Поток частиц

При измерении дымности ОГ дизелей нашли применение два метода фильтрации потока ОГ определенного объема с последующим измерением степени черноты фильтра оптическим путем и метод, основанный на измерении оптических характеристик ОГ, которые зависят от ослабления светового луча при прохождении через измерительную трубку (кювету) или рассеивания светового потока содержащимися в газовом потоке частицами. [c.23]

Рассмотрим, например пылеулавливающие аппараты. Зависимость коэффициента уноса взвешенных в потоке частиц (примесей) от скорости потока может быть представлена в виде [c.56]

Комбинация решеток и направляющих устройств может быть применена и в тех случаях, когда наряду с равномерным распределением скоростей потока желательно получить и более или менее равномерное распределение концентрации взвешенных в потоке частиц, однако при этом предполагается, что пыль не будет накапливаться и налипать на все эти устройства или будет стряхиваться с них. [c.199]

Поскольку в подводящем диффузоре имеет. место предварительное распределение потока по сечению, дальнейшее растекание струп по фронту решетки происходит без резкого искривления струек. Следовательно, перед решеткой уже не получается существенного перераспределения концентрации взвешенных в потоке частиц. [c.207]

Таким образом, опыты, проведенные на опытно-промышленном электрофильтре с высокими электродами (12 м), подтвердили эффективность предложенных газораспределительных устройств (в виде направляющих лопаток перед форкамерой и двух перфорированных решеток с / = 0,45) не только с точки зрения равномерности распределения скоростей пылегазового потока, но и с точки зрения распределения концентрации и дисперсного состава взвешенных в потоке частиц. [c.249]

Следует отметить, что в данном случае уголковая и особенно жалюзийная решетки кроме выравнивания потока осуществляют еще сепарацию взвешенных в потоке частиц,, [c.252]

На рис. 10. 17 представлены результаты опытов 168], проведенные с раздающими коллекторами иной формы. В раздающем коллекторе ступенчатой формы (рис. 10.47, а), но с ответвлениями, присоединенными к плоской боковой стенке (а не к ступенчатой), даже при равномерном распределении расходов газовой фазы распределение взвешенных в потоке частиц по боковым ответвлениям получается весьма неравномерным [ ВХ1 0,6 и 3,. -- 2]. [c.324]

Поток частиц, пересекающих поверхность радиусом В, определяется по формуле [c.265]

Пунктирные участки линий тока относятся,к частицам, сталкивающимся со стенкой. Если частицы, столкнувшиеся со стенкой, не захватываются потоком вновь, то скорость отложения будет такой, как показано на фиг. 8.3, б тогда поток частиц, сталкивающихся со стенкой, равен [c.343]

Они являются параболическими, как показано на фиг. 9.13, причем и>р = о при г/Н = При г/Л < 1/К2 поток частиц [c.406]

Для сообщения электронам необходимой энергии и формирования из них потока частиц, несущих определенную энергию, могут использоваться различные методы. Самый простой из них и наиболее распространенный в настоящее время — ускорение электронов электрическим полем, основанный на том, что на электрон в этом поле действует сила [c.109]

Пользуясь распределением Максвелла, вычислить среднюю плотность потока частиц газа в данном направлении, т.е. среднее число частиц, пролетающих в единицу времени через площадку единичной площади. Оценить его величину для азота при нормальных условиях. [c.163]

Напомним, что потоком частиц через данную площадку называют их число, пересекающее площадку в единицу времени. Аналогично этому, потоком данной компоненты импульса (а = х, у, г) [c.187]

В самом деле, в соответствии с формулой (2.2) поток частиц, втекающих в объем через сечение 11, связан с плотностью их числа, п в точке 1 [c.192]

Рассмотрим неоднородный по составу газ, находящийся при постоянных температуре и давлении, и пусть его состав меняется вдоль оси X. Вычислим с помощью (9.9) поток частиц данного сорта через площадку площади А, перпендикулярную к оси х. Частицы, движущиеся со скоростями вблизи v , будут давать в этот поток вклад [c.196]

Предположим теперь, что, оставив постоянным давление, мы сделали температуру меняющейся вдоль оси х. Поток частиц и в этом сл) ае определяется суммированием отдельных вкладов (9.10). И опять первый член при таком суммировании обратится в нуль. Результат же суммирования второго члена будет зависеть от того, зависит или не зависит от скорости время свободного пробега т [c.197]

Комбинация Р )/М, появившаяся в формуле (9.16), оказывается, определяет и величину коэффициента диффузии. Чтобы показать это, вычислим в картине случайных блужданий поток частиц, возникающий из-за неоднородности состава системы. [c.205]

А полный поток частиц рассматриваемого сорта через сечение АА найдется суммированием этого выражения по всем возможным значениям абсолютной величины прыжка, [c.206]

Во всех таких случаях на случайное блуждание частицы накладывается ее направленный дрейф по полю, который приводит к возникновению потока частиц [c.208]

В соответствии с квантовой теорией носителями энергии излучения являются фотоны, представляющие собой поток частиц, взаимодействующий с веществом. Фотон характеризуется прежде всего величиной своей энергии, равной произведению hv, где /1=6,625-КФ Дж- с — постоянная Планка, а -V — частота колебаний эквивалентного электромагнитного поля, с Ч Длина волны X (м) связана с V через соотнощение [c.12]

Введем понятие моици)сги потока. Мощностью потока в данном сечении будем называть полную 3] сргню, которую проносит поток через )то сечение в единицу времени. Так как в различных точках поперечного сечоиня потока частицы жидкости обладают различной унергией, сначала выразим элементарную мощность (могцность уле- [c.45]

В опытах были использованы пять типов теплообменных каналов цилиндрические, труба в трубе, оребренные, коаксиальные (с двухсторонним отводом тепла) и оребренные коаксиальные. Температура газовзвеси контролировалась с помощью перпендикулярно расположенных гребенок из девяти хромель-алюмелевых термопар, смонтированных попарно на входе и выходе из теплообменного участка. В большинстве случаев (рис. 6-2) имело место практически безградиентное температурное поле. Раздельное измерение температур твердых частиц в газовзвеси проводилось с помощью специально разработанного прибора [Л. 71]. Принцип действия его основан на периодическом наборе порции движущихся в потоке частиц в чашечку, несущую внутри термочувствительный датчик. Согласно рис. 6-3 для графитовых частиц с й(т<0,5 мм. температуры компонентов потока практически совпадают. Для dr<0,5 мм температура определялась как средневзвешенная величина [c.217]

В тех случаях, когда желательно получить более или менее равномерное расиределение концентрации взвешенных в потоке частиц, можно дополнительно к решетке из уголков в месте поворота потока в аипарате (за входом) установить направляющие лопатки или пластинки. Исследования показали (рис. 8.3, б и в), что при большом отношении площадей (К, /Ко 16) направляющие устройства незначительно улучшают рас- [c.205]

Распределение скорости запыленного потока и концентрации примесей при отсутствии центробежных сил. Для газоочистных аппаратов большой интерес представляет влияние запыленности потока на характер распределения скоростей и распределение концентрации взвешенных в потоке частиц примесей по сечению аппарата (газохода). Эти явления пока недостаточно исследованы, однако даже некоторые теоретические предположения и немногочисленные экспериментальные данные позволяют сделать выводы о рас гекании запыленного потока по сечению, а также вдоль разветвленных трубопроводов. [c.312]

Из теории турбулентности известно [25], что перенос взвешенных в потоке частиц осуществляется главным образом крупномасштабными вихревыми образованиями, присущими турбулентному потоку. Величина образований обусловлена порядком размера потока и поэтому перенос частиц осуществляется по всей глубине потока. Крупные вихри (крупномасштабная турбулентность) захватывают и переносят взвешенные частицы различных размеров. При отсутствии центробежных сил (на поворотах, ответвлениях п т. п.), а также специфических особенностей пылегазовой смеси (уплотнение пыли в местах поворота, залнпание ее на поверхностях, комкование и 1. д.), поля концентрации (запыленности) должны меняться незначительно в сравнительно широком диапазоне изменения скоростей и размеров частиц и при сравнительно небольших концентрациях (щ < < 0,3 кг/кг) и мало влияют на характер полей скоростей всего потока. Это подтверждается опытами ряда исследователей [45]. (Вопросы осаждения аэрозольных частиц на стенках сравнительно длинных труб и каналов в соответствии с миграционной теорией осаждения [97 ] здесь не рассматривается.) В проведенных опытах [45] изучалось распределение концентрации (х, кг/кг) и плотности пылевого потока [ , кг/(м -с) ] в рабочей камере модели аппарата при различных условиях подвода и раздачи потока по сечению. Для запыливаиия потока воздуха применялась зола тощего угля с фракционным составом, приведенным ниже, и плотностью р = = 2,16 г/см . [c.312]

Влияние центробежных сил на распределение концентрации примесей по сечению аппарата. Раньше был рассмотрен случай, когда центробежные силы, действующие на взвешенные в потоке частицы, оказывают влияние на распределение концентрации по сечению. В пылеочистных аппаратах это влияние как наиболее характерное следует ирини.мать во внимание. [c.318]

В раздающих коллекторах постоянного или переменного сечения с обычными ответвлениями (рис. 10.42) даже при выборе характеристики коллектора 4 = I 1 — ькР/к. обеспечивающей равномерное распределение скоростей (расходов) по всем ответвлениям, концентрация взвешенных в потоке частиц, особенно грубой пыли, распределяется неравномерно. Так как частицы обладают малым аэродинамическим сопротивлением, ответвляющийся поток не может их полностью увлечь за собой. Только в конце колл(жтора частицы, ударяясь о заглушенную стенку, теряют скорость и подхватываются потоком, идущим в последнее ответвление. Таким образом, в коллекторах указанного типа концентрация пыли в первых ответвлениях значительно меньще, чем в последнем, что не всегда желательно. Чтобы получить равномерное распределение взвешенных в потоке частиц, необходимо притормаживать их движение перед каждым ответвлением. Для этого можно использовать, например, устройство, изображенное на рис. 10.42, в. Внутри коллектора у каждого ответвления с помощью плавных козырьков, установленных над выходным отверстием, отсекается некоторая доля иылегазового потока. В работе [157] предложено выиустигь из боковых ответвлений в коллектор скошенные концы [c.320]

Таким образом, из рассмотренных результатов опытов видно, что коллектор постоянно1 о сечения не может обеспечить достаточно равномерное распределение взвешенных в потоке частиц. Че.м крупнее частицы, тем указанная неравномерность больше. Последнее обстоятельство подтверждается результатами опытов, описанными в работе [137] и приведенными на рис. 10.45 в виде зависи.мостн от размера частиц [c.323]

При измерении величин Р и К принципиально необходимо вводить поправку на вредный объем, гидростатическую поправку, возникающую из-за переменной плотности газа по длине трубки для измерения давления и на термомолекулярное давление. Последняя из этих поправок обусловлена потоком частиц газа вдоль трубки, передающей давление, и является функцией давления, разности температур между концами трубки и состояния ее внутренней поверхности. На рис. 3.8 приведены величины всех трех поправок для низкотемпературного газового термометра Берри. Для газового термометра на интервал высоких температур одной из самых существенных является поправка на вредный объем. Это обусловлено тем, что в формулу (3.24) для вычисления поправки на вредный объем входят элементарные объемы участков трубки, которые содержат газ с высокой плотностью. В случае газовой термометрии при высоких температурах это те части трубки, передающей давление, которые находятся при комнатной температуре. Во время эксперимента необходимо самым тщательным образом следить за тем, чтобы температура участков соединительной трубки,которые находятся при комнатной температуре, оставалась постоянной. Кроме того, необходимо контролировать изменения объема при открывании и закрывании вентилей. Измерение температуры и объема соединительной трубки и вентилей с необходимой точностью требует применения довольно сложных экспериментальных методов и является одним из основных источников погрещности газовой термометрии в области высоких температур. В низкотемпературной газовой термометрии газ, имею- [c.93]

Распределение потока массы. В связи с выявлением факта, что при движении по трубе твердые частицы приобретают электрический заряд вследствие соударений со стенками [357], была исследована возможность измерения локальных массовых потоков. Поскольку твердые частицы заряжаются при ударе о стенку, величина их заряда почти не зависит от их размеров, а знак заряда одинаков и определяется законами трпбоэ.лектрических явлений [849]. В результате зонд с заданным поперечным сечением будет приобретать заряд со скоростью, пропорциональной массовому потоку частиц. Бы.л изготовлен сферический зонд для измерения распределения массового потока (фиг. 4.21). Для поддержания большого сопротивления зонда по отношению к зе.мле его провод был изолирован от трубки, изготовленной из дюдицинской иглы и служащей державкой, стеклянным изолирующшм чехлом. Чтобы [c.184]

Оптическая плотность негатива с изображением потока частиц в рабочем участке определялась с помощью денситометра Уэстона. Так как оптическая плотность прямо пропорциональна плотности частиц Р2) и так как отношение расходов тпр и скорость газа известны, можно определить скорость частиц. [c.321]

Сравнительно большое несоответствие между теорией и экспериментальными данными для скорости частиц было отнесено за счет неодномерности потока частиц и их проскальзывания у стенок сопла [726, 7451. Хотя сопло было спроектировано в предположении равномерного распределения твердых частиц в любом поперечном сечении, они приобретают электростатический заряд и скапливаются у стенок сопла [731]. Заметим также, что при большей скорости изменения сечения расхождение между теорией и экспериментом увеличивается. При большой скорости изменения площади исследуемого сопла основное допущение об одномерности течения становится непригодным. В соответствии с теорией пограничного слоя можно ввести поправку, учитывающую распределение концентрации в поперечном сечении (разд. 8.5). [c.321]

При <С 1 воздействие потока частиц на газ приводит к увеличению кажущейся газовой полости поток через нее показан на фиг. 9.16, б пунктирной линией. Маррей выполнил расчеты [c.418]

Если же держать тело в замкнутом сосуде, который оно заполняет не полностью, то в сосуде появится насыщенный пар и тем самым установится некоторое конечное равновесное давление. Плотаость частиц этого пара, я, будет определяться условием динамического равновесия поток частиц, вылетаюших с поверхности тела, должен быть равен потоку частиц У ос я, адсорбируемых телом из пара. Поэтому, чем больше частиц вылетает, тем больше будет плотность пара. [c.120]

Переход таких состояний в состояние термодинамического равновесия обеспечивается соответствующими диффузионными потоками, которые стремятся выровнять существующие в системе неоднородности. Диффузионные потоки тепла от горячих згчастков системы к холодным будут выравнивать температуру, диффузионные потоки частиц будут выравнивать их состав, а диффузионные потоки импульса от движущихся частей системы к неподвижным будут гасить скорость любого макроскопического движения. В этой связи эти неравновесные процессы называют процессами переноса. [c.187]

Между тремя этими потоками —частиц, энергии и импульса — нет прямой связи. Даже в газах, где длина свободного пробега велика, и переносимые через данную площадку энергия или импульс есть просто энергия и импульс тех частиц, которые пересекают эту площадку, поток энергии или поток импульса вовсе не обязательно пропорционален потоку частиц. Если числа частиц, движущихся в прямом и обратном направлениях, одинаковы, но, например, энергия первых систематически больще, чем энергия вторых, суммарный поток частиц будет отсутствовать, в то время как поток энергии будет отличен от нуля. [c.188]

В соответствии с законом (9.1) величина потока частиц зависит, во-первых, от местоположения площадки ФА. Потому что в разных участках пространства плотность числа частиц может по-разному меняться от точки к точке, и поэтому будет различна производная И, во-вторьк, поток через данную площадку зависит еще от ее [c.189]

Для вычисления вязкости найдем поток г/-компоненты импульса частиц. Вклад в этот поток от частиц 1-й группы полз чится умножением потока частиц, из (9.10) на mv y. При суммировании этих вкладов, действуя совершенно так же, как в предыдущих случаях, получим [c.201]

Действие излучения на материалы. При оценке действия радиации на твердое тело констатируется изменение какого-либо свойства или ряда свойств тела, соответствующее определенной степени воздействия излучения, которую характеризуют дозой облучения. Доза — количество энергии, полученное единицей массы вещества в результате облучения. Взаимодействие излучений с твердым телом представляет собой сложное явление, которое в общем случае сводится к следующему возбуждение электронов, возбуждение атомов и молекул, ионизация атомов и молекул, смещение атомов и молекул с образованием парных дефектов Френкеля. Кроме того, в результате воздействия излучений возможны ядерные и химические превращения, а также протекание фотолити-ческих реакций. Все это приводит к уменьшению плотности, изменению размеров, увеличению твердости, повышению предела текучести, уменьшению электросопротивления, изменению оптических характеристик тела. Знание изменений свойств под действием облучений особенно важно при создании ядерно-энергетических установок, ряда устройств космических аппаратов [52]. Покрытия в космическом пространстве испытывают воздействие радиации, состоящей из электромагнитного излучения и потока частиц. Каждое [c.181]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...