Первая область

В первой области существования дисперсных потоков — области потоков газовзвеси — согласно теоретическим и опытным данным (гл. 6) увеличение концентрации при прочих равных условиях может вызвать значительное увеличение интенсивности теплообмена. Такой результат был объяснен улучшением теплофизических характеристик, радиальным теплопереносом и положительным влиянием твердых частиц на теплообмен в пограничном слое. Этот эффект до определенного предела перекрывает отрицательное влияние роста концентрации на пульсации газа (гл. 3) и на скорость межкомпонентного теплообмена в газовзвеси (гл. 5). Однако во в т о-рой области дисперсных потоков — области потоков флюидной взвеси— увеличение насыщенности газового потока твердыми частицами сверх Ркр не только меняет структуру потока, но и содействует постепенному сближению растущего термического сопротивления ядра потока и понижающегося термического сопротивления пристенной зоны. Наконец, при определенных значениях растущей концентрации и определенных условиях движения потока могут сформироваться условия, при которых в решающей степени скажется отрицательное влияние стесненности движения частиц на теплообмен. В этом случае рост концентрации приведет не к повышению относительной интенсивности теплоотдачи, а к ее падению— процесс уже прошел через максимум. [c.255]

Согласно опытным данным уменьщение размера частиц приводит при прочих равных условиях к у в е-личению Осл лишь в первой области теплообмена. Данные для сравнительно мелких частиц (0,44— 0,77 мм) и их смеси оказались практически совпадающими. В автомодельной области влияние размера частиц на теплообмен отсутствует (рис. 10-9), что следует и из данных [Л. 31, 345], полученных при А/ т>30. [c.339]

Установить область изменения координаты х частицы, в которой она может находиться при данном значении полной энергии Е. Ясно, что в область, где U>E, частица попасть не может, поскольку потенциальная энергия U частицы не должна превышать ее полную энергию. Отсюда сразу следует, что при E = Ei (рис. 4.9) частица будет двигаться или в области между координатами и Хг (совершает колебания) или правее координаты хз. Перейти же из первой области во вторую (или обратно) частица не может этому препятствует потенциальный барьер, разделяющий обе эти области. Заметим, что когда частица движется в ограниченной области поля, то говорят, что она заперта в потенциальной яме (в нашем случае — между Xi и Xj). [c.101]

Найденные неравенства приближенно определяют первую область параметрического резонанса. Это все, что можно получить из уравнений первого приближения. [c.320]

Первая область соответствует обычным, нормальным электронам с положительной энергией >0, положительной массой Ше и отрицательным электрическим зарядом —е. Вторая — каким-то необычным электронам с отрицательной полной энергией Е<—И, следовательно, с отрицательной массой —/п,.. Очевидно, что такой необычный электрон должен обладать весьма странными свойствами, например он должен двигаться в сторону, противоположную действующей на него силе. [c.97]

Во-первых, область состояний с отрицательной абсолютной температурой лежит над абсолютных температур, как ясно из рис. 2. Общая граница этих областей соответствует бесконечно большим положительным и бесконечно большим отрицательным значениям абсолютной температуры. Энтропия тела изменяется с ростом температуры от нуля при Т = = +0 до некоторого конечного значения при Т = = со и затем снова обращается в нуль при Т=—0 при этом состояния Т= +0 и Т = —о суть существенно различные физические состояния. [c.640]

Вторая область (10 < Ке, < 30) является областью наибольшей турбулентности. Возникновение взрывов авторы объясняют действием механизма неустойчивости с последующим вихреобразованием. По мере удаления от стенки было обнаружено уменьшение интенсивности и уве.личение вихрей. Замеры термоанемометрами показали, что в первой области импульсы, вызываемые флюктуациями, положительны, а во второй области - отрицательны. [c.25]

Таким образом, область возмущений нагрузки распадается на две области, каждая из которых определяется своими уравнениями. Так, в первой области [c.290]

Это можно установить из рассмотрения схемы возникновения смешанного пограничного слоя на обтекаемой стенке (рис. 1.10.1). Такой слой состоит из ламинарного и турбулентного участков, разделенных переходной зоной, которая включает несколько областей течения. Начало первой области совпадает с точкой потери устойчивости ламинарного пограничного слоя по отношению к малым случайным возму- [c.88]

В первой области называемой экономайзерной, жидкость подогревается, скорость потока практически постоянна и равна [c.203]

Мы в нашем приближенном рассмотрении ограничимся сначала лишь решением с частотой со, соответствующим нарушению условий устойчивости состояния покоя а = Ь = 0), в первой области неустойчивости в окрестности (йд = (о. [c.137]

Если ограничиться исследованием колебательных процессов в первой области неустойчивости, то необходимо считать, что частота внешней силы р близка к половине частоты изменения параметра 2(0, т. е. /7 я со, и что в свою очередь собственная частота oq близка к (О, т. е. (оя= (Оо тогда можно записать, что р/со = 1-)-А, где Д — малая величина. [c.147]

Дальнейший анализ проведем для двух качественно отличных друг от друга случаев. Первый из них называется когерентным и относится к ситуации, когда между частотой внешней силы и половиной частоты изменения параметра имеет место точное равенство, т. е. р = ы (Д = 0). Разумеется, такое соотношение частот отвечает только первой области неустойчивости для других областей неустойчивости в соответствии с их номером требуются другие соотношения частоты внешней силы р и частоты изменения параметра. Итак, в гармоническом приближении в когерентном случае для первой области неустойчивости имеем [c.148]

Применим к (4.5.2) приближенный метод решения — метод медленно меняющихся амплитуд. Тогда, как и для автономных систем, решение можно искать (для первой области неустойчивости) в виде [c.164]

В рассматриваемой системе происходят два процесса один с собственной частотой <Вд, другой—с частотой внешней силы 2ш. Общий результирующий процесс складывается из двух периодических процессов с соизмеримыми частотами соц и 2сз и поэтому также является периодическим. В соответствии с методом ММА решение уравнения для первой области неустойчивости ищем в виде [c.173]

Если колебание какой-либо комбинационной частоты со удовлетворяет условиям параметрического возбуждения, то в контуре возникают колебания с частотой со соо, где сОд —собственная частота контура параметрического генератора. Для первой области [c.184]

Первая область — область гладких русел она представлена [c.162]

II-, данная кривая, начинающаяся от точки 4, на рис. 4-24 не показана (она будет представлена далее на ри. 4-25 в виде самой нижней кривой линии). Для первой области имеем [c.162]

Согласно равенству (5.11) при этом изменяется от 2 до с э. Это первая область кинематической выгодности планетарной передачи. [c.189]

Во-первых, область состояний с отрицательной абсолютной температурой лежит над областью положительных абсолютных температур, как показано на рис. 3-22 граница этих областей соответствует бесконечно большим положительным и отрицательным значениям абсолютной температуры энтропия тела изменяется от нуля прп 7 =--fO до некоторого конечного значения при = 00 и затем снова обращается в пуль при 7= —0. [c.96]

На рис. 5.20 приведены кривые, устанавливающие зависимость уноса жидкости от приведенной скорости в сепараторе, снабжен ном распределительными устройствами, создающими сепарирующие струи жидкости, и без них. Кривые построены при высоте парового пространства Я=1200 мм, т. е. когда унос определяется количеством транспортируемых капель. Как видно из рисунка, сепарирующие струи заметно снижают влажность пара. При аппроксимации кривых (построенных при сепарации парожидкостной среды струями жидкости) степенной функцией йз = Са "" общая кривая может быть разбита на две области. В первой области со незначительно зависит от Шо", во второй зависимость более резкая и показатель п принимает значение, равное 4 [96]. [c.157]

Анализ сигналов АЭ выполнен по двум параметрам — изменению напряжения цикла и изменению числа циклов нагружения. Исследованы вероятностные характеристики появления событий и амплитуд сигналов АЭ. Рассматривались поверхности этих функций и строились их картограммы по 25 сечениям, соответствующим 25 уровням сигналов (рис. 3,29). Наиболее плотное число событий соответствует трем областям на полученных картограммах. Первая область соответствует моменту непосредственно начала раскрытия берегов трещины, вторая расположена около максимума напряжения цикла, и третья область примыкает к участку закрытия трещины. Появление первой и третьей областей объясняется процессом формирования скосов от пластической деформации у поверхности образца [143, 144]. Процесс деформации и разрушения соответствует преимущественно скольжению и поворотам при совместном раскрытии по тину П1 + I. [c.170]

Исследована кинетика ползучести на первой стадии алюминия марки А1 в температурном диапазоне 20—280 °С при различных уровнях приложенного напряжения. Найдено, что в координатах напряжение — температура испытания четко выделяются граничащие между собой и осью температуры три области, в каждой из которых наблюдается одна из известных кинетических закономерностей. С ростом температуры логарифмическая ползучесть (первая область) сменяется кубической закономерностью Андраде (вторая область), а кубическая — квадратичной Андраде (третья область). С ростом напряжения температурный интервал кубической зависимости растет за счет первой области. Температура перехода от кубической к квадратичной не зависит от напряжения и примерно равна 0,5 температуры плавления. Энергия активации ползучести во второй и третьей областях линейно уменьшается с ростом напряжения. Результаты исследований рассматриваются с точки зрения вопроса о ведущей роли сдвиговых или диффузионных процессов. [c.262]

Нужно сказать, что до 1838 года, когда Якоби предложил первую практическую модель электродвигателя, устройства подобного рода имели демонстрационный характер и могли только иллюстрировать законы электромагнитных явлений. Их еще нельзя было заранее рассчитать, поскольку чисто физические понятия были для этих конкретных конструкций трудно применимы. Здесь для нас представляет интерес выявить что же, электрическая машина, как раньше паровая, изобретена без использования достижений науки И если это так, то почему тогда электротехнику считают первой областью техники, которая вышла именно из науки и целиком обязана ей [c.136]

Первой областью, где сверхпроводники прочно завоевали подобающее им место, оказались лабораторные электромагниты. Уже сейчас сотрудники практически всех лабораторий мира, в которых проводятся исследования физических, химических и других явлений в диапазоне магнитных полей 3—10 Тесла , не колеблются в выборе типа магнита для этих условий. Сверхпроводящие магниты легче, дешевле, экономичнее обычных электромагнитов. Наиболее сильные сверхпроводящие [c.155]

В последней (третьей) области (рис. 75, в) вновь заметны дислокационные петли, что соответствует небольшому увеличению микротвердости в этой области по сравнению с микротвердостью предыдущей. Но здесь плотность дислокаций не так высока, как в первой области, и видны сравнительно большие дислокационные петли. Данные результаты являются характерными для зоны лазерного облучения, и увеличение плотности дислокаций можно рассматривать как основную причину упрочнения (повышения твердости). [c.97]

Следовательно, фактор стесненности движения частиц в плотном слое позволяет различать три типа каналов широкие (автомодельная область), узкие (переходная область) и сверхузкие (область неупорядоченного движения). При переходе от одного типа канала (области) к другому все более резко и значительно нарушаются условия безградиентного движения — гипотеза о стер ж неподобно сти движения плотного слоя во многих случаях не находит подтверждения. Первую область ( широкие каналы) отнесем к зоне нестесненного движения, вторую и третью области ( узкие и сверхузкие каналы)—к зоне стесненного движения плотного слоя. [c.294]

Симплекс Д/ т менялся от 7,1 до 79 в оребренных и от 6,5 до 140 в неоребренных каналах. Обнаружены (рис. 10-9) две области теплоотдачи, определяемые влиянием стесненности на движение плотного слоя (см. 9-5) область темплообмена при стесненном движении (Д/кт<30) и при нестесненном движении (автомодельная область — Д/ т>30). В первой области стесненного движения уменьшение влияния пристенного эффекта по мере роста симплекса Ajdj примерно до 30 приводит к улучшению теплообмена, так как относительная толщина и термическое сопротивление разрыхленного пристенного слоя уменьшаются. Обработка опытных данных в этой области обнаружила, что Ыи сл = /(А/с т) . Можно полагать, что в этой области основное термическое сопротивление создается пристенным слоем, так как здесь увеличение Д/ т приводит к росту теплоотдачи.С этих позиций для интенсифи- [c.337]

В первую область включается система параллельных плоскостей, находящихся в наилучших условиях освещения. Вторую область составляют плоскости, орие нтация которых относительно источника света наихудшая. И наконец, в третью попадают все параллельные плоскости оставшегося ортогонального направления. Тональная сила воздействия этих граней на восприятие имеет промежуточное значение. [c.57]

Теперь мы можем ответить на поставленные выше вопросы. Поскольку атомная структура тел никак не сказывается на характере их упругих колебаний, всякую механическую колебательную систему можно рассматривать как сплошную спектр нормальных колебаний этой системы содержит бесконечно большое число частот, расположенных в области, ограниченной со стороны низких частот и не ограниченной со стороны высоких частот. В однородной системе все нормальные частоты кратны наинизшей нормальной частоте, и следовательно, на шкале частот все они располагаются на одинаковом расстоянии друг от друга ). ( ли же система неоднородна, то частоты нормальных колебаний оказываются не кратными HaHHH3ujeft нормальной частоте расстояния между отдельными нормальными частотами на шкале частот могут оказаться суш,ественно различными. При сильной неоднородности часто оказывается, что весь спектр нормальных колебаний распадается на две области первая — область низких частот, в которой расположено небольшое число нормальных частот, вторая — область очень высоких частот, нижняя граница которой лежит очень далеко от верхней границы первой области в этой второй области расположены все остальные нормальные частоты системы, число которых бесконечно велико. [c.702]

В первой области (О < Ке. <10/ имеет место регулярная картина н ней вихревые движения хотя опреде мются вязкостью, но являются трехмерными и наблюдаются по всей области. Структура движения характеризуется наличием длинных волокон с малой скоростью движения, чередующихся с областями больших скоростей. При вполне регулярной общей структуре волокна непрерывно разрушаются, приводя вначале к волновой конфигурации, а затем внезапно отбрасываются от стенки в область, где, соприкасаясь с внешним потоком, разрушаются, образуя типичную турбулентную беспорядочность. Процесс выброса является неупорядоченным и во времени, и в пространстве, происходит под различными углами от 0 до 26°, но всегда вниз по потоку. Распределение волокон и частота выбросов являются функцией числа Рейнольдса. [c.25]

Оптические и магнитооптические свойства. Ферриты обладают сравнительно высокой прозрачностью в ряде участков ближнего и далекого инфракрасного спектров. Ферриты-гранаты характеризуются лучшей прозрачностью, чем ферриты-шпинели. Так, в иттриевом феррите-гранате имеются окна прозрачности при длинах волн K>L<0,1 мм и 1<л<10 мкм между двумя этими областями наблюдается сильное решеточное поглощение. В редкоземельных ферритах-гранатах в первой области прозрачности могут наблюдаться поглощение при ферромагнитном резонансе (если поле анизотропии велико) в случае обменного резонанса редкоземельной подрешетки в поле железных подрешеток, а также электронные переходы между уровнями основного мультиплета редкоземельных ионов. Во второй области наблюдаются электронные переходы в редкоземельных ионах и (при более коротких длинах волн) электронные переходы в ионах яселеза в октаэдрических и тетраэдрических позициях. Ферриты-гранаты в видимой и ближней инфракрасных областях спектра обнаруживают значительный эффект Фарадея при распространении света вдоль вектора намагниченности и примерно такой же по модулю эффект Коттона — Мутона (магнитное линейное двупреломле-ние) при распространении света перпендикулярно вектору намагниченности fl09—110]. [c.708]

В настоящее время теоретически достаточно полно исследованы условия возникновения первой области, т. е. условия устойчивости ламинарного пограничного слоя. Результатом этого исследования является определение теоретического критического числа Рейнольдса (предела устойчивости). Знание этого числа еще не дает возможности указать начало развитого турбулентного течения, т. е. положение точки перехода и соответствующее значение критического числа Рейнольдса. Проблема эта изучена недостаточно полно, и в последнее время особенно широкое развитие получили различные методы исследований перехода в аэродинамических трубах, при помощи которых получена достаточно обширная информация о возникновении турбулентности. Найденное при таких исследованиях положение точки перехода принято обычно характеризовать экспериментальным критическим числом Рейнольдса. Несмотря на известную ограниченность, расчетные методы теории устойчивости имеют большое практическое значение. Они позволяют сравнивать ламинарные пограничные слои с точки зрения возникающих явлений, обусловливающих переход в турбулентное состояние, определять вид обтекаемой поверхности, обеспечивающий сохранение устойчивого ламинарного течения (ламинаризированные профили), отыскивать условия такого сохранения другими методами (в частности, при помощи отсоса пограничного слоя). [c.89]

Если считать, что нам задана частота воздействия р = 2(о, и принять, что в изучаемом случае регулируемой величиной является о)д —собственная частота системы (для малых амплитуд), то полученные нами соотношения будут изображаться графически в координатах (Оо и Л так, как показано на рис. 4.7. Изображенные на нем области параметрического возбуждения для у>0 (кривые параметрического резонанса) для исследованного частотного соотношения, соответствующего первой области неустойчивости линейного уравнения Матьё, переходят при у->0 в соответствующую область, изображенную на рис. 4.4. Здесь, как и в случае резонанса при си.ловом воздействии, получается деформация резонансной кривой для линейной консервативной системы и ее наклон в сторону больших или меньших частот в зависимости от знака нелинейной поправки, т. е. в зависимости от типа неизохронной системы. [c.139]

Приведенные вьше выражения для отрицательного сопротивления I ри параметрической регенерации были получены в предположении об оптимальной фазе изменения параметра при двукратном его изменении за период колебаний, т. е. в первой области параметрического возбуждения. Очевидно, что фазовые соотнощения между колебаниями, существующими в регенерируемой системе, и силой, изменяющей реактивный (реактивные) параметр системы, существенно влияют на ход процессов и характер параметрической регенерации. [c.146]

Объяснение невозможности возбуждения колебаний в системе на частоте, равной половине частоты мзпря>1 ения накачки, следует искать в невыполнении некоторых ус.товий возбуждения параметрических колебаний в первой области Матьё. Дело в том, что взятая в рассматриваемой задаче симметричная относительно начала координат вольт-кулоновая характеристика конденсатора [c.174]

Такое приближение не всегда достаточно и в ряде случаев в рассмотрение вводится более сложная сдема, когда для первой области принимается во внимание реальный характер между-атомного взаимодействия. [c.454]

Характер разрушения. Поверхность усталостного излома имеет две характерные области (рис. 2.49). Первая область (А) является зоной возникновения и постепенного развития первоначальной трещины при работе детали, вторая (Б)—зоной мгновенного разрушения, вызванного чрезмерным ослаблением нагруженного сечения. Развитие начальной трещины вглубь детали идет.обычно незаметно, в связи с чем последующее доламывание ослабленного [c.192]

Рассмотрим функцию <р (л , у, z), конечную и непрерывную в области пространства, расположенной по одну сторону от некоторой поверхности 5, на которой эта функция принимает постоянное значение к. Пусть ср (х, у, z) — — дрзтая функция, конечная и непрерывная по другую сторону этой поверхности 5 и принимающая на ней постоянное значение 1. Пусть, наконец, А — точка в первой области, а В — во второй. Найти, какой кривой нужно соединить эти две точки, чтобы получить максимум или минимум для интеграла [c.207]

Усталостные трещины появляются без заметной пластической деформации. Профиль излома состоит из двух отчетливых областей одна — гладкая и бархатистая является усталостной зоной, вторая — грубошероховатая и кристаллическая — зоной мгновенного разрушения. Первая область образуется в течение многих циклов. В результате применения переменных нагрузок поверхности усталостной трещины сглаживаются из-за трения между двумя поверхностями трещины. Та часть материала, которая разрушается мгновенно, имеет грубую зернистую поверхность, так как износ между поверхностями трещины в данном случае отсутствует. Для деталей, изготовленных из чугуна и многих цветных металлов, усталостная зона имеет вид грубой кристаллической поверхности, а зона мгновенного действия — гладкую поверхность. [c.59]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...