Точки перехода

Для заданной детали (рис. 2.4) в качестве координатных осей выбираем оси симметрии, что упрощает аналитическое описание контура и нахождение координат точек перехода. [c.29]

Дальнейшее увеличение содержания углерода и легирующего элемента не только сдвигает вправо область перлитного распада, но и снижает мартенситную точку, переходя ее в область отрицательных температур. В этом случае сталь, охлажденная на воздухе до комнатной температуры, сохранит аустенитное состояние. [c.362]

Если а < О или Aef = О, то переход к п. 13 в противном случае определяется параметр Q в соответствии с формулой (3.24) если Q > О, то переход к п. 13, при Q О вычисления заканчиваются и выводятся результаты о долговечности образца. [c.181]

Такой подход приводит к необходимости использования для определения весов метода итерации, В нулевом приближении веса веек показателей принимаются одинаковыми и равными =1. Далее, если определены веса л-го порядка, то переход к весам г- -1-го порядка будем осуществлять по формуле [c.32]

Носитель А есть множество элементов л еХ, для которых положительно. Точкой перехода А называют элемент X, для которого =0,5. Одноточечным расплывчатым [c.197]

Температура сверхпроводящего перехода определяется как средняя точка перехода, которая, по-видимому, не зависит от метода наблюдения по взаимоиндукции, сопротивлению или теплоемкости [72] (рис. 4.22). Общепринятым при воспроизведении температуры перехода является метод взаимоиндукции на переменном токе. В сверхпроводниках первого рода ниже температуры перехода весь магнитный поток выталкивается из металла. Это явление называется эффектом Мейсснера. Выталкивание потока можно наблюдать при использовании моста взаимоиндукции. Для компенсации внешних магнитных полей применяются дополнительные катушки Гельмгольца. Ток в катушках Гельмгольца может устанавливаться по максимальному значению Гс, соответствующему нулевому магнитному полю в сверхпроводнике. [c.167]

Оба метода обеспечивают достаточное охлаждение тигля для образования центров кристаллизации без охлаждения всей печи много ниже температуры затвердевания. В противном случае тепла, выделяющегося при затвердевании, было бы недостаточно для подъема температуры устройства до точки перехода. Если естественное образование зародышей происходит спонтанно, плато затвердевания резко укорачивается, иногда до полного исчезновения. [c.177]

Критическую точку а у-превращения (рис. 73) прп 910 С обозначают соответственно Ас (нри нагреве) и Аг. (при охлаждении). Критическую точку перехода а -железа при 1392 С обозначают Ас (прп нагреве) н АГ4 (при охлаждении) [c.117]

Из этого выражения видно, что знак изменения полной энтропии зависит от знака разности (35,/5t/,)J, - (б52/5 / J) , и знака (1[7, определяющего направление теплового потока. Если (Э5,/5С7,) (д32/ди2, то переход энергии от тела 2 к телу 1, при [c.74]

В этой связи говорят, что объем системы испытывает скачок в точке перехода Гд, Рд. Величина скачка определяется разницей [c.122]

Помимо объема, в точке перехода испытывает скачок внутренняя энергия системы [c.122]

Блок-схема программы решений систем (25) и (26) совместно с ключами представлена на рис. 66, где решение системы (25) методом Гаусса Фз - если Re > О, то переход к Ф , если же Rf < О, то переход к Ф Ф4 — печать результатов Ф, — конец работы программы, — решение системы (26) методом Гаусса. [c.58]

При смене значения t , согласно соотношениям (4.32), изображающая точка переходит с одной плоскости на другую, Из уравнения (4.31) следует, что величина ф = О на кривой ф = — аи . Выше этой кривой производная Ф < О, и ниже кривой производная ф > О на каждой из плоскостей т] = + I и Т1 = — 1. Величина ф + А отрицательна в области 0+ над кривой Г, определяемой уравнением [c.95]

Если отображение Т — это отображение, порождаемое фазовыми траекториями, близкими к периодическому движению Г на секущей поверхности S, то первой из описанных бифуркаций устойчивой неподвижной точки соответствует мягкий режим удвоения периода колебаний. Поясняющие этот процесс фазовые картинки в трехмерном случае представлены на рис. 7.П. Как меняются при этом осциллограммы колебаний, изображено на рис. 7.12. При этом Г изображает родившееся движение удвоенного по отношению к периоду прежнего периодического движения Г Ч Периодическое движение переходит в На секущей поверхности S неподвижная точка переходит в О и при этом одновременно рождается цикл двукратных неподвижных точек (О, , 0.у ). На секущей поверхности S стрелками изображается отображение Т . Для отображения [c.259]

Бифуркации синхронизмов. Выбранный выше специальный путь был удобен тем, что он позволил увидеть структуру возникающего нового установившегося движения, но поскольку множество стохастических синхронизмов образует в пространстве параметров область, то переход от обычного синхронизма к стохастическому возможен и общим образом. [c.357]

Функция sn и (синус-амплитуда и) представляет собой так назы-ваемую эллиптическую функцию Якоби. Поскольку, согласно уравнению (27), н = / Л то, переходя в равенстве (30) от а к ф [c.412]

Установление многопараметрических критериев фрактальной механики разрушения базируется на свойствах критических точек, определяющих взаимосвязь между критическими параметрами, контролирующими достижение системой неустойчивости. Поэтому рассмотрим прежде всего критические параметры - в точках перехода стабильность - нестабильность - стабильность на разных масштабных уровнях. [c.341]

Если к р — п-переходу приложено напряжение знаком плюс на область с дырочной проводимостью и знаком минус на область с электронной проводимостью, то переходы основных [c.159]

Применим естественный способ задания движения точки М в пространстве. Допустим, что в определенном начальном положении Mi на траектории, определяемом дуговой координатой Si, скорость точки равна Vi (рис. 180). Пусть далее точка переходит в новое положение M , определяемое дуговой координатой Sj. [c.363]

Скорость точки в этом положении обозначим V2. Из начального положения Mi в конечное М-. точка переходит под действием переменной силы F. Будем полагать, что сила F и вектор скорости точки V — однозначные функции дуговой координаты s. [c.363]

Так как количество коэффициентов преобразования превосходит количе- ство компонент метрического тензора, то переход к неголономной системе позволяет повысить точность определения метрики в окрестности фиксированной точки пространства конфигураций и точность найденного локального решения уравнений движения. [c.157]

D гидродинамике увеличение скорости течения жидкости приводит к смене ламинарного режима течения турбулентным. До недавнего времени это отождествлялось с переходом от порядка к хаосу. В действительности же обнаружено, что в точке перехода происходит упорядочение, при котором часть энергии системы переходит в макроскопически упорядоченное вихревое движение. Завихрения в турбулентном движении являются, таким образом, диссипативными структурами. [c.275]

Криволинейный интеграл, стоящий справа, в общем случае силового поля зависит от формы траектории, по которой точка переходит из положения Мо в положение М. Но уже в 124 было отмечено существование сил (сила тяжести, упругая сила), работа которых не зависит от траектории точки, а определяется только координатами ее конечного и начального положений. [c.220]

Если, наконец, закон движения начального звена задан в виде функций ускорений е = е (/ ) или а = а t), то переход к функциям скоростей осуществляется рутем вычисления интегралов [c.70]

Так как разность энтальпии для двух состояний не зависит от пути перехода от одного к другому, то переход из начального состояния в конечное можно представить как ряд стадий, для каждой из которых из ленение энтальпии может быть вычислено. Сумма отдельных изменений энтальпий равна общей разности энтальпии для начального и конечного состояний. [c.60]

Математическая обработка чертежа включает в себя представление чертежа в коордннат1 ой форме, аналитическое описание контура чертежа, определение координат точек перехода от одного участка контура к другому (точки пересечения и сопряжения). [c.29]

Для построения профильной проекции усеченного конуса проводят вертикальную прямую, на которой откладывают высоту конуса Влево от Ой на расстоянии R отмечают точку, соединив которую с 5й7, получают профильную проекцию контурной образующей. Вправо от Ой7 откладывают OwBw = = /, а влево — O w = h- Профильную проекцию Kw точки перехода контурной образующей в кривую находят, отложив от Ow вправо отрезок, равный /3. и в полученной точке Ку восставляют перпендикуляр к OwB , который в пересечении с профильной проекцией контурной образующей отме- [c.102]

Для плотного гравитационного слоя массовая скорость увеличивается за счет линейной скорости, поскольку концентрация его практически неизменна. Однако при превышении предельной скорости слоя наступает его разрыв и переход в режим падающего слоя. Здесь наблюдается как бы та же картина, что в кипящем слое, но применительно к другим условиям. Разнонаправленное влияние двух факторов — увеличение теплоотдачи за счет роста скорости и ее уменьшение за счет падения концентрации (плотности) потока — уравновешено в критической точке. Переход через критическое число Фруда (здесь — через оптимальную массовую скорость) в ряде случаев определяет превалирующее влияние второго фактора. В области потоков газовзвеси основным интенсифицирующим фактором является концентрация твердой фазы. На рис. 1-4 линия, характеризующая поток газовзвеси, построена для Un = onst следовательно, увеличение массовой скорости вызвано лишь ростом концентрации. При переходе в область флюидных потоков наблюдается второй максимум. [c.25]

При высоких температурах (десятки тысяч градусов и выше), гязооб разное веш,ество переходит в состояние плазмы, характеризующейся развити см процессов ионизации, вплоть до полного разрушения электронной оболочки атомов. Однако было бы неправильно рассматривать плазму как четвертое агрегатное состояние вещества, что, кстати, довольно часто делается. Если бы эго было так, то переход вещества в плазменное состояние протекал бы до конца при постоянных (равновесных) температуре и давлении согласно правилу фаз (см. ниже гл. V, п. 1) для однокомпонентных систем, что не наблюдается в действительности. [c.20]

Описанным методом можно достаточно просто воспроизводить среднюю точку перехода в пределах 0,1 мК. Долговременная воспроизводимость Гс превосходна, она лучше 0,3 мКдля каждого металла в 5КМ 767 ). [c.167]

Из предшествующего очевидно, что всякая система, находящаяся под действием нагрузок постоянного направления и изготовленная из достаточно пластичного материала, обладает в известной степени свойством -самоупрочнения. Временное повышение рабочей нагрузки до величины, вызывающей умеренные пластические деформации, упрочняет систему. Если же деталь испытывает переменные нагрузки, то переход за предел текучести под действием нагрузки одного направления ослабляет материал против действия нагрузки противоположного направления. [c.399]

Скорость движения малых пузырьков, по-видимому, определяется взякостью и поверхностным натяжением. Определяющим фактором для крупных пузырьков является соотношение между скоростью и радиусом и появление точки перехода к турбулентности (фиг. 3.22). [c.142]

Вводя понятия скользящего допуска и эквиваленхного ограничения и не останавливаясь на способах задания последовательности (П.38), можно получить следующую стратегию поиска. Начальная точка Zo задается произвольно и проверяется условие (П.37). При этом возможны два варианта. Если условие (П.37) не удовлетворяется, то производится минимизация функции T(Zo) любым из приемлемых методов поиска до тех пор, пока условие (П.37) будет выполнено. Если условие (П.37) удовлетворяется, то переходят к оптимизации функции Wo(Zo) также с помощью любого подходящего метода поиска. Как обычно, определяется направление Sg и совершается переход в точку 2i, где все предыдущие процедуры повторяются. Поиск заканчивается, когда дальнейшее улучшение Ha(Zk) становится невозможным или величина d становится меньше наперед заданной минимальной погрешности. Процесс поиска сходится к локальному оптимуму. [c.253]

Предположим сначала, что если смотреть с конца вектора м на ПЛОСКОСТЬ V, то переход в кратчайщем направлении от вектора Гп к вектору тосуществляется против хода часовой стрелки (г вращается против хода часовой стрелки). Тогда [c.192]

Второй раз это векторное произведение появляется при диффереы-кировании переносной скорости точки и использовании формулы Бура. В этом случае векторное произведение характеризует изменение переносной скорости, происходящее вследствие относительного движения точки, так как благодаря ему точка переходит с одной переноской траектории на другую. [c.185]

Динамические структуры могут возникать в различных средах. Из гидродинамики хорошо известно, что при определенной скорости движения жидкости ламинарное течение сменяется турбулентным. До недавнего времени этот переход отождествляли с переходом к хаосу. В действительности же обнаружено, что в точке перехода путем самоорганизации диссипативных сфуктур происходит упорядочение, при котором часть энергии системы переходит в макроскопически организованное вихревое движение. Переход от ламинарного течения к турбулентности является примером реализации гидродинамической [c.62]

Пусть материальная точка переходит из положения в положение М2, двигаясь по траектории М1ММ2 (рис. 181). Вычислим работу, производимую силой тяжести Р материальной точки на этом перемещении. [c.367]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Решение. Если собственные значения энергии не вырождены, то, переходя к медленным лереме1 ным Сп->а, получим из (9.1.3), [c.304]

Сопряжения параллельных стенок (рис. 66, в), отличаюшихся по толщине менее чем в 2 раза, выполняют в виде галтели радиусом, равным 0,25 (д + д ). Если же сопрягаемые стенки по толщине отличаются в 2 раза или более, то переход рекомендуется выполнять с помощью сочетания клина с галтелью, как показано на рис. 66, в. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...