Присоединенная масса и количество движения

Присоединенная масса и количество движения [c.208]

Из (4.12) следует, что все В,-, т. е. компоненты присоединенного вектора количества движения В и присоединенного вектора момента количества движения I, выражаются через 11к (т. е. компоненты скорости твердого тела ио и угловой скорости (о) и коэффициенты Я,, определенные формулами (4.13). Эти коэффициенты, имеющие размерность массы, определяются по существу геометрией тела (в подвижной системе от времени они не зависят). Их называют присоединенными массами. Всего имеется 36 коэффициентов Я, (/, = 1, 2,. .., 6). [c.210]

Процесс перемешивания вызывает перенос количества движения из области малых скоростей потока в область больших скоростей и обратно. Очевидно, массы с малыми скоростями при входе в область течений с большими скоростями будут тормозить движение в этой области, т. е. оказывать силовое противодействие движению. Это будут силы инерции, и, следовательно, физическая природа турбулентных сопротивлений — инерционная. Массы жидкости с большими скоростями, оказывая давление на присоединенные массы, ускоряют их движение и расходуют при этом свою энергию (при этом ускорении возникают силы инерции). р с. 5.12. [c.141]

Если рабочая среда входит в аппарат через сравнительно небольшое отверстие, а специальные устройства для раздачи потока по всему сечению аппарата отсутствуют, то образуется свободная струя. При больших отношениях площадей сечения аппарата и входного отверстия Рк/Рц входящий поток даже в условиях ограниченного пространства практически близок к свободной затопленной струе (рис. 1.47, а), которая характеризуется приблизительно теми же соотнощениями, что и соотношения для струи, вытекающей в неограниченное пространство. Когда соотношение площадей такое, что стенки аппарата расположены к оси ближе, чем границы свободной струи, на определенном расстоянии от ее начала, струя деформируется, при этом значительно изменяется характер распределения скоростей. Форма струи в условиях ограниченного пространства аппарата еще больше усложняется в тех случаях, когда вход в аппарат осуществляется сбоку (изгиб струи, рис. 1.47, б) или в сторону, противоположную основному направлению потока внутри аппарата (радиальное растекание, рис, 1.47, в). Особенностью распространения струи в ограниченном пространстве является также неизменность общего расхода количество жидкости, входящей в аппарат, равно количеству жидкости, выходящей из него. Перед выходом жидкости из аппарата вся присоединенная масса отсекается от струи и возвращается обратно. Таким образом, вне струи во всем объеме аппарата осуществляется циркуляционное движение [c.53]

Пусть, нанример, происходит присоединение частицы с массой din, движущейся со скоростью и, к материальной точке, имеющей в данный момент времени массу т и скорость V. Тогда на основании теоремы о количестве движения имеем [c.298]

Что касается течения вблизи стенок камеры, наличие которых исключает возможность подсоса присоединенных масс извне по внешней периферии камеры, то в этой области в характере движения начинают сказываться, а иногда и преобладать, закономерности, присущие потенциальному течению. Следует, впрочем, отметить, что и при отсутствии стенок (свободная закрученная струя) величина уменьшалась бы от некоторого максимального значения не только при приближении к оси, но и при удалении от нее. Последнее вызывалось в этом случае турбулентным обменом моментом количества движения и вовлечением во вращение присоединенных масс по внешней периферии. [c.178]

Уравнение скорости роста капли записывается в предположении,что изменение теплосодержания капли является следствием двух аддитивных воздействий присоединения массы конденсата с поглощением соответствующего количества тепла фазового превращения и присоединения более мелких (а, следовательно, имеющих меньшую скорость движения и более высокую среднею температуру) капель при коагуляции. Предполагается, что слияния происходят мгновенно, а в промежутках между слияниями конденсация на капле определяется ее размером и средней температурой. Уравнение скорости роста капли выглядит следующим образом [c.293]

Переходя к выводу уравнений динамики в напряжениях и баланса энергии г-й компоненты смеси, заметим, что изменение количества движения и полной энергии этой компоненты зависит от двух различных по своей природе связей между данной г-й компонентой и некоторой другой — ]-й компонентой. Первая из этих связей обусловливается силовыми, тепловыми и другими видами взаимодействий между указанными компонентами, как, например, силами трения, в частности вязкостью, давлением, силами сцепления, инерционными силами (присоединенные массы), теплопереносом между компонентами. Вторая заключается во взаимных превращениях компонент вследствие химических реакций, например горения одной фазы в атмосфере другой, или физических переходов (плавление, конденсация и др.) и связанных с ними обменов импульсами и энергиями. [c.71]

Как видно из структуры этого выражения, инерционные коэффициенты Xik присоединяются к инерционным коэффициентам в выражении проекции количества движения твердого тела Яц — к массе, Ajj и Я16 — к статическим моментам масс остальные коэффициенты в общем случае дополняют члены, отсутствующие в выражении проекции главного вектора количества движения твердого тела. Инерционные коэффициенты называют коэффициентами присоединенных масс. [c.318]

При рассмотрении движения ракеты в 84 мы нашли, что ракета получает ускорение и изменяет свое количество движения без участия других тел и что на поведение ракеты влияют два обстоятельства изменение массы ракеты и особенности отделения от нее частиц. Если присоединение или отделение частиц, изменяющих массу ракеты, происходит с некоторой относительной скоростью и, то возникает реактивная сила, сообщающая ракете ускорение. Следовательно, в общем случае движения тела переменной массы нельзя применять второй закон Ньютона в старых формах. [c.209]

Если компоненты скорости движения элемента массы fii dt перед его присоединением к т (или отделением) равны pi qi и ri, а соответствующие компоненты скорости движения элемента 2 dt — P2 Q2 и Г2, то потерянное при присоединении (отделении) количество движения составляет вдоль оси х величину [c.34]

ТО легко убедиться, что при присоединении кинетической энергии возмущенной телом жидкости Г к энергии самого движущегося тела Т коэффициенты так же, как и в случае векторов количеств и моментов количеств движения, присоединятся к соответствующим инерционным коэффициентам в выражении Т массе, статическим моментам, моментам инерции и центробежным моментам. Это еще раз поясняет смысл коэффициентов и происхождение их названия присоединенных масс . Конечно, термин масса здесь следует понимать в обобщенном смысле как величину, характеризующую инерционность вообще. [c.445]

Расход струи в направлении ее движения изменяется за счет присоединения дополнительных масс жидкости. Исходя из дифференциального уравнения одноразмерного установившегося движения вязкой несжимаемой жидкости с переменной массой, И. М. Коновалов приходит к выводу, что в первом приближении секундное количество движения в любом живом сечении расходящейся струи можно считать постоянным. Далее им показано, что давление по оси горизонтальной осесимметричной расходящейся струи также следует полагать постоянным. Рассматривая элемен- [c.50]

Движение жидкости после удара определяется движением тела, и весь эффект сводится к присоединенным массам. Так как к настоящему времени получено большое количество конкретных результатов об ударе плавающих тел [10—12, 18, 19, 42, 62, 70, 79, 128], рассмотрим только несколько примеров, иллюстрирующих методы решения задач этого типа. [c.34]

Набегающий на пучок поток, сужаясь в соответствии с уменьшением живого сечения из-за наличия трубок пучка в канале, входит в первый ряд. Из щели между двумя смежными трубками вытекает струя, которая свободно развивается до тех пор, пока либо не ударится о трубки следующего ряда, либо не сомкнется со струями, вышедшими из смежных в ряду щелей. Две смежные струйки образуют кормовую вихревую зону за трубкой, разделяющей обе щели. Эта кормовая зона может простираться вплоть до трубки следующего ряда. Когда две смежные струи смыкаются еще в межтрубном пространстве, вихревая зона не достигает следующей трубки. Развитие струи связано с неизбежным присоединением к ней дополнительных масс газа из кормовой области. Так как через каждый ряд труб пучка проходит одно и то же количество газа, то развитию струи в пучке всегда будет сопутствовать циркуляционное вихревое движение газа в кормовой области. При ударе струи о поверхность впереди лежащей трубки или при смыкании двух смежных струй может происходить отслоение присоединенных в процессе развития струи масс газа и возврат их назад в кормовую область. Ядро же постоянной массы струи проходит в межтрубные щели следующего ряда, b. i которым картина качественно повторяется. [c.260]

Система уравнений (19) характеризуется большим количеством связей между движениями по выбранным координатам, созданными произвольным размещением точек присоединения упругих элементов и демпферов к колеблющейся массе системы. Наличие этих связей затруднит получение информации о неуравновешенности в простой форме без применения сложных счетно-решающих устройств, введение которых нежелательно с позиций надежности в эксплуатации. Кроме того, эти связи затруднят решение системы уравнений. Поэтому следует стремиться к снижению числа связей между дифференциальными уравнениями за счет обращения в нуль ряда обобщающих характеристик. Это допускают статические (16) и центробежные (18) моменты жесткостей и постоянных вязкого трения при соответствующем размещении упругих элементов и демпферов. Однако в конкретных схемах колеблющихся частей балансировочных устройств упрощение дифференциальных уравнений (19) будет различным, а поэтому их следует решать применительно к частным случаям. [c.26]

В теоретической механике, как правило, рассматривается движение материальных систем и твердых тел, масса которых предполагается постоянной. Однако можно привести большое количество примеров, когда при движении тела его масса вследствие присоединения или отделения от него материальных частиц значительно изменяется. Например, на активном участке движения ракеты от нее отделяются продукты сгорания топлива, составляющего значительную часть исходной массы заправленной ракеты на старте. Решение задачи о движении ракеты как о движении тела постоянной массы в этом случае будет неверным. [c.252]

Идеальная жидкость. Пусть при / > О тело движется (деформируется) в безграничной идеальной жидкости с единичной скоростью duJdt = бо (/). По истечении достаточно большого времени, когда обтекание установится, сжимаемость жидкости уже не будет влиять на поле скоростей в достаточно большой окрестности тела и количество движения жидкости будет характеризоваться присоединенными массами гпц . Движение жидкости создается силами при dUk/dt бо (0. поэтому имеем [c.310]

Особенности и традиции курса Тейта и Стила в отношении задач динамики систем переменной массы сохранились в Кембриджском университете и в последуюш ие годы. В 1891 г. был издан известный учебник Э.Лж. Рауса по динамике систем твердых тел. Принцип линейного количества движения, — отмечает Раус, — может быть также приложен, как и принцип момента количества движения, для определения постепенных изменений, производимых изменениями масс . Вначале автор рассмотрел движение тела при непрерывной безударной (ги = у) потере массы и показал, что в этом случае справедливо обычное уравнение тс1у/сИ = Г. Затем он остановился на движении тела, когда присоединяюш иеся к нему элементарные массы с1т имеют непосредственно перед моментом присоединения скорости ги. Для этого случая Раус получил уравнение движения в виде [c.36]

Как показано в работах [25] и [30], единственным важным мехаиизмом переноса количества движения за фронтом волны является присоеиииенная масса дискретной фазы. В пузырьковых течениях присоединенная масса пузырька велика, и в качестве первого приближения можно счиггать, что перенос количества движения происходит при услши и [c.262]

Присоединение к представлениям о фотонах законов квантовой механики (в форме Бора) позволяет в простейших случаях подойти и к формальному объяснению явлений диффрак-циц. Пусть на диффракционную решетку с постоянной а падает под углом а фотон Ьу, рассеиваясь под углом р. Ударяясь о решетку, фотон сообщает ей нек-рое количество движения. Решетка с массой М приобретает скорость V. В соответствии с основным постулатом Бора (см. Кванты) момент количества движения системы, имеющей периодич. структуру с периодом а (диффракционная решетка), должен подчиняться квантовому условию [c.148]

ПРИСОЕДИНЕННАЯ МАССА - фиктивная масса (или момент инерции), к-рая присоединяется к массе (или моменту инерции) движущегося в жидкости тела для количеств, характеристики инерции окружающей его жидкой среды. При неустаповившемся поступат. движении тела (см. Нестационарное движение) в идеальной жидкости (в отличие от движения установившегося) возникает сопротивление жидкости, пропорциональное ускорению движения тела и обусловленное увлечением среды, окружающей тело коэффициент пропорциональности и представляет собой П. м. [c.202]

Далее, предположим, что тело за время di приобретает массу т = dM, и пусть составляющая скорости этого добавка непо-средственно до присоединения к М есть у. Полное приращение количества движения теперь состоит из величины X dt, возникающей в результате действия силы, и величины mv, возникающей в результате удара, который получается при внезапном соединении масс М R т, обладающих разными скоростями. Уравнение движения, следовательно, имеет вид [c.262]

Меры движения при переменной массе такие же, как и при постояюой массе. В случае присоединения частиц количество движения системы восстает не только за счет импульса главного вектора внешних сил, но и з счет привносимого извне количества движения X / [c.176]

Уравнения (29) можно рассматривать как уравнения движения некоторого тела с ротором, имеющим постоянный момент количеств относительного движения R. В случае = О вектор R отсутствует и уравнения (29) совпадают с уравнениями движения преобразованного твердого тела, получающегося из исходной системы заменой жидкости на эквивалентное твердое тело с такой же массой, тем же центром тяжести и с эллипсоидом инерцин г Q г = 1 относительно точки О. Твердое тело с присоединенным к нему эквивалентным телом Н. Е. Жуковский назвал преобразованным телом [3]. [c.286]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...