Поле силы тяжести

При движении сосуда в поле сил тяжести вектор единичной массовой силы у в каждой точке жидкости представляет собой сумму единичной силы тяжести и единичной силы инерции / переносного движения [c.74]

Как повлияет на силы давления отсутствие поля сил тяжести [c.100]

Задача IV—Зй, Определить силу давления на верхнюю половину шара радиусом = 0,6 рл, заполненного водой до уровня /I = 1,2 м в пьезометре, в следуюш,их четырех случаях 1) шар неподвижен 2) враш,ается вокруг вертикальной оси с угловой скоростью ы = 12 рад/с 3) свободно падает в поле силы тяжести 4) свободно падает, вращаясь с угловой скоростью ш = 12 рад/с. [c.102]

Ракета начальной массы то поднимается вертикально вверх в однородном поле силы тяжести с постоянным ускорением ng (g — ускорение земного тяготения). Пренебрегая сопро- [c.333]

Ракета движется в однородном поле силы тяжести вверх с постоянным ускорением w. Пренебрегая сопротивлением атмосферы и считая эффективную скорость Ve истечения газов постоянной, определить время Г, за которое масса ракеты уменьшится в два раза. [c.334]

Найти закон изменения массы ракеты, начавшей движение вертикально вверх с нулевой начальной скоростью, если ее ускорение ш постоянно, а сопротивление среды пропорционально квадрату скорости (Ь — коэффициент пропорциональности), Поле силы тяжести считать однородным. Эффективная скорость истечения газа ве постоянна. [c.337]

Силовая функция однородного поля силы тяжести. Если ось Oz (рис. 76) направить вертикально вверх, то проекции силы тяжести на координатные оси будут равны [c.348]

По формуле (83) определяют силовую функцию однородного поля силы тяжести, т. е. поля, в котором сила > ис. 76 [c.349]

При наличии нескольких полей (например, полей сил тяжести и сил упругости) для каждого поля можно брать свое нулевое положение. [c.321]

Примерами силового поля могут служить поле силы тяжести, электростатическое поле, поле силы упругости. [c.190]

Поле силы тяжести. Сила тяжести, работа которой не зависит от траектории ее точки приложения, является примером силы, имеющей потенциал. Исследуем поле этой силы [c.196]

Очевидно, что эквипотенциальные поверхности поля силы тяжести можно считать плоскостями лишь на сравнительно небольшом протяжении, где можно пренебрегать кривизной земной поверхности. [c.196]

Какой вид имеют эквипотенциальные поверхности поля силы тяжести и ньютоновой силы тяготения [c.208]

Потенциальную- энергию рассматриваемой механической системы определим как сумму потенциальной энергии стержня в поле сил тяжести [1q и потенциальной энергии деформированной пружины Пр. [c.334]

Потенциальная энергия рассматриваемой системы в поле сил тяжести [c.337]

Положение точки в пространстве определяется тремя координатами. Примем декартовы координаты свободной материальной точки X, у, г за обобщенные координаты. Тогда кинетическая и потенциальная энергии точки, движущейся в поле силы тяжести, определятся следующими выражениями [c.345]

Вычислим потенциальную энергию механической системы как сумму потенциальной энергии системы в поле сил тяжести /7 и потенциальной энергии деформированной пружины Пц [c.357]

Потенциальную энергию системы найдем как сумму потенциальной энергии подрессоренной части вагона в поле сил тяжести /7, и потенциальной энергии деформированных рессор тележек Я], [c.359]

Пример 94. Материальная точка массой т движется в однородном поле силы тяжести. Найти методом Остроградского—Якоби траекторию точки и уравнение ее движения. [c.388]

Потенциальная энергия системы состоит из потенциальной энергии маятника в поле сил тяжести Hq и потенциальной энергии деформированной пружины Пр-, [c.398]

Потенциальная энергия материальной точки и однородном консервативном поле силы тяжести является функцией высоты точки у (73.1) [c.411]

Определение положений равновесия системы. Для исследования равновесных состояний системы составим выражение потенциальной энергии. Потенциальная энергия системы складывается из потенциальной энергии элементов системы в поле силы тяжести j и потенциальной энергии сил упругости деформированных пружин П .у [c.306]

Общие понятия об устойчивости. Вернемся к рис. VI.I. Хотя точки /4 и в и все точки плато С являются положениями равновесия материальной точки, находящейся в поле силы тяжести на изображенном на этом рисунке рельефе, интуитивно ясно, что они не равноценны. Если материальная точка помещена в достаточно малую окрестность точки А и имеет достаточно малую начальную скорость, то возникающее затем движение не выведет ее за пределы малой окрестности точки А. Более того, чем ближе к точке А помещена материальная точка в начальный момент и чем меньше ее начальная скорость, тем в меньшей окрестности точки А будет происходить последующее движение. [c.216]

Задача 807 (-рис. 459). Материальной точке М массой т, находящейся в однородном поле силы тяжести, сообщена на-чальная скорость Кд, направленная го-ризонтально. Определить уравнения движения точки, если при ее движении действует сила сопротивления F=—kv, где k — положительный коэффициент. [c.302]

Задача 879. В конце пускового участка ракета имеет скорость, величина которой равна v , а угол наклона к горизонту а . В дальнейшем движение ракеты регулируется таким образом, что величина скорости остается постоянной. Найти уравнение траектории ракеты, считая, что сила тяги направлена по направлению скорости. Поле силы тяжести считать однородным, массу ракеты постоянной аэродинамической подъемной силой и сопротивлением воздуха пренебречь. [c.317]

Эта завнси.мость представляет основной закон равновесия жидкости в однородном поле силы тяжести. [c.8]

Определить время опорожнения сосуда через четыре отверстия диаметром (1 = 10 мм, расположенные на боковой поверхности сосуда. Коэффициент расхода отверсЧ Ий принять р, = 0,65. Влиянием поля силы тяжести пренебречь. [c.332]

P акета перемещается в однородном поле силы тяжести по прямой с постоянным ускорением w. Эта прямая образует угол а с горизонтальной плоскостью, проведенной к поверхности Земли в точке запуска ракеты. [c.337]

Тело переменной массы движется вверх с постоянным ускорением w по шероховатым прямолинейным направляющим, составляющим угол а с горизонтом. Считая, что поле силы тяжести является однородным, а сопротивление атмосферы движению тела пропорционально первой степени скорости (Ь — коэффициент сопротивления), найти закон изменения массы тела. Эффективная скорость истечения газа Ve постоянна коэффициент трения скольжения между телом н направляюшими равен /, [c.337]

Так как элементарная работа явля-егся полным дифференциалом, то силовое поле силы тяжести является потенциальным и силовая функция этого ноля определяется по формуле [c.349]

Рассмогрим две задачи Циолковского прямолинейное движение точки переменной массы под действием юлько одной реактивной силы и вертикальное движение точки вблизи Земли в однородном поле силы тяжести. Эти задачи впервые рассматривались К. Э. Циолковским. [c.555]

Как видно из (4. 8. 48), возмущение функции распределения v х, х), обусловленное влиянием силы тяжести на коалесценцию, пропорционально Следовательно, учет влияния, поля силы тяжести на коалесценцию приводит к увеличению скорости коа-лесценции малых газовых пузырьков (V < К р) из-за их слияния с всплывающими в жидкости большими пузырьками газа. Максимум распределения при этом сдвигается в сторону больших пузырьков. Явный вид х) может быть найден при помощи [c.178]

Для однородного поля сил тяжести (см. рис. 231), как видно из формулы (59), d/= onstJ когда 2= onst. Следовательно, поверх1/остями уровня являются горизонтальные плоскости. Сила тяжести Я направлена по иормали к этим плоскостям в сторону возрастания t7 и во всех точках поля постоянна. [c.320]

На основЕиии закона сохранения энергии для материальной точки, движущейся в пола силы тяжести [c.404]

Решение. В одиородном поле силы тяжести материальная точка движется в вертикальной плоскости, содержащей вектор начальной скорости va. Выберем за начало коордннат точку А, ось х направим горизонтально в сторону движения точки, а ось (/ — вертикально вверх. Полная механическая энергия материальной точки при ее движении в однородном поле силы тяжести остается постоянной. Для определения траектории точки воспользуемся принципом стационарного действия Мопертюи—Лагранжа. [c.411]

Так как h — mgy ф О, то ди( к )еренциалыюе уравнение траектории точки в поле силы тяжести получаем в виде [c.413]

Для вычисления Qn найдем потенциальную энергию П, складывающуюся т погеициалыюй энергии якоря П] в поле сил тяжести и потенциальной энергии Пц деформированной пружины [c.341]

Пример 148. Материальная частица массы т = 90 г, находящаяся в поле силы тяжести, отталкивается от неподвижного центра О силой, сбратно пропорциональной квадрату расстояния частицы от этого центра (рис. 183), В начальный момент частица находится в положении = см у — 2 см] = 2 см) [c.316]

Применительно к частному случаю поля сил тяжести эту теорему знал еще Торричелли (1644 г.). Для потенциальных полей в общем случае ее высказал Лагранж (1788 г.), но лишь Дирихле (1846 г.) строго доказал теорему. [c.225]

Задача 842. Две точки и с одинаковыми массами, равными т, находятся на одной вертикали точка на поверхности Земли, точка — на высоте Н. Определить время встречи точек, если точке сообщена начальная скорость направленная вдоль вертикали, а точка падает без начальной скорости. Поле силы тяжести считать однородным, сопротивление воздуха принять пропорциональным скорости (к — коэф4)ИЦиент пропорциональности). При каком значении начальной скорости возможна встреча точек [c.309]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...