Температура абсолютная

Различные виды внутренней энергии могут быть грубо классифицированы как независимые от температуры и зависимые от температуры . При значениях температуры и давления, обычно встречающихся в инженерной практике, электронная и ядер-ная энергии в основном не зависят от температуры и составляют внутреннюю энергию системы при температуре абсолютного нуля. Энергии поступательного, вращательного и колебательного движений зависят от температуры и составляют часть внутренней энергии, которую содержит тело при температуре выше абсолютного нуля. Эту часть внутренней энергии обычно рассматривают как термическую энергию. Она представляет наибольший интерес в термодинамике. [c.31]

Расчеты показывают, что теплоемкость увеличивается от нулевого значения при температурах абсолютного нуля до значения, [c.122]

Абсолютную шкалу энтропии можно построить, установив величину энтропии произвольно выбранного стандартного состояния. Определять абсолютную энтропийную шкалу наиболее удобно, произвольно придав постоянной интегрирования (S — k In значение, равное нулю для стандартного состояния при температуре абсолютного нуля. Утверждение, что 5f, "= k In при температуре абсолютного нуля, составляет основное положение третьего закона термодинамики в его наиболее общей форме. Действительно, для многих кристаллических веществ все атомы находятся на самом низком или основном уровне при температуре абсолютного нуля. Для этого полностью упорядоченного состояния, когда In = О должно быть равно нулю. Согласно этому [c.133]

Показать, что при температуре абсолютного нуля, когда все частицы находятся на самом низком энергетическом уровне, мольная энтропия определяется формулой [c.148]

Выше отмечалось, что с ростом температуры абсолютные эффекты охлаждения возрастают, а температурная эффективность практически неизменна [40, 112, 116]. В последнее время вихревые трубы находят применение в авиационной и ракетной технике, в теплоэнергетической отрасли там, где температура газа на входе может существенно превыщать умеренные положитель- [c.94]

Законы термодинамики могут формулироваться по-разному. Одна из наиболее лаконичных формулировок первого и второго законов принадлежит Клаузиусу . Энергия мира постоянна, энтропия мира стремится к максимуму [1]. Для третьего закона достаточно утверждения, что при температуре абсолютного нуля энтропия является конечной и непрерывной функцией состояния [8]. [c.57]

Т - соответствующая температура (абсолютная), а индекс "обр" означает, что процесс происходит обратимым образом, то есть через цепочку состояний, ни одно из которых не смещено от равновесных больше, чем на бесконечно малую величину [c.8]

Кирхгоф назвал тела, для которых Лv,г = 1 Для всех частот и температур, абсолютно черными или абсолютно поглощающими телами. Сажа, равно как и платиновая чернь, приближается по своим свойствам к абсолютно черному телу. [c.689]

Осуществив практически описанную модель абсолютно черного тела, можно исследовать излучение, выходящее из отверстия в полости. Направляя это излучение па чувствительный приемник (термопара, болометр и др.), можно измерить интегральное излучение г- Если предварительно разложить излучение с помощью подходящего спектрального прибора в спектр, то можно детально изучить спектральный состав теплового излучения и найти на опыте функцию е, т- Результаты таких измерений приведены на рис. 24.3. Разные кривые относятся к различным температурам абсолютно черного тела. Площадь, охватываемая кривой, дает испускательную способность абсолютно черного тела при соответствующей температуре. [c.135]

Если предварительно шкалу прибора проградуировать по излучению абсолютно черного тела, т. е. установить зависимость силы тока от температуры абсолютно черного тела, при которой нить исчезает, то по показаниям измерительного прибора можно судить, какой температуре абсолютно черного тела соответствует излучение исследуемого объекта. Если бы источник был также абсолютно черным телом, то найденная температура была бы его истинной температурой. В противном случае измеренная температура характеризует температуру аб- [c.149]

Цветовая температура Тцв есть приближенно температура абсолютно черного тела, для которого отношение испускательных способностей для двух длин волн равно такому же отношению для исследуемого тела, истинная температура которого равна Т, т. е. [c.152]

Знакомство с основными законами теплового излучения может на первый взгляд привести к выводу, что абсолютно черное тело или близкие к нему по свойствам тела должны быть наилучшими источниками света. Действительно, при данной температуре абсолютно черное тело и в видимой области спектра отдает с излучением больше энергии, чем любое другое. Далее, выгодно, казалось бы, стремиться к достижению наибольших воз- [c.152]

Однако следует иметь в виду, что абсолютно черное тело и близкие к нему по свойствам тела отдают энергию с излучением всех возможных частот, причем на долю видимого излучения приходится относительно небольшая часть энергии. Она оказывается наибольшей, когда максимум планковской кривой в шкале длин волн падает на излучение с длиной волны около 5500 А (желто-зеленая часть спектра). Согласно закону смещения Вина та-ко-му положению максимума отвечает температура 5200 К- В этой же области спектра лежит максимум чувствительности человеческого глаза, что не случайно, так как именно такой характер имеет солнечный спектр после прохождения через атмосферу, в которой он частично поглощается и рассеивается. В соответствии с тем, что цветовая температура солнечного излучения у поверхности Земли равна 5200 К, в светотехнике принято называть излучение абсолютно черного тела при этой температуре белым светом. При дальнейшем повышении температуры абсолютно черного тела излучение, приходящееся на полезную для освещения часть спектра, естественно, увеличивается, но доля его в общей излучаемой энергии уменьшается, так что с точки зрения светотехники чрезмерное повышение температуры является невыгодным. [c.153]

Цветовой температурой источника называется такая температура абсолютно черного тела, при которой распределение энергии в его спектре совпадает с распределением энергии в спектре источника. [c.206]

Яркостная температура тела равна температуре абсолютно черного тела, при которой их яркости излучения при заданной длине волны одинаковы. [c.254]

Под идеальной жидкостью понимают воображаемую жидкость, обладающую абсолютной подвижностью (т. е. лишенную вязкости), абсолютно несжимаемую, не расширяющуюся с изменением температуры, абсолютно неспособную сопротивляться разрыву. Таким образом, идеальная жидкость представляет собой некоторую модель реальной жидкости. Выводы, полученные исходя из свойств идеальной жидкости, приходится, как правило, корректировать, вводя поправочные коэффициенты. [c.23]

Менделеев установил, что при приближении к некоторой температуре поверхностное натяжение стремится к нулю и пропадает различие между жидкостью и паром. Он назвал эту температуру температурой абсолютного кипения. В дальнейшем изучением критических явлений занимались А. Г. Столетов, М. П. Авенариус и др. Русские ученые В. А. Михельсон и Б. Б. Голицын внесли значительный вклад в термодинамику излучения. Голицын первым ввел понятие температуры излучения, которое вошло в науку и сохранилось до наших дней. Применением термодинамики к физической химии занимались Д. П. Коновалов, Н. С. Кур-наков и др. [c.12]

Из уравнения (1.31) следует, что чем больше тело поглощает, тем больше оно излучает, поэтому для конкретной температуры абсолютно черное тело имеет наибольшую поверхностную плотность потока собственного излучения. [c.254]

Из выражения для дифференциала энтропии следует далее, что энтропия 5 всякого тела определяется с точностью до некоторой постоянной величины (константы интегрирования) 5о, которая, как будет ясно из раздела 2.13, представляет собой значение энтропии тела при температуре абсолютного нуля [c.71]

Планк пришел к выводу, что при температуре абсолютного нуля энтропия всех веществ в состоянии равновесия независимо от давления, плотности и фазы обращается в нуль, т. е. 5 = 0. [c.85]

Для получения температур, близких к температуре абсолютного нуля, применяется магнитный метод охлаждения, заключающийся в следующем (рис. 5.16). [c.178]

Цветовые пирометры измеряют условную цветовую температуру. Цветовая температура реального тела Тц представляет собой такую температуру абсолютно черного тела, при которой отношение интенсивностей его излучения для двух длин волн Д ,// равно отношению Д,/Д, реального тела, имеющего действительную температуру Тд, для тех же длин волн, т. е. [c.189]

Радиационные пирометры измеряют не действительную температуру тела 7 д. а условную, так называемую радиационную температуру Гр. Она представляет собой такую температуру абсолютно черного тела Гр, при которой его плотность потока интегрального излучения во всем диапазоне длин волн от 0 до оо равна плотности потока интегрального излучения реального тела при действительной температуре Гд. Согласно этому определению [c.191]

Указанные особенности радикально отличают фазовые переходы II и I родов. Для последнего температура фазового перехода и температура абсолютной потери устойчивости различны что и обусловливает возможность возникновения метастабильных состояний. [c.260]

Идеальный порядок может существовать в кристалле при температуре абсолютного нуля, приближаясь к которому кристалл как бы постепенно замирает. [c.321]

Как указывалось в п. 3, если излучение звезды не компенсируется каким-либо источником энергии негравитационного происхождения, то звезда должна подвергаться гравитационному сжатию. В начальный период эволюции звезды стадия гравитационного сжатия прекращается ядерными реакциями, протекающими в ее недрах. Будет ли находиться звезда в равновесии после исчерпания запасов ядерной энергии, зависит от того, могут ли развиваться в веществе при температуре абсолютного нуля силы давления, способные противостоять силам гравитационного притяжения. [c.609]

Определенная таким образом температура нечерного тела называется его радиационной температурой. Очевидно, что радиационная температура нечерного тела есть такая температура абсолютно черного тела, при которой его интегральная излучательная способность е(Т) равна интегральной излучательной способности Е Т) данного нечерного тела. [c.334]

Яркостная температура. Кроме услов го принятых цветовой и радиационной температур тел используется также понятие яркост-иой температуры. Под яркостной температурой понимается такая температура абсолютно черного тела, при которой его излучательная способность для определенной длины волны равна излучательной способности рассматриваемого тела, т. е. [c.335]

Ч го же происходит, когда те.мпература больше нулу, но не бесконечна Рассмотрим вначале низкие температуры. Здесь также есть макроскопический порядок, но он не вполне идеален, так как некоторые из атомных магнитов отклоняются от выделенной линии из-за тепловых флуктуаций. Сравнивая различные масштабы, мы замечаем рачличня. Так, например, флуктуации можно наблюдать при нанометровом масштабе, но не дальше.. В микро-метрово.м масштабе они незаметны, и магнит выглядит точно так же, как и при температуре абсолютного нуля. То есть огрубление шкалы от наномет-роб до микрометров приводит к эффективному понюкению температуры. [c.85]

Цветовой метод. Если известно распределение энергии в спектре абсолютно черного тела, то по положению максимума кривой на основании закона смещения Вина (24.10) можно определить температуру. В тех случаях, когда излучающее тело не является абсолютно черным, применение формулы Планка не имеет смысла, так как для таких тел распределение энергии по частотам отличается от планковского. Исключение составляют так называемые серые тела, у которых коэффициент поглощения остается приблизительно постоянным в щироком интервале частот. Такими серыми телами являются уголь, некоторые металлы, оксиды. Если тело не является серьги, но его спектр излучения не слишком отличается от спектра абсолютно черного тела при некоторой температуре, то по максимуму излучения определяют его температуру, которую называют цветовой. Таким образом, цветовая температура есть температура абсолютно черного тела, максимум излучения которого совпадает с максиму.мом излучения исследуемого тела. Так, сопоставление графиков распределения энергии в спектре абсолютно черного тела при температуре 6000 и 6500 К II распределения энергии в солнечном спектре (рис. 25.3) показывает, что Солнцу можно приписать температуру, равную при.мерно 6500 К. [c.151]

Теория Ноэля, Гортера и Хаантьеса относится лишь к температуре абсолютного нуля случай с для малых значений Я(Я<Я,р.) [c.411]

Система спинов с такой отрицательной температурой обладает рядом интересных свойств. Постепенное восстапо1 лепие теплового равновесия с решеткой происходит не через 7 = (), а через Т = оэ. В продолжение всего процесса имеет место поток тепла от системы спинов решетке, так что отрицательные температуры следует рассматривать скорое как более высокие, чем бесконечно высокая температура , а не как более пизкпе, чем температура абсолютного нуля . Интересно, что даже в случае отрицательных температур закон недостижимости абсолютного нуля остается в силе. [c.598]

Следует отметить, что вязкость Не I в отличие от обычных жидкостей не уменьшается при понижении температуры. Абсолютная величина вязкости жидкого гелия также очень мала и всего лишь втрое превышает вязкость газа. Эти особенности выражают газовые ) свойства нсидкого гелия, обуслов- [c.836]

В 1860 г. Д. И. Менделеев, исследуя зависимость поверхностного натяжения жидкостей от температуры, установил, что при некоторой температуре, названной им температурой абсолютного кипения, поверхностное натяжение исчезает. При этом обе сосутцествующие фазы (жидкость и пар) становятся тождественными. Такое состояние характеризуется определенными значениями температуры Г,р, давления / ,р и объема К,р и называется критическим состоянием. Кривая равнове- [c.242]

Кроме этих двух основных законов, важное, хотя и более ограниченное значение, имеют тепловая теорема третье начало термодинамики), определяющая чиатенное значение важнейшей термодинамической функции тела — энтропии — в состоянии равновесия при температуре абсолютного нуля, и условие взаимности, составляющее базу термодинамики неравновесных (необратимых) процессов. [c.7]

Дальнейший анализ, последовательное проведение которого выходит за рамки данной книги (с ним можно познакомиться в [55]), показывает, что поскольку рассматриваемый переход непрерывен, то в точке фазового перехода как исходная, так и ко-яечная фаза теряют свою устойчивость относительно бесконечно малых флуктуаций внутренних параметров и становятся абсолютно неустойчивыми. Это значит, что точка фазового перехода II рода является одновременно и температурой абсолютной потери устойчивости соответствующих фаз. В связи с этим более симметричная фаза устойчива толшо вьше Тс и неустойчива ниже Тс, менее симметричная фаза устойчива ниже Тс и неустойчива выше Тс. Вследствие этого при таких переходах оказывается невозможным возникновение метастабильного состояния из-за пере- [c.259]

Для оппелеления температурных напряжений указанная схема расчета сохраняется. В этом случае условия статики составляются только для усилий, а величины изменений длин нагретых или охлажденных элементов определяются алгебраическим суммированием приращений длин от усилий и от изменения температуры. Абсолютное удлинение от изменения температуры подсчитывается по формуле [c.28]

Величина Qp рассмотрена в 11-1, где показано, как с помощью тепловых эффектов реакций образования удается построить единую систему подсчета Qp для любых реакций. Таким образом, для нахождения АФ необходимо иметь возможность определить Л5 . Используемая в обычной термодинамике схема расчета энтропий, при которой начало отсчета энтропии любого вещества выбирается произвольно, естественно, для химически реагирующих систем неприменима. Произвол в начале отсчета эн гропии устра-. няется теоремой Н е р н-ста или третьим законом термодинамики, который в формулировке Планка утверждает, что энтропии всех конденсированных веществ при температуре абсолютного нуля обращаются в н у л ь [c.235]

Приближение диффузии излучения справедливо для оптически толстых сред (большой К0эфс 5ициент поглош,ения) при небольших градиентах температуры. Эти условия не всегда соблюдаются на границах, например твердого тела и вакуума, с температурой абсолютного нуля. Однако и в таких случаях можно использовать приближение ди( х )узии излучения путем введения понятия скачка на границе. Спектр излучения газов полосчатый. Приближение ди( х )узии излучения справедливо для таких полос спектра, которым соответствует оптическая толщина среды, большая 2. [c.421]

Основы гидромеханики неньютоновских жидкостей (1978) -- [ c.147 ]

Основы термодинамики (1987) -- [ c.53 , c.61 ]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.78 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1986) -- [ c.7 , c.82 ]

Техническая термодинамика и теплопередача (1990) -- [ c.10 , c.13 ]

Теплотехника (1980) -- [ c.8 ]

Единицы физических величин и их размерности Изд.3 (1988) -- [ c.184 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 1 (1975) -- [ c.286 ]

Прикладная механика твердого деформируемого тела Том 2 (1978) -- [ c.460 , c.463 , c.466 , c.468 , c.469 ]

Справочник машиностроителя Том 2 (1955) -- [ c.2 ]

Справочник машиностроителя Том 2 Изд.3 (1963) -- [ c.2 , c.3 ]

Термодинамическая теория сродства (1984) -- [ c.27 ]

Введение в термодинамику необратимых процессов (2001) -- [ c.35 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.6 , c.12 ]

Теория упругости (1970) -- [ c.106 ]

Ползучесть в обработке металлов (БР) (1986) -- [ c.12 ]

Единицы физических величин и их размерности (1977) -- [ c.149 ]

Термодинамика (1969) -- [ c.14 , c.26 ]

Техническая термодинамика Издание 2 (1955) -- [ c.10 , c.66 ]

Пластичность и разрушение твердых тел Том2 (1969) -- [ c.23 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.70 ]

Температура и её измерение (1960) -- [ c.262 , c.263 ]

Основные термины в области температурных измерений (1992) -- [ c.0 ]

Курс термодинамики Издание 2 (1967) -- [ c.8 , c.102 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.2 , c.2 ]

Расчет пневмоприводов (1975) -- [ c.20 ]

Компьютерное материаловедение полимеров Т.1 (1999) -- [ c.11 , c.542 ]

Задачи по термодинамике и статистической физике (1974) -- [ c.3 , c.7 ]

Механика электромагнитных сплошных сред (1991) -- [ c.117 ]

Математические основания статистической механики (0) -- [ c.81 ]

Теплотехника (1985) -- [ c.7 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.23 , c.86 , c.87 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.2 , c.437 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...