Связи абсолютно жесткие

Световой луч, искривление полем тяготения 385 Связи абсолютно жесткие 171 Сжатия модуль 476, 502, 723 Сжимаемости коэффициент жидкости, газа 502 [c.750]

Если связи абсолютно жесткие (>- = 0), то Qi = Q2=— [c.28]

Если дополнительные связи абсолютно жесткие, то их деформации равны нулю, а если дополнительные связи упругие, то их перемещения определяются через деформации, найденные по закону Гука. [c.70]

Статическая неопределимость объясняется наложением лишних связей. Например, для обеспечения равновесия балки, изображенной на рис. 66, достаточно двух опор и третья опора не нужна (балка считается абсолютно жесткой и не прогибающейся). Статически неопределимые конструкции можно рассчитывать, если учесть их деформации это делается в курсе сопротивления материалов. [c.57]

Если на систему тел наложены связи, достаточные для того, что-би исключить ее перемещение в пространстве как жесткого целого, то система называется кинематически неизменяемой. Именно такие системы и рассматриваются, как правило, в сопротивлении материалов. IJ- противном случае из перемещений всех точек исключается слагающая переноса тела как абсолютно жесткого и сохраняется та [c.21]

Примером голономной, двусторонне стационарной связи может служить абсолютно жесткий стержень ОМ длиной I, соединяющий материальную точку с неподвижной точкой О (рис. 54). Стержень ОМ ограничивает движение точки, допуская ее движение лишь по сферической поверхности радиусом I. [c.64]

Стержневая связь. Вместо гибкой связи часто употребляют абсолютно жесткие (недеформируемые) и условно принимаемые не- [c.13]

Так, если материальная точка находится на неподвижной горизонтальной плоскости, то возможным является любое воображаемое перемещение точки из данного положения по плоскости. Если же эта материальная точка дополнительно связана с абсолютно жестким стержнем, второй конец которого закреплен на плоскости, то возможным [c.386]

Так, например, положение системы п материальных точек, абсолютно жестко связанных между собой, может быть задано при помощи Зя декартовых координат (л , г/i, 2,) с другой стороны, поскольку точки системы образуют абсолютно твердое тело, для этой цели могут служить шесть параметров три координаты полюса (хо, Уо, 2о) и три эйлеровых угла (i[5, ф, 0). При этом две совокупности координат связаны следующими соотношениями [c.301]

Рассматривается плоская механическая конструкция, находящаяся в равновесии под действием заданных сил и наложенных связей (рис. 1—3), Элементы конструкции считаются абсолютно жесткими. Стержни, изображенные сплошными линиями, невесомые. Трение в шарнирах, катках и точках контакта тел отсутствует. [c.6]

Для определения положения одной точки в пространстве нужно знать три ее координаты. Определение положения трех произвольных точек в пространстве требует задания девяти величин — трех троек координат. Однако в жестком треугольнике неизменяющееся расстояние между каждой парой точек выражается определенным образом через коордииаты точек. Девять координат вершин треугольника не независимы, а связаны между собой тремя уравнениями. Поэтому, чтобы определить положение абсолютно жесткого тела в пространстве, нужно задать шесть независимых величин. [c.49]

Абсолютно жесткие связи [c.171]

Несмотря на то, что деформации ускоряющих тел, возникающие при их соприкосновении с ускоряемым телом, играют принципиальную роль (так как именно деформацией ускоряющих тел определяются силы, с которыми эти тела действуют на ускоряемые), в механике пользуются представлением об абсолютно жестких связях, т. е. пренебрегают деформацией ускоряющих тел, а иногда и их массой. Это представление часто очень упрощает задачи и поэтому весьма полезно. Однако необходимо ясно себе представлять, когда можно рассматривать ускоряющие тела как абсолютно жесткие связи и какая [c.171]

Аналогично в тех случаях, когда можно пренебречь деформациями и массами рычагов, валов, зубчатых зацеплений и т. п. (связывающих между собой движущиеся тела), их рассматривают как абсолютно жесткие связи и говорят прямо о взаимодействии тел, хотя силы, с которыми эти тела действуют, приложены к разным концам рычага, вала, разным осям зубчатых зацеплений и т. д. [c.172]

АБСОЛЮТНО ЖЕСТКИЕ СВЯЗИ [c.173]

Таким образом, сил, действующих со стороны абсолютно жестких связей, мы не должны знать заранее для того, чтобы решить задачу о движении тела. Если бы это было не так, то введение абсолютно жестких связей не имело бы смысла, поскольку, не рассматривая деформаций связей, мы не можем определить силы, с которыми эти связи действуют на ускоряемое тело, и движение тела не могло бы быть определено. [c.173]

Но, как мы убедились, заранее эти силы знать и не нужно, А после того как задача о движении решена, мы можем определить и те силы, с которыми связи действуют на ускоряемое тело, напрнмер силу (5,7) в рассмотренном выше примере. Мы могли бы пойти, если это понадобится, еще дальше и найти деформации абсолютно жестких связей, зная их упругие свойства, в частности в рассмотренном примере по величине силы найти растяжение инти, если нам известен ее коэффициент упругости. [c.173]

Поэтому п )и неизменном значении f4 и /г оо потенциальная энергия U О, Следовательно, рассматривая связи как абсолютно жесткие, т, е. пренебрегая их деформациями, мы вместе с тем можем не учитывать потенциальной энергии упругих деформаций этих связей. В частности, можно не учитывать этой потенциальной энергии при рассмотрении вопроса об устойчивости состояния равновесия системы при наличии [c.173]

Все реальные тела способны деформироваться, и поэтому различные части тела могут двигаться по-разному. Для того чтобы изучить движение деформируемого тела, строго говоря, нужно рассмотреть движение всех отдельных элементов тела, которые могут двигаться друг относительно друга. Такими элементами являются атомы, из которых построено всякое тело. (Атомы реального тела никогда не бывают абсолютно жестко связаны между собой, поэтому тело и способно деформироваться.) [c.460]

Наука о сопротивлении материалов опирается на законы теоретической механики, в которой тела полагались абсолютно жесткими, т. е. не способными деформироваться. Пользуясь рассмотренным в теоретической механике принципом отвердевания, в сопротивлении материалов мы будем применять к деформированным телам условия равновесия статики для определения реакций связей и для определения действующих в сечениях деталей внутренних сил. [c.178]

Пример 73. Четыре призматических стержня длиной I, геометрические оси которых лежат в одной плоскости, с одной стороны заделаны, а с другой — связаны между собой абсолютно жесткой планкой (рис. 135, а). [c.232]

В сопротивлении материалов приняты следующие обозначения и определения для проекций векторов Q и М Q i = N -осевая сила, направленная по касательной к осевой линии стержня Qyi, Qj. - перерезывающие силы М / = Мк - крутящий момент Myi и M i изгибающие моменты. Уравнения равновесия конечной части стержня позволяют наглядно представить связь между внешними и возникающими при нагружении внутренними силами. Если считать стержень (в более общем случае конструкцию) абсолютно жестким и прочным, как это принято в теоретической механике, то внутренние силы особого интереса не представляют. Считая конструкцию абсолютно жесткой ( не деформируется) и абсолютно прочной (не разрушается), предполагают, что конструкция может выдержать любые нагрузки. [c.20]

Обращаем внимание, что, говоря о внутренних силовых факторах, не рекомендуется употреблять глагол действуют, лучше говорить возникают. Выскажем некоторые соображения в защиту этой рекомендации. Известно, что существуют две основные системы построения курса сопротивления материалов. Согласно первой, продольные силы, изгибающие моменты и т. д. рассматриваются как внутренние силовые факторы, согласно второй — как равнодействуюнгие внешних сил, приложенных по одну сторону от проведенного сечения. Здесь, следуя программе для техникумов, методике, принятой ведущими кафедрами вузов, мы трактуем изгибающие моменты и прочие аналогичные величины как внутренние силовые факторы. При этом естественно говорить о их возникновении под действием внешних сил подобно тому, как возникают реакции связей абсолютно жестких тел. При таком подходе нелогично приписывать внутренним силовым факторам какую-либо активную роль, скажем, говорить, что изгибающий момент вызывает изгиб бруса. Такой подход последовательно проведен во всей книге, и мы неоднократно подчеркиваем реактивный характер внутренних силовых факторов. Из сказанного не следует делать вывод о недопустимости иных трактовок, но принятая более логична. [c.56]

Дело в том, что в классической теории для определения теплоемкости нужно знать число степеней свободы абсолютно точно. Каждая степень свободы, независимо от того, какое движение ей соответствует, учитывается при подсчете средней кинетической энергии совершенно одинаково. Если мы рассматриваем, например, двухатомную молекулу и представляем ее себе как два атома-точки, связанные между собой силами и способные колебаться одна относительно другой, то наряду с пятью степенями свободы, соответствующими поступательному движению п вра-пдению, необходимо учитывать также и энергию этих колебаний. При этом любая жесткая связь атомов между собой (если только она не абсолютно жесткая) обязывает нас учитывать кинетическую энергию этих колебаний совершенно так же, как и кинетическую энергию других степеней свободы здесь происходит увеличение теплоемкости на (1/2)Л. Чтобы оправдать допустимость пренебрежения этой степенью свободы, необходимо предположить, что эта связь абсолютно жесткая, а это, конечно, недопустимо, так как колебания атомов в молекуле возможны. [c.220]

Наиболее простой динамической моделью механнз.ма является модель, оспованная tia допундеини о том, что звенья являются абсолютно жестки.мн (не деформируются), отсутствуют зазоры в кинематических парах п погрешности изготовления. Учет упругих свойств звеньев ири составлении динамических моделей механизмов дает возможность решать более широкий круг задач динамики, которые связаны с созданием современных высокоскоростных машин и механизмов. [c.119]

Упругое скольжение связано с упругими деформациями в зоне контакта. Элементарно это можно объяснить на примере цилиндрической передачи (см. рис. U.1). Если бы катки были абсолютно жесткими, то пс рвоначальный контакт по линии оставался бы таким и под нагрузкой. При этом окружные скорости по всей линии контакта равны и 1 кольжения не происходит. При упругих телах первоначальный контакт по линии переходит под нагрузкой в контакт по некоторой пло-П1,адке. Равенство окружных скоростей соблюдается только в точках, расположенных ira одной из линий этой площадки. Во всех других точках образуется скольжение. [c.216]

Составим уравнения движения машинного агрегата. Так как учитываются упругие деформации звеньев передачи, то жесткой кинематической связи между ее входными и выходными характеристиками нет, поскольку на основное движение механизма накладывается колебательный процесс. Следовательно, механизм имее1 уже не одну (как при абсолютно жесткой передаче), а две степени свободы, и поэтому для его исследования надо назначить две обобщенные координаты и составить два уравнения движения. Как уже было отмечено, инертность звеньев передачи (из-за ее малости) учитывать не будем. [c.257]

Пример 4. Связь между двумя материальными точками М[ и М% чествлена в виде абсолютно жесткого стержня (рис. 1.5). [c.20]

В тех случаях, когда сами ускоряющие тела не участвуют в движении, масса их, очевидно, не играет роли. Например, если шар катится по неподвижному изогнутому желобу, то он деформирует стеики желоба, вследствие чего со стороны желоба на шар действует сила, изменяющая направление скорости шара. Если деформации стегюк желоба достаточно малы, то желоб можно рассматривать как абсолютно жесткую связь (масса желоба в этом случае не играет роли, так как желоб покоится). Но зато в подобных случаях, когда ускоряемое тело движется по поверхности ускоряющего, возникают силы трения. Когда силами трения можно пренебречь, вводится представление о связях не только абсолютно жестких, но и абсолютно гладких. Это соответствует предположению, что на ускоряемое тело действуют только силы, нормальные к поверхности ускоряющего тела. [c.172]

Рассматривая связи как абсолютно жесткие, мы должны считать, что возможны только такие движения, при которых связи не деформируются. Но тогда для определения характера движения и не нужно знать силы, с которыми связи действуют на ускоряемые тела. Так, в рассмотренном примере с двумя телами, связанными нерастяжимой нитью, мы сразу можем написать уравнение (5.6), не находя сил, действую1цих со стороны нити. Точно так же при движении шара по абсолютно жесткому и абсолютно гладкому желобу для определения тангенциального ускорения шара не нужно знать силы, действующие на шар со стороны желоба, поскольку эти силы нормальны к желобу и, значит, не могут изменять тангенциального ускорения. (Если бы силы [c.172]

Из сказанного ясно, что в представлении об абсолютно жестких связях не содержится HHKaKoii новой физической картины по сраняению с той, которую мы рассматривали выше, учитывая, что все реальные тела деформируются и поэтому действуют [c.173]

Отдельные смежные элеметы, на которые мы разбиваем твердое тело, могут действовать друг на друга с известными силами. Это, прежде всего, силы упругости, силы взаимодействия между электрическими зарядами, которыми обладают отдельнь е элементы тела, и т. д. Но, рассматривая тело как абсолютно твердое, мы предполагаем, что уже при исчезающе малых деформациях тела силы упругости достигают таких значений, при которых дальнейшие де-формац. П тела прекращаются. Мы предполагаем, что силы упругости, действующие между отдельными элементалш твердого тела, обладают такими же свойствами, как и силы, действующие со стороны абсолютно жестких связей. При этом, как и в случае абсолютно жестких связей, мы лишаемся возможности определить эти силы из конфигурации (из деформаций тела). Но это не вызовет никаких затруднений, потому что эти внутренние силы, действующие между отдельными частями твердого тела, не играют роли в движении всего тела как целого. [c.399]

Действительно, как мы видели, в силу третьего закона Ньютона сумма всех внутренних сил, а вследствие этого и сумма моментов всех внутренних сил, действуюп их в системе материальных точек, равна нулю. Но в уравнения движения системы материальных точек внутренние силы и их моменты всегда входят в виде суммы всех сил или всех моментов сил, действующих со стороны каждого элемента тела на все другие элементы поэтому из уравнений движения они выпадают. Чтобы найти движение твердого тела, не нужно знать внут.ренних сил, действующих в этом теле. Потом, когда движение тела будет определено, мы сможем (как и в случае абсолютно жестких связей) найти и внутренние силы, действующие между отдельными элементами тела при данном движении. [c.399]

Для соединений с иаН Н ой связью можно считать, что если бы ионы были абсолютно жесткими и полностью сохраняли свою индивидуальность в данном соединении, то магнитная восприимчивость соединения должна была бы аддитивно складываться из вооприимчивостей отдельных ионов. Поскольку в таком случае каждый ион являлся бы центрально-симметричной системой, то восприимчивость каждого иона представляла бы чистый диамагнетизм Xd и, следовательно, восприимчивость соединения [c.154]

Следуя А. Ю. Ишлинскому [9, 10], рассмотрим влияние нежесткости связей между рамками карданова подвеса на частоту нутационных колебаний гироскопа на простейшем примере. Полагая, что подшипники главной оси гироскопа абсолютно жесткие (практически подшипники главной оси гироскопа всегда немного жестче подшипников карданова подвеса, так как первые устанавливаются со значительным предварительным натягом), и учитывая нежесткую связь между внутренней и наружной рамками карданова подвеса гироскопа, рассмотрим схему исследуемого гироскопа, приведенную на рис. IX.2. [c.247]

На рис. 1.5.2, а изображена балка, лежащая на трех опорах и нагруженная двумя одинаковыми силами в середанах пролетов. Реакции опор будут Дд, Ев, R . Под действием сил балка слегка прогнется, как показано на чертеже. Согласно принципу отвердения равновесие системы не нарушится, если на нее налагаются дополнительные связи. Значит, мы имеем право предположить, чго изогнутая балла стала абсолютно жесткой и составить для нее обычные уравнения статики. Получим [c.26]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...