Рейнольдса аналогия

Аналогия (дословно сходство ) — сопоставление одного физического процесса с подобным ему процессом другой физической природы. Существуют два вида аналогий. Первый основан на единстве математического описания процессов (аналогия Рейнольдса, аналогия между тепло- и массообменом). Второй вид требует интуитивного выделения определяющего физического явления, на основании которого и производится сопоставление двух разнородных процессов (классификация теплозащитных материалов и введение эталона см. в гл. 5). [c.368]

Схемы спектров на рис. 3.5 подтверждаются фотографиями (см. рис. 3.16, а) и распределением давлений на спинке профиля (рис. 3.6,а). Отметим, что скачки конденсации 1 сохраняют практически неизменное положение в косом срезе при различных числах М]>1,1. В зоне скачка конденсации отмечается область повышения давления, за которой следует конфузорный участок, как и в одиночных соплах Лаваля. Как следует из рис. 3.6, положение и интенсивность конденсационного скачка существенно зависят от числа Рейнольдса. Аналогия с соплами Лаваля установлена при исследовании сверхзвуковых реактивных решеток с расширяющимися межлопаточными каналами (рис. 3.6,6). На эпюрах давлений прослеживаются скачки конденсации внутри межлопаточных каналов за минимальным сечением. Положение конденсационных скачков практически не зависит от режима течения в решетке в широком диапазоне отношений давлений ei = pi/po. Вместе с тем конденсационные скачки влияют на положение и интенсивность адиабатных скачков, возникающих на режимах перерасширения и недо-расширения. [c.78]

Расчленение решения по временным шагам 94, 106, 117, 151 Расщепление по времени 117 Расщепления по времени схема 126, 127, 134, 159, 340, 376, 377 Рейнольдса аналогия 330 [c.5]

Гидродинамическая теория теплообмена, как известно, основана на идее Рейнольдса об аналогии между процессами переноса тепла и количества движения. На основе рассмотренной выше модели процесса применим эту теорию к потокам взвеси при [х< хкр. [c.182]

На фиг. 5.3 представлена зависимость /<г от модифицированного числа Рейнольдса. Предложено также [118] использовать /-фактор теплоотдачи по аналогии [c.207]

В монографиях [38, 83] на основании анализа ламинарных и турбулентных режимов течений приведены более сложные соотношения аналогии Рейнольдса. [c.47]

Соотношение (136) является следствием предположения о наличии аналогии между процессами переноса количества движения и тепла при Рг = Ргт = 1 (аналогия Рейнольдса). [c.328]

Для простоты дальнейших выкладок предположим, что выполняется аналогия Рейнольдса как при ламинарном, так и при турбулентном режиме течения, т. е. С/ = 2St. Тогда уравнение [c.355]

Уравнение (12.19) выражает так называемую термогидродинамическую аналогию. Согласно Рейнольдсу она является следствием одинакового механизма переноса импульса и теплоты в турбулентном потоке. [c.448]

В переходном режиме коэффициент сопротивления трения зависит не только от шероховатости, но и от числа Рейнольдса. Л. Прандтль и Г. Шлихтинг, исходя из логарифмического закона скоростей и допущения об аналогии между течением в трубе и в турбулентном пограничном слое, выполнили расчеты коэффициента сопротивления трения во всех трех режимах течения. На рис. 9.6 результаты этих расчетов представлены в виде номограммы. Два семейства кривых создают удобство в пользовании номограммой при выполнении вариантных расчетов. Штриховой линией обозначена граница квадратичной области. Номограмма построена на основе предположения, что турбулентный слой начинается от переднего края пластины. [c.372]

Изложенный метод расчета турбулентного пограничного слоя на пластине построен на эмпирической зависимости, полученной в опытах с гладкими пластинами. В практических условиях течение вдоль пластины (поверхности крыла, лопасти, корпуса) чаще всего не является гидравлически гладким. Как и течение в трубе, любое течение в турбулентном пограничном слое на шероховатой поверхности можно отнести к одному из трех рен<и-мов гидравлически гладкому, при котором высота выступов шероховатости не влияет на сопротивление переходному или режиму неполного проявления шероховатости, при котором на величину коэффициента сопротивления влияют как число Рейнольдса, так и шероховатость режиму полного проявления шероховатости или квадратичному, при котором коэффициент сопротивления зависит только от шероховатости. Аналогом относительной [c.407]

По аналогии с полем скоростей можно рассматривать поля температур и концентраций вещества при наличии диффузии. Если температуры тела и потока будут различны, то величина области, в которой происходит изменение от температуры тела к температуре потока, будет зависеть от теплового числа Рейнольдса (Х.21). Обозначив толщину области изменяющейся температуры б . и [c.294]

Используя закон трения на стенке в турбулентном пограничном слое (7.93), выражение из гидродинамической теории теплообмена (7.91) (аналогия Рейнольдса) можно получить [c.180]

Используя аналогию Рейнольдса [c.307]

Анализ размерностей 200 Аналогия Рейнольдса 283 [c.473]

Аналогия Рейнольдса распространяет эти положения на турбулентный пограничный слой. Для этого достаточно, чтобы турбулентное число Прандтля Ргт = = Vт/aт равнялось единице, т. е. aт=Vт. При этом безразмерные уравнения энергии и движения системы [c.363]

Формула (14.66) есть решение гидродинамической части задачи о переносе теплоты в турбулентном пограничном слое. Подставив бт из формулы (14.66) в выражение (14.64), можно рассчитать трение на стенке, а при использовании формулы (14.65)—поле скорости. Для расчета коэффициента теплоотдачи необходимо воспользоваться аналогией Рейнольдса, которая выражается формулой (14.61), замыкающей, как указано выше, систему уравнений (14.62). Из формулы (14.64) имеем [c.366]

Подставляя выражение (14.67) в выражение аналогии Рейнольдса 51=с//2, имеем [c.367]

При получении формулы (14.68) использован простейший вариант аналогии Рейнольдса при Рг = Ргт = 1. [c.367]

Как уже было сказано (см. 52), теоретический подход к расчету теплоотдачи в турбулентном потоке основан на аналогии Рейнольдса, которая выражается формулой (14.61) St = f 2 при Рг = 1. Для потока в трубе эта формула приобретает вид 51= /8, поскольку по определению величины С/ и равны [c.387]

Автомодельность 340 Анализ размерностей 340, 396 Аналогия Рейнольдса 363 [c.457]

В теории теплообмена теоретически выводится так называемая аналогия Рейнольдса, т.е. связь между конвективным переносом тепла при развитой турбулентности и переносом количества движения приЯл=1 [c.171]

Работа потока 50 Райхардта уравнение для коэффициента турбулетного переноса импульса у оси трубы 95 Рассматриваемая фаза 354 Рейнольдса аналогия 185 [c.438]

В Л. 48] И. А. Вахрушев справедливо отмечает неточное определение в большинстве работ поверхности неправильных частиц по da, что приводит к завышению коэффициента теплообмена. Пользуясь полученной при 20переходной области йф=/, И. А. Вахрушев для Сравнения Nu с Num при Re = idem применил аналогию Рейнольдса, разработанную в [Л. 173]. Им получено, что для переходной области -критерий Нуссельта не за1висит от формы частиц н что Nu = NUm. Это мнение подкрепила обработка данных по восходящей газовзвеси [Л. 48], которая привела к зависимости, совпадающей с формулами Д. Н. Ляховского п Д. Н. Вырубова для неподвижного шара и расходящейся с ранее полученными в [Л. 71, 75, 307, 222] выражениями для движущейся частицы. [c.148]

Однако метод аналогии с псевдосплошной средой позроляет провести сравнения дисперсных и однофазных сред по модифицированным числам Рейнольдса и Прандтля, правильно определенным для всего потока в целом. Ценность этого метода, по-видимому, возрастает по мере перехода к тонкодиспергированной газовзве-си с минимальной концентрацией пыли и при использовании жидкостных взвесей (суспензий). Как будет показано далее, в последнем случае получают достаточно хорошее совпадение с опытными данными. Подобный результат в основном объясним близостью плотностей жидкого и твердого компонентов потока, [c.198]

Разнообразие волновых структур в активных средах проявляется и в сложных структурах конденсированных сред. Следует прежде всего рассмотреть аналогию волновой картины пластической деформации при упругопластическом переходе в вихреобразования в движущейся трубе жидкости при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Этому неравновесному фазовому переходу отвечает критическое число Рейнольдса. С другой стороны, переход от упругой деформации (апало1- ламинарного течения) также является неравновесным фазовым переходом, возникающем в результате потери упругой устойчивости деформируемой конденсированной среды, проявляющаяся на различных масштабных уровнях. В обоих случаях переход структуры из одного устойчивого состояния в дру1ое сопровождается порождением aBTOBOjni, как способа диссипации энергии средой в критических точках (см. главу 1). [c.254]

Аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных процессов. Уравнения переноса количества движения, массы и энергии будут иметь одинаковый вид, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, т.е. при V— О— а... В этом случае говорят, что наблюдается аналогия гидродинамических, тепловых и диффузионных полей. Впервые она была замечена Рейнольдсом, поэтому в литературе известна под названием аналогия Рейнольдса. Последняя достаточно хорошо соблю-даез ся, если переносные коэффициенты мало отличаются между собой, что бывает очень редко на практике. [c.47]

Аналогию Рейнольдса аналитически представляюз- двумя известными выражениями [c.47]

При больших числах Рейнольдса (Ке >> 1) функция связи х -. х,к становится аналогом константы Прандтля-Кармана, определяемой до сих пор по результатам экспериментов (х = 0,4 12751). Здесь % = 0,4085 (для двухслойной модели) определяется теоретически по формулам (3.30, 3.33, 3.39) /33 - 56/. Возможность непосредственной проверки константы X по реультатам экспериментов следует из (3.48), а именно при (и-и)/г>. - I следует у. - или у = ехр(--х) =0,6648. По результатам экспериментов (рис. 3.7) при (11 и)1 0, --1 координата =0,66-0,67, что вполне соответствует полученному теоретическому результату. Следует отметить, что так называемая динамическая [c.74]

Следует отметить, что метод ЭГДА является приближенным способом решения уравнения Лапласа на специальном аналоговом устройстве. Существуют и другие методы аналогий, например метод магнитогидродинамической аналогии, разработанный А. Н. Патрашевым [15] и метод ламинарной аналогии, в котором используется факт сущ,ествования потенциала, для осредненного по толщине потока вязкой жидкости между параллельными поверхностями при весьма малых числах Рейнольдса (течение Хил—Шоу). [c.269]

То, что i3 зависит только от 6// , подтверждает гипотезу об аналогии трения турбулентного ггзокапельпого ядра о пристенную жидкую пленку с трепием р (звптого турбулентного потока однофазной жидкости (Re 10 ) о шероховатую трубу, когда коэффициент трения не зависит о г числа Рейнольдса, а завпспт только от шероховатости трубы. 1ри этом эффективная шероховатость пленки однозначно определяется ее средней толщиной. [c.205]

Аналогия Рейнольдса. Ранее в 7.6 обсуждалась гипотеза О, Рейнольдса об аналогии между процессами переноса количества движения и теплоты в потоке несжимаемой жидкости (p= onst), на основании которой выведены формулы для определения коэффициента теплоотдачи. Выясним, сохраняется ли аналогия Рейнольдса в высокоскоростном пограничном слое сжимаемого газа (при переменной плотности р). [c.207]

Полученное соотношение (11.43) представляет собой математическое описание аналогии Рейнольдса. Ранее аналогичная зависимость была получена для несжимаемой жидкости (7.47). На основании (11.43) молено утверждать, что аналогг[Я Рейнольдса сохраняется в ламинарном пограничном слое и для сжимаемой жидкости, по крайней мере, при Рг = 1. [c.207]

ALTRE — коэффициент теплоотдачи, полученный по падению давления вдоль трубы на основе аналогии Рейнольдса, Вт/(м - К) [c.215]

Что касается дополнительного соотношения для определения турбулентной температуропроводности Дт, то здесь используется постулат, известный под названием аналогии Рейнольдса, устанавливающей условия идентичности безрамерного поля температуры безразмерному полю скорости в турбулентном пограничном слое. На мысль об аналогии между процессами переноса теплоты и имшульса наводит анализ ламинарного пограничного слоя. Если Рг=1, то толщина динамического и теплового пограничных слоев совпадает (6 = 6 ). поля без-разм ерной скорости и безразмерной температуры [c.363]

Взяв производную от левой и правой частей этого выражения по у в точке у = 0, заменив производные выражениями д/) и тс/р и разделив обе части на рСрИИо, получаем при Рг=1 формулу (14.61), что и представляет собой главный результат применения аналогии Рейнольдса. [c.364]

Теоретическое исследование теплоотдачи при турбулентном движении развивается на базе полуэмпирической теории турбулентности Прандтля или на базе гидродинамической теории теплообмена Рейнольдса, основанной на аналогии между процессами турбулентного переноса количества движения и теплоты. Рассмотрение aritx вопросов не входит в задачи настоящего курса. [c.129]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...