Паули принцип

Пайка 15, 16, 18 Паули принцип 31 Перенос заряда 34 [c.554]

Паули принцип 189, 200, 518 Пашена — Бака эффект 71 Перезарядка антипротонов 627 [c.718]

Паули принцип 155, 158, 160, 216, 323 Первый звук 849 [c.930]

Но выражение (2.45), очевидно, обращается в нуль, если функции ip(i) и одинаковы, что и приводит к принципу Паули. Принцип Паули важен не только для многих частных физических явлений, но и для мироздания в целом, поскольку именно благодаря этому принципу атомы и атомные ядра имеют оболочечную структуру. Без принципа Паули не было бы периодического закона Менделеева и структура атомов, ядер и кристаллов была бы совершенно иной. [c.72]

В многоэлектронных атомах и ионах в приближении центрально-симметричного ноля сохраняются те же квантовые числа для состояний отд. электронов (векторная модель) эти состояния определяются электронной конфигурацией, т. е. числом электронов с заданными п и I. По Паули принципу, в каждом состоянии может находиться не более 2(2 + ) электронов когда это число достигнуто, слой оказывается замкнутым. Замкнутые слои обозначаются Is , 2s, 2р , 3d ,. . . Состояние оболочки в целом определяют полные моменты — орбитальный спиновый Их квантованные значения выражаются через суммарные квантовые числа L и S, образуемые комбинациями чисел 1]( и Для полного момента J —L S, его квантовые числа равны J L+S, L+S — i,. . ., L— [c.637]

Параметры пр-рассеяния не могут быть непосредственно сопоставлены с рр- н пп-рассеянием, поскольку системы рр и пн в соответствии с Паули принципом не могут находиться н триплетном состоянии. Синглетная длина рр-рассеяния равна Нрр = —7,815(8) Ф, Го = 2,758 Ф, Расчёт кулоновского вклада в арр позволяет получить чисто ядерную длину рр-рассеяния [c.268]

ПАУЛИ ПРИНЦИП — фундам. закон природы, заключающийся в том, что в квантовой системе две тождественные частицы с полуцелым спином не могут одновременно находиться в одном состоянии. Сформулирован в 1923 В. Паули для электронов в атоме и назван им принципом запрета, затем распространён на любые фермионы. В 1940 Паули показал, что принцип запрета — следствие существующей в квантовой теории поля связи спина и статистики частицы с полуцелым спином подчиняются Ферми — Дирака статистике, поэтому волновая ф-ция системы одинаковых фермионов должна быть антисимметричной относительно перестановки любых двух фермионов отсюда и следует, что в одном состоянии может находиться не более одного фермиона. [c.551]

Для электронной оболочки из эквивалентных электронов (т. е. электронов, состояние к-рых описывается одинаковым набором квантовых чисел) вследствие Паули принципа возможны лишь 5- или //-типы С. в., в к-рых все электроны участвуют симметричным образом, что следует из принципа неразличимости электронов. [c.473]

Для частиц с полуцелым спином волновая ф-ция должна менять знак при перестановке любой пары частиц, поэтому в одном квантовом состоянии не может находиться больше одной частицы (Паули принцип). Кол-во частиц с целым спином в одном состоянии может быть любым, но требуемая в этом случае неизменность волновой ф-ции при перестановке частиц и здесь приводит к изменению статистич. свойств газа. Частицы с полуцелым спином описываются Ферми — Дирака статистикой, их называют фермионами. К фермионам относятся, напр., электроны, протоны, нейтроны, атомы дейтерия, атомы Не. Частицы с целым спином (бозоны) описываются Бозе — Эйнштейна статистикой. К ним относятся, напр., атомы Н, Не, кванты света — фотоны. [c.670]

ЭЛЕКТРОННАЯ ОБОЛОЧКА — совокупность электронов в атоме или ионе, состояния к-рых характеризуются определёнными гл. квантовым числом и и орбитальным квантовым числом /. Э. о. обозначается символом л/", где N—число эквивалентных (имеющих одинаковые пи/) электронов оболочки. Совокупность электронов с определённым п наз. электронным слоем. Согласно Паули принципу, макс. значение числа N для данной Э. о. равно 2(2/+1). [c.551]

Паста поливинилхлоридная 3—15 Пасты самовулканизирующиеся 1—232 Патентирование стали 2—362 Паули принцип 2—141 [c.513]

Параметр столкновения 134 Парциальное давление 216 Паули принцип запрета 93 Первый закон термодинамики 10, 212 Перезарядки обозначение 175 [c.547]

Партонная модель нуклона 277 Паули матрицы 162 Паули принцип обобщенный 59 Перезарядка нуклонов 65, 68, 74 Перенормировка массы 104 Перенормировки метод 104 Пи (я)-мезоны заряженные 11, 132— 145 [c.334]

Если полный спин образовавшихся нейтронов равен нулю (единице), то в силу Паули принципа ИХ орбит, момент должен быть чётным (нечётным). Т. к. полный момент нач. частиц равен единице, то первая возможность запрещена законом сохранеиил момента. Это означает, что чётность конечного состояния равна (—1), Т. к. чётность нач. состояния равна Р(зх), то в силу сохранения чётности в сильном взаимодействии процесс (3) раареишн только в случае, если Р (п)=—1. Наблюдение этого процесса на опыте позволило сделать однозначное зак. [ючение о том, что чётность пиона равна —1 (более точно, что относит, чётность системы и р равна —1). Т. о., пион является псевдоскалярной частицей (его спин равен пулю). Псевдоскалярными частицами являются также мезопы г . К, D и нек-рые др. мезоны. В. ч. векторных мезонов, напр, р, ф, ы, Л , совпадают с В. ч. у-кванта и равны —1. [c.292]

Сильное взаимное влияние хим. связи и магн. взаимодействий обусловлено их противоположной тенденцией к коллективизации или локализации электронных состояний. Характерный пример — существование локализов. магн. моментов на ионах переходных металлов связано с наличием у ионов неспаренных электронов, к-рые в соответствии с правилами Хунда размещаются по энергетич. уровням так, что сниповой и орбитальный моменты ионов оказываются максимальными [1]. С др. стороны, хим. связывание атомов (в молекулах и твердых телах) состоит в образовании в большей или меньшей степени делокалияов. молекулярных орбиталей, к-рые заполняются в соответствии с принципом Паулн парами электронов с противоположными спинами (см. Паули, принцип). Это приводит, как правило, к компенсации магн. моментов отд. атомов. Обычно энергия хим. связи существенно превышает эиергию внутриатомных маги, взаимодействий. Поэтому атомы в большинстве органич. и но-органич. веществ не обладают локализов. магп. моментами, а сами вещества обнаруживают лишь диа-магн. свойства, присущие системам с заполненными электронными оболочками [2]. Однако атомы переход- [c.641]

Зонный характер спектра и Паули принцип позволяют сформулировать принципиальное отличие М. от диэлектрика. Т. к. в каждую зову может поместиться не более 2М электронов М — число ячеек в кристалле), то в зависамосгк от числа электронов, приходящихся на ячейку, и взаимного расположения зон могут осу- [c.115]

Характер О. в. различен для фермионов и для бозонов. Для фермионов О. в. является следствием Паули принципа, препятствующего сближению тождеств, частиц с одинаковым направлением спинов, и эффективно проявляется как отталкивание их друг от друга на расстояниях й < X отличие от нуля энергии вырожденного газа формионов (ферми-газа) целиком обусловлено таким О. в. Для сильно сжатого вещества, когда [c.372]

В совр. О. квантовые представления не противопоставляются волновым, а сочетаются на основе квантовой механики и квантовой электродинамики. Квантовая теория позволила дать интерпретацию спектрам атомов, молекул и ионов, объяснить воздействие элекгрнч., магн. и акустич. полей на спектры, установить зависимость характера спектра от условий возбуждения и т. д. Примером обратного влияния О. на развитие квантовой теории может служить открытие сооств. механик. момента — спина — и связанного с ним собств. магн. момента у электрона и др. частиц, повлёкшее за собой установление Паули принципа (1926) и истолкование сверхтонкой структуры спектров [В. Паули (W. Pauli), 1928]. [c.422]

Электроны атома в О. с. запо шяют квантовые уровни (электронные оболочки) согласно Паули принципу. Уровень энергии, соответствующий О. с., также наз. основным. Для атома с одним электроном во внеш. оболочке он определяется квантовь1ми числами этого электрона в атомах с неск. эквивалентными электронами О, с. определяется Хунда правилом. Энергия, к-рую необходимо сообщить атому в О. с. для отрыва электрона из внеш. оболочки, наз. энергией ионизации аналогичная энергия для отрыва электрона из внутр. оболочки наз. энергией связи этой оболочки. О. с, для атома Н обозначается Для Не — и т.д. Взаимо-, [c.476]

Колебания кристаллич. решётки, влияющие на ф-цию N(0), несколько видоизменяют температурную зависимость П. п. Однако более существенную роль играют межэлектронвые взаимодействия. Так, обменное взаимодействие понижает кулоновскую энергию электронов с одинаковым направлением спина, удерживая их вдали друг от друга (см. Паули принцип). Это способствует спиновой поляризации взаимодействующих электронов и усиливает спиновый парамагнетизм [c.550]

Совершенно иное влияние на С. оказывают примеси нарамагн. атомов. Благодаря обменному взаимодействию между спином примеси и спинами электронов, образующих куперовскую пару, рассеяние на такой примеси может привести к переходу пары в триплетное состояние (когда спин пары равен 1) и, вследствие Паули принципа, к её разрушению. Т. о., введение нарамагн. примесей в образец приводит к подавлению С. При очень малой концентрации таких примесей Ь — длина свободного пробега с переворотом спина) уменьшение оказывается обратно пропорциональным [c.439]

Каждый из наборов этих операций составляет отдельную группу, а каждая группа симметрии гамильтониана представляет собой прямое произведение всех этих групп. При решении конкретных задач используют не все перечисленные группы. Группа (а) используется только в связи с Паули принципом, согласно к-рому волновая ф-ция электрона антисимметрична относительно любой перестановки электронов группа (б) отражает закон сохранения для полного угл. момента молекулы группа (в) для изолнров. молекулы несущественна, т. к, трансляции молекулы не влияют на волновые ф-ции, описывающие ввутр. состояние молекулы инвариантность гамильтониана относительно групп (г) и (д) показывает, что он может содержать только чётные степени угл. моментов и пространственных декартовых координат частиц. [c.515]

Учёт С. э.чектрона позволил В. Паули (W. Pauli) сформулировать принцип запрета, утверждавший, что в произвольной физ. системе не может быть двух электронов, находящихся в одном и том же квантовом состоянии (см. Паули принцип). Наличие у электрона С., равного i/j, объяснило мультиплетную структуру атомных спектров (тонкую структуру), особенности [c.631]

Обменный С. г. имеет чисто квантовую природу и не обладает классич. аналогом. Он обусловлен тождественности принципом (квантовая неразличимость одинаковых микрочастиц) в Паули принципом. Полная волновая ф-ция системы фермионов (электронов или нуклонов), образующих электронную или ядерную подсистемы твёрдого тела, должна быть антисимметричной но отношению к перестановке координат и спинов любой пары частиц. Этим обусловлено появление в собств. значениях энергии системы дополнит, обменных вкладов. Однако, согласно П. Дираку (Р. Dira , 1926), можно избежать сложной процедуры антисимметризации и ограничиться простым произведением одночастичных волновых ф-ций, если добавить к исходному гамильтониану оператор обменного взаимодействия, построенный только на спиновых операторах входящих в систему фермионов. Структура обменного С. г. определяется тем, что для любой пары частиц р, q со спином /а оператор перестановки (транспозиции) орбитальной (координатной) волновой ф-ции имеет вид = Va(l-I-SpSg), где Sp и Sq — векторные спиновые операторы частиц р и д. [c.642]

В соответствии с Паули принципом в каждом энергетич. состоянии может находиться не более двух электронов (с разными проекциями спина). Поэтому в каждой энергетич. зоне кристалла может поместиться не более 2N электронов, где N — число уровней в зоне, равное числу элементарных ячеек кристалла. При Г=0 К все электроны занимают наиб, низкие энергетич. состояния. Существование Т. т. с разя, электрич. свойствами связано с характером заполнения электронами энергетич. зов при Г=0 К. Если все зоны либо полностью заполнены электронами, либо пусты, то такие Т. т. не проводят электрич. ток, т. е. являются диэлектриками (изоляторами). Т. т., имеющие зоны, частично заполненные электронами,— проводники электрич. тока — металлы (проводники). Полупроводники отлшчаются от диэлектриков малой шириной запрещённой зоны ig между последней заполненной (валентной) зоной и первой свободной (зоной проводимости), Т. т. с аномально малым перекрытием валентной зоны и зоны проводимости наз. полуметаллами. Существуют бесщелевые полупроводники, зона проводимости к-рых примыкает к валентной зоне. [c.46]

Существо Т. п. составляет тот факт, что в природе реализуются лишь 2 класса волновых ф-ций для систем ТЧ симметричные волновые ф-ции, знак к-рых не меняется при перестановке пространственных и спиновых координат любых двух ТЧ, и антисимметричные,— знак к-рых при подобной перестановке изменяется. Согласно квантовой теории поля, симметричные волновые ф-ции 0 щсывают частицы с целым спином (фотоны, л-мсзоны и т. д.), а антисимметричные — частицы с полуцелым спином (электроны, протоны, нейтроны и т. д.), для к-рых справедлив Паули принцип. [c.119]

ФЁРМИ-ЭНЁРГИЯ (уровень Ферми) — энергия, ниже к-рой все состояния системы частиц или квазичастиц, подчиняющихся Ферми — Дирака статистике, заполнены, а выше — пусты в осн. состоянии при абс. нуле темп-ры (Г О К). Существование Ф,-э. следует из Паули принципа. Для идеального газа фермионов Ф.-э, совпадает с химическим потенциалом при К и связана с числом частиц (я) газа в единице объёма соотношением [c.285]

В нулевом приближении волновая ф-ция молекулы строится из волновых ф-ций изолированных атомов и / . Ф-ция v (1), учитывающая движение 1-го электрона в поле своего ядра, является решением ур-ния Шрёдингера для осн. состояния атома И с энергией ( 3,6 эВ) то же самое можно сказать о ф-ции > /j (2). Полная энергия молекулы в нулевом приближении, следовательно, равна 2 q, а ее волновая ф-ция <р, согласно Паули принципу, должна быть антисимметричной по отношению к перестановке пространств, и спиновых координат электронов. Поскольку электроны принципиально неразличимы, безразлично, какой из них будет находиться у определ. ядра. Линейная комбинация произведений фа(1) (/л(2) и /j(2) l i(l) позволяет построить два типа антисимметричных координатных ф-ций ф, соответствующих синглетно-му s) (спины электронов антипараллельны) и триплет-ному и) (спины параллельны) состояниям [c.406]

Согласно X. п., эмпирически установленному в 1925 Ф. Хундом (F. Hund), самый глубокий терм, соответствующий рассматриваемой электронной конфигурации, обладает наибольшим возможным значением S и наибольшим возможным для данного 5 значением L. Эго правило всегда выполняется для нормальных электронных конфигураций, соответствующих наиб, прочной связи всех электронов и состоящих из эквивалентных электронов, и полностью подтверждается квантовомеханич. расчётами. Напр., для конфигурации р получаются (при учёте Паули принципа) термы 5, D. Р, а для конфигурации [c.417]

Э. с. в. адронного и вакуумного типа. С ростом давления адронное (ядерное, нейтронное) вещество уплотняется и при плотности, несколько превышающей плотность атомного ядра ( 3 10 г/см ), теряет устойчивость относительно образования пионного конденсата—когерентной волны пионов (длина волны порядка 10 см), к-рыс в результате становятся самостоят. компонентой вещества. При ббльших сжатиях в адронном веществе могут появиться также макроскопич. кол-ва мюонов, гиперонов, резонансов, причём все эти частицы будут абсолютно стабильными. Их распаду препятствует Паули принцип уровни энергии для продуктов распада уже заполнены частицами, имеющимися в адронном веществе. При нек-рых [c.506]

Характер размещения Э, в атомных оболочках и заполнения ими энергетич. уровней в существ, мере связан с наличием у них спина 1/2 и, следовательно, с действием Паули принципа, запрещающего нахождение двух электронов в одинаковом квантовом состоянии. Это ведёт к периодич. повторению свойств хим. элементов, открытому Д. И. Менделеевым (см. Периодическая система элементов). С наличием спина у Э. связаны, в частности, такие нетривиальные свойства ряда твёрдых тел, как ферромагнетизм, обусловливаемый выстраиванием спинов и связанных с ними магн. моментов у электронов соседних атомов, и свер.хпроводимость, в основе к-рой лежит возможность образования в металлах при низких темп-рах слабо связанных пар Э. с противоположно ориентированными спинами (куперовские пары, см. Купера эффект). [c.544]

Паули принцип запрета I 35 Перкуса — Йеэика уравнение I 294 Переноса коэффициенты (кинетические коэффициенты) II 72 [c.393]

Теория сварочных процессов (1988) -- [ c.31 ]

Основы ядерной физики (1969) -- [ c.117 ]

Введение в ядерную физику (1965) -- [ c.189 , c.200 , c.518 ]

Физика низких температур (1956) -- [ c.155 , c.158 , c.160 , c.216 , c.323 ]

Конструкционные материалы Энциклопедия (1965) -- [ c.2 , c.141 ]

Физическое металловедение Вып I (1967) -- [ c.16 , c.58 ]

Металловедение и термическая обработка стали Том 1, 2 Издание 2 (1961) -- [ c.392 ]

Электронные спектры и строение многоатомных молекул (1969) -- [ c.291 , c.337 , c.348 , c.349 , c.362 , c.390 ]

Ядра, частицы, ядерные реакторы (1989) -- [ c.133 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.287 , c.288 , c.390 ]

Лазерное дистанционное зондирование (1987) -- [ c.222 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...