Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движения масса

Если выписать полное решение этого линейного дифференциального уравнения второго порядка с правой частью, то получим закон движения массы М, в котором будут смешаны свободные колебания системы, зависящие от начальных условий и параметров системы, и вынужденные колебания, определяемые характером возбуждения и параметрами системы. Как показывает практика, свободные колебания в системе затухают довольно быстро и остаются лишь вынужденные колебания. Вибрационные машины основной технологический процесс выполняют в установившемся режиме, когда свободные колебания уже затухнут,  [c.302]


Нагрузка F складывается в основном из сил инерции при движении масс поршня и шатуна.  [c.47]

Материальная точка массы т подвешена с помощью стержня длины / к плоскому шарниру, горизонтальная ось которого вращается вокруг вертикали с постоянной угловой скоростью (U (см. рисунок к задаче 49.4). Составить функцию Гамильтона и канонические уравнения движения. Массу стержня не учитывать.  [c.374]

Определить движение массы т. Ответ При 0 2л/со  [c.414]

В общем случае при отсутствии столкновений или взаимодействия между частицами турбулентное движение частиц связано только с турбулентностью жидкости (разд. 2.8). Следовательно, турбулентное движение множества частиц действительно не играет существенной роли при течении взвеси по трубе в экспериментах, описанных в разд. 4.5. Множество частиц можно наблюдать только вследствие хаотического движения, наложенного на движение массы, как в свободномолекулярном потоке. Таким образом, движение твердых частиц нельзя связать непосредственно со свойствами жидкости, так как положение частиц зависит также от столкновений между ними.  [c.237]

Пример 15.1. Как изменятся колебания рассмотренной выше системы, если движение массы происходит в вертикальной плоскости, как это показано на рис. 530.  [c.463]

Как видим, в рассматриваемом случае отношение двух последующих амплитуд остается величиной постоянной, не зависящей от времени. Это верно, однако, постольку, поскольку сила сопротивления пропорциональна скорости движения массы. Между тем в подавляю-  [c.466]

При составлении уравнения движения массы необходимо ввести в рассмотрение не только силу инерции т силу сопротивления а но также и внешнюю силу P t), г. е. возмущающую силу.  [c.468]

Положим, что по какой-то причине, например от случайного внешнего толчка, система, показанная на рис. 557, б, пришла в колебательное движение. Чтобы горизонтальная сила Р производила наибольшую работу, нужно, очевидно, чтобы сила Р возрастала при отклонении массы в одну сторону и снова возрастала при отклонении массы в другую сторону, т. е. надо, чтобы сила Р за полный период движения массы успела пройти два периода колебаний.  [c.497]

Энергетический подход является более предпочтительным в тех случаях, когда нужно получить только максимальные значения динамических сил и динамических прогибов и не ставится задача определения законов движения масс. В практических расчетах это как раз и имеет место.  [c.501]

Рассмотрим малые колебания амортизированного объекта (рис. 10.7, а), имеющего массу т. Для вывода уравнения движения амортизированных систем можно использовать принцип Даламбера. В произвольный момент времени t при значении текущей координаты 2 на массу т действует реакция Z(z,z) амортизатора. Приравнивая нулю сумму сил, приложенных к массе т, и силы инерции mz в соответствии с (10.8), получаем дифференциальное уравнение движения массы т  [c.277]


Диссипативные силы. При колебаниях упругих систем происходит рассеяние энергии в окружающую среду, а также в материале упругих элементов и в узлах сочленения деталей конструкции. Эти потери вызываются силами неупругого сопротивления—диссипативными силами, на преодоление которых непрерывно и необратимо расходуется энергия колебательной системы или возбудителей колебаний. Для описания диссипативных сил используются характеристики, представляющие зависимость диссипативных сил от скорости движения масс колебательной системы или от скорости деформации упругого элемента. Вид характеристики определяется природой сил сопротивления. Наиболее распространенные характеристики диссипативных сил представлены на рис. 10.8.  [c.279]

Уравнение движения массы т записывают в виде  [c.281]

При установившемся движении масса жидкости, протекаюш,ая в единицу времени через любое сечение трубы, постоянна  [c.135]

Определение относительного движения материальной точки по заданному переносному движению, массе точки и приложенным к ней силам.  [c.124]

ВХОДЯЩИХ В систему, вычисляя кинетическую энергию каждой из масс по формуле, соответствующей движению данной массы (поступательное движение, вращение вокруг неподвижной оси, плоское движение и т. д.). Следует помнить, что кинетическая энергия является величиной положительной независимо от направлений движений масс, входящих в систему.  [c.286]

Движение, масса, скорость, ускорение, выбор, взаимодействие (с телами), траектория, координаты, положение, падение. .. точки. Пересечение прямых. .. в точке. Расстояние. .. от (до) точки. Система. .. точек. Замена (тела)... точкой.  [c.40]

Масса на пружине. Промежутки времени. Рассмотрите движение массы ЛГ = 5 г, подвешенной к концу вертикальной пружины, жесткость которой  [c.233]

Определим, например, движение массы в предположении, что ей сообщается начальное отклонение от положения равновесия в вертикальном направлении и не сообщается скорости  [c.567]

В результате получили систему уравнений с периодическими коэффициентами. Основная особенность данной задачи заключается в том, что время процесса ограничено (время движения массы по стержню), поэтому колебания стержня являются неустановившимися и воспользоваться методами, которые были изложены в 7.7, нельзя. Время движения массы т по стержню равно tк = l/v. Безразмерное время Тк=1/Цо- Систему уравнений (4) можно представить в виде  [c.299]

Оказывается, что по теории тяготения Эйнштейна именно такого типа силы действительно должны возникать при ускоренном движении масс. Вот что говорит теория тяготения Эйнштейна об эффектах, возникающих при ускоренном движении массивных тел.  [c.389]

Методы решения нелинейных задач переноса количества движения, массы и энергии занимают существенное место при разработке эффективных алгоритмов и программных продуктов [1].  [c.9]

Принцип сопряжения многофазных задач. Развитие массопередачи (теплопередачи) началось с исследования массоотдачи (теплоотдачи) в одной из контактирующих фаз. Одновременно в этом направлении развевались и теоретические исследования методы расчета коэффициентов массоотдачи в одной из фаз (жидкой или газовой). Однако природа явлений переноса в двух- и многофазных систем намного шире и, чтобы раскрыть ее с большей полнотой, необходимо привлечение в расчетах принципа сопряжения фаз и потоков количества движения, массы и энергии. Впервые при исследовании двухфазного массообмена этот принцип был применен в работах [73, 74]. Одним из важных результатов исследований было обобщение известной зависимости между динамическим (бн) и диффузионным (6) слоем. В частности для двухфазного массообмена эта зависимость имеет вид  [c.46]

В природе и технике часто имеют место случаи, когда не только скорость, но и масса тел изменяется в процессе их движения. Масса  [c.107]

Теория относительности — это современная физическая теория пространства и времени с ней тесно связаны такие понятия, как движение, масса, энергия и др. В основу теории относительности положен принцип постоянства скорости света, согласно которому скорость света в вакууме постоянна и не зависит от скорости источника света. Теория относительности, к настоящему времени подтвержденная громадным количеством опытных фактов и применяющаяся на практике, устанавливает, что пространство и время связаны между собой в единую пространственно-временн форму существования материи, имеющую абсолютный характер, не зависящую от системы отсчета пространство и время в отдельности являются понятиями относительными, зависящими от системы отсчета, например от скорости ее движения.  [c.76]


Конечно, во многих случаях вибрационные машины явля ются более сложными, чем показано в этом параграфе упругая сила подвески и демпфирующая сила — нелинейные, скорость вращения дебалансов не принимается постоянной, а учитывается характеристика двигателя, и подвеска часто обеспечивает движение массы не только прямолинейное, но и плоское или пространственное в некоторых случаях приходится учитывать присоединяемую к М массу обрабатываемого продукта.  [c.303]

Сопоставление известных расчетных результатов для Е = = =/(1—Р) проведено на рис. 2-9 (кривые 1—8). Там же нанесена зависимость (г от Р (линии 9—12) для разных коэффициентов скольжения фаз ф Ит/у, которая позволяет оценить роль расходной концентрации ц при рт/р 2 000. Ранее было показано, что для разных взаимонаправлений компонентов газовзвеси влияние на различно [Л. 71]. Рассматривая рис. 2-9, отметим, что стесненность движения массы частиц более всего сказывается в ламинарной области и менее в турбулентной. Указанное отличие проявляется тем резче, чем больше объемная концентрация частиц, что объясняется самой природой стесненного движения газовзвеси. Заштрихованная область переходных режимов хорошо усредняется линией I, построенной по формуле (2-19) с показателем степени, равным 3. Эту простую зависимость можно рекомендовать для практических расчетов поправочного коэффициента в рассматриваемой области газовзвеси, где Р<3% и соответственно )г< гкр 45. При этом разбежка величины Ер, определенная по различным данным, будет менее 7%. В ламинарной области расхождение линий, построенных по данным Гупало и Минца, закономерно, так как линия 4 построена для шаров, а линия 8—по опытным данным для частиц неправильной формы.  [c.59]

Первый случай. Нагрузка мгновенно нарастает и остается постоянной длитель-гюс время ], рис. 17.14). Этот случай характерен для машин, включаемых па полную нагрумку после холостого хода прокатных станов, металлорежущих станков, толкателей нагревательных печей и т. д. Уравнение движения массы с моментом инерции  [c.310]

Пример 5. Рассчитать болты нижнего подшипника шатуна двигателя внутреннего сгорания (рис. 4.21) при условии, что максимальная нагрузка на один болт, складывающаяся в основном из сил инерции при движении масс поршня и И1атупа, составляет / —6000 Н. Материал болтов — сталь 38ХА, материал шатуна — 35Г2, /=90 мм, /i=10 мм, затяжка болтов контролируется,  [c.70]

Движение массы т в пространстве рассмотрим в координатной системе xt/2. Составляя уравнения равновесия, к равнодействуюи им X, Y W Z всех внешних сил, действующих на массу и направленных  [c.552]

Как уже отмечалось, при проектировании механизмов нужно учитывать весьма важный параметр, характеризуюпшй условие передачи сил и работоспособн1)сть механизма, — угол давления й (угол между вектором силы, приложенной к ведомому звену, и вектором скорости точки приложения движущей силы трение и ускоренное движение масс при этом пока не учитываются). Угол давления не должен превышать допустимого значения < О ,,,. Угол it при передаче усилия на ведомое звено отмечают на схеме механизма в зависимости от того, какое его звено является ведомым. Если им будет ползун -3, то сила / . передается на него с углом давления а если кривошип /, то сила составит угол l tl2 с вектором скорости L i.  [c.310]

Если звено механизма движется с переменной скоростью илн траектории его точек неирямолинейны, то из-за возникающих при этом ускорений появляются силы инерции звена, которые дополнительно нагружают связанные с ним звенья. Силы инерции вызывают динамические давле[1ия в кинематических парах, увел1[-чивают силы трения, вызывают дополнительные напряжения в материале звеньев, вибрации механизма и нарушения плавности движения. Массы звеньев, силы инерции которых вызывают дополнительные давления па опоры, называются неуравновешенными массами. Устранение нлп уменьшение дополннте.тьных нагрузок, вызываемых силами инерции, называется уравновешиванием масс.  [c.400]

Передача колебаний от источника к объекту может осуществляться дву.мя способами (рис. 33.1) На рис. 33.1, а показана масса т, к которой приложена возбуждающая гармоническая сила / = = Д, sinoJg . Такой случай называют силовым возбуждением. Движение массы при отсутствии демпфируюш.его сопротивления ( = 0) описывается уравнением (33.1). В соответствии с формулой (33.7) при р = 0 закон движения массы т будет  [c.410]

Пример 1. Система состоит из точечного груза М силой веса Р = 200 н прикрепленного к концу невесомого стержня длиной I = 90 см, другой конец которого закреплен с помощью цилиндрического шарнира О (рис. 283). К стержню ОМ прикреплены в точке В две одинаковые пружины, коэффициент жесткости которых с = 20 н/см, а в точке А —демпфер, создающий линейную силу сопротивления коэффициент сопротивления демпфера (-1 = 15 н-сек см. Система расположена в вертикальной плоскости. Статическому положению равновесия системы соответствует вертикальное положение стержня ОМ. В начальный момент стержень отклонен против движения часовой стрелки па угол сро = 6 и отпущен без начальной скорости. Считая колебания малыми при I = 90 см, /, = 40 см, 1-2 = 30см, определить движение системы и усилие в шарнире О в начальный момент движения. Массой пружины и подвижных частей демпфера, а также трением в шарнирах пренебречь.  [c.409]

В тех случаях, когда сами ускоряющие тела не участвуют в движении, масса их, очевидно, не играет роли. Например, если шар катится по неподвижному изогнутому желобу, то он деформирует стеики желоба, вследствие чего со стороны желоба на шар действует сила, изменяющая направление скорости шара. Если деформации стегюк желоба достаточно малы, то желоб можно рассматривать как абсолютно жесткую связь (масса желоба в этом случае не играет роли, так как желоб покоится). Но зато в подобных случаях, когда ускоряемое тело движется по поверхности ускоряющего, возникают силы трения. Когда силами трения можно пренебречь, вводится представление о связях не только абсолютно жестких, но и абсолютно гладких. Это соответствует предположению, что на ускоряемое тело действуют только силы, нормальные к поверхности ускоряющего тела.  [c.172]


Следует отметить, что и линейная скорость при этом также уменьшается. Действительно, V = (аг, и если = гЦг, то vjv = т. е. линейная скорость после перемещения грузов уменьшилась в отношении, обратном отношению радиусов. Уменьшение линейной скорости масс может быть вызвано только направленными навстречу линейной скорости силами, с которыми на массы действует стержень. Эти силы возникают вследствие того, что при движении масс по стержню последний деформируется. Механизм возникновения таких деформаций будет рассмотрен позд-мее ( 82) но, без рассмотрения этого механизма, из того, что линейная скорость масс уменьшилась, мы должны заключить, что во время движения масс по стержню оя был изогнут вперед, так как силы, действующие со стороны стержня на массы, чтобы yjienb-шить их скорость, должны быть направлены навстречу линейной скорости масс, обусловленной вращением стержня.  [c.307]

Аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных процессов. Уравнения переноса количества движения, массы и энергии будут иметь одинаковый вид, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, т.е. при V— О— а... В этом случае говорят, что наблюдается аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных полей. Впервые она была замечена Рейнольдсом, поэтому в литературе известна под названием аналогия Рейнольдса. Последняя достаточно хорошо соблю-даез ся, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, что бывает очень редко на практике.  [c.47]

В другой монографии [84] на основе введения понятия о вихревых силах сопротивления в сплошных средах и использования известного принципа независимого наложения на сисзему внешних сил предложены обобщающие соотношения, выражающие аналогию между количеством движения, массы и энергии. При проверке предложенных соотношений использован практически весь известный экспериментальный материал, накопленный в мировой практике. На основе этих соотношений предложены методики гидравлических, тепло- и масс1)обменных расчетов одно- и двухфазных сред при движении в условиях внешних воздействий (колебаний, сил инерции, электрических, магнитных и скрещенных электрических и магнизных полей и др.) для внутренних и внешних гидродинамических задач.  [c.47]

Рассмотрим изменение суммарного количества движения d 2 niWx за время dx, в течение которого выделенная масса жидкости переместится из положения 1—2 в положение 1 —2. Предположим, как это мы делали в предыдущих параграфах, что жидкость находится в установившем1Ся движении, тоща количество движения массы 1 —2, входящее как в начальное, так и в конечное значение суммарного количества движения, остается неизменным и при вычитании сокращается. Иначе говоря, прирост суммарного количества движения должен быть равен разности количества движения, взятого ооответственно для масс 2—2 и 1—1, которые в установившемся движении одинаковы  [c.37]


Смотреть страницы где упоминается термин Движения масса : [c.301]    [c.549]    [c.312]    [c.376]    [c.280]    [c.87]    [c.296]    [c.16]    [c.183]    [c.362]    [c.632]    [c.108]   
Основные принципы классической механики и классической теории поля (1976) -- [ c.87 ]



ПОИСК



Акуленко, Л.И. Коровина, С.А. Кумакшев, С.В. Нестеров (Москва). Радиальные колебания цилиндрической массы жидкости, совершающей циркуляционное движение

Аналогия процессов переноса теплоты, массы и количества движения

Артоболевский, А. П. Бессонов, Некоторые особенности уравнения движения плоского механизма с переменной массой

Астродинамические дифференциальные уравнения возмущенного движения спутника относительно центра масс

Баланс массы, импульса, момента количества движения и энергии

Беленький. О косвенном влиянии внутренних сил на движение центра масс системы

Бертран — О фигуре жидкой массы, находящейся во вращательном движении

Вальцевание движение массы

Влияние неравномерности распределения скоростей по плоскому живому сечению на величину количества движения и величину кинетической энергии некоторой массы жидкости, протекающей через данное живое сечение (второе вспомогательное положение)

Вывод формулы для реактивной силы. Уравнение движения точки переменной массы

Вычисление кинетической энергии среды и объема присоединенной массы при потенциальном движении в среде

Групповая скорость Движение тела переменной массы

Дальтона движения центра масс

Движение активное центра масс

Движение двух материальных точек в системе центра масс

Движение двух сфер в жидкости кинематические условия. Присоединенные массы

Движение звена приведения при приведенных силах и приведенной массе, зависящих от пути

Движение компонентов смеси относительно центра масс

Движение космического аппарата относительно центра масс и управление им

Движение массы вдоль струны, лежащей на периодически-неоднородном упругом основании. Парамерическая неустойчивость колебаний системы

Движение массы относительно другой массы

Движение массы по струне, лежащей на случайно-неоднородном упругом основании. Стохастический параметрической резонанс

Движение материальной точки с постоянной массой. Векторное дифференциальное уравнение движения

Движение около центра масс некоторых из запущенных искусственных спутников

Движение относительно центра масс

Движение переменной массы

Движение переносное как транспортер массы

Движение спутника относительно центра масс в центральном ньютоновском поле

Движение сферы в безграничной жидкости. Присоединенная масса. Сфера в жидкости с концентрической сферической границей

Движение тел переменной массы и элементы космонавтики

Движение тела переменной массы

Движение тела, вызванное произвольным относительным перемещением связанных с ним масс

Движение точки переменной массы

Движение точки переменной массы Уравнение движения точки переменной массы

Движение точки переменной массы в однородном поле силы тяжести при линейном законе сопротивления среды

Движение точки переменной массы в сопротивляющейся среде при квадратичном законе сопротивления

Движение точки переменной массы в сопротивляющейся среде при линейном законе сопротивления

Движение точки переменной массы в среде с сопротивлением

Движение точки — График переменной массы

Движение центра масс

Движение центра масс законы изменения и сохранения импульса системы

Движение центра масс и вращение вокруг этого центра

Движение центра масс и поступательное движение

Движение центра масс ракеты

Движение центра масс системы материальных точек

Динамика равновесного и неравновесного установившегося движения машин и регулирование неравномерности хода машин маховыми массами

Динамика твердого тела, имеющего одну неподвижную точку. Движение искусственного спутника относительно центра масс

Динамика твердого тела. Движение центра масс

Динамика. Передача силы по шатуну. Раг.носие сил на рычаге Жуковского. Уравновешивание движущихся масс противовесами. Динамическое действие механизма на стойку. Движение центра тяжести

Дифференциальное уравнение движения точки переменной массы (уравнение И. В. Мещерского)

Дифференциальные уравнении возмущенного движения центра масс искусственного спутника Земли (2Г). 3. Уравнения возмущенного движения линейных систем

Дифференциальные уравнения движения ИСЗ относительно центра масс

Дифференциальные уравнения движения точки переменной массы

Дифференциальные уравнения движения центра масс снаряда

Зависимость массы от скорости движения

Задание Д-7. Применение теорем об изменении количества движения и о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Задание Д.7. Применение теоремы о движении центра масс к исследованию движения механической системы

Закон (теорема) движения центра масс

Закон движения движения центра масс

Закон движения твёрдого тела или в относительном движении вокруг центра масс

Закон движения твёрдого тела или вокруг центра масс

Закон движения точки вдоль движения центра масс систем

Закон движения центра масс

Закон движения центра масс материальной системы

Закон изменения кинетического момента системы в её относительном движении вокруг центра масс

Закон изменения кинетической энергии для относительного движения системы вокруг центра масс

Закон изменения количества движения системы (закон движения центра масс)

Закон сохранения движения центра масс

Закон сохранения импульса и теорема об изменении импульса и движении центра масс

Закон сохранения массы и уравнения количества движения и момента количества движения

Закон сохранения массы. Уравнение неразрывности движения

Законы движения тел с переменной массой

Законы сохранения массы и энергии при движении газа

Занятие И. Реактивное движение. Движение точии переменной массы

Интеграл движения центра масс

Интегралы движения центра масс системы

Интегралы количества движения. Закон сохранения движения центра масс

Исследование движения машинного агрегата. Предельные режимы Об уравнениях Лагранжа второго рода для механических систем с переменными массами

Исследование движения общего центра масс механизма

Канонические уравнения движения тела переменной массы

Кинетическая энергия системы в абсолютном движении и в движении относительно центра масс. Теоремы об их изменении

Кинетическая энергия. Коэфициент присоединенной массы. Представление движения жидкости вдали от тела диполям

Классическая теория движения точки переменной массы

Когда бегущая волна переносит массу навстречу своему движению

Колебания вынужденные - Амплитуда - Расч свободы - Амплитуда 1 - 124: Движение массы

Колебания масс жидкости в системе напорный туннель—уравнительный резервуар как неустановившееся движение неупругой жидкости в неупругих трубопроводах 14-6. Колебания масс воды в системе напорный туннель — уравнительный резервуар

Количестао движения тела переменной массы

Количество движения бесконечной массы

Количество движения бесконечной массы в ней конечного тела

Количество движения бесконечной массы идеальной жидкости при движении

Количество движения материальной переменной массы

Количество движения системы и его выражение через массу системы и скорость центра масс

Количество движения тела переменной массы

Л Teope.ua о движении центра масс механической системы

ЛАВА I МОЛЕКУЛЫ СУТЬ УПРУГИЕ ШАРЫ. ВНЕШНИЕ СИЛЫ И ВИДИМЫЕ ДВИЖЕНИЯ МАСС ОТСУТСТВУЮТ Максвелловское доказательство закона распределения скоростей. Частота столкновений

Лагранжев и гамильтонов формализм в описании движения тела переменной массы

Лекция вторая (Движение несвободней материальной точки. Простой маятник. Движение системы точек, для которой имеют место уравнения связей.. Масса материальной точки. Движущая сила. Лагранжевы уравнения механики)

Масса виртуальная в двумерном движении

Масса жидкости бесконечная при движении в ней конечного твердого тела как механическая система

Масса и количество движения

Масса приведенная в уравнении движения

Масса приведенная в уравнении движения поезда

Метод заменяющих масс обращения движения

Молоты с горизонтальным встречным движением ударных масс (импакторы)

Момент количеств движения относительно неподвижной точки и центра масс. Теоремы об их изменениях

Момент количеств движения относительно центра масс

Момент количества движения бесконечной массы идеальной жидкости при движении

Некоторые вопросы динамики роторов переменной массы на предельных режимах движения Постановка задач. Предположения о главном моменте всех действующих сил и инерционных параметрах ротора

Неустановившееся движение в напорных системах Колебания массы

Неустановившееся движение тела в невязкой жидкости Понятие о присоединенных массах

О применении теории движения системы с переменной массой

О сохранении вектора количества движения системы и движения ее центра масс

О теоремах динамики для движения относительно центра масс

Об уравнениях равновесия и движения массы газа, моделирующей звезду

Обтекание сферы, виртуальная масса при ползущем движении

Общее уравнение движения. Ортогональность фундаментальных функций. Вынужденное колебание. Неоднородная масса. Последовательность фундаментальных функций. Допустимые частоты. Колебания вертящейся струны. Допустимые частоты. Форма струны Вынужденное движение вертящейся струны Метод возмущений

Общие замечания о задаче определения движения точки переменной массы

Общие интегральные уравнения установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой

Общие теоремы о движении конечной массы

Общие теоремы о движении системы материальных точек относительно центра масс

Основное уравнение одноразмерного движения жидкости с переменным расходом (массой)

Основные динамические величины, характеризующие движение системы с переменной массой

Основные теоремы динамики точки переменной массы Теорема об изменении количества движения (теорема импульсов)

Основные уравнения движения н равновесия сплошной среды Распределение массы в сплошной среде. Плотность и удельный вес. Напряжения. Тензор напряженности н его симметричность

Основы движения точки переменной массы

Особенности токосъема при повышенных массе и скорости движения поезда

Перенос массы, количества движения и энергии свободными молекулами

Плотность потока количества движения массы

Повышение массы, длины и скорости движения поездов Грузовые поезда

Понятие о моделях незамкнутых систем. Теорема о движении центра масс

Приведенная масса и приведенный момент инерции механизИсследование движения машинного агрегата

Применение второго закона Ньютона к движению тел переменной массы

Применение теоремы о движении центра масс

Примеры применения теоремы о движении центра масс механической системы

Примеры, иллюстрирующие теорему о движении центра масс механической системы

Присоединенная масса и количество движения

Простейшие случаи движения точки переменной массы под действием центральных сил

Расчет и конструирование массивных или стеновых фундаментов (а также рамных фундаментов при низком числе обородля машин с возвратно-поступательным или вращательным движением масс

Расчет массы соста, ва и скорости движения поезда

Расчет массы состава и скорости движения поезда

Расчет массы состава при движении поезда по расчетному подъему с равномерной скоростью

Регулирование скорости установившегося неравновесного движения (расчет маховых масс)

Решение системы дифференциальных уравнений движения машинного агрегата с нелинейным звеном, встроенным в массу

Сила лобового сопротивления при движении тела в идеальной жидкости. Присоединенная масса

Система свободных материальных точек и уравнения ее движения. Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс

Случай сохранения главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс системы

Случай сохранения скорости центра масс материальной систеТеорема об изменении главного вектора количеств движения материальной системы

Стабилизация и частичная стабилизация стационарных движений твердого тела посредством вращающихся масс

Структура уравнений движения БР и ГЧ в схеме твердого тела переменной массы

Тела 1 — 1S0 — Масса — Вычисление твердые—Вращение 1 —396 Движение 1 —379, 381, 398, 401 Динамика 1 — 396 — Кинематика

Тело переменной массы. Движение ракеты

Теорема Аполлония количества движения тел переменной массы

Теорема Апполония количества движения тел переменной массы

Теорема Вариньона в движении относительно центра масс

Теорема Вариньона о движении центра масс

Теорема Кёнига об иаменении кинетической внергии системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема Реааля о кинетическом моменте системы в относительном движении (в движении по отношению к центру масс системы)

Теорема г о движении центра масс материальной

Теорема динамики точки о движении центра масс

Теорема зацепления основная о движении центра масс тела с пере

Теорема о движении центра масс

Теорема о движении центра масс замкнутой системы

Теорема о движении центра масс материальной системы

Теорема о движении центра масс материальной системы. Случай сохранения скорости центра масс

Теорема о движении центра масс механической системы

Теорема о движении центра масс системы

Теорема о движении центра масс системы материальных точек

Теорема о движении центра масс системы материальных точек . Теорема о движении центра масс системы

Теорема об изменении вектора-момента количества движения относительно неподвижного центра и движущегося центра масс системы

Теорема об изменении главного момента количеств движения материальной системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы относительно центра масс

Теорема об изменении кинетического момента механической системы в относительном движении но отношению к центру масс

Теорема об изменении кинетического момента системы в относительном движении по отношению к центру масс

Теорема об изменении количества движении. Теорема о дни жегши центра масс механической системы

Теорема об изменении количества движения и движения центра масс

Теорема об изменении количества движения и движения центра масс системы при ударе

Теорема об изменении количества движения системы и о движении цвнтра масс системы

Теорема об изменении количества движения системы. Теорема о движении центра масс системы

Теорема об изменении количества движения тела переменной массы

Теоремы о движении системы относительно осей неизменного направления, проходящих через центр масс системы (осей Кёнига)

Теоремы о движении центра масс и об изменении количества движения и кинетического момента

Теоремы о количестве движения системы и о движении центра масс

Теоремы о количестве движения точки и системы и о движении центра масс

Теоремы об изменении количества движения и о движении центра масс для удара. Теорема Кельвина

Теоремы об изменении количества движения системы материальных точек и о движении ее центра масс

Теоремы об ичменении количества движения и о движении центра масс

Точки переменной массы - Движени

Точки — Удар о поверхность переменной массы — Движени

Траектория движения массы

Траектория движения массы состояний

Уравнение движения ИСЗ относительно центра масс

Уравнение движения в форме моментов плоского механизма с переменными массами звеньев

Уравнение движения в форме энергий плоского механизма с переменными массами звеньев

Уравнение движения для первой массы при s-м колебании

Уравнение движения машинного агрегата с переменной массой звеньев

Уравнение движения плоского механизма с переменными массами звеньев

Уравнение движения точки переменной массы

Уравнения движения системы центра масс дифференциальны

Уравнения движения спутника относительно центра масс в ограниченной задаче. Интеграл типа Якоби Устойчивое положение относительного равновесия

Уравнения движения стержня с сосредоточенными массами

Уравнения движения тела относительно центра масс

Уравнения движения тела переменной массы в обобщенных координатах

Уравнения движения тела переменной массы в обобщенных координатах (уравнения Лагранжа второго рода)

Уравнения движения тела пренебрежимо малой массы в гравитационном поле двух притягивающих тел

Уравнения движения центра масс одноступенчатой ракеты

Уравнения рассеяния при столкновении двух частиц (исключение движения центра масс)

Уравнения сохранения массы и количества движения

Устойчивость стационарного движения центра масс искусственного спутника Земли

Устойчивость стационарных движений центра масс искуееттнпо) о спутника Земли

ЦЕНТР МАСС ДВИЖЕНИЕ ЦЕНТРА МАСС ПОД ДЕЙСТВИЕМ ВНЕШНИХ СИЛ

Центр инерции, масс, тяжести движение

Центр масс исключение движения

Центр масс системы. Теорема о движении центра масс системы

Шесть интегралов движения центра массы

Эйлерова форма законов сохранения массы и энергии, теоремы количеств движения н момента количеств движения при стационарном движении идеальной жидкости

Энергия, количество движения, момент количества движения жидкости при движении в ней твердого тела и основы теории присоединенных масс



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте