Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Движение переменной массы

Уравнение движения переменной массы впервые было получено И. В. Мещерским (Динамика точки переменной массы. — Петербург, 1897). Прим. ред.)  [c.189]

В настоящей главе освещаются вопросы общего характера, касающиеся теории движения плоского механизма с переменной массой звеньев, изменяющейся в функции времени, координаты и скорости. Естественно, что при разработке таких вопросов надо обратиться к тому разделу общей механики, где изучается движение переменной массы.  [c.202]


Естественно, что при разработке поставленных здесь вопросов необходимо обратиться к тому разделу общей механики, где изучается движение переменных масс.  [c.11]

Первые (1897 г.) фундаментальные работы по изучению движения переменных масс принадлежат И. В. Мещерскому [8], который  [c.11]

Реактивные силы могут возникать вследствие ускоренного относительно движения переменной массы по звену при отделении или присоединении части массы к звену с некоторой относительной скоростью (например, при заполнении и при разгрузке ковша), а также из-за кориолисовых сил инерции (например, при повороте рукоятки для вывода заполненного ковша из штабеля).  [c.247]

TOB можно дополнительно выделить модель передвижения робота к объектам манипулирования, модель, позволяющую оценивать управляемость робота для определенного диапазона скоростей движения, переменной массы и свойств трассы, а также модель, позволяющую решать задачи ближней навигации (в частности, предупреждение столкновений с препятствиями).  [c.28]

Приведенная масса находится по общему правилу на основании равенства кинетических энергий, но при подсчете кинетической энергии звена с переменной массой следует в формулу для определения этой энергии подставлять скорость переносного движения центра масс звена. В частном случае, когда звено движется поступательно относительно неподвижных направляющих, эта скорость — такая же, как и абсолютная скорость любой точки звена.  [c.182]

Рис. 100. К примеру на составление уравнения движения звена приведения механизма при ведомом звене с переменной массой. Схема скребкового конвейера. Рис. 100. К примеру на составление <a href="/info/158972">уравнения движения звена приведения</a> механизма при <a href="/info/4860">ведомом звене</a> с <a href="/info/9598">переменной массой</a>. <a href="/info/352713">Схема скребкового</a> конвейера.
Г. Под точкой с переменной массой понимают тело, масса которого в процессе движения изменяется за счет присоединения н. 1и удаления частиц, а размеры тела таковы, что ими можно пренебречь в данной задаче. Нас это понятие будет интересовать, поскольку оно будет использовано в понятии звена (твердого тела) с переменной массой.  [c.364]


Вводится также понятие затвердевшей точки и формулируется теорема об изменении количества движения-, если предположить, что точка переменной массы затвердела и с данного момента нет  [c.365]

Под телом с переменной массой понимают систему точек переменной массы, расстояния между которыми в процессе движения тела остаются неизменными. В таком теле может меняться  [c.366]

Уравнение движения машинного агрегата с переменной массой звеньев  [c.368]

Кинетическая энергия звена с переменной массой равна сумме кинетической энергии затвердевшего звена во вращательном движении относительно центра масс и кинетической энергии затвердевшего звена в переносном движении центра масс-, при этом скорость переносного движения центра масс звена является скоростью той точки звена, которая в дан[[ый момент совпадает с перемещающимся центром масс.  [c.369]

Составить уравнение движения маятника переменной массы в среде, сопротивление которой пропорционально скорости. Масса маятника изменяется по заданному закону tn — m i) путем отделения частиц с относительной скоростью, равной нулю, Длина нити маятника /. На маятник действует также сила сопротивления, пропорциональная его угловой скорости R = —Рф.  [c.333]

В специальную главу Элементы космических движений внесены вопросы движения точки гюд действием силы тяготения Земли и точки переменной массы.  [c.3]

После умножения обеих частей этого уравнения на массу ючки М и деления на d получаем следующее дифференциальное уравнение движения точки переменной массы в векторной форме  [c.554]

Для определения уравнения движения точки переменной массы из (14) имеем  [c.556]

ТЕЛО ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ. ДВИЖЕНИЕ РАКЕТЫ  [c.287]

В классической механике масса каждой точки или частицы системы считается при движении величиной постоянной. Однако в некоторых случаях состав частиц, образующих данную систему или тело, может с течением времени изменяться (отдельные частицы могут отделяться от тела или присоединяться к нему извне) вследствие этого будет изменяться и суммарная масса рассматриваемого тела. Задачи, в которых имеет место подобное присоединение или отделение единичных масс, нам уже встречались (см. выше задачи 126, 127 или задачу 86 в 78). В этом параграфе будет рассмотрен другой практически важный случай, когда процесс отделения от тела или присоединения к нему частиц происходит непрерывно. Тело, масса М которого непрерывно изменяется с течением времени вследствие присоединения к нему или отделения от него материальных частиц, будем называть телом переменной массы. Для тела переменной массы  [c.287]

Когда такое тело движется поступательно (или когда вращательная часть его движения не учитывается), это тело можно рассматривать как точку переменной массы.  [c.287]

Уравнение (25) представляет собой в векторной форме дифференциальное уравнение движения точки переменной массы, называемое уравнением Мещерского.  [c.288]

Я. В. Мещерский (1859 — 1935) — автор известного сборника задач по теоретической механике —в работе Динамика точки переменной массы (1897) открыл новую отрасль механики — механику тел переменной массы, одним из разделов которой является теория движения реактивных аппаратов.  [c.6]

Ск( рость центра масс звена с переменной массой в переносном движении выразим 1ерез аналог этой скорости  [c.183]

Под механизмами с переменной массой звеньев будем пони. ать механизмы, имеющие хотя бы одно звено, у которого меняетсй масса или момент инерции, или положение центра масс звена в процессе движения. Такие механизмы в современной промышлен-иости довольно широко распространены. Массы, как правило, в этих механизмах меняются при взаимодействии рабочего органа с обрабатываемой средой.  [c.363]

В механизма.х с переменной массой могут изменяп ся ниер-циониые параметры (масса, момент инерции, координата центра массы) в функции времени, положения механизма, а иногда и Kopo Ti движения.  [c.364]

Принцип близкодействия, используемый в механике тел нере-мериюй массы, состоит в том, "что процесс присоединения или удаления частиц, изменяющих массу, происходит мгновенно при этом частица либо мгновенно приобретает связь (масса увеличивается), либо ее теряет (масса уменьшается). Нанрнмер, для случая присоединения массы, исходя из этого принципа, уравнение движения точки с переменной массой записывают в виде уравнения И. В. Мещерского  [c.364]


Иногда приходится учитывать внутреннее движение частиц в теле, принимаемом за точку. В этом случае принцип близко-действия пе является сираведливыы, и уравнение движения для точки с переменной массой записывается так (рис. 18.1)  [c.365]

Покажем на простом примере, как составляются уравнения движения машинных агрегатов с переменной массой. На рис. 18.4, а изображена схема штангового толкателя, который используется в металлургической промышленности. Ползун 3 при движении направо собирает отдельные массы, расположенные на плоскости, и так как их много и они сдвинуты по фазе в плоскости, перпепдикулярной к рисунку, то ступенчатая кривая с большим числом ступенек (см. рис. 18.4, б), изображающая переменную массу звена S, может приближенно быть заменена наклонной прямой линией. Масса здесь является функцией координаты точки С и может быть выражена следуюш,им образом  [c.371]

В тридцать втором издании сделана попытка, не выходя за рамки теоретической механики, отразить в какой-то степени новые проблемы техники и более полно охватить те вопросы классической механики, которые не нашли до сих пор достаточного освещения. В связи с этим в Сборник введены новые разделы, содержащие задачи по пространственной ориентации, динамике космического полета, нелинейным колебаниям, геометрии масс, аналитической механике. Одновременно существенно дополнены новыми задачами разделы кинематики точки, кинематики относительного дзихсения и плоского движения твердого тела, динамики материальной точки и системы, динамики точки и системы переменной массы, устойчивости движения. Небольшое количество новых задач введено также почти во все другие разделы Сборника некоторые задачи исключены из него. Сделаны также небольшие перестановки в размещении материала. В конце Сборника в качестве добавления приведена Международная система единиц (СИ).  [c.8]

Определить траекторию движения частицы массы /71, ь есущей заряд е электричества, если частица вступила в однородное электрическое поле с переменным ыапряжепие.м Е = = А os kt (А 11 k — заданные постоянные) со скоростью Vq, перпендикулярной направлению напряжения поля влиянием силы тяжести пренебречь. В электрическом поле на частицу действует сила F = — еЕ.  [c.212]

Тело переменной массы движется по специальным направляющим, проложенным вдоль экватора. Касательное ускорение Wx = а постоянно. Не учитывая сопротивление движению, определить, во сколько раз уменьшится масса тела, когда оно сделает один оборот вокруг Земли, если эффективная скорость истечения газов Ve — onst. Каково должно быть ускорение а, чтобы после одного оборота тело приобрело первую космическую скорость Радиус Земли R.  [c.335]

Тело переменной массы движется вверх с постоянным ускорением w по шероховатым прямолинейным направляющим, составляющим угол а с горизонтом. Считая, что поле силы тяжести является однородным, а сопротивление атмосферы движению тела пропорционально первой степени скорости (Ь — коэффициент сопротивления), найти закон изменения массы тела. Эффективная скорость истечения газа Ve постоянна коэффициент трения скольжения между телом н направляюшими равен /,  [c.337]

Рассмозрим главные особенносзи, связанные с изменением массы, на примере движения одной точки переменной массы. Точку переменной массы примем за геометрическую точку С конечной массой, непрерывно изменяющейся в процессе движения. Вместо точки можно рассматривать также тело переменной массы, если оно совершает поступательное движение.  [c.552]

Дифференциальные уравнения движения точки переменной массы получим, применяя закон независимого действия сил и теорему об изменении количества движения системы. Известно, что действующая на точку сила сообщаез ей такое ускорение, которое не зависит от действия других сил. В случае точки переменной массы кроме нpиJЮжeпнoй к точке силы F действуют силы, вызванные отделением от 1очки частицы массой d M.  [c.552]

Изменение скоросзи точки dt 2 за время (1/, вызванное изменением ее массы в oi y 1ствие действия силы F, определяют по теореме об изменении количества движения системы постоянной массы. Так как механическая система, состоящая из ючки переменной массы и отделившихся от нее частиц, свободна от действия вненших сил, то ее количество движения является постоянной величиной. Внутренние силы взаимодействия ючки с отделяющимися частицами не изменяют количества движения рассматриваемой системы. Применяя закон сохранения количества движения за промежуток времени от / до / + d/, имеем  [c.553]

Рассмогрим две задачи Циолковского прямолинейное движение точки переменной массы под действием юлько одной реактивной силы и вертикальное движение точки вблизи Земли в однородном поле силы тяжести. Эти задачи впервые рассматривались К. Э. Циолковским.  [c.555]

Книга является учебником для студентов высших технических учебных заведений представление о ее содержании дает оглавление, Материал в книге изложен так, что ею можно пользоваться при изучении курса как по кратким, так и по более полным программам. При этом та часть материала, которая может входить Б те или иные более полные программы, помещена в главы или параграфы, отмеченные зЬездочкой или набранные петитом. При чтении книги любая часть этого материала может опускаться без ущерба для понимания остального текста. Заметим однако, что ознакомиться с такими освещенными в учебнике весьма интересными вопросами, как движение в поле земного тяготения или движение тела переменной массы (ракеты), полезно студентам всех специальностей.  [c.3]


С. В. Ковалевская (1850—1891), решившая одну из труднейших задач динамики твердого тела А. М. Ляпунов (1857—1918), который дал строгую постановку одной из фундаментальных задач механики и всего естествознания — задачи об устойчивости равновесия и движения.и разработал наиболее общие методы ее решения И. В. Ме-ш,ерский (18Й—1935), внесший большой вклад в решение задач механики тел переменной массы К. Э. Циолковский (1857—1935), автор ряда фундаментальных исследований по теории реактивного движения А. Н. Крылов (1863—1945), разработавший теорию корабля и много внесший в развитие теории гироскопа и гироскопических приборов.  [c.8]

Некоторые другие случаи движения тела переменной массы. Если рассмотреть движение тела, масса М которого с течением времени вследствие непрерывного присоединении к нему частиц возрастает (dAl/dOO), считая это тело тоже точкой переменной массы, а относительную скорость присоединяющихся частиц обозначить по-прежнему а, то нетрудно проверить, что для такого тела уравнение движения сохранит вид (25) или (26), только в уравнении (26), поскольку теперь AMldtXl, будет  [c.288]

Пусть дана кинематическая схема механизма. Выберем в качестве начального звена главный вал механизма, совершающий непрерывное врашательное движение. Приведем массы всех звеньев и распределим их по двум группам. В 1 группу включим обязательно начальное звено с закрепленным на нем маховиком, а также все те звенья, которые связаны с ним постоянным передаточным отношением во II группу войдут все остальные звенья механизма. Так, для примера, рассмотренного в 4.4 (рис. 4.9), [ группу составит начальное звено / и звено 4 (так как 4i= onst), II группу — звенья 2 и 3. Заметим, что приведенные моменты инерции звеньев I группы суть величины постоянные, а звеньев II группы — переменные [уравнения (4.22) — (4.25) ].  [c.167]


Смотреть страницы где упоминается термин Движение переменной массы : [c.182]    [c.366]    [c.367]    [c.547]    [c.555]    [c.555]    [c.287]   
Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.385 ]



ПОИСК



Артоболевский, А. П. Бессонов, Некоторые особенности уравнения движения плоского механизма с переменной массой

Вывод формулы для реактивной силы. Уравнение движения точки переменной массы

Групповая скорость Движение тела переменной массы

Движение переменное

Движение тел переменной массы и элементы космонавтики

Движение тела переменной массы

Движение точки переменной массы

Движение точки переменной массы Уравнение движения точки переменной массы

Движение точки переменной массы в однородном поле силы тяжести при линейном законе сопротивления среды

Движение точки переменной массы в сопротивляющейся среде при квадратичном законе сопротивления

Движение точки переменной массы в сопротивляющейся среде при линейном законе сопротивления

Движение точки переменной массы в среде с сопротивлением

Движение точки — График переменной массы

Движения масса

Дифференциальное уравнение движения точки переменной массы (уравнение И. В. Мещерского)

Дифференциальные уравнения движения точки переменной массы

Законы движения тел с переменной массой

Занятие И. Реактивное движение. Движение точии переменной массы

Исследование движения машинного агрегата. Предельные режимы Об уравнениях Лагранжа второго рода для механических систем с переменными массами

Канонические уравнения движения тела переменной массы

Классическая теория движения точки переменной массы

Количестао движения тела переменной массы

Количество движения материальной переменной массы

Количество движения тела переменной массы

Лагранжев и гамильтонов формализм в описании движения тела переменной массы

Масса переменная

Некоторые вопросы динамики роторов переменной массы на предельных режимах движения Постановка задач. Предположения о главном моменте всех действующих сил и инерционных параметрах ротора

О применении теории движения системы с переменной массой

Общие замечания о задаче определения движения точки переменной массы

Общие интегральные уравнения установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой

Основное уравнение одноразмерного движения жидкости с переменным расходом (массой)

Основные динамические величины, характеризующие движение системы с переменной массой

Основные теоремы динамики точки переменной массы Теорема об изменении количества движения (теорема импульсов)

Основы движения точки переменной массы

Применение второго закона Ньютона к движению тел переменной массы

Простейшие случаи движения точки переменной массы под действием центральных сил

Структура уравнений движения БР и ГЧ в схеме твердого тела переменной массы

Тело переменной массы. Движение ракеты

Теорема Аполлония количества движения тел переменной массы

Теорема Апполония количества движения тел переменной массы

Теорема об изменении количества движения тела переменной массы

Точки переменной массы - Движени

Точки — Удар о поверхность переменной массы — Движени

Уравнение движения в форме моментов плоского механизма с переменными массами звеньев

Уравнение движения в форме энергий плоского механизма с переменными массами звеньев

Уравнение движения машинного агрегата с переменной массой звеньев

Уравнение движения плоского механизма с переменными массами звеньев

Уравнение движения точки переменной массы

Уравнения движения тела переменной массы в обобщенных координатах

Уравнения движения тела переменной массы в обобщенных координатах (уравнения Лагранжа второго рода)



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте