Поток количества движения

Выражение (1.7) справедливо в том случае, когда вклад давления в осевую компоненту потока количества движения сводится к учету слагаемого а турбулентными напряжениями пренебрегают. Однако в реальных потоках при сравнительно высоких значениях интенсивности закрутки 5 >0,2 выражение (1.7) дает заниженные значения параметра закрутки и лучше совпадает с экспериментом соотношение [c.9]

Объем жидкости, протекающей через поперечное сечение трубки, отнесенный к единице времени, называется расходом. Расход вдоль трубки тока будет постоянным, если пренебречь сжимаемостью жидкости. Назовем далее отнесенное к единице времени количество движения жидкости, протекающее через поперечное сечение трубки тока, потоком количества движения. [c.52]

Если обозначить орт внутренней нормали к плоскости поперечного сечения трубки тока п, площадь поперечного сечения — Да, то поток количества движения определится так [c.53]

Из выражения (а) следует, что поток количества движения совпадает по направлению со скоростью движения, если жидкость втекает в трубку, и направлен в сторону, противоположную V при вытекании жидкости из трубки тока. [c.53]

При установившемся движении жидкости векторная сумма потока количества движения через трубку тока, главного вектора объемных сил и главного вектора поверхностных сил равна нулю. [c.53]

Здесь и — потоки количеств движения через сечения а и 6, и 8. — векторы, модули которых стремятся к нулю вместе с ДА Итак, [c.53]

Принцип сопряжения многофазных задач. Развитие массопередачи (теплопередачи) началось с исследования массоотдачи (теплоотдачи) в одной из контактирующих фаз. Одновременно в этом направлении развевались и теоретические исследования методы расчета коэффициентов массоотдачи в одной из фаз (жидкой или газовой). Однако природа явлений переноса в двух- и многофазных систем намного шире и, чтобы раскрыть ее с большей полнотой, необходимо привлечение в расчетах принципа сопряжения фаз и потоков количества движения, массы и энергии. Впервые при исследовании двухфазного массообмена этот принцип был применен в работах [73, 74]. Одним из важных результатов исследований было обобщение известной зависимости между динамическим (бн) и диффузионным (6) слоем. В частности для двухфазного массообмена эта зависимость имеет вид [c.46]

Этот результат показывает, что производная по времени количества движения жидкости в произвольном объеме равна потоку количества движения через поверхность, ограничивающую этот объем. [c.111]

Нетрудно видеть, что безразмерная величина аог представляет собой отношение потока количества движения через сечение о,, вычисленного с учетом неравномерного распределения скоростей, к потоку количества движения, вычисленного по средней скорости. Коэффициент ао называют коэффициентом количества движения или коэффициентом Буссинеска. Можно показать, что 1 с < а. 142 [c.142]

Это равенство выражает постоянство потока количества движения через любое поперечное сечение (обозначено индексами 1 и 2) свободной струи [c.380]

При подсчете потока количества движения через контрольную поверхность АВСО учтем, что на участке АВ = —и , на СВ н = гг,, а на ВС можно принять === и. Тогда в проекции на ось х [c.372]

Это равенство выражает постоянство потока количества движения через любое поперечное сечение свободной струи [c.418]

Поток количества движения к стенке обусловливает касательные напряжения на ее поверхности или гидродинамическое сопротивление. Поэтому указанную связь ищут в форме зависимости коэффициента теплоотдачи a = qlQ и коэффициента трения y=rJ(pW i/2). [c.136]

Поток количества движения к стенке обусловливает на ее поверхности касательное напряжение [знаменатель правой части (7.87)]. [c.137]

Если в качестве разности по координате / принять Д = б = А, то разности температур н скоростей равны Дг> = 0 и Aw = Поток теплоты через проекцию контрольной площадки на поверхность пластины (у = 0) при разности температур 0 обозначим через поток количества движения через контрольную площадку обусловит на поверхности пластины (у = 0) касательное напряжение t . [c.137]

Обозначим через Q объёмный расход жидкости и через J — объёмный поток количества движения сквозь замкнутую поверхность S, т. е. [c.118]

Для плоскопараллельного движения расход и поток количества движения можно определить формулами [c.118]

Спроектируем теперь это равенство на направление скорости, которое параллельно образующим цилиндрической вставки насадка Борда. На пунктирной части 2, удаляемой в бесконечность от отверстия, можно принять, что скорость V стремится к нулю и что поэтому поток количества движения по этой части 2 обращается в нудь. В других частях поверхности Е, за исключением 8а, имеем г , = 0. Поэтому и в силу того, что жидкость идеальная, можно написать [c.61]

К — осевая составляющая полного потока количества движения [c.13]

Осевую составляющую полного потока количества движения потока можно представить суммой двух параметров [c.14]

Интегральные характеристики закрученного потока определяются численным интегрированием полей скоростей и давлений по сечению канала. Важнейшими из них являются осевые составляющие полного потока количества движения К, потока момента количества движения М и параметр закрутки потока Ф . [c.49]

Анализ интегральных характеристик — потока момента количества движения М, осевой проекции потока количества движения и параметра закрутки Ф , найденных по результатам исследования структуры потока, показал, что их зависимость от относительной длины практически одинакова для всех испытанных значений модуля сопла. Изменение интегральных характеристик потока по длине сужающегося канала описьшается зависимостями [c.76]

Уравнение (18-11) можно применять к струе конечных размеров, суммируя величины каждого члена уравнения для всех элементарных трубок тока, составляющих общую струю. В таком случае сумма членов F будет выражать собой вектор силы, приложенной к струе на ее поверхности между сечениями 7 и 2. Сумма членов ра будет равнодействующим вектором для всех элементарных векторов нормальных сил в сечении. Сумма членов Sa будет иметь аналогичное значение для касательных сил в сечении. Сумма членов yV будет вектором потока количества движения, пересекающего в единицу времени сечение струи. [c.176]

При рассмотрении гидравлических вопросов необходимо знать коэффициенты межканального обмена массой и количеством движения. Коэффициент обмена массой представляет собой отношение расхода жидкости через единицу длины зазора между трубами к продольному расходу жидкости в ячейке. Коэффициент межканального обмена количеством движения показывает, какую долю разности количества движения в двух соседних ячейках составляет поперечный поток количества движения на единицу длины зазора. Эти коэффициенты равны между собой, если рассматриваются лишь средние скорости потока в ячейках. Для 156 [c.156]

Локальные значения теплового потока и потока количества движения в пограничном слое не изменялись, что могло подтвердить наличие аналогии в каждой точке. Однако уравнения количества движения и энергии можно исполь- [c.414]

При определении потока количества движения через контрольную поверхность AB D учтем, что на участке АВ = = —и , на D Un = Uj, а = и. Тогда в проекции на [c.339]

Патанкар и Сполдинг [Л.3-35] предложили метод расчета турбулентного пограничного слоя, основанный на интегрировании уравнений одномерного пограничного слоя в непосредственной близости от стенки i. В результате для широкого спектра задач получены соотношения, связывающие потоки количества движения, массы или энтальпии вблизи стенки с величинами скорости, концентрации и температуры на соответствующих внешних границах одномерного слоя. [c.234]

Подстановка выражений (7-25) о уравнения пограничного слоя. для осре.дненного движения приводит к обыкновенному. дифферен-пмльному уравнению с решениями, удовлетворяющими условиям постоянства потока количества движения только при о х—хо)Ч-и ио х—Хо) /2 [это строго выполняется при (Н1—н)<СЦ1]. В авто-.модельном слое этой категории структура турбулентной вязкости и распределение средней скорости развивается самопроизвольно на значительном расстоянии вверх по течению члены в уравнениях движения и энергии, выражающие конвективный перенос осреднен-ным движением соответствующих свойств, имеют тот же порядок величины, что и члены, выражающие локальные эффекты, такие как градиент касательного напряжения или величина порождения энергии турбулентных пульсаций. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...