Объемная концентрация

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Стесненность движения определяется двумя факторами влиянием стенок канала и влиянием соседних частиц. Первый фактор обычно оценивается с помощью геометрического симплекса ОЦт, а второй фактор зависит от объемной концентрации частиц р. Ранее рассмотренные зависимости для С/ и Vb были получены для свободных условий движения, т. е. при О/йт—>-оо и Р—>-0. Стесненные условия учтем поправкой Е, величина которой будет зависеть от фактора стесненности и режима обтекания частиц. В общем случае [c.57]

Имея в виду (3-20) и используя (3-26) и (3-27) соответственно, можно получить выражения истинной объемной концентрации [c.94]

В данном разделе рассматривается первая задача — поперечные пульсации одиночной твердой частицы в турбулентном потоке (Л. 58]. Полученные результаты могут быть распространены и на нестесненные дисперсные потоки, которые определяются как системы, в которых отсутствует влияние стенок (D/dr 25- 30), соседних частиц друг на друга и всей массы дискретного компонента на несущий поток. Для газодисперсных потоков последние условия ограничиваются объемной концентрацией порядка 4-10 (гл. 2) (Л. 99]. Для [c.100]

Прямые опытные данные о повышении турбулентности потока за счет наличия в нем твердых частиц приведены в (Л. 365]. Опыты были проведены в вертикальной стеклянной трубе диаметром 76,2 мм при объемной концентрации частиц от 0,13 до 2,5% (скорость осаждения частиц 6,6 78,4 и 90 мм сек). В поток воды впрыскивался раствор хлорида калия с последующим отбором проб в различных точках поперечного сечения вдали от инжектора. Пробы анализировались на содержание КС1 по их электропроводности, что позволяло судить о турбулент- [c.111]

В отличие от отношения массовых скоростей, равного проточной концентрации ц, истинная объемная концентрация р и отношение абсолютных скоростей компонентов потока Ут/у не являются независимыми переменными, а предопределяются всем процессом течения газовзвеси. Поэтому их ввод в критериальное уравнение гидродинамики в качестве аргумента ошибочен. Выражение (4-18) после деления на ц дает зависимый критерий, который характеризует степень скольжения компонентов по абсолютным скоростям (fv = v lv и предопределяет изменение истинной концентрации ip (гл. 3). [c.120]

Согласно анализу, проведенному в гл. 2 (рис. 2-9), фактор стесненности практически не оказывает влияния на аэродинамическую характеристику газовзвеси — на взвешивающую скорость —при объемных концентрациях до р 0,00035. Для различных потоков газовзвеси это соответствует расходной концентрации ц, 1ч-1,5. Поэтому для обобщения отобраны опытные данные, характерные тем, что [х<1—1,5 ( р<3,5-10- ). Рассмотрение вопроса о влиянии на теплообмен концентраций, превышающих 1 —1,5, проведено в дальнейшем. [c.163]

Проведем сопоставление рассмотренных данных (рис. 5-8). Для окончательного решения рассматриваемого вопроса данные, представленные на рис. 5-8 недостаточны, так как они охватывают лишь первую переходную область, а диапазон объемных концентраций не превышает 2,5-10- . Наряду с этим рис. 5-8 позволяет установить следующее [Л. 99] [c.169]

Таким образом, согласно зависимостям (5-43) — (5-44) с увеличением истинной объемной концентрации NUt уменьшается, а Nuv увеличивается примерно пропорционально корню квадратному из р. Численная величина [c.177]

Если принять коэффициент скольжения ф,,— и скорости частиц в пристенном слое и т 0, то рассматриваемое влияние будет пропорционально отношению весовых расходов фаз в пристенном слое, т. е. расходной концентрации В общем случае с увеличением объемной концентрации, относительной плотности и коэффициента скольжения твердого компонента в пристенном слое (-фг ) ИХ воздействие на режим движения жидкости будет нарастать. [c.181]

При сравнительно невысокой объемной концентрации потока, т. е. в газовзвеси (рис. 8-1,а), частицы движутся, как правило, разобщенно. В начале образования флюидной взвеси (рис. 8-1,6) также почти не наблюдается стыкование частиц, тем более, что радиальные пульсации, сохраняющиеся в определенной степени в потоке, содействуют разбросу и перемешиванию частиц. Однако при дальнейшем повышении количества частиц разрушающие радиальные перемещения все более подавляются возросшей массой твердой фазы, а расход газовой фазы заметно снижается. Наряду с этим вертикальный шаг между частицами уменьшается, а взаимовлияние следов частиц растет (рис. 8-1,в). Действительно, так как давление в кормовой зоне каждой частицы падает, то следующие по направлению потока [c.248]

В зависимостях (8-16)—(8-18) удивляет полное отсутствие скоростей компонентов потока газа и твердых частиц. Из предыдущего анализа данных об аэродинамическом сопротивлении и теплообмене известно влияние на них чисел Рейнольдса и Фруда для компонентов потока. В рассматриваемой обработке они отсутствуют, хотя пределы изменения плотности смеси охватывают и обычный пневмотранспорт. Наличие числа Ргв в формуле (8-18) не исправляет положения, так как этот критерий построен не по абсолютной, а по взвешивающей скорости движения частиц. Само определение этой скорости в [Л. 51] по закону Стокса также вызывает серьезные возражения. Дело не только в том, что, частицы, близкие к верхней границе указанных пределов (dt 0,45 мм), никак не подчиняются закону Стокса. Более важна сильная зависимость взвешивающей скорости от объемной концентрации. При концентрациях, охватываемых формулой (8-18), возможно значительное (в 2 и более раз ) падение скорости Va по сравнению 260 [c.260]

Рис. 9-9. Характер изменения объемной концентрации слоя при уменьшении числа Фруда.

Рис. 9-11. Изменение объемной концентрации частиц в слое при уменьшении (плотный слой) или увеличении (неплотный слой) числа Фруда сверх критической величины.

В отличие от аппаратов типа газовзвесь в регенераторах типа слой сыпучая насадка движется при объемных концентрациях порядка 0,3—0,6 м 1м . Это обуславливает высокое гидравлическое сопротивление (фильтрационный режим движения газа) пониженную интенсивность теплообмена между газом и насадкой (радиация, как правило, пренебрежимо мала) зачастую неравномерное распределение скоростей компонентов максимально высокую компактность расположения поверхности нагрева — насадки и поэтому уменьшение протяженности камеры, увеличение времени пребывания насадки и соответственно снижение требований к ее термостойкости использование более крупной (на порядок) насадки и незначительная опасность ее уноса весьма низкие скорости движения насадки значительное количество насадки и соответственно увеличенный вес теплообменника. [c.361]

При неравномерном движении частиц время (поверхность) теплообмена и путь (высота камеры) можно определить по формулам, полученным в гл. 2, 3. Там же приведены данные, необходимые для расчета камер газовзвеси с тормозящими элементами. По данным гл. 4 возможен расчет потерь давления в теплообменниках газо-взвесь . Для теплообменника типа слой при известном диаметре камеры D и объемной концентрации (плотности укладки) р [c.363]

Нейтрализаторы бензиновых двигателей работают в диапазоне температур ОГ от 120 °С на холостом ходу до 600 °С на форсированных режимах. Каждый процент повышения объемных концентраций СО или С Hm в ОГ повышает температуру реакции на катализаторе примерно на 100° С. Верхний диапазон температур в реакторе при мощностном обогащении смеси может достигать 800. .. 900 °С, а при возникновении неисправностей в системе питания и зажигания — 1000... 1100 °С. Это аварийный режим, который может привести к спеканию катализатора, прогару реактора и корпуса нейтрализатора. [c.68]

Любое периодическое расположение центров частиц можно характеризовать параметрами а, и i, определяющими объемную концентрацию и относительное минимальное проходное сечение в [c.108]

Суспензии с умеренной концентрацией дисперсной фазы. В случае умеренных объемных концентраций дисперсной фазы смесь двух несжимаемых фаз даже при отсутствии относительного вращательного и радиального движений фаз (т. е. при выполнении [c.171]

Предсльные объемные концентрации топлива в смеси с воздухом, % (температура смеси 20 С) [c.133]

В соответствии с предложенной в предыдущей главе классификацией под потоками газовзвеси будем понимать сквозные дисперсные системы с небольшой объемной концентрацией (до нескольких процентов). Для удобства изложения здесь же рассматриваются и слабо-запыленные потоки. Тогда потоки газовзвеси (или менее точно — запыленные потоки)—это дисперсные системы, в которых условия стесненности движения частиц настолько малы, что влияние стенок канала и соседних частиц либо полностью отсу тст ву ет сл а бо 3 а п ы л е Н Н ы е пото- [c.45]

Сопоставление известных расчетных результатов для Е = = =/(1—Р) проведено на рис. 2-9 (кривые 1—8). Там же нанесена зависимость (г от Р (линии 9—12) для разных коэффициентов скольжения фаз ф Ит/у, которая позволяет оценить роль расходной концентрации ц при рт/р 2 000. Ранее было показано, что для разных взаимонаправлений компонентов газовзвеси влияние на различно [Л. 71]. Рассматривая рис. 2-9, отметим, что стесненность движения массы частиц более всего сказывается в ламинарной области и менее в турбулентной. Указанное отличие проявляется тем резче, чем больше объемная концентрация частиц, что объясняется самой природой стесненного движения газовзвеси. Заштрихованная область переходных режимов хорошо усредняется линией I, построенной по формуле (2-19) с показателем степени, равным 3. Эту простую зависимость можно рекомендовать для практических расчетов поправочного коэффициента в рассматриваемой области газовзвеси, где Р<3% и соответственно )г< гкр 45. При этом разбежка величины Ер, определенная по различным данным, будет менее 7%. В ламинарной области расхождение линий, построенных по данным Гупало и Минца, закономерно, так как линия 4 построена для шаров, а линия 8—по опытным данным для частиц неправильной формы. [c.59]

Замечания о методике обобщения данных [Л. 207] приведены в гл. 4. Здесь отметим, что расчет прямых данных [Л. 207] для концевых участков канала при v = = 15н-20 м/сек, как правило, дает вопреки (3-15 ) при учете всех поправок Иот<Ув, что не может быть физически оправдано. Это положение будет усугубляться сопоставлением не с Св, а с Vo.ap, которая больше Ув-Д. М. Галерштейн Л. 57] изучал распределение концентрации по поглощению потоком восходящей газо-взвеси р-излучения (источник — изотоп Те активно стью 1 мкюри). Замеры проводились в десяти точках по высоте канала постоянного диаметра 22 мм луч диаметром 7 мм проходил по диаметру канала. Сравнение средних значений объемных концентраций, полученных указанным методом и отсечкой, показало, что их отношение при о/Ув= 1,4- 1,8 и Рр = 2-10 4 м м близко к единице, а при увеличении v заметно превышает единицу. На этой основе делается вывод об увеличении концентрации на оси потока при повышении скорости воздуха. Для D/dT = 17,5- 79, Fr= (1,3-ь23) 10 , Яб т/с2=7-10-5-3-10-4, рт/р = 1 680- 2 280, рр = 0,5Х X 10-4 4-6,2 10-4 (ji = 0,084- -1,4 кг1кг), используя ЭВЦМ в Л. 57] получены зависимости [c.86]

Результаты опытов с массой частиц при наличии в их числе меченой частицы алюмосиликата проведены при doldr>l и ц до 1,75 кг-ч1кг-ч. Увеличение концентрации приводило к незначительному увеличению Тт и, следовательно, Мт, что объяснимо слабым влиянием соседних частиц на условия движения каждой из них с связи с малыми значениями объемной концентрации р< <3-10- м 1м (см. гл. 2). [c.96]

Такой вывод нельзя признать строгим, так как в нем не учитываются силы взаимодействий частиц со стенкой канала Фт и изменения на участке разгона объемной концентрации р и скорости частиц. Поэтому иитегриро-вать, полагая 5т.р независимой величиной, неверно. Выражение (4-41), получившее распространение в литературе, верно лишь тогда, когда для существенного упрощения задачи можно принять, что Фт=0, и ввести в рассмотрение среднеинтегральное значение [c.124]

Коэффициент потерь давления, определяемый наличием в камере движущихся частиц т, находился в зависимости от отношения о/ т и истинной объемной концентрации р. Опытные данные получены при га = 3-г-5 f = 0,37--0,73, aб/aц=l- 9, Re= (6,9 9) 10 p=(l,26- 20) 10 , do/< T = 9,14-12,25. Аппроксимация этих результатов) со ореднеивадрэтичной погрешностью 18,6% дает [c.133]

Здесь Рр — расходная объемная концентрация. При этом в (Л. 48] утверждается, что влияние концентрации начинается с нулевого значения Рр и завершается при Рр 1,8- 10-3. И. А. Вахрушев вслед за С. А. Кругловым объясняет это влияние попаданием частиц в след впереди идущей частицы. Оценка влияния фактора множест- [c.169]

При выводе выражения (6-15) не были сделаны никакие отраничения относительно порядка v и величины критерия Прандтля. Поэтому решение, полученное в более общем виде, пригодно для анализа как газовых, так и жидкостных троточных дисперсных систем При турбулентном течении несущей среды и при небольших объемных концентрациях. Последнее ограничение связано с влиянием повышенной концентрации на структуру и свойства потока (усиление яеньютоновских свойств системы, уменьшение степени свободы поведения дискретных частиц потока, перераспределение термических сопротивлений характерных слоев потока и пр.). Указанные обстоятельства по существу определяют граничное, критическое значение концентрации, за пределами которого полученные выражения неверны. Для потока газо-взвеси эти значения концентрации одениваются нами как [c.189]

Исследование И. Г. Фадеева, И. М. Разумова, А. И. Скобло, О. А. Чефранова, К- А. Резниковича [Л. 291] вносит ясность в определение коэффициента т- В этой работе объемная концентрация определялась методом отсечек. Скорость материала т.у вычислялась как кажущаяся скорость по расходу частиц и плотности потока, а коэффициент трения слоя относится к этой скорости и объемному весу слоя (роб = Ррт) [c.280]

В соответствии с указанными условиями однозначности скорости фаз на входе в канал равны (коэффициент скольжения фаз фг, = = 1), слой не продувается и находится под действием сил предельного равновесия в плотном состоянии. Последнее означает, что твердый компонент достиг такой объемной концентрации, при которой все соседние частицы обязательно кон-тактируются друг с другом. Движение плотного слоя возникает за счет периодического нарушения предельного равновесия, приводящего к конечным деформациям сдвига без разрыва контактов. Однако согласно граничным условиям на стенке канала скорость частиц не падает до нуля. Так как для газовой среды (и)ст = 0, то Фг с,т= ( т/ )ст—>-оо. Наконец, условие ф1,= 1 на входе в канал не означает, как это обычно полагают, автоматического равенства скоростей фаз непродуваемого слоя по длине канала. Предварительные опыты показали, что при определенных условиях и в ядре движущегося слоя возможно небольшое проскальзывание фаз потока. Если пренебречь отмеченными смещениями скорости компонентов слоя, т. е. если положить фч,= 1, то v vi = v n-Если дополнительно принять, что концентрация (пороз-ность) движущегося плотного слоя неизменна (p = onst), то тогда взамен уравнения сплошности (1-30) приближенно получим [c.288]

В процессах с расслоением заряда, как правило, гарантируется минимальное образование СО, объемные концентрации которой в ОГ не превышают 0,2%. Выбросы СпН также ниже вследствие меньших концентраций топлива в бедной смеси основной камеры и, соответственно, у стенок камеры сгорания. Топливная экономичность двигателей с расслоенным зарядом в большей мере зависит от степени доводки камеры сгорания, точности приготовления смеси богатого и бедного составов. В двигателях с расслоением и высокой турбулизацией заряда допустимо увеличение степени сжатия до 12—13ед. с целью повышения индикаторного КПД. [c.46]

Pa MOTpn. t другой крайний случай (1.5.10), когда можно пренебречь массовым содержанием газа (a i <С1) из-за pi< p2 но объемная концентрация конденсированной фазы не мала ( a ai). Этот случай реализуется, в частности, для жидкости с пузырькамн газа. При этом [c.50]

Здесь слева вследствие неподвижности центра объема dV, к которому относятся осредненные величины, стоит частная производная по времени. Разделив обе части этого уравнения на dV и иСт пользуя объемные концентрации фаз и относительную межфаз-ную поверхность получим формулу [c.68]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...