не только в потенциальную энергию атомов (образующихся свободных поверхностей), как это было принято Гриффитсом, но и в энергию автоколебательного движения. Это привело к установлению дискретно - волнового критерия устойчивости структуры - число Бовеи-ко) [15]. Предложенная им автоколебательная модель предразрушения твердого тела базируется па постулате о возникновении областей автовозбуждения активности вещества вблизи дефектов структуры вследствие нарушения однородного состояния исходной активной неустойчивой конденсированной среды. Эти автовозбуждения являются основными носителями когерентных (или макроскопических квантовых) эффектов. Они являются очагами пластической деформации, микро- и макротрещин, зародышами образования новой фазы на различных структурных иерархических уровнях самоорганизации, источниками акустической эмиссии (АЭ), микросейсмов и землетрясений. [c.201]

Рис. 5.19. Движение прыгуна с шгстом. В положении а) вся энергия представляет собой кинетическую энергию, зависящую от скорости, с которой бегун бежит. В положении б) прыгун опирает передний конец шеста о землю и (в особенности, если шест сделан из стеклянного волокна) запасает упругую потенциальную энергию в шесте, изгибая его. В положении в) поыгун поднимается в воздух его кинетическая энергия переходит в энергию вращательного движения вокруг нижнего конца шеста. Прыгун обладает потенциальной энкргией как за счет силы тяжести, так и за счет оставшейся упругой энергии шеста. В положении г), когда прыгун находится над планкой, его кинетическая энергия мала, так как он движется медленно, его потенциальная энергия (гравитационная), наоборот, велика. Полная энергия прыгуна с шестом не всегда остается постоянной, потому что часть энергии расходуется на преодоление тр гния (внешнего и мускульного),, а также на работу, совершаемую прыгуном при изгибе шеста.

Рис. 5.19. Движение прыгуна с шгстом. В положении а) вся энергия представляет собой <a href="/info/6470">кинетическую энергию</a>, зависящую от скорости, с которой бегун бежит. В положении б) прыгун опирает передний конец шеста о землю и (в особенности, если шест сделан из <a href="/info/38809">стеклянного волокна</a>) запасает <a href="/info/147325">упругую потенциальную энергию</a> в шесте, изгибая его. В положении в) поыгун поднимается в воздух его <a href="/info/6470">кинетическая энергия</a> переходит в <a href="/info/19538">энергию вращательного движения</a> вокруг нижнего конца шеста. Прыгун обладает потенциальной энкргией как за счет <a href="/info/557">силы тяжести</a>, так и за счет оставшейся <a href="/info/7127">упругой энергии</a> шеста. В положении г), когда прыгун находится над планкой, его <a href="/info/6470">кинетическая энергия</a> мала, так как он движется медленно, его <a href="/info/6472">потенциальная энергия</a> (гравитационная), наоборот, велика. <a href="/info/16096">Полная энергия</a> прыгуна с шестом не всегда остается постоянной, потому что часть <a href="/info/274228">энергии расходуется</a> на преодоление тр гния (внешнего и мускульного),, а также на работу, совершаемую прыгуном при изгибе шеста.

Некоторые ядра, перегруженные иротонамн, помимо испускания позитронов или электронного захвата, могут испытывать протонную радиоактивность, однако вероятность такого процесса мала. Для большинства легких ядер превалирует р -превраи ение. Для тяжелых ядер сильно возрастает (примерно как Z ) вероятность электронного захвата, особенно /С-захвата, вследствие уменьшения с возрастанием Z объема той области, в которой находятся /С-элек-троны. Роль электронного захвата посравнениюс Р -распадом увеличивается с уменьшением энергии перехода [c.102]

Поглощенная световая энергия в самом общем и наиболее распространенном случае переходит в тепло, несколько повышая температуру поглощающего тела. Но нередко лишь часть световой энергии переходит в тепло, другая же испытывает иные превращения, вызывая те или иные действия свел а. В настоящем разделе мы не будем рассматривать тех случаев, когда в результате воздействия света тело само становится источником и испускает излучение собственной или вынужденной частоты. Часть таких процессов (излучение вынужденных частот) была рассмотрена в гл. XXIX (рассеяние света). Другая их часть (излучение собственных частот) будет обсуждаться в гл. XXXVIII. Настоящий же раздел посвящен вопросам превращения световой энергии в механическую энергию электронов (фотоэффект и явление Комптона) или всей поглощающей системы (давление света), а также различным химическим действиям света (фотохимия, фотография, физиологическая оптика). [c.633]

В условиях ионйо-плазменнмх технологий для достижения критических параметров (при воздействии электронного и ионного пучков, вытянутых из плазм газового и злектродугового разрядов) происходит смена механизма диссипации энергии — переход от диссипации энергии по механизму теплопроводности к конвективным потокам, исследование формирования износостойких покрытий системы Ti(N, С) при ионно-плазменной технологии показали, что смена механизма диссипации энергии при фиксированных параметрах ионного и электронного пучков отвечает установлению изотермических условий на поверхности изделия, т. е. постоянство температуры. [c.174]

В 1958 г. немецкий физик Мёссбауэр предложил метод резкого уменьшения энергии отдачи Гд как при испускании, так и при поглощении улучей. Идеей метода является использование излучающих и поглощающих ядер в связанном виде, т. е. в составе кристаллических решеток. В этом случае при определенных условиях (достаточно малая энергия перехода и низкая температура по сравнению с дебаевской температурой кристалла) становятся возможными ядерные переходы без изменения энергетического состояния кристалла, т. е. с передачей энергии отдачи упругим образом всему кристаллу в целом. Так как масса кристалла много больше массы ядра, тс в соответствии с формулой (11.14) потери на отдачу становятся чрезвычайно малыми и процессы испускания и поглощения могут происходить практически без отдачи . [c.178]

Во втором способе экспериментального исследования двойного р-распада регистрируются электроны 2р-распада. Этот способ позволяет в принципе различать двухнейтринный и безней-тринный 2р-распады. Действительно, в первом случае электроны 2р-распада имеют непрерывный энергетический спектр, тогда как во втором суммарная энергия обоих электронов должна быть постоянна и равна энергии перехода. Последнее связа- [c.239]

В последние годы поиски безнейтринного 2 3-распада проводились на ядрах Ge и Са, имеющих энергии перехода 2,04 и 4,24 Мэе соответственно. Интересной особенностью обоих экспериментов было использование одного и того же кристалла как в качестве источника, так и в качестве детектора. В первом случае использовался кристалл Ge(Li), во втором специально выращенный кристалл aFa с большим содержанием Са. Случаи 2 3-распада выделялись по двум признакам одновременности вылета обоих электронов и величине их суммарной энергии. [c.240]

Идея опыта заключается в следующем. Предположим, что нейтрино, образовавшееся в процессе /С-захвата s-электрона ядром 1 Ец (энергия перехода равна о=0,9 Мэе), вылетает вверх. Тогда дочернее ядро полетит вниз с энергией отда- [c.250]

Кроме спонтанного испускания и поглощения Эйнштейн ввел представление о вынужденном (индуцированном или стимулированном) испускании. Под действием внешнего электромагнитного поля атомы, находящиеся в возбужденном состоянии (например, на уровне 2), могут согласно Эйнштейну либо поглощать энергию, переходя на более высокий уровень, либо, наоборот, отдавать энергию к = Ё2— ь возвращаясь на более низкий уровень энергии. Такие переходы являются вынужденными и обусловливают вынужденное испускание. Вероятность этих переходов в единицу времени есть 2lWv Величина Б21 называется коэффициентом Эйнштейна для вынужденного испускания. Если внешнее поле отсутствует (и = 0), то вынужденные переходы не происходят. Таким образом, внешнее электромагнитное поле вызывает переходы, сопровождающиеся как поглощением, так и испусканием энергии. Следует отметить, что существование вынужденного испускания не противоречит и классической теории. Согласно законам электродинамики электромагнитная волна, падающая на колеблющийся диполь, в зависимости от соотношения фаз их колебаний может усиливать или тормозить колебания диполя. Иными словами, излучение, падающее на атом, может заставлять последний не только поглощать, но и испускать соответствующие кванты энергии. [c.143]

Теперь возникает вопрос, насколько сильно перекрываются линии испускания и поглощения, когда энергия перехода соответствует энергии фотона видимого света. Полагая 3— i = l эВ и 7Ис =105 эВ, по.чучаем из (8.4.7), что эВ. Время жизни атома в возбужденном со- [c.205]

Итак, для сравнительно мягкого у-излучения л 100 кэВ) относительный сдвиг линий испускания и поглощения оказывается соизмеримым с шириной самих линий. При более высоких значениях энергии перехода (для более жесткого у-нзлучения) относительный сдвиг линий может стать заметно больше ширины линий ведь [c.206]

Мёссбауэр изучал ядерное резонансное поглощение 7-излучения в изотопе иридия с массовым числом 191 (1 Чг). В данном случае энергия перехода составляла 129 кэВ, доплеровская ширина спектральной линии при комнатной температуре была равна 0,1 эВ, что совпадало с величиной относительного сдвига линий испускания и поглощения. Желая уменьшить резонансное поглощение, Мёссбауэр охладил источник 7-излучения и поглотитель до 88 К. К своему удивлению он обнаружил, что резонансное поглощение при этом не только не уменьшилось, но, напротив, существенно усилилось. Усиление резонансного поглощения наблюдалось при неподвижных источнике и поглотителе оно исчезало, когда источник начинал двигаться относительно поглотителя со скоростью, равной всего нескольким сантиметрам в секунду. [c.207]

Эффект Мёссбауэра наблюдался на многих ядрах. Интересен этот эффект на ядрах изотопа железа Fe (энергия перехода 14,4 кэВ). В этом случае мёссбауэровская линия четко реализуется уже при комнатной температуре (и даже при температурах до 1000°С), так что надобность в охлаждении вещества в данном случае отпадает. Кроме того, ширина указанной мёссбауэровской линии особенно мала она составляет всего 5-10 эВ. [c.209]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...