Компонент силы в пространстве

Система из трех стержней (рис. 5.7.2) нагружена двумя силами Qi и Q2- Поскольку силы приложены в одной точке, их геометрическая сумма, вектор Q, является вектором силы в изображающем пространстве, которое в данном случае просто представляет собою плоскость чертежа. Точно так же вектор с компонентами и дз представляет собою вектор скорости точки Л в обычном смысле. Для того чтобы система превратилась в механизм, необходимо, чтобы два стержня перешли в пластическое состояние и тем самым получили возможность неограниченно деформироваться. Третий стержень останется жестким и будет вращаться около точки закрепления. Таким образом, существует только три направления возможного движения точки А в соответствии с тремя возможными попарными комбинациями перешедших в пластическое состояние стержней. Переберем все эти возможности. [c.166]

В силу того, что первый инвариант девиатора равен нулю, вектор с компонентами 5 , 5 , 5 в пространстве главных напряжений р , р , р всегда должен лежать в плоскости [c.458]

С другой стороны, если обозначим через х неизменный в пространстве единичный вектор неподвижной оси Q , перпендикулярный к т., то результирующий момент внешних сил относительно центра тяжести вследствие того, что компоненты постоянно равны нулю, [c.26]

Третий член правой части уравнения (295) представляет собой воздействие на частицы потока сил трения, вызываемых вязкостью. В дальнейшем, в процессе интегрирования уравнений (294)—(298), придется найти связь напряжений трения т,-/ с полем скоростей потока. Возвращаясь к формуле (286), можно ее трактовать как закон пропорциональности одной из касательных компонент тензора напряжения компоненте тензора скоростей деформаций. Обобщая закон Ньютона на случай произвольного движения жидкости или газа, будем предполагать, что тензор напряжений в движущейся жидкой или газообразной среде есть линейная функция тензора скоростей деформаций. Для большинства рабочих агентов энергетических машин эта гипотеза хорошо оправдывается на опыте и ее можно было бы назвать обобщенным законом Ньютона. Численное выражение искомой линейной связи можно легко написать, если дополнительно считать движущуюся среду изотропной, т. е. такой, у которой физические свойства не зависят от особых, заданных наперед направлений в пространстве. При этом коэффициенты линейной связи между тензором напряжений Р и тензором скоростей деформаций S должны быть скалярами и искомая связь будет иметь вид [c.167]

Здесь 0 — превышение температуры над ее постоянным значением в натуральном состоянии Vi — объем, в котором задано распределение температуры вне этого объема 0 = 0. Такое же поле вектора перемещения в неограниченной упругой среде создается, по (1.1.12), распределением в объеме Vi центров расширения с интенсивностью, пропорциональной 0, Функция х представляет ньютонов потенциал притягивающих масс с плотностью, пропорциональной температуре. Первые производные этого потенциала (компоненты силы притяжения, компоненты вектора перемещения в нашем случае) непрерывны во всем пространстве (в предположении, что непрерывна плотность) разрыв вторых производных при переходе через поверхность О извне (из объема Ve) внутрь объема Vi определяется известными формулами [c.218]

В (1.140) вертикальная черта означает дифференцирование в метрике пространства композита Ко К,- — компоненты вектора массовых сил. В (1.141) — компоненты вектора единичной [c.64]

Небесный корабль должен быть подобен ракете, говорил Циолковский. В самом деле, основа действия каждого экипажа и корабля одна и та же они отталкивают какую-либо массу в одну сторону, а сами от этого двигаются в противоположную. Пароход отталкивает воду, дирижабль и аэроплан — воздух, человек и лошадь —- земной шар. Ракета заключает в самой себе вещества для отброса. Это компоненты топлива горючее плюс окислитель. Для создания движения ракете не нужна внешняя среда (внешняя опора) . В пустоте увеличение скорости ракеты происходит быстрее, так как не нужно преодолевать силу сопротивления воздуха. Очевидно, прибор для движения в пустоте должен быть подобен ракете, т. е. содержать не только энергию, но и опорную массу в самом себе . Реактивная сила, развивающаяся при работе реактивного двигателя, может быть использована для любых перемещений в пространстве. Снаряд-ракета в состоянии удаляться от Земли, блуждать между планетами, между звездами, посещать планеты, их спутники и другие небесные тела, возвращаться на Землю. Лишь бы было довольно содержащего энергию взрывчатого материала . [c.95]

Ядерное взаимодействие инвариантно по отношению к вращению в изотопическом пространстве (не зависит от значения компоненты изотопического спина т ), и именно в этом смысле мы говорили раньше о законе сохранения, который носит название изотопической инвариантности (подобно тому как обычные потенциальные силы в системе не зависят от ориентации обычных спинов частиц, от вращения в обычном пространстве). Последнее означает собой симметрию сильных взаимодействий, не связанную с общими свойствами пространства и времени. [c.253]

Первые слагаемые — обычные заданные массовые силы (тяжести и др.), вторые же представляют пондеромоторные силы электромагнитного поля. Например, вектор рРэ дан формулами (22.18), и компоненты его в декартовых координатах эйлерова пространства имеют выражения через Е, Н [c.268]

Предположим, что компоненты силы F аналитичны на Т" и продолжаются до мероморфных функций в аффинном пространстве комплексных переменных ii,..., .Тп. Тогда (2.1) можно трактовать как систему дифференциальных уравнений в С" с комплексным временем t С. Следуя работе [96], рассмотрим задачи, связанные с условиями однозначности общего решения системы [c.335]

В теории крыла конечного размаха (эта теория еще не является математически строгой) подъемная сила появляется при введении в поток так называемой вихревой пелены , которая представляет собой поверхность разрыва первого рода касательных к вихревой пелене компонент скорости, т. е. является тангенциальным разрывом она состоит из линий тока, различных на разных сторонах поверхности разрыва давления по обе стороны разрыва одинаковы. В отличие от случая плоского течения, в котором поле скорости и при циркуляционном обтекании непрерывно, вихревая пелена имеет четкий физический смысл как поверхность сильного разрыва вектора скорости ее положение в пространстве, зависящее также от строения множества точек прикрепления к обтекаемому телу, влияет на поле скорости. Иначе говоря, вихревая пелена, если она существует, в общем случае является свободной поверхностью — ориентируемым двумерным многообразием, определяемым линией прикрепления к телу и условиями dif/dn = О, + Т 2г] = О5 где квадратные скобки обозначают скачок, Ухт У2т — две компоненты тангенциальной скорости. [c.171]

Г), с являются прямоугольными координатами точек скорости. Хотя это только воображаемые точки, они все же будут передвигаться в пространстве подобно самим молекулам. Поскольку X, У, Z являются компонентами ускоряющей силы, мы имеем [c.134]

Представления, полученные в 2, не могут быть непосредственно использованы для упругого пространства с внутренними полостями. Действительно, если считать, что вспомогательные состояния возникают в пространстве без полостей, то и соответствующие пространственные состояния будут пригодны лишь для пространства без полостей, так как решение не будет иметь особенностей во внутренних точках пространства. Если же принять, что вспомогательные состояния возникают в пространстве, которое имеет полости (очевидно, цилиндрические в силу двумерного характера вспомогательных состояний), то формулами 2 нельзя будет пользоваться при определении напряжений и перемещений точек, для которых путь интегрирования пересекает полость, ибо внутри полости компоненты вспомогательных состояний не определены. Поэтому для упругого пространства, имеющего одну или несколько полостей, мы изложим несколько иной подход. [c.27]

Формула (1.2), так же как и формула (1.1), не зависит от выбора системы координат, однако в приложениях обычно приходится рассматривать составляющие (или компоненты) силы притяжения по каким-либо определенным направлениям в пространстве, что удобнее всего сделать при помощи метода координат. [c.7]

Выше при изложении моментной теории оболочек частицы материальной поверхности считались твердыми телами с шестью степенями свободы — векторы и и 0 могли быть произвольно направлены в пространстве. Соответственно, баланс сил и моментов выражался шестью уравнениями в компонентах ( 3). Но у теории нашлись следующие уязвимые места [c.234]

Уравнение (1.7) выражает тот факт, что изменение -й компоненты импульса в данной точке пространства связано с вытеканием (втеканием) импульса вместе с веществом (первое слагаемое в (1.8)) и работой сил давления (второе слагаемое) ). [c.14]

Если в смеси газов имеются градиенты термодинамических величин, то возникает диффузионный поток компонентов смеси, благодаря чему происходит перераспределение их концентраций. Вообще говоря, диффузия стремится выравнять концентрации компонентов в пространстве. Однако при существовании градиентов давления, температуры или в поле внешних сил силы тяжести, центробежной силы во вращающейся смеси, и вообще при наличии ускорений, происходит разделение первоначально равномерной смеси. [c.371]

Компоненты тензора объемных сил в шестимерном функциональном пространстве включают Q % и слагаемые С (34>, зависящие от реакций связей третьего и четвертого рода и, возможно, от силовых воздействий, которые выявляются на уровне скоростей дефор. маций. Часть Q , зависящую от реакций внутренних связей третьего и четвертого рода, можно выделить, применив метод множителей Лагранжа. [c.39]

Силы, которые действуют на шар, таковы во-первых, реакция R, перпендикулярная 0N, во-вторых, сила трения Р, приложенная в точке N и направленная вдоль N0, и сила mg, приложенная в точке С и направленная вертикально. Компоненты эффективной силы mit, ту приложены в точке С и параллельны осям х к у, а. пара с моментом тк Ь стремится повернуть шар вокруг С в направлении NA. Здесь О — угол, который произвольная прямая линия, неизменно связанная с телом, составляет с прямой, неподвижно расположенной в пространстве. В качестве прямой, жестко связанной с телом, [c.130]

Пусть (х, у, z) — координаты произвольной точки т одной системы по отношению к каким-нибудь прямоугольным осям, неподвижным в пространстве, и пусть X, Y, Z) — компоненты приложенных сил, действующих на эту точку. Пусть аналогичные обозначения со штрихами относятся к соответствующим величинам другой системы. [c.313]

Вычислим ковариантую компоненту силы Х . Найдем сначала ковариант-ные компоненты силы в декартовой системе координат. Рассмотрим квадрат линейного элемента в пространстве конфигураций. Имеем [c.178]

Фотографическое действие связано с воздействием электромагнитных сил на бромистое серебро, представляющее собой светочувствительную компоненту фотографической эмульсии. В соответствии со слоистым распределением в пространстве амплитуд напряженностей электрического и магнитного полей и разложение бромистого серебра должно произойти слоями максимум разложения (почернения пластинки) должен приходиться на слои, соответствующие максимальным значениям этих амплитуд. Если фотографическое действие вызывается электрическим вектором, то, очевидно, на поверхности зеркала разложения бромистого серебра не должно быть и первый черный слой должен образоваться на расстоянии четверти волны от поверхности зеркала и далее через каждые полволны. Если же определяющую роль играет магнитный вектор, то первый слой выделившегося серебра должен лежать в области первой его пучности, т. е. на поверхности зеркала. [c.116]

Реакция опоры - неизвестная по величине и направлению в пространстве сила, компоненты по осям координат которой и являются искомыми величинами. Условное изображение сферического шарнира такое же, как у цилиндрического в задачах на ПСС. Это не Рис. 2.9 долто вводить Вас ъ заблуждение. [c.49]

Рассмотрим находящуюся в термодинамическом равновесии систему, состоящую из нескольких различных веществ. Допустим, что в системе не протекают химические реакции, и на нее не действуют внешние силы. Будем характеризовать систему температурой, давлением и количествами частиц независимых компонентов. В состоянии равновесия система может быть либо однофазной, либо неоднофазной. В последнем случае в системе возникают границы раздела между различными фазами, обладающими разными характеристиками (структурой, физическими свойствами и т. п.). При этом области, принадлежащие к одной и той же фазе,, совсем не обязательно должны составлять единое целое, они могут быть разделены в пространстве областями других фаз. Рас- смотрим сначала однофазную систему. Введем вместо количества Nj частиц каждого компонента относительные концентрации атомов j каждого компонента [c.254]

Величины qt можно рассматривать как составляющие векто/ра в /имерном пространстве. Этот вектор имеет совершенно определенное направление, устанавливаемое формулой (5.7.5), но величина его неопределенна. Если строить вектор с компонентами в пространстве сил, то соотношение (5.7.5) означает, что вектор скорости направлен по нормали к поверхности текучести. На рис. 5.7.1 изображен кусок поверхности текучести совокупность сил, действуюпрх на систему, изображается вектором Q, если система находится в предельном состоянии, то точка Л/, конец [c.165]

По мере того как нагрузка возрастает до предельной, принципы нормальности и выпуклости остаются в силе. Предельная нагрузка, которую может выдержать конструкция в целом, снижается, когда составляющие ее элементы либо уменьшают свой вклад в сопротивление из-за геометрических изменений (рост пустот, выпучивание и т. д.), либо полностью перестают воспринимать нагрузку вследствие разру-щения. В некоторых случаях (иногда очень быстро) наступает глобальная неустойчивость системы и происходит разделение ее на составные части или разрушение при неизменной нагрузке. Если неустойчивость наступает в элементе статически неопределимой системы, то в противоположность этим случаям такой элемент выдерживает максимально возможную нагрузку до тех пор, пока ее не начнут воспринимать соседние элементы. До достижения максимальной нагрузки конструкция в целом остается устойчивой, предельная поверхность в пространстве напряжений остается выпуклой и вектор приращения упругого перемещения нормален к этой поверхности по мере того, как она изменяется в процессе ослабления или разрушения компонент. [c.25]

Подход к проблеме управления безопасностью, основанный на системно-динамическом методе, представляет собой, по-видимому, едва ли не единственную возможность, позволяющую корректно сравнивать различные виды опасности друг с другом. Опасности, с которыми сталкивается человек, имеют различный характер, различны по своей направленности, неравномерно распределены в пространстве и во времени. В связи с этим при сравнении опасностей друг с другом встает трудно разрешимая задача выбора шкалы , которая позволяла бы проводить такое сравнение. Как правило, для решения этой задачи принимается предположение, что такая шкала имеет скалярный характер, т. е. единица ее измерения является однокомпонентной, в качестве такой единицы используется единица денежного эквивалента [10, 12]. Однако простейший анализ опасности, связанной с той или иной деятельностью, показывает, что приведенное выше предположение о скалярности шкалы для ее измерения в значительной степени упрощает реальную ситуацию. Этой шкале присуща высокая размерность, и единица ее измерения — вектор. В силу этого при сравнении различных опасностей встает задача о методе свертывания векторов, характеризующих опасность. При этом необходимо принять во внимание, что опасность проявляется лишь в условиях хозяйственной деятельности населения. Эта деятельность представляет собой сложную систему, которая имеет иерархическую структуру с наличием большого числа обратных связей между ее отдельными элементами. Поэтому естественно, что проблема оценки того или иного вида опасности или сравнение различных видов опасности сводится к оценке характера изменения указанной системы в условиях опасности. При этом необходимо учесть не только большое число многоуровневых взаимодействий в системе, но и динамический характер ее развития. Системно-динамический метод фактически и является тем математическим аппаратом, который позволяет проводить сравнение опасностей, характеризующихся разнородными компонентами, т. е. проводить свертку вектора. [c.93]

ЗАКОН [Гей-Люссака объемы вступающих в реакцию газов относятся друг к другу и к объемам образующихся газообразных продуктов реакции как небольшие целые числа Генри масса газа, растворяющегося при постоянной температуре в данном объеме жидкости, прямо пропорциональна парциальному давлению газа Гука механическое напряжение при упругой деформации тела пропорционально относительной деформации Дальтона (кратных отношений если два элемента образуют друг с другом несколько химических соединений, то весовые количества одного из элементов, приходящиеся в этих соединениях на одно и то же количество другого, относятся между собой как небольшие целые числа общее давление газовой смеси равно сумме парциальных давлений, т. е. сумме давлений газовых компонентов ) Гульденберга и Вааге при постоянной температуре скорость химической реакции пропорциональна произведению концентраций реагирующих веществ, причем каждая концентрация входит в произведение в степени, равной коэффициенту, стоящему перед формулой данного вещества в уравнении реакции Дебая теплоемкость кристалла при низких температурах пропорциональна третьей степени абсолютной температуры его движения точки положение материальной точки в пространстве при действии на нее внешних сил определяется зависимостью расстояния точки [c.232]

ПРАВИЛО (Стокса длина волны фотолюминесценции обычно больше, чем длина волны возбуждающего света фаз Гиббса в гетерогенной системе, находящейся в термодинамическом равновесии, число фаз не может превышать число компонентов больше чем на два ) ПРЕОБРАЗОВАНИЯ [Галилея — уравнения классической механики, связывающие координаты и время движущейся материальной точки в движущихся друг относительно друга инерциальных системах отсчета с малой скоростью калибровочные — зависящие от координат в пространстве — времени преобразования, переводящие одну суперпозицию волновых функций частиц в другую каноническое в уравнениях Гамильтона состоит в их инвариантности по отношению к выбору обобщенных координат Лоренца описывают переход от одной инерци-альной системы отсчета к другой при любых возможных скоростях их относительного движения] ПРЕЦЕССИЯ — движение оси собственного вращения твердого тела, вращающегося около неподвижной точки, при котором эта ось описывает круговую коническую поверхность ПРИВЕДЕНИЕ системы <к двум силам всякая система действующих на абсолютно твердое тело сил, для которой произведение главного вектора на главный момент не равно нулю, приводится к динаме к дниаме (винту) — совокупность силы и пары, лежащей в плоскости, перпендикулярной к силе скользящих векторов (лемма) всякий скользящий вектор, приложенный в точке А, можно, не изменяя его действия, перенести в любую точку В, прибавив при этом пару с моментом, равным моменту вектора, приложенного в точку А скользящего вектора относительно точки В ) ПРИНЦИП (есть утверждение, оправданное практикой и применяемое без доказательства Бабине при фраунгоферовой дифракции на каком-либо экране интенсивность диафрагмированного света в любом направлении должна быть такой, как и на дополнительном экране ) [c.263]

КОНВЕКТИВНАЯ НЕУСТОЙЧИВОСТЬ. 1) К.н. (сыо-совая неустойчивость) — тип неустойчивости в системе с распределёнными параметрами, при к-ром малое начальное возмущение нарастает во времени п сносится в пространстве (см. Абсолютная неустойчивость. Неустойчивость в колебательных и волновых системах). 2) Неустойчивость в газовой пли жидкой среде, находящейся в поле силы тяжести V и пронизываемой потоком тепла о компонентом в направлении, противоположном F. Эта К. U. объясняется появлением подъёмной (архимедовой) силы при случайных вертикальных перемещениях элемента вещества. Давление в элементе быстро сравнивается с давлением среды Р, поэтому тс.мп-рьг и плотпости в иоднимающемся элементе (2 а, р ) и в [c.433]

В физику Т. 3. введены Т. Скирмом [I ] в рамках синус-Гдрдона модели (см. Синус-Гордона уравнение). Трактовать Т. 3. на языке теории гомотопий предложили Д. Финкель-штейн и Ч. Мизнер [2]. Концепция Т. з. основывается на наблюдении, что в каждый фиксированный момент времени t полевые ф-ции синус-Гордона модели ф(л-, г) = (ф1,Ф2) можно воспринимать как отображения где R —пространственная ось, а —сфера единичного радиуса (окружность) в пространстве полевых переменных, выделяемая условием фj -1- ф2 = Последнее учитывается напр, переходом к угловой переменной ф(х, ) = ехр [/а(.х-, г)], а наличие топологического сохраняющегося тока J , ц = 0, 1, с компонентами / = —(2я) (7,0[ вытекает из ур-ния непрерывности. Действительно, закон сохранения топологич. тока д ,J = 0 выполняется не в силу ур-ний движения модели (уравнения синус-Гордона) и не как следствие симмет- [c.132]

Рассмотрим механическую систему, состоящую из произвольного деформируемого тела и приложенных к нему распределенных объемных и поверхностных сил = gi, g , gs) и р) = р , p.j., р . Тело закреплено в пространстве с помощью некоторых связей, исключающих его перемещения как жесткого целого (рис. 3.1). Будем считать, что рассматриваемая система находится в состоянии равновесия. Действительные перемещения, соответствующие переходу точек тела из начального ненагруженного состояния в равновесное обозначим и = щ, щ), действительные напряжения — матри-цей-столбцом сг = ст , сгз, х з, tig, Т12 , компонентами которого являются нормальные и касательные напряжения в декартовой системе координат. Деформированное состояние тела, вызванное действительными перемещениями, опишем матрицей-столбцом е = = б1, 63, бд, Y23. Vi3. Т12 . компонентами которого являются относительные удлинения и углы сдвига в декартовой системе координат. Деформации в теле будем считать достаточно малыми, а объем и поверхность тела в деформированном состоянии будем отождествлять с его объемом и поверхностью в начальном недеформированном состоянии. [c.72]

Пространственные поля. Состояние напряжения в момент времени t можно описать с помощью пространственных полей абсолютно симметричным контра-вариантным тензором второго ранга с компонентами р - (х, t) в произвольной координатной системе л , фиксированной в пространстве. Внутренняя сила сцепления представляется контравариантным пространственным вектором с компонентами на поверхности 5 (х,/) = = onst, т. е. [c.408]

Пусть прямоугольная декартова система координат (J , х , х ) фиксирована в пространстве. Образуем бесконечно малый прямоугольный параллелепипед, ограниченный шестью поверхностями х = onst и х + dx = onst (Я, = 1,2, 3). Обозначая начальные внутренние силы на единицу площади, действующие на поверхности х = onst, через — , определим компоненты начальных напряжений [c.127]

Г.1С Fjx, Fjy, Fj. — компоненты силы F, действующей иа /-Ю молекулу в трехмерном пространстве с декартовыми координатами х, у, z j=l, 2,. .., N. Построение системы (1.1) предполагает известными модель н параметры взаимодействия молекул друг с другом (парных юлкповений) и с твердой стенкой для ее решения Требуется знать начальное состояние всего множества молекул, т. е. располагать значениями Хо,- г/о.ь оз п Vjr xof, Vjy = yoj, Vj, = zoj в некоторый фиксированный комеит to- При этих условиях дальнейшее поведение яждпй из молекул в принципе можно однозначно выделить для любого другого момента времени f. [c.11]

Поэтому начиная с некоторого момента можно считать, что спутник враш ается вокруг поперечной оси (точнее говоря, поперечная ось спутника составляет некоторый малый угол с вектором кинетического момента, то есть угол нутации О близок к 90°). Тогда по радионаблюдениям непосредственно определяется положение вектора кинетического момента в пространстве, как это указано выше. Это положение было бы неизменным, если бы на спутник не действовали моменты возмуш аю-щих сил. Однако в силу действия этих моментов вектор кинетического момента медленно перемеш,ается в пространстве. Для спутника Эксплорер-Х1 такое изменение положения вектора кинетического момента изображено на рис. 81, где приведены наблюдаемые изменения двух угловых координат вектора кинетического момента прямого восхождения а, и склонения б (с1 — время в сутках от 27 апреля 1961 г.). Величина модуля вектора кинетического момента достаточно хорошо известна. Это есть произведение поперечного момента инерции на угловую скорость кувыркания период кувыркания легко определяется из записи радиосигналов. Зная модуль вектора Ь и две его угловые координаты, легко вычислить наблюдаемые компоненты Ьх, у, Lz, а затем диф- [c.343]

Для определения скорости точки N следует сначала рассмотреть скорость точки N. Если бы сила веса тела Mg пе действовала, то точка L была бы неподвижна в пространстве, и точка Т имела бы в плоскости Оху от компонентов угловой скорости о и г скорость M jr a — с ), направленную по перпендикуляру к ОТ в сторону Ох. Но, так как сила тяжести действует, то точка L получает от этой причины скорость, геометрически равную моменту пары, получаемой при перенесении силы Mg в неподвижную точку О. Скорость точки Т па подвижных осях Оху от этой причины будет иметь величину Mgx eos в и будет направлена по оси Оу. Заметив, что [c.94]

Плоские поля смещений или скоростей. В тонкой плас-стинке, растягиваемой силами, действующими в ее плоскости, или в вытянутом теле, перемещения точек которого ограничены параллельными плоскостями, составляющие смещений или скоростей зависят от двух координат. Если плоскость х, у совпадает со срединной плоскостью диска или с одной из параллельных плоскостей вытянутого тела, то компоненты смещений (или скоростей) и, V ъ направлениях осей х w у определяют плоское поле векторов. Рассмотрим две точки Р х,у) и Q x + dx, уЛ-dy), отстоящие друг от друга на бесконечно малое расстояние dr = = dx- -jdy, и предположим, что две оси, проходящие через точку Р параллельно осям х и у, перемещаются вместе с телом во время его движения. Малый элемент dxdy материала будет испытывать малые деформации и малые вращения относительно осей X, у, Z, которые предполагаются фиксированными в пространстве. Компоненты перемещений и и v при переходе от точки Р к точке Q получают приращения [c.223]

Еще более сложный метод тарировки предлагает П. Г. Терликов [15]. Он сконструировал специальный тарировочный прибор, который устанавливается на станке и позволяет прилагать к тарировочной оправке токарного динамометра силу, как угодно ориентированную в пространстве. Методика использования этого прибора следующая. Сначала проводится необходимая серия опытов по резанию. Потом нагружают динамометр с помощью тарировоч-ного прибора, изменяя непрерывно его наклон и добиваясь, чтобьи показания динамометра по всем компонентам точно совпали с его показаниями при резании во время первого опыта. Когда это достигнуто, измеряют углы между осью нагружения и осями координат. Затем повторяют описанные манипуляции для второго опыта и т. д. [c.95]

В отсутствие внешних сил число атомов одноатомного газа, каждому из которых соответствует точка в пространстве скоростей, ленгаш ая в элементе объема йийрйт = сРс, равно / u, v, IV) йи йи 6,10 (с) (Рс, где и, V, ю — декартовы компоненты скорости с атома. Пусть А (или В) — число атомов, покидаюш,их (или входящих в) этот элемент объема в единицу времени вследствие Столкновений. Предполагая, что 1) атомные столкновения эквивалентны столкновениям упругих сфер я 2) отсутствует корреляция между скоростями и положениями различных атомов, получить выражения для А я В ж показать, что [c.599]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...