Компоненты силы

Ясно, что из-за движения молекул в других направлениях возникнут другие компоненты силы давления, которые будут связаны с другими [c.40]

Силы Рх, Ру и Рг называются компонентами силы по осям х, у w г. [c.24]

Кинематического винта параметр 357 Кинематическое состояние тела 8 Классификация движений точки 178 Ковалевская С. В. 5 Колеса эллиптические 215 Компоненты силы 24 Конус сцепления 92 Координата [c.362]

Компоненту силы инерции, направлен- [c.248]

При заданных активных силах и скоростях о , найденных из уравнений (И. 101) и (II. 102), коэффициенты отличаются от нуля. Легко установить их физический смысл, приняв во внимание, что второй член в левой части равенства (II. 103) —компонента силы инерции. Очевидно — компонента силового действия системы на неголономные связи. Реакции этих связей определяются равенствами [c.170]

Найдите компоненту силы Fx и покажите, что для г = О = 0. 17в [c.176]

Действительно, координатная плоскость ху выбрана нами таким образом, что г-компоненты как силы, так и начальной скорости равны нулю, а поэтому нет никаких причин, которые бы заставили планету выйти из этой плоскости. Сила при этом будет направлена по линии, соединяющей планету с Солнцем, как это показано на рис. 9.30. Из этого рисунка видно, что горизонтальная компонента силы так относится к полной ее величине, как [c.307]

Давайте посмотрим теперь, как вычислить движение Нептуна, Юпитера, Урана и остальных планет. Можно ли сделать подобные расчеты для большого числа планет, учитывая к тому же и движение Солнца Разумеется можно. Найдем сначала силу, действующую на каждую планету, например на ту, которую мы Обозначили номером г и координаты которой xi, yi и Zi (i = 1 может означать Солнце, г = 2 — Меркурий, ( = 3 — Венеру и т. д.). Наша задача — найти координаты всех планет. По закону тяготения х-компонента силы, действующая на г-ю планету со стороны планеты номер / с координатами Xi, У/ и Z/, будет равна — — Если же учесть силы со стороны всех планет, то получим следующую систему уравнений [c.310]

Таким образом, компоненты силы F равны разностям [c.103]

Gi dfk есть i-я компонента силы, действующей на элемент поверхности d. Выбирая элементы поверхности в плоскостях X, у у, г х, г, находим, что компонента тензора напряжений есть t-я компонента силы, действующей на единицу поверхности, перпендикулярную к оси х . Так, на единичную площадку, перпендикулярную к оси X, действуют нормальная к ней (направленная вдоль оси х) сила и тангенциальные (направленные по осям у и г) силы и сг ж- [c.15]

Наконец, если стержень оперт в некоторой точке опоры (рис. 4, б), то он может скользить по этой точке, но не может испытывать в ней поперечных смещений. Б этом случае незаданными являются направление t и положение точки, в которой опирается стержень, по его длине. Момент сил в точке опоры должен быть равным нулю соответственно тому, что стержень может свободно поворачиваться, а сила F в этой точке должна быть перпендикулярна к стержню продольная компонента силы вызвала бы дальнейшее его скольжение в точке опоры. [c.104]

Коэффициенты при — 6 i представляют собой компоненты силы, от-отнесенной к единице объема тела. Они имеют формально прежний вид, и потому уравнения движения могут быть написаны по-прежнему в виде [c.147]

Рассмотрим уравнение (34) и сравним его с (30). Если потребовать, чтобы подобно классическому случаю компоненты силы Fi (i= 1, 2, 3) определялись как производные по времени от величин [c.464]

Пусть Fy, и X, у, z — компоненты силы F [c.76]

После определения 0( ) найдем компоненты силы реакции [c.193]

Исключая со1,з из (1), (3) с помощью (4), (6), получим компоненты силы N [c.201]

Наконец, если при том же направлении движения зарядов компонента электрического поля направлена тоже по оси х (рис. 116), то компонента Нх магнитного поля не действует на заряд, а компоненты Ну, Нг действуют на заряд с силами, перпендикулярными к v, а значит, и к X, и, следовательно, не создают компоненты силы в направлении [c.230]

Компоненты сил взаимодействия зарядов F и f (9.67) в системе К в соответствии с формулами преобразования сил (9.63) и (9.64) будут равны [c.292]

В общем виде мы воспользуемся уравнениями (13.24) и (13.25) только для определения условий равновесия твердого тела. Но прежде приведем некоторые соображения, прямо вытекающие из вида этих уравне))ий. Если мы будем переносить силы вдоль их направления, т. е. заменим силы fi, Fg и т. д. силами F, F l, F s и т. д. (рис. 199), то не изменятся ни компоненты сил Fx, Fy, F , ни компоненты моментов сил Мх1 Му, Мг (так как плечи сил останутся прежними) следовательно, не изменится и движение тела. Поэтому точки приложения сил, действующих на твердое тело, можно переносить вдоль направления сил, — прием, которым постоянно пользуются. Это можно делать именно потому, что уравнения (13.24) и (13.25), определяющие движение тела, при этом не изменяются. [c.412]

Но /i = a,,Si, /2 = Oj Sa, / = oS, = rS. Проектируя fi и /, па направления а и т и приравнивая нулю сумму всех компонент сил по каждому из направлений, получим [c.475]

Теперь найдем энергию деформированного кристалла. Рассмотрим кристалл, имеющий до деформации форму единичного куба, и предположим, что он испытывает малую однородную деформацию с компонентами га- Пусть теперь компонента деформации ей возрастает до ец + еп, тогда как остальные компоненты деформации и центр куба останутся на месте. При этом каждая из двух граней, перпендикулярных Ох, сместится по направлению от центра куба на а остальные грани просто увеличатся по площади, но их центры останутся на месте. Поэтому работа, связанная с этими 4 гранями, будет равна нулю, а работа, произведенная силой, действующей на грани, нормальные Ох, будет равна произведению нормальной компоненты силы оц на суммарное перемещение обеих граней, т. е. стц ец- [c.194]

Поскольку вращательные компоненты сил не могут привести к растяжению куба, получим [c.197]

Рассмотрим стенку единичной площади, перпендикулярную к оси X, и будем учитьшать только нормальную компоненту, /, силы, действующей между М молекулой и стенкой. Суммарная дг-компоне- Й [c.163]

Компоненту силы инерции, направленную Нормальной силой инерции по главной нормали к траектории частицы, называют составляющую. называют нормальной силой инерции мате-силы инерции, направленную рцдльной частицы [c.404]

Вычислим ковариантую компоненту силы Х . Найдем сначала ковариант-ные компоненты силы в декартовой системе координат. Рассмотрим квадрат линейного элемента в пространстве конфигураций. Имеем [c.178]

Контравариантные компоненты силы в нетолономной системе координат определяются так [c.178]

Дифференциальное уравнение математического маятника. Выведите дифференциальное уравнение для случая математического маятника, пользуясь непосредственно вторым законом динамики F = Мл. При выводе уравнения используйте компоненту силы тяжести, перпендикулярную стержнк> маятника, когда он отклонен на угол 0. [c.234]

Таким образом, / WlF( =—xjr, или = — [F1 дг/г = —С Л1/пх//-з и соответственно Fy = —GMmylr Теперь можно воспользоваться динамическими законами и написать, что х- или -компонента ускорения, умноженная на массу планеты, равна соответственно х- или (/-компоненте силы [c.308]

Поток импульса через элемент di поверхности тела есть не что иное, как действующая на этот элемент сила. Поэтому есть а-я компонента силы, действующей на элемент поверхности. Рассмотрим некоторый элемент объема жидкости и воспользуемся системой отсчета, в которой он покоится (локальная собственная система отсчета, или локальная система покоя-, значения величин в ней называют собственными). В такой системе отсчета справедлив закон Паскаля, т. е. давление, оказываемое данным участком жидкости одинаково по всем направлениям и везде перпендикулярно к площадке, на которую оно производится. Поэтому можно написать T dfn = pdfa, откуда [c.692]

При J -) оо должно стремиться к нулю, а при д = О должны выполняться граничнь е условия равенства нулю момента сил i," = О, и условие равенства развивающейся при изп /з силы нормальной к поверхности оболочки компоненте силы тяжести [c.86]

При решении первых задач эффективным приемом, позволящем правильно составлять уравнения моментов сил относительно осей является построение дополнительных чертежейпроекций рассматриваемой конструкции на ту или иную координатную плоскость. На этих чертежах ( см. примеры решения, задач 7 и 8 ) прекрасно видно, какие компоненты силы создают момент относительно рассматриваемой ( проектирующейся в точку) оси и плечи сил. А определение моментов сил относительно точек рассматривалось ранее. [c.81]

Компонента полного импульса системы в направлении, в котором не действуют внешние силы, есть величини постоянная. Незамкнутая система в этом направлении будет вести себя, как замкнутая. В приводимых ниже примерах система тел не является замкнутой, но в горизонтальном направлении, в котором компонента силы земного притяжения равна нулю, ведет себя, как замкнутая. [c.109]

Для обозначения компонент сил, действующих на тело, в технической аэродинамике принято пользоваться прямоугольной системой координат, у которой ось л направлена по скорости потока (рис. 319). Опыт гюказывает, что величина и направление силы, с которой поток действует на обтекаемое им тело, зависят от формы тел, их ориентировки в потоке и скорости потока. Тела, имеющие плоскость симметрии и расположенные так, что эта плоскость параллельна координатной плоскости (как на рис. 319), испытывают со стороны потока силу, направление которой (как и следовало ожидать из соображений симметрии) совпадает с направлением потока. Эта сила носит название лобового сопротивления ). [c.542]

Так как компонент силы p F W)dt в направлении единичного вектора V равен xp[F W)d% и компонент силы Т da) в том же направлении равен vrnd o, вместо (2.15) можно написать [c.37]

Рассмотрим теперь работу за счет сдвиговых составляющих. Будем считать, что две грани, перпендикулярные Ох , смещаются в противоположных направлениях параллельно Ох так, что компонента деформации егз возрастает до 623+ 623. При этой деформации центры граней, перпендикулярных 0x2, сдвигаются на расстояние V2изменение энергии тела при деформации равно [c.194]

Эти уравнения имеют вид уравнений, описывающих консервативную систему, на которую действуют как распределенные силы, так и силы, сосредоточенные на концах. В выражения для этих сил входят компоненты с частотами со и Зсо, где со — частота, определяемая соотношением (11.1.23). Так как спектр частот рассматриваемой нами системы неэквидистантен, т. е. Зсо1 т соа, то компонента силы с частотой Зеох не создаст в системе движения с заметной амплитудой. Поэтому эту составляющую силы можно не учитывать. Тогда граничное условие (11.2.3,6) примет вид [c.352]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...