Подъемная сила

Из-за вязкого трения течение жидкости около поверхности затормаживается, поэтому, несмотря на то что наибольший прогрев жидкости, а соответственно и подъемная сила при естественной конвекции будут около теплоотдающей поверхности, скорость движения частиц жидкости, прилипших к самой поверхности, равна нулю (см. рис. 9.1). [c.78]

К сожалению, пределы изменения расходной концентрации ц в (Л. 275] не указаны. Так как критическая скорость определяет динамическое равновесие между максимальной подъемной силой и весом материала, то Укр соответствует понятию о взвешивающей скорости массы частиц применительно к горизонтальному транспорту. Киносъемка в Л. 115], данные [Л. 275] и др. показывают, что при распределение частиц по поперечному сечению сравни- [c.61]

Жесткие МД изготавливаются из алюминиевого сплава. На поверхность дисков наносится магнитное покрытие. Для увеличения скорости передачи данных требуется увеличивать скорость движения носителя. В современных НМД частота вращения дисков может быть до 3600 об/мин. Во избежание интенсивного износа магнитных головок и носителя используется бесконтактный способ записи с плавающими головками. При этом между магнитными головками и поверхностью носителя создается зазор в 3...5 мкм за счет подъемной силы, действующей на специальный башмак, удерживающий головки. [c.41]

Моменты от дополнительных подъемных сил АР и от веса залитой воды ДО, возникающие вследствие наклона сосуда, одинаковы ПО величине, но противоположны по направлению и поэтому не влияют [c.71]

Зная закон распределения давлений, можно вычислить подъемную силу на башмаке и координату центра давления. [c.201]

Воздушный шар, вес которого равен О, удерживается в равновесии тросом ВС. На шар действуют подъемная сила О и горизонтальная сила давления ветра, равная Р. Определить натяжение троса в точке В и угол а. [c.17]

Спортивный самолет массы 2000 кг летит горизонтально с ускорением 5 м/с , имея в данный момент скорость 200 м/с. Сопротивление воздуха пропорционально квадрату скорости и при скорости в 1 м/с равно 0,5 Н. Считая силу сопротивления направленной в сторону, обратную скорости, определить силу тяги винта, если она составляет угол в 10° с направлением полета. Определить также величину подъемной силы в данный момент. [c.199]

Ответ Сила тяги равна 30 463 Н, подъемная сила равна 14 310 Н. [c.199]

Самолет массы 10 кг приземляется на горизонтальное поле на лыжах. Летчик подводит самолет к поверхности без вертикальной скорости и вертикального ускорения в момент приземления. Сила лобового сопротивления пропорциональна квадрату скорости и равна 10 Н при скорости в 1 м/с. Подъемная сила пропорциональна квадрату скорости и равна 30 Н при скорости в 1 м/с. Определить длину и время пробега самолета до остановки, приняв коэффициент трения / = 0,1. [c.204]

Аэростат весом Q поднимается вертикально и увлекает за собой сложенный на земле канат. На аэростат действует подъемная сила Р, сила тяжести и сила сопротивления, пропорциональная квадрату скорости R = — х . Вес единицы длины каната у. Составить уравнение движения аэростата. [c.338]

Определить подъемную силу воздушного шара, наполненного водородом, если объем его на поверхности земли равен 1 м при давлении р = 100 кПа и температуре [c.25]

На поверхности земли подъемная сила воздушного шара, наполненного водородом, равна разности сил тяжести (весов) воздуха и водорода в объеме шара [c.25]

Следовательно, подъемная сила шара [c.26]

Определить необходимый объем аэростата, наполненного водородом, если подъемная сила, которую он должен иметь на максимальной высоте Н = 7000 м, равна 39 240 Н. Параметры воздуха на указанной высоте принять равными р = 41 кПа, / = —30° С. [c.26]

Насколько уменьшится подъемная сила аэростата при заполнении его гелием Чему равен объем аэростата на поверхности земли при давлении р = 98,1 кПа и температуре I = 30° С [c.26]

При использовании этих представлений д.ля расчета силы, действующей на вращающуюся сферическую частицу, получено следующее выражение для подъемной силы [655] [c.41]

Приведенные соотношения показывают, что отношение подъемной силы к силе сопротивления, определенных по уравнениям (2.20) II (2.2), равно [c.42]

При рассмотрении массоотдачи от пузырька, поднимающегося вверх, к окружающей жидкости делается ряд допущений и упрощений. Так, считается, что в относительно неглубоком резервуаре жидкости объем пузырька постоянен, поскольку тепло- и массо-отдача от пузырька, с одной стороны, и изменение давления гидростатического столба — с другой, действуют противоположным образом и сами по себе незначительны. Скорость всплывания II эффективную толщину пленки также можно считать неизменными. Предполагается далее, что пузырек всплывает под действием собственной подъемной силы и что в непосредственной близости к пузырьку состав жидкости постоянен во всех точках. С учетом этих предположений уравнение переноса массы от пузырька к жидкости имеет следующий вид [1281 [c.127]

Уравнения (9.1) и (9.2) отражают тот факт, что по мере оседания твердых частиц конечного объема жидкость вытесняется вверх. Уравнение (9.3) описывает силы, действующие на твердые частицы подъемную силу, силу сопротивления жидкости и градиент давления. Уравнение (9.4) выражает общее количество движения системы. Из уравнений (9.1), (9.2) и (9.5) следует [c.387]

Решение. На падающий шар действуют сила тяжести Р и подъемная сила Т (рис. 211, а). Составляя уравнение (2) в проекции на вертикаль, найдем, что [c.188]

Когда будет сброшен балласт (рис. 211, б), вес шара станет равен Р—Q, а подъемная сила останется той же. Тогда, учитывая что шар при этом движется вверх, получим [c.188]

При малых токах (меньше 30 А) это движение вызывается подъемными силами, возникаюш,ими из-за того, что плотность горячей плазмы меньше плотности окружающей атмосферы. Дуги, в которых характер движения газа определяется свободной конвекцией, относятся к слаботочным дугам. В этой связи интересно отметить, что само название дуга произошло от той формы, которую принимает газовый разряд низкой интенсивности между горизонтальными электродами под влиянием подъемных сил. [c.76]

Здесь через х обозначена величина волнового сопротивления (2.1), через Ф — равный нулю расход газа сквозь контур аЬ, через С подъемная сила плоского профиля, равная интегралу по контуру аЬ [c.67]

Подъемная сила тела вращения при осесимметричном течении равна нулю. Поэтому равенство (2.8) записано в такой форме, что оно имеет смысл только для плоских течений, а в осесимметричном случае превращается в тождество. [c.67]

Пусть необходимо найти форму контура, имеющего минимальное волновое сопротивление х заданных концевых точках а и Ь, при заданной подъемной силе ( и определенной характеристике ос набегающего потока газа. Существенно, что все необходимые величины, а также условия задачи теперь выражены через функции на характеристиках ас и Ьс. Величина х> например, при заданных функциях А(У), 0(У), <Ро У) [c.68]

В связи с вариационными задачами 1 и 2 следует заметить, что величина подъемной силы С не может задаваться совершенно произвольно, а должна быть заключена в некоторых пределах. Это следует из того, что интегралы, входящие в выражение (2.8), ограничены при конечных пределах. [c.70]

Величины Аз и А4 являются постоянными, а Аг(у) и Х у) — переменными множителями Лагранжа. При постановке частных вариационных задач некоторые из условий задачи 1 могут не использоваться. Например, в задаче о плоском профиле может не задаваться подъемная сила (. В этом случае в сумме (2.20) достаточно положить равным нулю соответствующий множитель Лагранжа. [c.71]

Полученное решение представляет, с одной стороны, осесимметричное течение, в котором подъемная сила ( обязательно равна нулю, с другой стороны — плоское течение, в котором подъемная сила может быть задана. Таким образом, здесь нельзя говорить о самой общей вариационной задаче. В связи с этим рассмотрим различные конкретные случаи. Порядок расчета при Лз(1 — i/) = 0. Этот случай представляет либо плоское течение, в котором величина подъемной силы не задается, либо осесимметричное течение. [c.80]

При Аз(1 - Z/) = о из (2.36) следует, что A4 > 0, если на всей экстремали д Ф Q, а Ф тг/2. При этих условиях величина "9 не меняет знак на экстремали. Если t = 0 в одной точке, то = 0 на всей экстремали. Этот случай имеет место, например, тогда, когда величина X не задается. При решении такой задачи необходимо положить величину A4 равной нулю. Тогда из (2.40) находим, что = 0 на экстремали. Это приводит к важному частному выводу в плоской задаче без ограничения на подъемную силу ( и длину X проекции искомого контура на ось х, а также в осесимметричном случае без ограничения на X угол наклона скорости к оси X на экстремали равен нулю. [c.84]

Пусть, далее, искомый контур должен обеспечивать минимальное сопротивление х- В плоском случае можно дополнительно потребовать, чтобы профиль аЬ давал заданную подъемную силу [c.148]

В важном частном случае г(1 - и) - О (осесимметричные течения или плоские течения без ограничения подъемной силы профиля) из (6.24), (6.25) вытекает неравенство Ug < О при дополнительных условиях ii О, (т > 0. Равенство (6.21) показывает, что в этом случае увеличение ст уменьшает величину J°, которая при выполнении изопериметрических условий и дифференциальных связей задачи 6 отличается от х на постоянную величину. Иными словами, сопротивление любого контура может быть уменьшено, если U < О и если вариация 6а > О допустима. [c.153]

Рж (<--и Разность плотностей p — р = = РРж(< —/ж) приводит к тому, что на любой единичный объем прогретой жидкости будет действовать подъемная сила F , равная алгебраической сумме выталкивающей архимедовой силы А= —p g и силы тяжести G = pg [c.78]

Подъемная сила Fn перемещает прогретую жидкость вверх без каких-либо побуждающих устройств (возникает естественная конвекция). Все рассуждения о возникновении естественной конвекции справедливы и для случая о хлаж-дения жидкости с той лишь разницей, что жидкость около холодной поверхности будет двигаться вниз, поскольку ее плотность будет больше, чем вдали от поверхности. [c.78]

Оно xapaKTepHjyei отношение подъемной силы, возникающей вследствие теплового расширения жидкости, к силам вязкости. [c.83]

При неодинаковой температуре в сечении возникает естественная конвекция и создается подъемная сила. Это влияет па п[)офиль скорости, причем характер изменения профиля скорости зависит от того как расположена труба, вертикально или горизонтально, и совпадают ли направления свободного и вынужденного движений или они противоположны. Для вертикальной трубы в случае совпадения направлений свободного и вынужденного течений (при охлаждении капельной жидкости и подаче ее сверху или нагреве жидкости и подаче ее снизу) у стенки трубы скорость возрастает, а в центре уменьшается (рис. 1.7, а). В случае противоположно направленных свободного и вынужденного течений (при охлаждении капельной жидкости и подаче ее снизу или нагревании жидкости и подаче ее сверху) скорость у стенки трубы становится меньше, а в центре больше (рис. 1.7, 6). [c.21]

Свободный, или естественный, теплообмен возникает в неравномерно нагретом газе или жидкости, находяш,ихся как в ограниченном, так и в неограниченном пространстве. Если тело имеет более высокую температуру, чем окружаюш,ая его жидкость, то слои жидкости, нагреваясь от тела, становятся легче и под действием возникаюш,ей подъемной силы поднимаются вверх, а на их место поступают из окружающего пространства более холодные слри. Поэтому и возникает естественная конвекция. [c.440]

При больших числах Рейнольдса частицы смещение точки отрыва вследствие вращения вызывает силу, действующую в противоположном направлении [349]. Эта сила возникает при вращении малой частицы, когда ее диаметр меньше характерного размера турбу.тентных вихрей, или в непосредственной близости от стенки толщины вязкого подслоя [742]. Влияние градиента скорости на сферу было рассчитано в работе [902], а на цилиндр — в работах [489, 832]. Сэфмен [675] вычислил подъемную силу действующую на сферу со стороны вязкой жидкости при малой скорости и в простейшем случае, когда поперечный сдвиг ) (произ- [c.41]

Подъемной силой, действующей на мелкие частицы, находящиеся в области течения с поперечным сдвигом, можно пренебречь, если характерные числа Рейно.льдса или (dl /iZг/)/v малы. [c.43]

При рассмотрении поднимающегося газового пузырька в гравита-ционно.м поле с ускорением д, когда подъемная сила уравнивается сопротивлением [481], влияние турбулентности потока выражается зависимостью [c.111]

Вязкость, обусловленная поперечным сдвигом, и объемная (вторая) вязкость. Роль сопротивления, подъемной силы и врахцающего момента, действующих на частицу в вязком слое, рассматрива.лась в разд. 2.3, Кроме того, этой проблеме посвящена работа [182]. Напряжение сдвига в облаке частиц, обусловленное градиентом скорости, можно приближенно выразить следующим образом [c.220]

Чтобы иметь представление о порядке величин различных параметров, расс.мотрим случай взаимодействия между твердыми частицалш и стенкой при движении частиц в турбулентном поле, когда диаметр частиц мал, например менее 1 мк, отношение масс газа и твердой фазы достигает 3, а отношение плотностей равно, например, 2000. Как указано выше, коэффициент трения на стенке вследствие удара твердых частиц составляет величину порядка 0,1, а напряжение сдвига — порядка 0,5-10 кг/см , для газа с коэффициентом трения 0,001 напряжение сдвига равно 0,5-10" кз/сэ4 . Однако, как можно видеть по результатам измерений для трубы (разд. 4.1), интенсивность действительных столкновений со стенкой на порядок меньше вычисленной величины из-за подъемной силы, действующей на частицы в вязком слое [уравнение (2.23)1. [c.236]

Влияние колебаний на движение мелких пузырей газа в жидкости изучалось в работе [57]. В зависимости от величины ускорения и частоты колебаний пузырь может погрузиться, вместо того чтобы всп.лыть под действием подъемной силы. Розенберг [653] изучал движение очень ме.лких пузырей в ультразвуковом поле. В работе [406] исс.ледовался процесс сх.лопывания пузырей. [c.264]

Другими слова ш, несмотря на большую величину сдвига у передней кромки, для придания частице вращательного движения, которое обусловило бы значительную подъемную силу, требуется определенное время. Поэтому при малых значениях а подъем частицы, обусловленный течением со сдвигом, незначителен по сравнению с подъемом, вызываемым поперечной составляющей скорости жидкости. В предельном случае при х — и1Р рассматриваемое выше отношешю принимает значение [c.354]

Видно, что, хотя подъемная сила, вызываемая течением со сдвигом, вблизи передней кромкп обычно мала, ее влияние в области вниз по потоку мон ет быть довольно значительным. Это определяет необходимую степень уточнения полученных характеристик пограничного слоя. [c.354]

Вьщелим в поле течения, определяемого изломом контура (рис. 3.22) кривую as, на которой а и связаны равенством (4.8) при п = 0. В задаче без ограничений на подъемную силу величина A3 = 0. Если же значение ( задано, то величина Л3, может быть определена только в результате рещения всей задачи. Предполагается, что области as соответствует часть области (4.11), а области, расположенной вниз по течению от линии as, — часть области (4.12). Для точек h, расположенных в области as или ее части, могут быть найдены концевые точки контура Ь, которые можно считать заданными при постановке задачи. [c.118]

Теоретическая физика. Т.4. Гидродинамика (1986) -- [ c.51 , c.220 , c.260 , c.650 , c.653 , c.659 , c.660 ]

Гидравлика (1982) -- [ c.626 ]

Справочник по гидравлике (1977) -- [ c.19 ]

Теория и приложения уравнения Больцмана (1978) -- [ c.122 , c.296 , c.299 , c.301 ]

Введение в теорию механических колебаний (0) -- [ c.189 ]

Ракетные двигатели (1962) -- [ c.778 ]

Справочник по гидравлике Книга 1 Изд.2 (1984) -- [ c.19 ]

Механика сплошных сред Изд.2 (1954) -- [ c.50 , c.94 , c.171 ]

Гидравлика Изд.3 (1975) -- [ c.561 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...