Масса и количество движения

В работах [877, 8791 был исследован непрерывный переход от режима плотного слоя, псевдоожиженного слоя к движущемуся потоку. В работе [531] изучается перенос массы и количества движения в неподвижном и псевдоожиженном слоях и выявляется тенденция перехода от псевдоожиженного состояния к переносу частиц, как показано на фиг. 9.8, где приведено соотношение между скоростью газа, объемным газосодержанием и переносом частиц. Выявлено несколько регулярных режимов, при которых существует устойчивый гомогенный слой эти режимы кратко описаны в работе [272]. В работе [527] выделены три этапа процесса псевдоожижения, показанные на фиг. 9.9. В области А газ с низкой скоростью просачивается через слой, не возбуждая отдельных частиц, газовая фаза представляет собой вязкий поток падение давления на единицу длины увеличивается линейно с увеличением скорости, однако меньше удельного веса частиц. [c.400]

Масса и количество движения [c.221]

МАССА И КОЛИЧЕСТВО ДВИЖЕНИЯ [c.223]

Рассмотрим сначала классические определения массы и количества движения принадлежащие И. Ньютону ) [c.226]

ТЕПЛОТЫ, МАССЫ И КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.186]

Аналогия между процессами переноса теплоты, массы и количества движения является одним из распространенных инженерных методов расчета. Анализ этой аналогии для закрученного потока может быть выполнен на основе модифицированной гипотезы Прандтля, определяемой уравнениями (9.28). Первое из этих соотношений после преобразований можно представить в следующем виде [c.186]

В настоящей главе основное внимание уделяется качественному описанию протекающих в контуре реактора процессов, а подробная количественная информация о них имеется в цитируемой литературе. В главу включены уравнения, в первом приближении позволяющие рассчитать скорость переноса тепла, массу и количество движения. [c.16]

Поскольку вывод уравнений многокомпонентного пограничного слоя приводится во многих монографиях [Л. 2-4, 2-5, 2-6], ограничимся их простой записью, сопроводив ее минимальными пояснениями. Если г(х) — расстояние от оси симметрии до рассматриваемой точки тела (рис. 2-3), то уравнение сохранения массы и количества движения записывается в следующем виде [c.37]

При рассмотрении гидравлических вопросов необходимо знать коэффициенты межканального обмена массой и количеством движения. Коэффициент обмена массой представляет собой отношение расхода жидкости через единицу длины зазора между трубами к продольному расходу жидкости в ячейке. Коэффициент межканального обмена количеством движения показывает, какую долю разности количества движения в двух соседних ячейках составляет поперечный поток количества движения на единицу длины зазора. Эти коэффициенты равны между собой, если рассматриваются лишь средние скорости потока в ячейках. Для 156 [c.156]

Запишем уравнения сохранения массы и количества движения для случая невязкого течения в системе координат, связанной со скачком [c.38]

Вопрос о выборе оптимального размера горла диффузора для достижения максимальной эффективности при заданных условиях на входе в конденсационный инжектор может быть решен теоретически в предположении о нулевой протяженности прямого скачка уплотнения в глубину, полном завершении конденсации в скачке и пренебрежении трением в изобарической камере смешения. Тогда максимальное давление на выходе из инжектора достигается в предельном случае ири полной конденсации паровой фазы в камере смешения (восстановление давления происходит только в диффузоре). Площадь поперечного сечения горла диффузора в этом случае легко определяется из уравнений сохранения массы и количества движения. [c.133]

Предположим, что вдув охладителя в турбулентный пограничный слой влияет главным образом на ламинарный подслой. Для установления этого влияния рассмотрим турбулентное течение Куэтта. Уравнения сохранения массы и количества движения для направлений х и у принимают вид [c.383]

УРАВНЕНИЯ СОХРАНЕНИЯ МАССЫ И КОЛИЧЕСТВА ДВИЖЕНИЯ [c.46]

Обработка опытных данных производилась следующим образом. Для расчета изменения состояния смеси по длине охлаждаемого канала использовался метод Браса [ 5], основанный на тройной аналогии между процессами переноса тепла, массы и количества движения. Этот метод позволяет по известным параметрам смеси на входе в канал и закону изменения по длине канала рассчитать изменение [c.316]

Полученный результат является следствием того, что при изоэнтропийном течении интегралы уравнений количества движения и энергии совпадают и для изучения таких течений из трех законов сохранения необходимы только два (массы и количества движения). Необходимо, однако, подчеркнуть справедливость уравнений (2.37) и (2.58) не только для изоэнтропийного течения, но и для течения с трением, так как в последнем случае вся работа трения переходит в тепловую энергию и эти две составляющие общего уравнения энергии взаимно компенсируются. В результате полная энергия частиц, движущихся при установившемся течении вдоль своей линии тока, остается неизменной. [c.50]

Для вывода формулы скорости звука воспользуемся усредненным уравнением гидродинамики и энергии (31) и (40). Запишем их для выделенного объема смеси в интегральной форме, для сокращения опуская значки осреднения. При этом в первом приближении будем пренебрегать массовыми силами и вязкими напряжениями. Уравнения сохранения массы и количества движения будут иметь вид [c.61]

В книге рассматриваются уравнения сохранения только для изотермического течения однородной вязкой жидкости. Эти уравнения выражают классические принципы сохранения массы и количества движения и подробно рассматриваются в учебниках [48, 39, 6]. Для неизотермических течений и для неоднородных многокомпонентных жидких систем необходимы дополнительные уравнения, учитывающие законы сохранения энергии и сохранения отдельных химических веществ. Арис [3] представил подробный вывод основных уравнений с общей точки зрения. [c.38]

Аналогия процессов переноса (тепла, массы и количества движения) 66—70 [c.468]

Отвлекаясь от эффекта переменности сечения трубы на участке подогрева, определим изменение числа М на этом участке, после чего уже нетрудно будет найти и изменения всех остальных величин. Основные уравнения поставленной задачи легко получить, если учесть, что приток тепла не нарушает баланса массы и количества движения, т. е. при прохождении газом участка подогрева остаются в силе следующие два равенства [c.119]

Отсюда можно найти зависимость массы от скорости, а затем законы преобразования масс и количества движения при переходе от системы В к А. [c.531]

Отметим, что такое положение должно относиться к любому известному виду энергии, например кинетической, потенциальной, электромагнитной и др. Еще в 1905 г. Эйнштейн на простом примере показал, что количество энергии электромагнитного излучения Е обладает инертной массой Е1с . Иногда это называют эквивалентностью массы и энергии. Поэтому можно иначе представить уравнения преобразования массы и количества движения [c.538]

Присоединенная масса и количество движения [c.208]

Система свободных вихрей порождает ноле скоростей, называемое полем индуцированных скоростей, в котором каждый составляющий вихрь с горизонтальной осью вызывает вихревое движение воздуха. Для нас особый интерес представляет вертикальная составляющая скорости в этом ноле, которую мы называем скосом потока. В соответствии с общими принципами механики, каждая сила, действующая на тело, движущееся но воздуху, должна иметь свой аналог в количестве движения, сообщенного воздуху. Таким образом, подъемная снла вызывает движение воздуха вниз позади самолета это и есть скос потока. В то время как самолет продолжает двигаться, вниз выталкиваются новые воздушные массы, и количество движения, созданное в единицу времени, равно подъемной силе. [c.57]

Основные уравнения поставленной задачи легко получить, если написать, что приток тепла не мог нарушить баланса массы и количества движения, т. е. при прохождении газом участка подогрева остаются в силе следующие два равенства [c.209]

Распределение потоков массы и количества движения, характеристики устойчивости и другие параметры набегающего пограничного слоя играют важную роль в развитии слоя смешения. Измеренные распределения местных чисел Маха в слое смешения для двух значений числа Маха набегающего потока и трех значений числа Рейнольдса показаны на фиг. 21 [25]. [c.32]

Во многих случаях в пограничном слое вязкой среды у стенки можно предполагать плоскопараллельное течение, в котором скорость зависит лишь от двух направлений х ж у. Применительно к этому условию при стационарном режиме обтекания тела уравнения, описывающие перенос энергии, массы и количества движения в пограничном слое несжимаемой вязкой среды, с неизменными физическими параметрами, без источников тепловыделения, но с учетом тепла трения, запишутся в следующем виде [c.278]

Течение газа в любом участке смесительной камеры описывается тремя уравнениями сохранения энергии, массы и количества движения. Если поток газа в выходном сечении камеры считать одномерным, т. е. полагать процесс выравнивания параметров смеси по сечению полностью закончившимся, то указанных трех уравнений достаточно для определения трех параметров потока в выходном сечении по заданным начальным параметрам газов на входе в камеру. Три параметра, как известно, полностью характеризуют состояние потока газа и позволяют найти любые другие его параметры. В частности, если это требуется, по величине полного давления смеси Ps можно определить потери в процессе смешения потоков. Таким образом, при составлении основных уравнений мы не вводим никаких условий о необратимости процессов, однако после решения уравнений приходим к результату, который свидетельствует о том, что в рассматриваемом процессе есть потери полного давления, т. е. рост энтропии. Аналогичное положение возникало при решении задачи о параметрах газа за скачком уилотнения, которые, кстати сказать, определялись по начальным параметрам потока теми же тремя уравнениями. [c.505]

Вопрос о выборе величин шагов и Ах решался, по существу, эмпирически. Критерием выбора служили сравнение результатов расчетов с различными по величине шагами, а также интегральные проверки уравнений сохранения массы и количества движения. Шаг Aiji выбирался равномерным, шаг Ах — кусочноравномерным. Так, для определения А-ф была проведена серия расчетов с различными Аф, равными 0,2-10 , 0,1-10-, 0,4-10 2, [c.190]

При переходе через фронт детонации или пламени соотношения (2.4) и (2.5), выражающие закон сохранения массы и количества движения, остаются справедливыми. В уравнении же (2.6), выражающем закон сохранения энергии, добавляется член, определяюший количество энергии, выделяющейся при сгорании единицы массы газа. Оно принимает вид [c.184]

Анализ зфавнений (9.39), (9.40) показьгаает, что при течении закрученного потока в каналах нарушение аналогии может быть обусловлено отличием чисел и Рд от единицы, а также различным характером распределения касательного напряжения трения, тепловых и массовых потоков поперек области пристенного течения. Ниже представлен анализ аналогии между переносом теплоты, массы и количества движения, основанный на опьпных данных, полученных авторами (см. гл. 2, 6, 7, 8). [c.187]

Сложный теплообмен описывается системой уравнений, состоящей из уравнений энергии, движения и сплошности, к которым добавляются условия однозначности. Для модели сплошной среды уравнения сохранения массы и количества движения (см. гл. 4) остаются неизмен- ыми. Уравнение энергии применительно к радиационно-конвективному стационарному теплообмену в однокомпоНентной несжимаемой жидкости, поглощающей, испускающей и рассеивающей энергию излучения, будет иметь вид [c.435]

Расчет расходов в элементарных ячейках (каналах) между стержнями может производиться яо методу изобарных сечений . Более точные методы учитывают обмен массой и количеством движения между ячейками пучка. Для этого вводят коэффициенты межканального (межъячеистого) обмена. Коэффициент межканального обмена массой представляет собой отношение расхода теплоносителя через [c.30]

Задача об одноразмерном движении перенасыщенного пара, в котором возникают и растут капельки конденсата, была рассмотрена Осватичем [Л. 72]. Предложенная им теория построена на сочетании кинетических представлений о процессах формирования и роста устойчивых центров конденсации с общими законами сохранения энергии, массы и количества движения протекающей среды. [c.144]

При выводе этого уравнения в исходной системе уравнений использовалось, кроме уравнения сохранения массы и количества движения для однородной газожидкостной смеси, уравнение Херинга-Флина, характеризующее колебание пузырьков с учетом диссипации энергии на вязкие потери и акустическое излучение. Как справедливо замечено в [36], попытка такой записи уравнения состояния газожидкостной смеси является некорректной, так как рассматривает колебание одиночного пузырька в бесконечной среде несжимаемой жидкости и не учитывает, таким образом, влияние колебания близлежащих пузырьков друг на друга. В этой же работе в качестве уравнений состояния среды используются обобщенные уравнения Рэлея-Ламба. От аналогичных уравнений для одиночного пузырька они отличаются поправками на газосодержание /3. В [36] с помощью уравнений сохранения, уравнений Рэлея-Ламба и уравнения политропы получено уравнение БК в виде [c.45]

При расчете теплоотдачи и гидравлического сопротивления при охлаждении парогазовых смесей в каналах часто используется "тройная аналогия" между процессами переноса тепла, массы и количества движения. Эта аналогия подтверждается опытными данными, полученными при сравнительно небольших скоростях потока и весовых содержаниях пара в с1леси, и нуждается в экспериментальной проверке для больших скоростей и больших паросоде-ржаний. [c.312]

Совпадение рассчитанных параметров смеси на выходе из экспериментального участка с измеренными во всех опытах с конденсацией и намораживанием, проведенных в широком диапазоне изменения пара-метроБ, позволяет заключить о хорошем соответствии принятой физической модели с реальными процессами и применимости метода, основанного на тройной аналогии между процессами переноса тепла, массы и количества движения, для расчета изменения параметров паровс,душной смеси в исследованных условиях. [c.318]

Ч[ТО напряжения Ni, М2 и N3 таковы, что не вызывают распространения сдвиговых микротрёщин и тем самым разрушения сплошного тела (собственно говоря, это накладывает ограничение в основном на разность главных напряжений). Однако предполагаем, что напряжения Ni, N2, достаточно велики для того, чтобы поддержать распространение стационарной волны разрушения. Тогда в полупространстве х > О с некоторой скоростью V Пойдет волна разрушения (дробления), которую мы будем представлять себе в виде плоскости разрыва х = Vt разделяющей разрушенный материал от неразрушенного (x Vt). Разрушенный материал представляет собой множество отдельных частиц. Движущихся со скоростью V относительно покоящейся неразрушенной части тела. Волна разрушения, очевидно, имеет толщину порядка характерного размера частиц. Запишем законы сохранения массы и количества движения на скачке разрушения. Имеем [c.475]

Обладает ли свет массой и количеством движения Окончательный выбор между корпускулярной и волновой теориями мог быть разре- [c.10]

Теоретический интерес к изучению волновых процессов в газах привел к открытию в середине XIX в. ударных волн. Нарушение симметрии акустических волн большой амплитуды отмечалось еще Стоксом (1848), который занялся впервые и вопросом о скачках плотности в потоке (1851). Вплотную к уравнениям на скачках подошел С. Ирншоу , но первое математическое gQ обоснование возможности возникновения скачков в потоке принадлежит Б. Риману , который обнаружил существование двух семейств волн (инварианты Римана) и использовал условия сохранения массы и количества движения на скачке. Однако Риман допустил олибку, приняв для газа при прохождении ударной волны адиабатическую зависимость р(р), что повлекло нарушение условия сохранения энергии на скачке. Вполне строгий (хотя и не очень четко изложенный) термодинамический подход к из5П1ению ударных волн дан В. Ренкином который получил полное решение задачи о скачках. В его работе отсутствуют, впрочем, некоторые важные следствия, которые, по сути дела, вытекают из его рассуждений и уравнений. Так, например, он ссылается на устное указание В. Томсона о неустойчивости ударной волны разрежения и не замечает, что из наложенного им условия баланса тепла в ударной волне следует при помощи очевидных термодинамических соображений невозможность существования ударных волн разрежения — факт, окончательно установленный только в 1904—1905 гг< Г. Цем-пленом. [c.80]

Из универсального соотношения (161.10) между энергией, массой и количеством движения следует связь между энергией и работой силы. Если продифференщ1ровать равенство (161.10) по времени ), то получим [c.551]

Чэпмена ( hapman) и Рубесина (Rubesin) [5], так как он содержит минимум ограничивающих предположений. Для простоты мы ограничимся рассмотрением плоской пластины с постоянной температурой поверхности. Уравнения переноса массы и количества движения запишем в безразмерной форме, отнеся параметры к их значениям в невозмущенном потоке (состояние 1 рис. 4.8, а). В частности, независимые переменные х, у) будем относить к длине свободного пробега ( j) в состоянии 1. [c.168]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...