Результирующий момент

Пусть входным колесом, к которому приложен уравновешивающий момент Afy, является колесо /, а выходным, к которому приложен момент — колесо 2. Момент представляет собой результирующий момент от внешних сил и пары сил инерции. По направлению вектора V скорости точки С (рис. 13.20) определяем направления угловых скоростей (Oj и Wa колес J и 2. Направление действия момента Му должно совпадать с направлением угловой скорости о)т, так как колесо I является входным. Направление действия момента Мз должно быть противоположным направлению угловой скорости 0)2, потому что колесо 2 является выходным. Где бы ни происходило касание профилей и зубьев колес / и 2, нормаль п — п к этим профилям будет проходить через точку С касания начальных окружностей, являющуюся мгновенным центром в относительном движении колес 1 vi 2. В дальнейшем удобно будет всегда считать силы или F12 приложенными в точке С и направленными по нормали п — п. Для определения того, в какую сторону надо откладывать угол а (рис. 13.20,а) между нормалью п — пи касательной t — t к начальным окружностям в точке С, будем руководствоваться простым правилом. [c.269]

ПОСТОЯННОГО множителя, то величину вектора результирующего момента можно подсчитать, не вводя этого множителя. [c.295]

Составим выражение для предельного крутящего момента как результирующего момента возникающих в сечении (в предельном состоянии) внутренних касательных сил [c.328]

Если силы расположены в различных плоскостях, то для определения результирующих моментов определяют изгибающие моменты во взаимно перпендикулярных плоскостях и Му и складывают их геометрически - -Л4у. Построенные эпюры [c.312]

Изгибающим моментом М, называется результирующий момент внутренних нормальных сил, возникающих в поперечном сечении балки, взятый относительно нейтральной оси этого сечения [c.61]

Рис. в. Определение реакций и построение зпюр изгибающих моментов а предварительно выявленная конструкция вала с размерами I, li и б — эпюра от силы Р в вертикальное плоскости в — эпюра от силы Т и момента в горизонтальной плоскости г — эпюра от силы неопределенного направления (5 — эпюра результирующих моментов [c.362]

Поскольку ось волчка совпадает с одной из его главных осей, то, согласно (5.36), L(o=/(o, где 1 — момент инерции волчка относительно этой оси. Кроме того, ясно, что чем меньше угловая скорость прецессии, тем меньше и соответствующий момент V. При со со во всех практически интересных случаях La L, поэтому результирующий момент импульса L почти совпадает с как по величине, так и по направлению, — можно считать, что [c.159]

Заметим, что равнодействующая сил инерции Рцб проходит не через точку С, а ниже. Действительно, = и определяется формулой (4), а результирующий момент Мцб —формулой (2). Из этих формул следует, что плечо вектора Рцб относительно точки О равно os г ) (рис. 5.33). [c.171]

Крутящий момент представляет собой результирующий момент внутренних касательных сил упругости, возникающих в поперечном сечении бруса, взятый относительно его продольной оси. [c.263]

Момент М (его обозначают также М , поскольку это момент относительно оси X поперечного сечения) называют изгибающим моментом. Ясно, что момент относительно оси, перпендикулярной к плоскости чертежа (см. рис. 289, в), не могут создать силы, лежащие в этой плоскости, т. е. касательные силы упругости они либо пересекают эту ось, либо ей параллельны (см. стр. 68). Таким образом, наличие изгибающего момента означает, что в поперечном сечении балки возникают внутренние силы, перпендикулярные к этому сечению, т. е. нормальные напряжения ст. Можно сказать, что изгибающий момент представляет собой результирующий момент внутренних нормальных сил упругости, возникающих в поперечном сечении балки. [c.276]

Таким образом, крутящий момент представляет собой результирующий момент относительно оси бруса внутренних касательных сил, возникающих в его поперечном сечении. [c.223]

Результирующий момент М определяется как сумма моментов для каждого из режимов М , Л/кз и момента М , связанного с наличием возбуждения и определяемого как результат взаимодействия токов [c.112]

Нам придется в дальнейшем находить результирующий момент нескольких сил, действующих на данное тело. Покажем, что момент [c.297]

Для того чтобы определить поведение шарика, нужно не только найти состояние равновесия, но и решить вопрос об устойчивости. Аналогично тому, что было сказано об устойчивости равновесия в 29, если момент сил, возникающих при отклонении от положения равновесия, возвращает шарик к положению равновесия, то состояние равновесия устойчиво в противном случае состояние равновесия неустойчиво. Иначе говоря, для устойчивости состояния равновесия необходимо, чтобы результирующий момент обеих сил был по знаку противоположен отклонению от положения равновесия. Из выражения [c.367]

Действительно, если бы передних колес не было, то под действием сил трения со стороны задних колес на тормозную колодку передний (на рис. 215 — левый) конец экипажа стал бы опускаться вниз. Аналогично тому, как это происходит при трогании с места, изменение внешних давлений на колеса приводит к появлению результирующего момента внешних сил относительно какой-либо горизонтальной оси, параллельной оси колес. Этот внешний момент и обусловливает уменьшение момента импульса всей системы в целом. [c.434]

Результирующий момент, действующий на ось диска со стороны всех его элементов, равен сумме этих средних значений по всем. элементам [c.448]

Результирующие моменты найдем в двух сечениях В и С [c.309]

Проекции L, М, N результирующего момента Q, если координаты точки О обозначить через х, у, z, выражаются согласно (7) следующими формулами [c.21]

Здесь L, М, N обозначают проекции результирующего момента системы заданных сил Fv относительно начала координат проекции момента реакции вычислялись по известному правилу из матрицы [c.59]

Эйлер рассмотрел случай движения твердого тела с одной неподвижной точкой, когда действующие на тело силы приводятся к одной равнодействующей, проходящей через неподвижную точку. В этом случае результирующие моменты действующих активных сил равны нулю L = О, М = 0, = О, и, следовательно, уравнения движения твердого тела в главных осях эллипсоида инерции твердого тела относительно неподвижной точки О имеют вид [c.185]

Интегралы эти понятны непосредственно из общих теорем. Первый интеграл является интегралом живых сил, второй интеграл — интеграл момента количеств движения. В самом деле. Действительные неремещения твердого тела с одной неподвижной точкой находятся среди возможных. Работа активных сил, приводящихся к одной равнодействующей, проходящей через неподвижную точку, на действительном перемещении равна нулю следовательно, имеет место интеграл живых сил 2Т = h. Далее, твердое тело может вращаться вокруг любой неподвижной оси, проходящей через неподвижную точку О. Результирующий момент действующих сил относительно неподвижной точки равен нулю, поэтому из общей теоремы о моменте количеств движения следует, [c.185]

Интеграл момента количеств движения относительно вертикали Zi. Тело может вращаться вокруг вертикали Zi, а результирующий момент сил тяжести относительно осп Zi равен нулю [c.196]

Момент инерции I Угол поворота бф Угловая скорость <о = AУгловое ускорение E = d(o/di Результирующий момент сил М Момент импульса Р = /(о Работа б/4=Мбф Кинетическая энергия /г Основное уравнение динамики [c.74]

Крутящий момент есть результирующий момент относительно оси бруса внутренних касательных сил, действующих в поперечном сечении. [c.223]

Крутящий момент полагаем положительным, если при взгляде со стороны сечения результирующий момент внешних пар, приложенных к рассматриваемой части бруса, будет направлен против часовой стрелки, и наоборот. [c.224]

Изгибающий момент есть результирующий момент относительно нейтральной оси внутренних нормальных сил, действующих в поперечном сечении балки. [c.235]

Результирующий изгибающий момент может достигнуть наибольшего значения либо на опоре А, либо в сечении С, так как обе эпюры моментов представляют собой ломаные линии с вершинами в этих сечениях. Величина результирующего момента в этих сечениях равна [c.240]

Крутящий момент представляет собой результирующий момент всех внутренних касательных напряжений в рассматриваемом сечении и равен алгебраической сумме внешних скручивающих моментов, приложенных по одну сторону от сечения, г. е. [c.17]

Составим теперь выражение для предельного изгибающего момента, как результирующего момента внутренних нормальных сил Оц df (рис. XIII.5, в) [c.330]

Решение. Рассмотрим систему отсчета, вращающуюся вокруг вертикальной оси вместе со стержнем. В этой системе на стержень действует кроме силы тяжести mg и силы реакции R еще центробежная сила инерции Рцо. Так как стержень покоится в данной системе отсчета. т. е. находится в состоянии равновесия, то это значит, что результирующий момент всех сил относительно лю-6oii точки и результирующая всех сил раины нулю. [c.170]

Мы видели, что движение центра масс определяется результи рующей внешней силой, действующей на тело. Теперь мы видим, что вращение относительно центра масс определяется результирующим моментом внешних сил, [c.193]

Обычно для того, чтобы найти опасное сечение, строят эпюры изгибающих моментов в плоскостях действуювгих нагрузок, причем большую наглядность имеют эпюры при перспективном изображении. Результирующий момент находят путем геометрического суммирования изгибающих моментов в различных плоскостях. [c.308]

Параллельные векторы. Если все скользящие векторы системы параллельны, то их результирующий вектор F параллелен общему направлению или равен нулю. Моменты различных векторов относительно начала О перпендикулярны к общему направлению параллельных векторов, и поэтому результирующий момент системы Q тоя е перпендикулярен к этому направлению. Следовательно, если F не равен нулю, то векторы F и Q перпепдику-лярны между собою (F, Q) = 0 система допускает при этом равнодействующую, приложенную в какой-либо точке осп випта. Если бы результирующий вектор F был равен нулю, то система приводилась бы к одной паре либо была эквивалентна пулю. [c.23]

Гаким образом, твердое тело будет находиться в состоянии равновесия тогда, когда результирующая внешних сил, приложенных к телу, равна нулю, результирующий момент внешних сил относительно любой неподвижной оси равен нулю и скорости всех точек тела в положении равновесия равны нулю. [c.67]

Изгибающий момент М — результирующий момент всех нормальных внутренних напряжений в рассматриваемом сечении относительно оси, проходящей чер>ез центр тяжес1и и перпендикулярной плоскости действия нагрузки, численно равный алгебраической сумме моментов всех внещних нагрузок, приложенных по одну сторону от сечения, т. е. [c.25]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...