Чернь первая

На основании многолетних исследований и наблюдений над затвердеванием стальных слитков в производственных условиях Д. К. Чернов первым установил, что процесс кристаллизации состоит из следующих двух стадий [c.38]

В случае с [2] ситуация оказалась еще сложнее, так как авторы этого исследования - А. Л. Гонор и Г. Г. Черный первыми предприняли попытку решить ЗН с использованием для давления на поверхности осесимметричной головной части не формулы Ньютона, а более сложной И, как тогда представлялось, более точной формулы Ньютона-Буземана. В связи со свойствами найденных в [2] с использованием этой формулы экстремалей - оптимальных образующих, удовлетворяющих уравнению Эйлера - классическому условию экстремума, ВОЗНИКЛО два вопроса. Во-первых, как и при использовании формулы Ньютона, экстремали, как правило, не могли начинаться на оси симметрии, т.е. были пригодны лишь для тел с протоком. Исключение - не представляющие особого интереса экстремали, совпадающие с осью симметрии и прямолинейные отрезки, перпендикулярные ей. Во-вторых, замена нулем отличного от нуля угла наклона экстремали в ее концевой точке уменьшала сопротивление на конечную величину. Возможность такого уменьшения, как выяснилось вскоре, связана с тем, что согласно формуле Ньютона-Буземана при обтекании выпуклых ИЗЛОМОВ давление р в точке излома обращается в минус бесконечность, создавая уменьшающий сопротивление тянущий эффект . Так как в газе р > О, то такой эффект есть следствие несовершенства указанной формулы, что необходимо учитывать при формулировке вариационной задачи. Как показал А. Л. Гонор ([3] и Глава 4.1), учет данного обстоятельства приводит к тому, что концевая часть оптимального контура оказывается участком краевого экстремума - [c.358]

В 18 4 г. Д. К- Чернов первым описал линии скольжения на поверхности деформированной стали, которые по справедливости следовало бы называть именем Чернова, а не более позднего их исследователя Людерса. [c.13]

Черные температуры 453, XVI. Чернь первая 619, XVI. [c.471]

Начало научному исследованию железоуглеродистых сплавов положили великие русские Металлурги П. П. Аносов и Д. К. Чернов. П. П. Аносов первым в мире (1831 г.) применил к исследованию строения Ре-С сплавов микроскоп, а Д. К. Чернов первым установил кристаллическую природу Ре-С сплавов, обнаружил в них дендритную кристаллизацию, открыл превращения в твердом состоянии, разработал теорию кристаллизации и теорию закалки и отпуска стали. [c.295]

Так, в настоящее время выпускается серия, унифицированных котлов типа КУ (КУ-125 КУ-100-1 КУ-80-3 КУ-60-2), устанавливаемых за печами заводов черной металлургии. Первая цифра в маркировке означает максимальный часовой расход газов через котел (тыс. м при нормальных условиях). Температура газов на входе 650—850 °С. Параметры вырабатываемого пара давление 1,8— [c.157]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

При обработке черных поверхностей поковок и отливок более целесообразно применять не обычные плоские протяжки (рис. 129, а), а прогрессивные (рис. 129, б, в, г). У обычных плоских протяжек каждый зуб снимает стружку по всей щирине обрабатываемой поверхности поэтому при обработке черной поверхности, имеющей корку, первые зубья протяжки быстро тупятся или выкрашиваются. У прогрессивных протяжек режущие зубья делают переменной ширины, постепенно увеличивающейся, и каждый режущий зуб срезает металл не по всей ширине обрабатываемой поверхности, а полосой, причем ширина этих полос с каждым зубом увеличивается, и только калибрующие зубья зачищают обрабатываемую поверхность по всей ее ширине. [c.267]

Обработку станин токарных, продольно-фрезерных, продольнострогальных, расточных и других станков средних размеров обычно начинают с основания — базисной поверхности. В этой первой операции заготовку станины устанавливают по черным (необработанным) поверхностям направляющих, которые в данном случае являются технологическими установочными базами. Это позволяет в следующей операции снимать с направляющих слой металла небольшой толщины, обеспечивая сохранение наиболее плотного, однородного и износоустойчивого слоя металла на направляющих, подвергающихся наиболее интенсивному изнашиванию при эксплуатации станка. Установку заготовки станины в первой операции по разметке производят с помощью клиньев или домкратов в вертикальном направлении. В горизонтальном направлении обычно применяют винтовые упоры. [c.400]

Учитывая, что / = Урф ф (So — яркость излучения абсолютно черного тела), первый интеграл можно выразить следующим образом [c.188]

Перенос тепла излучением и оптическая термометрия тесно связаны, поскольку в обоих случаях необходимо иметь соотношение между термодинамической температурой и количеством и качеством тепловой энергии, излученной поверхностью. В конце 19 в. на основе только классической термодинамики и электромагнитной теории были получены два важных результата. Первый — закон Стефана (1879 г.), согласно которому плотность энергии внутри полости пропорциональна четвертой степени температуры стенок полости. Второй —закон смещения Вина (1893 г.), который устанавливал, что, когда температура черного тела увеличивается, длина волны максимума излучения Хт уменьшается, так что произведение ХтТ сохраняется постоянным. Доказательство закона Стефана основано на трактовке теплового излучения как рабочей жидкости в тепловой машине, имеющей в качестве поршня подвижное зеркало, и использовании электромагнитной теории Максвелла, чтобы показать, что действующее на поверхность давление изотропного излучения пропорционально плотности энергии. Закон Вина вытекает из рассмотрения эффекта Доплера, возникающего при движении зеркала. В обоих законах появляется постоянный коэффициент пропорциональности, относительно которого классическая термодинамика не могла дать информации. [c.312]

Существуют два вида градуировки оптического пирометра с исчезающей нитью. Первый — прямой, состоящий в простой градуировке тока пирометрической лампы при наблюдении либо черного тела с известной температурой, либо чаще вольфрамовой ленточной лампы, градуированной для всей области пирометра. Шкала для наиболее низкого диапазона без фильтра должна быть детально проверена в достаточно большом числе точек для получения надежной градуировочной кривой интерполяцией между точками. Для более высокотемпературных диапазонов форма градуировочной кривой будет примерно той же, но коэффициент К нейтральных фильтров должен быть подтвержден. Коэффициент К определяется с помощью уравнения (7.66), которое дает [c.368]

Главная трудность при использовании оптической термометрии за пределами поверочных лабораторий состоит в измерении температуры тела, излучательная способность которого неизвестна. В большинстве промышленных применений измерение температуры черного тела — скорее исключение, чем правило. Значительно более вероятно, что объект, температуру которого необходимо измерить, представляет собой либо чистую свободно излучающую металлическую поверхность, либо частично окисленную металлическую поверхность, смесь расплавленного металла и шлака, частично затемненную дымом, или даже полупрозрачный объект, такой, как расплавленное стекло. Встречаются как чисто зеркальные, так и почти диффузные поверхности. Первые во многих отношениях проще, однако, как [c.383]

Таким образом, получаем метод определения излучающей способности стекла или некоторой другой полупрозрачной жидкой или твердой среды [47], основанный на измерении отношения Qs(p ->o) к Ь к, Т). Последнее получается от черного тела при той же температуре, что и стекло, тогда как первое получается при устройстве полости черного тела в слое стекла. [c.396]

Вторая поверхность излучает на первую по закону Стефана — Больцмана энергию Е, которая полностью поглощается черной поверхностью. В свою очередь первая поверхность излучает на вторую энергию Е . Часть эиергии Е А поглощается серой поверхностью, а остальная энергия (1 — А) Е отражается на первую и ею [c.464]

В работе [101] рассмотрена иная методика измерения теплопроводности напыленных покрытий. Толщина покрытия из окиси алюминия для первого образца составляла 130 мкм, второго — 300 мкм. Исследования проводились на образцах длиной около 0,4 м, помещенных в вакуумную камеру, схема которой представлена на рис. 6-2 [102]. Измерение температуры образца производилось оптическим пирометром, для чего на трубчатом или стержневом металлическом нагревателе создавались полости, имитирующие излучение черного тела. Образцы выбирались достаточной длины с охлаждаемыми концами. [c.130]

Рис. 11.21. График зависимости рассчитанного и экспериментально определенного сдвига второго порядка AV, отложенного по вертикальной оси, от доплеровского сдвига первого порядка ДЛ,, отложенного по горизонтальной оси. Черные кружки относятся к наблюдениям за одной спектральной линией, а белые кружки — к наблюдениям за дру

Наряду с теми трудностями, к которым приводила электронная теория Лорентца, опиравшаяся на представление о неподвижном эфире, выяснились и другие затруднения этой теории. Она оставляла неразъясненными многие особенности явлений, касающихся взаимодействия света и вещества. В частности, не получил удовлетворительного разрешения вопрос о распределении энергии по длинам волн в излучении накаленного черного тела. Накопившиеся затруднения вынудили Планка сформулировать теорию квантов (1900 г.), которая переносит идею прерывности (дискретности), заимствованную из учения о молекулярном строении вещества, на электромагнитные процессы, в том числе и на процесс испускания света. Теория квантов устранила затруднения в вопросах излучения света нагретыми телами она по-новому поставила всю проблему взаимодействия света и вещества, понимание которой невозможно без квантовой интерпретации. Целый ряд оптических явлений, в частности фотоэлектрический эффект и вопросы рассеяния света, выдвинул на первый план корпускулярные особенности света. Процесс развития теории квантов, ставшей основой современного учения о строении атомов и молекул, продолжается и ныне. [c.24]

Отсюда следует, что расстояние между полосами возрастает при увеличении длины волны и при уменьшении угла между пластинками ). Разность расстояний между полосами для различных длин волн очень мала для первых порядков интерференции, т. е. для интерференции, соответствующей разности хода в 1, 2, 3,. .. полуволны с увеличением же порядка интерференции эта разница становится уже значительной. Поэтому центральная полоса, соответствующая разности хода О, кажется нам белой, а соседние. места минимумов — черными, т. е. места первых минимумов для всех длин волн (цветов) практически совпадают полосы же, соответствующие большим разностям хода, представляются цветными, ибо для них минимум для одних длин волн совпадает с максимумом для других. Белую полосу можно наблюдать, когда ребро двугранного угла между пластинками горизонтально. [c.132]

Первым этапом, как сказано, явилось нахождение закона, устанавливающего зависимость суммарного или интегрального излучения (т. е. общего излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879 г.) на основании собственных измерений, а также анализируя данные измерений других исследователей, пришел к заключению, что суммарная энергия, испускаемая с 1 см в течение 1 с, пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры излучателя. Стефан формулировал свой закон для излучения любого тела, однако последующие измерения показали неправильность его выводов. В 1884 г. Больцман, основываясь на термодинамических соображениях и исходя из мысли о существовании давления лучистой энергии, пропорционального ее плотности, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально четвертой степени температуры, т. е. [c.695]

Закон Стефана—Больцмана касается лишь интенсивности интегрального излучения черного тела и ничего не говорит относительно спектрального распределения энергии. Первым исследователем, пытавшимся теоретически определить вид функции r j, был В. А. Михельсон (Москва, 1887 г.). Хотя формула Михельсона не вполне удовлетворяла опытным данным, тем не менее установление ее сыграло известную роль в истории этого вопроса. [c.696]

Зако 1 Стефана — Больцмана дает представление лишь об интенсивности суммарного излучения абсолютно черного тела и совершенно не касается спектрального распределения энергии. Первый существенный результат в этом направлении после работ Михельсона и Голицына был получен Вином (1893), который воспользовался кроме термодинамики еще и электромагнитной теорией света. В результате он установил, что испускательная способность абсолютно черного тела имеет вид [c.137]

Формула Планка заключает в себе два закона излучения абсолютно черного тела — законы Стефана — Больцмана и Вина. При этом из формулы Планка получаются как внешняя форма этих законов, так и входящие в них постоянные а и Ь, которые выражаются через универсальные постоянные Н, к и с. Пользуясь экспериментально определенными значениями о и Ь, можно вычислить значения 1г и к. Именно таким путем было получено первое численное значение постоянной Планка. Впоследствии был предложен ряд способов определения /г, основанных на различных физических явлениях. Все они приводят к одним и тем же значениям. [c.146]

Основные законы кристаллизации были выведены впервые Д. К- Черновым на основании наблюдений над затвердеванием стальных слитков в производственных условиях, когда большое количество малоподвижного жидкого сплава застывает в хметалли-ческих формах (изложницах). Д. К- Чернов первый обнаружил, что процесс кристаллизации состоит из следующих двух стадий [c.36]

Еще в 1878 г. Д. К. Чернов, изучая структуру литой стал1г, указал, что процесс кристаллизации состоит из двух элементарных процессов. Первый ироцесс заключается в зарождении мельчайших частиц кристаллов, которые Чернов называл зачатками , а теперь пх называют зародышами, или центрами кристаллизации. Второй процесс состоит в росте кристаллов из этих центров. [c.46]

В этой работе Чернов впервые указал на существование в стали критических точек и на зависимость их положения от содержания углерода. Другими словами, Чернов дал первое прд0ставле1ние о диаграмме железо—углерод. [c.159]

Вычислить анячснис лучистого потока между двумя черными дисками, расположенными друг против друга в параллельных плоскостях. Температура первого диска l = 500 и второго h = = 200° С. Диски одинаковых размеров di = di = 2 i0 мм и рассгояние между ними /г = 400 мм. [c.205]

Со времени зарождения квантовой теории излучения черного тела вопрос о том, насколько хорощо уравнения Планка и Стефана — Больцмана описывают плотность энергии внутри реальных, конечных полостей, имеющих полуотражающие стенки, был предметом неоднократных обсуждений. Больщин-ство из них имели место в первые два десятилетия нащего века, однако вопрос закрыт полностью не был, и в последние годы интерес к этой и некоторым другим родственным проблемам возродился. Среди причин возрождения интереса к этому старейшему предмету современной физики можно назвать развитие квантовой оптики, теории частичной когерентности и ее применение к изучению статистических свойств излучения недостаточное понимание процессов теплообмена излучением между близкорасположенными телами при низких температурах и проблему эталонов далекого инфракрасного излучения, для которого длина волны не может считаться малой, а также ряд теоретических проблем, относящихся к статистической механике конечных систем. Хорошим введением к современному обзору в этой области являются работы [2, 3, 5]. Еще в 1911 г. Вейль показал, что требованием о том, чтобы полость являлась прямоугольным параллелепипедом, можно пренебречь при условии, что (У /с)- оо. Он показал также, что в пределе больших объемов или высоких температур число Джинса справедливо для полости любой формы. Позднее на основании результатов работы Вейля были получены асимптотические приближения, где Do(v) являлся просто первым членом ряда, полная сумма которого 0 ) представляла собой среднюю плотность мод. Современные вычисления величины 0 ) [2, 4] с использованием численных методов суммирования первых 10 стоячих волн в полостях простой формы показали, что прежние асим- [c.315]

НОЙ способности. В противном случае было бы невозможным тепловое равновесие внутри полости черного тела для тел из различных материалов. Закон Кирхгофа, однако, значительно сильнее, чем это кажется на первый взгляд. Уравновешиваться должны не только полная поглощенная энергия и полная энергия изучения, но должен быть сбалансированным каждый ин-ду цированный излучательный и поглощательный процесс. Это называется принципом детального равновесия и является фундаментальным результатом, основанным на статистической механике. В статистическом ансамбле, представляющем систему в равновесии, вероятность возникновения некоторого процесса должна равняться вероятности протекания обратного процесса. [c.323]

Предположим, что требуется найти излучательную способность изотермической полости, показанной на рис. 7.5. Величина, которую необходимо вычислить, представляет собой отношение спектральной яркости элемента стенки А5, визируемого в Р, к спектральной яркости черного тела при той же температуре. В свою очередь поток излучения, исходящий из в направлении апертуры а, состоит из двух частей потока, излученного самим элементом А5, и лучистого потока, отраженного тем же элементом А5. Первый зависит только от коэффициента излучения стенки и ее температуры и не зависит от присутствия остальной части полости. Отраженный поток, со своей стороны, зависит от коэффициента отражения поверхности элемента А5 и от лучистого потока, попадающего на А5 из остальной части полости. На значении отраженного потока сказывается влияние а, так как лучистый поток, который в замкнутой полости пришел бы от а в направлении А5, в рассматриваемом случае отсутствует. Именно этот эффект отсутствия падающего потока от а в потоке излучения, отраженного от А5, и необходимо вычислить. Следует также учесть, что отсутствует не только лучистый поток в направлении а- А5, но и лучистый поток от а в направлении остальной части стенок полости. Таким образом, лучистый поток, поступающий в А5 от всей оставщейся части полости, является несколько обедненным. Из всего этого должно быть ясно, что расчет излучательной способности такой полости никоим образом не является тривиальной операцией. Для строгого вычисления необходимо знать в деталях геометрию полости и системы наблюдения, угловые зависимости излучательной и отражательной характеристик материала стенки полости, а также распределение температуры вдоль стенок полости. Температурная неоднородность изменяет поток излучения полости в целом так же, как и наличие апертуры, но с некоторым дополнительным усложнением, которое состоит в том, что изменение потока [c.327]

Таким образом, если величина Е1 известна, то Т = Т- . Приборы, работающие на основе этого метода, объединяются обычно с черным телом, так что Е = 1. И даже при этом по-греи1Ности, но-видимому, возрастают, если излучательная способность Ез мала. Из уравнения (7.92) ясно, что если ез мала, важный член гз к, Тз) будет составлять только малую долю от полного зарегистрированного сигнала, и потери вследствие рассеяния, которые влияют на первый член правой части уравнения (7.93), будут поэтому иметь большое значение. [c.388]

Закон Кирхгофа. Для всякого тела излучательная и поглощательная способности зависят от VeMnepaTypbi и длины волны. Различные тела имеют различные значения Е и А. Зависимость между ними устанавливается законом Кирхгофа. Рассмотрим лучистый теплообмен между двумя параллельными пластинами с неодинаковыми температурами, причем первая пластина является абсолютно черной с температурой Т,, вторая — серой с температурой Т. Расстояние между пластинами значительно меньше их размеров, так что излучение каждой из них обязательно попадает на другую. [c.464]

Когда кривая спектрал энергии тела, обладающей лучения, подобна кривой излучение первого назыв коэффициенты е(2, Т)=е = сопз1 играют роль масштабного множителя при сравнении серого излучения с излучением абсолютно черного тела при той же температуре (рис. 1-5). Значения Ямакс для черного и для серого тел равны. Введение понятия серое тело значительно расширяет возможности использования законов излучения, сформулированных для абсолютно черного тела, в практических расчетах, что доказывают, например, (1-19) —(1-21). [c.19]

На рис. 4-6 показана зависимость степени черноты от температуры для покрытия черный хром , полученного электроосаждением из. хромового ангидрида, растворенного в кремнефтористо-водородпой кислоте [53]. Степень черноты при температурах 815— 1100 К равнялась 0,89. После испытаний цвет покрытий из.менился с черного на зеленый. В течение первого определения излучательной способности (покрытие наносилось на подложку из нержавеющей стали) степень черноты в интервале указанных температур оставалась в пределах 0,88. Во время повторного нагрева степень черноты увеличилась с 0,89 при 815 до 0,92 яри 1100 К цвет образца также изменился с черного на зеленый. При увеличении темпе- [c.100]

Метод, основанный на измерении отношения интенсивности квазиыюиохроматического потока излучения от исследуемого покрытия и от черного тела. Чаще всего этот метод используется как относительный, т. е. на поверхности создается участок с черным излучением, который имеет одинаковую температуру с покрытием, и прибор (поочередно визируют на исследуемое покрытие и на модель черного тела. Спектральная степень черноты вычисляется как отношение показаний индикатора приемника излучения (поток излучения проходит предварительно какое-то монохроматизирующее устройство в первом и во втором случае), т. е. [c.162]

Если световое действие было бы обусловлено магнитным вектором, то наблюдалась бы противоположная картина, т. е. первый черный слой лежал бы у самой поверхности зеркала. Как показал опыт Винера (на рис. 5.4 пунктиром обозначены пучности электрического вектора), первый черный слой расположен не у поверхности зеркала, а па расстоятж Xl-i от пего. Это является экспериментальным доказательством того, что спетовое действие обусловлено именно электрическим, а не магнитным вектором. [c.98]

Так как для любой длины волны излучательная способность абсолютно черного тела больше излучательной способности нечерных тел, взятых при одной и той же температуре, то на первый взгляд кажется, что самым подходяш им источником света является абсолютно черное тело. Однако к источникам света предъявляются и другие требования, которым лучше удовлетворяют нечерные тела. Как показывают опытные данные, несмотря на то что излучательная способность вольфрама при всех длинах волн меньше, чем излучательная способность абсолютно черного тела, он обладает селективным излучением в видимой области — энергия излучения в этой области при температуре 2450 К составляет 40% излучения черного тела при той же температуре. В инфракрасной же области вольфрам отдает всего 20% инфракрасного излучения абсолютно черного тела. [c.375]

Давление света. С представлением о свете как о потоке частиц связано предположение о существовании светового давления. Если частица света обладает массой т, то при столкновении ее с поверхностью твердого тела может произойти либо поглощение частрщы, либо ее отражение. В первом случае изменение импульса частицы равно Ap=mv, во втором оно в два раза больше р = 2ти. Поэтому при одинаковой плотности потока светового излучения давление света на зеркальную поверхность должно быть в два раза больше давления иа черную поверхность, поглощающую свет. [c.303]

Еще в 1878 году Д. К. Чернов, изучая структуру литой стали, указал, что процесс кристаллизации состоит из двутс элементарных процессов [15]. Первый процесс заключается в зарождении мельчайших частиц кристаллов, которые Чернов назвал зачатками , а теперь их на- [c.41]

В этих выражениях первые члены относятся к частицам а вторые — излучению rt —плотность числа частиц, m — их масса, а — 4nV45 V (см V, 63) ). В плотности же вещества черное излучение не играет роли, так что р = тп. Скорость звука обозначим здесь в отличие от скорости света посредством и. Записывая производные в виде якобианов, имеем [c.356]

Фотографическое действие связано с воздействием электромагнитных сил на бромистое серебро, представляющее собой светочувствительную компоненту фотографической эмульсии. В соответствии со слоистым распределением в пространстве амплитуд напряженностей электрического и магнитного полей и разложение бромистого серебра должно произойти слоями максимум разложения (почернения пластинки) должен приходиться на слои, соответствующие максимальным значениям этих амплитуд. Если фотографическое действие вызывается электрическим вектором, то, очевидно, на поверхности зеркала разложения бромистого серебра не должно быть и первый черный слой должен образоваться на расстоянии четверти волны от поверхности зеркала и далее через каждые полволны. Если же определяющую роль играет магнитный вектор, то первый слой выделившегося серебра должен лежать в области первой его пучности, т. е. на поверхности зеркала. [c.116]

Если падающий свет — немонохроматический, то разным X соответствуют разные г , т. е. вместо черных и светлых колец мы получигл систему цветных колец. Полагая в формуле (26.3) т — , найдем область, занимаемую кольцами первого порядка, т = 2 — кольцами второго порядка и т. д. Нетрудно видеть, что фиолетовый (X = 400 нм) максимум второго порядка совпадает с темнокрасным (Я = 800 нм) максимумом первого порядка на красный максимум второго порядка накладывается фиолетовый максимум четвертого порядка и зеленый (Я = 530 нм) максимум третьего порядка и т. д. Так как, кроме того, каждое кольцо имеет заметную ширину и в нем осуществляется плавный переход от максимума к минимуму, то даже в пределах первого порядка происходит значительное наложение одних цветов на другие в еще большей сте- [c.126]

Нетрудно убедиться в том, что формула Планка заключает в себе упоминавшиеся выше законы черного излучения, и именно закон Стефана—Больцмана и закон Вина. При этом из формулы Планка не только получается внешняя форма этих законов, но и входящие в них постоянные а Ь могут быть вычислены из универсальных постоянных А, к, с (см. упражнения 230 и 232). Обратно, пользуясь экспериментально найденными значениями о и А, можно вычислить значения hak. Именно таким путем и было получено первое численное значение постоянной Планка. Впоследствии был указан целый ряд путей определения А, покоящихся на совершенно иных физических явлениях (ср. гл. XXXII). Все они приводят к одинаковым значениям. [c.700]

Первым этапом в исследовании теплового излучения явилось установление закона, характеризующего зависимость суммарного излучения (излучения всех длин волн) от температуры. Стефан (1879), анализируя экспериментальные данные, пришел к заключению, что испу-скательная способность любого тела пропорциональна абсолютной температуре в четвертой степени. Однако последующие более точные измерения показали ошибочность его вывода. Больцман (1884), исходя из термодинамических соображений, теоретически показал, что суммарное излучение абсолютно черного тела должно быть пропорционально температуре в четвертой степени [c.136]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...