Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Хаотическое движение

Давление. Давление с точки зрения молекулярно-кинетической теории есть средний результат ударов молекул газа, находящихся в непрерывном хаотическом движении, о стенки сосуда, в котором заключен газ, и представляет собой нормальную составляющую силы, действующей на единицу поверхности.  [c.13]

В гетерогенных средах осложняются и законы, описывающие относительное движение фаз, ибо это движение определяется не процессами диффузионного характера (во всяком случае, не только ими), связанного со столкновением и хаотическим движением частиц включений, а процессами взаимодействия фаз как макроскопических систем, например, обтеканием частиц включений несущей жидкостью в суспензии или газовзвеси. Эти процессы описываются с помощью сил и более последовательного учета инерции фаз (см. (1.2.5)).  [c.25]


Представление энергии смеси в виде (1.1.17), на основе которого и записываются уравнения энергии в этой главе, справедливо, если каждую фазу считать локально однородной, т. е. в каждом элементарном объеме смеси вещество каждой фазы, в том числе и включений (капель, частиц, пузырьков и т. д.), принимается однородным вплоть до самой поверхности раздела фаз, и поэтому энергия каждой составляющей считается пропорциональной ее массе. Это равносильно тому, что особенности поверхностного слоя вещества толщиной порядка радиуса молекулярного взаимодействия (- 10 Л1),являющегося границей раздела фаз, далее не учитывается. Для этого необходимо, чтобы размеры включений были во много раз больше толщины этого слоя. Кроме того, в (1.1.17) и везде в гл. 1 будет учитываться только та часть кинетической энергии смеси, которая связана с макроскопическим движением фаз со скоростями U . В действительности имеются еще мелкомасштабные (с характерным линейным размером, равным по порядку размеру неоднородностей смеси) течения (например, радиальные пульсационные движения вокруг пузырьков, обратные токи несущей жидкости около включений из-за их относительного движения в этой жидкости, хаотические движения включений). В большинстве существующих теорий взаимопроникающего движения кинетическая энергия такого движения не учитывается. Таким образом в качестве первого этапа в гл. 1 рассматривается случай, когда энергия смеси при однородном представлении энергий фаз является аддитивной по массе фаз. Учет поверхностных явлений в рамках представлений Гиббса и кинетической энергии мелкомасштабного движения фаз имеется в главах 2—4.  [c.30]

В концентрированных суспензиях или газовзвесях часто необходимо рассматривать и ненулевые (из-за хаотического движения  [c.33]

Следует подчеркнуть, что тот последовательный метод осреднения, который был продемонстрирован в случае идеальной несжимаемой несущей фазы и в случае очень вязкой несжимаемой несущей фазы без анализа тепловых процессов не может быть применен в чистом виде в более сложных реальных ситуациях, когда важна сжимаемость фаз, когда одновременно существенны инерционные и вязкие эффекты, тепловые и массообменные процессы, когда существенны хаотическое движение частиц, их взаимные столкновения, коагуляция, дробление и другие процессы и эффекты. В этих случаях целесообразно применять феноменологический подход, связанный с введением макроскопических гипотез, экспериментальных соотношений и коэффициентов, учитывая при этом результаты кинетического анализа.  [c.185]


Рассмотрим смесь с хаотическим движением и взаимными соударениями твердых дисперсных частиц ). Эти эффекты свойственны кипящим или псевдоожиженным взвешенным дисперсным слоям, широко реализуемым в различных технологических процессах. Задачей данного параграфа является показать возможные способы описания таких смесей, в которых заметную роль играют кинетическая энергия хаотического движения частиц и взаимодействие частиц из-за столкновений, приводящих к тому, что 02 Ф 0. Таким образом, здесь отброшены допущения 4 и 5, но сохранены допущения 1, 2, 3, 6, указанные в 1,2. Для упрощения и отчетливого выявления новых эффектов ограничимся случаем, когда, помимо указанных, справедливы следующие допущения  [c.209]

Кинетическая энергия хаотического движения. Дисперсная фаза состоит из твердых недеформируемых сферических частиц и пульсационные скорости внутри каждой частицы можно представить в виде  [c.211]

Тензор напряжения и перенос хаотического движения в дисперсной фазе. Рассмотрим передачу импульса и энергии хаотического движения в дисперсной фазе за счет соударений частиц на некоторой выделенной границе.  [c.212]

Примем, что с каждым ударом из слоя II в слой I помимо нормального (вдоль га) импульса в среднем переносится касательный (вдоль направления т, касательного к рассматриваемым слоям) импульс т [l>2 II)— V2 (/)] и энергия хаотического движения m w II) — w i I) = m[k II) — < .,(/)], где v (/) и v II)— касательные составляющие макроскопической скорости дисперсной фазы в слоях I я II, R 1) и к 11) — соответствующие значения энергии хаотического движения в этнх слоях. Тогда, имея в виду  [c.214]

Генерация и диссипация кинетической энергии хаотического движения дисперсных частиц. Как это следует из уравнения энергии мелкомасштабного движения (4.1.7) для второй фазы, генерация и диссипация энергии за счет взаимодействия с несуш,ей фазой определяются величиной  [c.219]

Здесь пренебрегалось вкладом слагаемых, содержащих сдвиговые напряжения Т и тг, и вкладом переноса энергии из-за потока Лг. Это нетрудно обосновать оценками типа (4.3.15). Далее Pq — скорость газа в зоне, где нет частиц ( i= 1), например, на входе в слой. Уравнения притоков тепла фаз (4.3.40) нужны для определения температур фаз и здесь рассматриваться не будут. Отметим, что последнее уравнение (4.3.44) отражает равенство генерации хаотического движения частиц из-за работы сил Магнуса и диссипации этого движения в тепло из-за столкновений. Из него следует с учетом (4.3.32) и (4.3.36)  [c.223]

Подставляя это выражение в формулу для давления хаотического движения частиц (4.3.13) или (4.3.41), получим распределение Р2 через распределение aj  [c.223]

Рис. 4.3.2. Зависимость давления хаотического движения дисперсных частиц от их объемного содержания. Рис. 4.3.2. <a href="/info/523991">Зависимость давления</a> хаотического движения <a href="/info/294427">дисперсных частиц</a> от их объемного содержания.
Равнораспределение энергии хаотического движения 211 Разностные схемы неявные, явные 277 Резонанс при радиальных колебаниях пузырька 306 Рейнольдса число 119, 192, 232. 250 Рост и смыкание пузырька 282, 283. 291. 293. 307, 321  [c.335]

Хаотическое движение дисперсных частиц 211  [c.336]

В условиях турбулентного движения жидкости гидродинамические характеристики жидкой и газовой фаз существенно зависят от концентрации пузырьков газа (т. е. от газосодержания). В случае большого газосодержания пузырьки оказывают сильное влияние друг на друга вследствие коалесценции и дробления, а также из-за изменений условий движения жидкости в окрестности каждого пузырька. Вопросам коалесценции и дробления пузырьков газа, движущихся в жидкости, посвящена четвертая глава. В данном разделе рассмотрим задачу об определении характеристик хаотического движения обеих фаз при условии малого газосодержания. В этом случае будем пренебрегать влиянием пузырьков газа друг на друга и на турбулентные характеристики жидкости, т. е. будем рассматривать задачу о движении одиночного пузырька газа.  [c.83]


Уравнение (2. 10. 3) используем для определения статистических характеристик хаотического движения фаз. Скорости движения пузырька и жидкости и ( ) и и (/) будем считать случай-  [c.83]

Отношение интенсивностей хаотического движения фаз определяется соотношением  [c.85]

Аналогично отношение интенсивностей относительного хаотического движения пузырька и жидкости может быть найдено в виде  [c.85]

Определим коэффициент диффузии пузырька как произведение интенсивности абсолютного хаотического движения пузырька на лагранжев масштаб движения пузырьков [31]  [c.85]

Если аТ > (т —1)/Т) как это следует из (2. 10. 16), то время пребывания пузырька в вихре будет больше времени, в течение которого движение вихря происходит преимущественно в одном направлении Т Т. В этом случае пузырьки будут совершать хаотическое движение внутри вихрей и за временной масштаб их движения можно принять лагранжев временной масштаб движения жидкости 7. Тогда отношение коэффициентов диффузии равно отношению квадратов интенсивностей хаотического движения фаз (2. 10. И) ,  [c.86]

В большинстве теплоэнергетических процессов две последние составляющие остаются неизменными. Поэтому в дальнейшем под 2в н утренней энергией будем понимать энергию хаотического движения молекул и атомов, включающую энергию поступательного, вращательного и колебательного движений как. молекулярного, так и внутримолеку-  [c.11]

В монографии последовательно изложены теоретические основы, необходимые для понимания и расчета движения гетерогенных или многофазных смесей в различных ситуациях. Такие смеси широко представлены в различных природных процессах и областях человеческой деятельности. Подробно изложены вопросы вывода уравнений движения, реологии и термодинамики гетерогенных сред. Для этого рассмотрены как феноменологический метод, так и более глубокий метод осреднения. Получены замкнутые системы уравнений для монодпсперсных смесей с учетом вязкости, сжимаемости фаз, фазовых переходов, относительного движения фаз, радиальных пульсаций пузырей, хаотического движения и столкновений частиц и других эффектов. Рассмотрены уравнения и постановки задач применительно к твердым пористым средам, насыщенным жидкостью. Описаны имеющиеся в совремеввой литературе решения задач о движении и тепло- и массообмене около капель, частиц, пузырьков.  [c.2]

Многообразие, взаимовлияние и сложность эффектов неодно-фазности (фазовые переходы, химические реакции, теплообмен, силовое взаимодействие, прочность, капиллярные эффекты, пуль-сационное и хаотическое движение, вращение и столкновение частиц, их дробление, коагуляция и т. д.) и обстоятельств, в которых эти эффекты проявляются, приводит к некоторой разобщенности исследований, разрыву между теорией и экспериментом. В связи с этим главная задача данной книги изложить с единой точки зрения основные представления, необходимые для понимания и расчета процессов движения гетерогенных смесей в различных ситуациях.  [c.5]

OM и энергией на межфазной границе, капиллярные эффекты, хаотическое движение, вращение и столкновения частиц, дробление, коагуляция и т. д.) и, в результате, число возможных процессов, которые должны быть отражены в уравнениях, многокрахно расширяется. Поэтому очень важным является описать в едином виде возможные способы учета ряда основных эффектов, привлекая, где это можно, данные теоретического анализа, а где необходимо-эмпирические соотношения и параметры. Именно такой способ изложения дан в гл. 4, где представлены наиболее обш ие замкнутые системы уравнений некоторых движений гетерогенных смесей, построенные с учетом анализа осреднения уравнений движения в гл. 2 и 3. Анализ осреднения позволил более обоснованно и однозначно привлечь замыкающие гипотезы для дисперсных смесей вязких сжимаемых фаз, концентрированных дисперсных смесей с хаотическим движением и столкновениями твердых частиц и обладающих прочностью насыщенных жидкостью пористых сред.  [c.7]

Обычно, когда нет хаотического движения и очень сильного ьращения дисперсных частиц или другого внутреннего движения в них, можно аналогично (3.1.28) полагать  [c.100]

Монодисперсная газовзвесь с хаотический движением и столкновениями твердых дисперсных частиц. Кипящий или псевдоожиженвый слой  [c.209]

Здесь рассматриваются моно дисперсные смеси, в которых столкновения частиц происходят из-за их хаотического движения. В по 1идисцерсных смесях столкновения между частицами разных фракций могут происходить из-за их разных макроскопических скоростей [2]. Соответствующий анализ одномерных и квазиодномерных течений с учетом коагуляции (в случае капель) имеется в [8, 15, 22]. Процессы коагуляции из-за броуновского движения капель рассмотрены в [6].  [c.209]

Для рассматриваемого случая дисперсной смеси М. А. Гольд-штик [7 предложил ) использовать широко известный в кинетической теории газов принцип равнораспределения энергии хаотического движения по степеням свободы молекул, который имеет место в условиях статистического равновесия сталкиваюш,ихся шероховатых сферических молекул [28]. В нашем случае роль молекул играют дисперсные частицы, которые имеют шесть степеней свободы — три поступательные и три вращательные. Тогда  [c.211]

Если хаотическое движение изотрогеко,то для тензора напряжений и интенсивности переноса хаотического движения из-за столкновений частиц дпсперсной фазы можно принять следующее обобщение только что полученных выражений  [c.214]

Соударение частиц приводит к диссипации кинетической энергии хаотического движения частиц в тепло, что должно учитываться в выражении для работы внутренних сил дисперсной фазы Р2Л2. Диссипация энергии при нормальном соударении двух шаров (когда относительная скорость шаров проходит вдоль линии их центров), каждый из которых имеет скорость и массу т, равна  [c.220]


В качестве еще одного механизма генерации хаотического движения частиц следует отметить воздействие на обтекаемую частицу нри Rej2>102 колеблюгцейся, поперечной относительно tja v) силы (см. 2 гл. 5). Этот механизм здесь, как и в цитировавшихся статьях [7, 7а], не рассматривается, хотя его влияние следует проанализировать, и его роль, по-видимому, повышается при меньших концентрациях дисперсной фазы  [c.220]

Кана.л имел квадратное сечение размером 76 X 76 мм, скорости воздуха состав.лялн от 6 до 30 м1сек (фиг. 2.18). Измерения производились в сечениях, где существовало (сог.ласно [825]) по.лностью развитое турбулентное течение. Длина кана.ла обеспечивала также ускорение твердых частиц, начиная с сечения, где они вводились (через винтовое устройство д.ля подачи частиц), до состояния, где устанавливалось полностью развитое хаотическое движение частиц. Чтобы реализовать условия, при которых частицы не взаимодействуют менаду собой, они подавались с достаточно малым расходом (гл. 4), не превышавшим 230 г мин.  [c.86]


Смотреть страницы где упоминается термин Хаотическое движение : [c.23]    [c.103]    [c.198]    [c.210]    [c.211]    [c.211]    [c.211]    [c.214]    [c.219]    [c.219]    [c.220]    [c.224]    [c.333]    [c.333]    [c.333]    [c.335]    [c.85]   
Смотреть главы в:

Регулярная и стохастическая динамика  -> Хаотическое движение


Лазерная светодинамика (1988) -- [ c.208 ]



ПОИСК



Давление хаотического движения частиц

Количественные характеристики стохастических и хаотических движений и некоторые универсальные закономерности при переходах порядок — хаос и обратно

Краткий обзор исследований, связанных с возникновением проблемы хаотических и стохастических движений и теорией турбулентности

Критерии хаотического движения и перемешивания жидкостей

Монодисперсная газовзвесь с хаотическим движением и столкновениями твердых дисперсных частиц. Кипящий или псевдоожиженный слой

Монодисперсная смесь сжимаемых фаз с вязкой сжимаемой несущей жидкостью при отсутствии хаотического и внутреннего движения дисперсных частиц

Настоящая ли стохастичность у стохастических и хаотических движений детерминированных диламических систем

Порог синхронизации как количественная характеристика хаотических движений

Постановка вопроса о возможности существования связи между хаотическим движением пятна и его делением

Примеры механических, физических, химических и биологических систем, в которых возможны хаотические и стохастические движения

Псевдоожиженный слой хаотическое движение

Сечение Пуанкаре и хаотические движения

Хаотические движения детерминированных динамических систем

Хаотическое движение четырех точечных вихрей



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте