Газа масса

Уравнению Клапейрона можно придать универсальную форму, если отнести газовую постоянную к 1 кмолю газа, т. е. к количеству газа, масса которого в килограммах численно равна молекулярной массе р,. Положив в (1.4) М = ц и V=Vp., получим для одного моля уравнение Клапейрона — Менделеева [c.9]

Рассмотрим газ массой М и объемом V, заключенный в эластичную оболочку [c.12]

Количество химически однородного газа, масса которого в килограммах равна числу единиц молекулярной массы, называется килограмм-молекулой, или киломолем, газа кмоль). [c.26]

Из формулы (17.7) для флуктуации элемента объема у, выделенной в газе массы, т, имеем [c.305]

Джоуль на килограмм-кельвин равен удельной газовой постоянной идеального газа массой 1 кг, совершающего при повышении температуры на 1 К при постоянном давлении работу 1 Дж. [c.13]

Допустим, что какой-либо идеальный газ массой 1 кг переводится из состояния с параметрами Pi, v , Tj в другое состояние с Pi, 1 2, Т г- Пусть этот переход осуществляется в два этапа сначала при постоянной температуре 7"i до промежуточного удельного объема а затем при постоянном давлении рг До конечного [c.15]

Рассмотрим взаимодействие системы и среды. Пусть система представляет собой тело произвольной формы (например, газ массой т и объемом V в эластичной оболочке) , давление внутри системы и снаружи одинаково и равно р (рис. 2.1). Подведем от окружающей среды к телу теплоту в количестве dQ, в результате объем тела увеличится на dV и станет равным V Н-dK (рис. 2.1). Определим работу тела, которая совершена в процессе изменения его объема. Работа силы pAf на пути dS равна pd/d5. Работа расширения тела при изменении его объема от У до У-Ь dV с учетом, что давление р на пути dS можно принять постоянным, равна [c.17]

Определим работу проталкивания (перемещения) элементарного объема газа массой dm из сечения / с параметрами р , Ьу, в [c.102]

Газ массой 2 кг, для которого с,, = 0,718 и = = 1,005 кДж/(кг-К), дросселируются от начального объема 4 м . При этом энтропия увеличивается на 0,79 кДж/ /(кг-К). Определить конечный объем газа. [c.111]

При нейтронном излучении (промежуточные и быстрые нейтроны) плотность излучения измеряется числом нейтронов, прошедших через единицу площади облучаемого тела перпендикулярно его поверхности (1 см , 1 м ). Нейтронная единица дозы (нед) —доза нейтронного излучения, вызывающего в тканеэквивалентном газе массой 1 кг образование путем ионизации ионов с суммарным зарядом в. 1 Кл. Тканеэквивалентный газ имеет следующий состав 64,4% метана, 32,5% углекислого газа и 3,1% азота. Воздействие нейтронного облучения на такой газ аналогично влиянию на органические вещества, ибо и здесь и там при нейтронном облучении происходит разрушение органических молекул. [c.201]

Кинетическая энергия поступательного движения N молекул идеального газа массой т записывается в виде [c.52]

Если сечения 1 и2 расположены на разной высоте (соответственно и /la). то должна быть затрачена работа для того, чтобы поднять рассматриваемую порцию газа с высоты h на высоту h . Эта работа равна изменению потенциальной энергии порции газа массой G, в соответствии с (2-12) [c.43]

Произведение иц является объемом киломоля, т. е. такого количества газа, масса которого, выраженная в килограммах, численно равна его молекулярной массе. [c.25]

Для оценки количества вещества может быть использована его плотность р (см. подразд. 1.3.1). Однако в термодинамике более широкое распространение получила величина, обратная плотности, — удельный объем w= 1/р = W/m. В СИ это объем W, который занимает рабочее тело (наиболее часто газ) массой т = I кг. [c.86]

Широко известны уравнения состояния идеального газа. Наибольшее распространение из них получило уравнение Клапейрона. Одна из форм записи этого уравнения (для газа массой 1 кг) имеет следующий вид [c.86]

При топливе с большой теплотой сгорания (жидкие, природный газ) масса дополнительно сжигаемого топлива составляет всего несколько процентов массового расхода газов через ГТУ, поэтому массовый расход уходящих газов ПГУ лишь незначительно превышает расход газов ГТУ до включения ее в схему ПГУ. [c.130]

По центру, ближе к оси, газ движется в одном направлении, а по стенке — в другом. Это и создает противоточную циркуляцию газа. Давление р UFe строго ограничено из-за опасности конденсации газа на внутренней стенке ротора. Парциальное давление Рг какого-либо газа массой М на радиусе г находится по формуле [c.279]

Процесс сжатия может протекать как изотермический, изоэнтропный или политропный. Среди этих процессов наибольший интерес представляет политропный процесс 1—3 (рис. 2.5). Если охлаждения нет, то вся произведенная работа расходуется на сжатие и перемещение газа массой 1 кг между сечениями 1—3. Полная работа сжатия состоит из полезной работы перемещения и сжатия газа и дополнительной работы, затрачиваемой компрессором из-за потерь в ступени. Эта работа превращается в теплоту, передается газу (воздуху), увеличивает его объем. Поэтому полезная работа 1 равна площади I—3 —3"—1 и возрастает на величину Д/, равную площади 1—3—3 —1. [c.44]

Мертвый объем — это полость, не охватываемая поршнями при их перемещении он включает в себя объемы нагревателя, холодильника, регенератора, зазоров в цилиндре и соединяющих каналов. При желании сам мертвый объем можно подразделить на отдельные элементы. Однако для простоты воспользуемся соотношением (3.15). Поскольку применяется закон для идеального газа, массу газа в каждой полости можно выразить [c.315]

Удельная газовая постоянная джоуль на килограмм-кельвин J/(kgK) Дж/ (кг-К) Джоуль на килограмм-кельвин равен удельной газовой постоянной идеального газа массой 1 kg, совершающего при повышении температуры на 1 К и при постоянном давлении работу 1 J [c.73]

Бауле [10], рассматривая соударения молекул газа массы т , движущихся с видимой скоростью Wi, с молекулами стенки массы т,2, движущимися со скоростью Шз. вывел формулу для видимой скорости Wu отраженных от стенки молекул газа. [c.291]

В смеси насыщенной жидкости с насыщенным газом газовая доля X определяется как доля, которую составляет масса газа от массы всей смеси. Таким образом, если в некотором количестве смеси насыщенная жидкость имеет массу mi, а насыщенный газ — массу mg, то газовая доля смеси определяется следующим образом [c.101]

В действительности кавитационный пузырек заполнен некоторым количеством газа, масса которого при быстром захлопывании практически не изменяется. Кроме того, нужно учесть, что при быстром захлопывании насыщенный пар, заполняющий кавитационную полость, не будет успевать конденсироваться на ее поверхности. Поэтому захлопывающуюся кавитационную полость можно считать заполненной парогазовой смесью, давление которой при быстром сжатии подчиняется адиабатическому закону [c.131]

Удельная газовая постоянная 27 -30-1 джоуль на килограмм-кельвин Дж/(кг X X К) л/(ке X X К) Джоуль на килограмм — кельвин — удельная газовая постоянная идеального газа массой 1 кг, совершающего при повышении температуры на 1 К и при постоянном давлении работу I Дж [c.605]

Уравнение состояния идеального газа массой М кг получим, умножив обе части уравнения (1.4) на М [c.9]

Для одноатомного газа массой в один моль число степеней свободы при нормальных давлении р 0,1 МПа и температуре Т = 273 К составляет п — ЗМ, где N 6,02 10 /моль — число Авогадро. Для двухатомных газов п = так как к трем поступательным степеням свободы добавляются две вращательные вокруг ортогональных осей, лежащих в плоскости, перпендикулярной отрезку, который соединяет центры масс молекул. Очевидно, что рещение системы п дифференциальных уравнений даже в идеализированной постановке весьма проблематично. [c.27]

Поэтому сила инерции переносного движения для элементарной частицы газа массы Дт есть центробежная сила [c.482]

Из (12. 15 ) можно получить выражение для теплосодержания не в тепловых единицах, а в механических и не для 1 кг газа, а для газа, масса которого равна единице (вес ее, следовательно, будет g кг) [c.309]

Джоуль на кило рамм-ксльтт равен удельной газовой постоянной идеального газа массой 1 кг, созер- [c.208]

Идеальный газ (массой 1 кг) вначале расширяется по изотерме а-Ь (Ti = onst) от Уд до а затем — по адиабате Ь-с от Vf, до В изотермическом процессе а-Ь к газу подводится теплота -j-Qi, ВСЯ подведенная теплота переходит в работу, численно равную пл. abb а. [c.61]

Закон Авогадро. Киломоль. В курсе физики закон Аво-гадро формулируется следующим образом в одинаковых объемах разных газов, взятых при одинаковых температуре и давлении, заключается одинаковое число молекул. Пользуясь стим законом, можно для одинаковых объемов идеальных газов, массы молекул которых и т , написать [c.28]

В барботажном аппарате кеж-фазовая поверхность контакта образуется диспергированием жидкости при поперечном движении газа через ее слой. При малых скоростях газа масса жидкости в слое используется неэффективно, так как в тепломассообмене участвуют те немногие молекулы жидкости, которые расположены на границе с газовым пузырем. С увеличением скорости газа выше некоторой критической структура барботируемого слоя меняется слой становится состоящим из отдельных капель жидкости различного диаметра, взвешенных в потоке газа. При этом, естественно, увеличивается поверхность контакта газа с жидкостью. Барботируемый газом слон является одной из наиболее характерных двухфазных систем для аппаратов, выполненных, например, в виде колонн, заполненных водой, колонн с колпачковыми и ситчатыми тарелками н др. [30, 50]. [c.7]

В течеискателе имеется преобразователь, вырабатывающий сигнал, зависящий от состава и состояния анализируемой индикаторной среды (пробного газа). Масс-спекгрометрические газоанализаторы, например, способны регистрировать концентрацию индикаторных сред порядка 10 %. [c.54]

Введем понятие о напряжении непрерывно распределенной силы сначала для сил объемных, затем для сил поверхностных. Сама по себе величина объемной силы, действующей на выделенный в среде жидкий объем, нехарактерна для данной жидкости и той обстановки, в которой жидкость находится, так как кроме свойств жидкости и окружающих условий она зависит еще от величины выделенного объема величина же этого объема в разных случаях может быть разной и вообще, но сути дела, есть величина произвольная. Следует поэтому для количественной характеристики объемной силы ввести величину, не зависящую от произвольно выделенного объема. Если считать массу равномерно распределенной по выделенному малому объему, то объемная сила будет пропорциональна объему и отношение этой силы к объему является, очевидно, искомой характеристикой силы. Однако в действительных жидкостях и главным образом в газах масса распределена неравномерно, и количественная характеристика объемной силы должна быть различна в разных точках. Для того чтобы получить характеристику объемной силы в некоторой внутренней точке выделенного объема, будел стягивать объем к этой точке, устремляя его к нулю, и вычислим предел [c.28]

Газ массой 1 кг получает количество теплоты q = Т — Ti) — 0,65-37 = = 24 кДж/кг. Считая газ, находящийся в баллоне, идеальным, получим из уравнения состояния piV = MRTi. [c.106]

Допустим, что какой-либо газ, масса которого равна 1 кг, из состояния, характеризуемого ри ViViT , переходит в другое состояние с р , и Га- Допустим, что ЭТО изменение происходит сначала при постоянной температуре до промежуточного объема и, а затем при постоянном давлении pz до конечного объема v . [c.69]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...