Точка внутренняя

Нетрудно установить, что наибольшие эквивалентные напряжения имеют место в точках внутренних поверхностей втулки и вала. При этом для втулки Ст =а,г Стз=—= —Р и условия отсутствия пластических деформаций [c.88]

Для получения численных значений эмпирических температур следует обратиться к первому и второму законам термодинамики. Первый закон термодинамики просто констатирует сохранение энергии при условии, что учитывается не только работа, совершаемая над системой, но и обмен теплом через стенки с окружающей средой. Если система в остальных отношениях изолирована, то внутренняя энергия и, представляющая собой экстенсивную величину, может только увеличиваться при совершении над системой некоторой работы. Однако если система термически не изолирована и в результате некоторого процесса переходит из термодинамического состояния А в другое состояние В, то работа совершаемая над системой, разумеется, зависит от того, каким способом система осуществляет переход из состояния А в состояние В. С другой стороны, увеличение внутренней энергии равно и в—и А независимо от способа совершения работы. Следовательно, для термически не изолированной системы увеличение внутренней энергии и в — и а отлично от Разность Q мы назовем количеством теплоты, которая, таким образом, служит мерой отклонения от адиабатических условий. Следовательно, для любого термодинамического процесса, начинающегося в состоянии А и завершающегося в состоянии В, изменение внутренней энергии определяется выражением [c.15]

Построив план скоростей (рис. 31, б), соответствующий уравнению (3.9), определим скорость точки внутренней для группы поступательной кинематической пары, Из плана скоростей следует [c.39]

Этим законом мы уже пользовались в статике. Он играет большую роль в динамике системы материальных точек, как устанавливающий зависимость между действующими на эти точки внутренними силами. [c.183]

Если на покоящееся или движущееся тело действует поверхностная сила Q P, то внутренние усилия в любом сечении тела будут меньше, чем при его покое на земной поверхности (явление недогрузки)-, если же действующая поверхностная сила Q>P (например, Q — сила тяги вертикально стартующей ракеты), то внутренние усилия в любом сечении тела будут больше, чем при его покое на земной поверхности (явление перегрузки). Наконец, когда Q=0 и тело движется свободно под действием только массовых сил (сил тяготения), т. е. находится в состоянии невесомости, то под действием этих сил никаких внутренних усилий в теле не возникает [c.260]

Теорема об изменении главного момента количеств движения системы (теорема моментов) при ударе. Теорема моментов принимает для случая удара вид, несколько отличный от полученного в 116 объясняется это тем, что точки системы за время удара не перемещаются. Рассмотрим систему, состоящую из п материальных точек. Обозначим равнодействующую внешних ударных импульсов, действующих на точку с массой т , через S , а равнодействующую действующих на ту же точку внутренних ударных импульсов — через Тогда по уравнению (153) будет т и —и )=3 +81 или [c.398]

Если все частицы находятся в нижнем состоянии, то внутренняя энергия системы Е = 0. [c.91]

В изменяемой системе материальных точек внутренние силы, вызывая их движение, изменяют их взаимное расположение, не изменяя положения центра масс всей системы. Отсутствие внутренних сил в уравнениях (43.1) и (43.2), выражающих теорему о движении центра масс, придает им большое практическое значение. [c.119]

Так как согласно четвертой аксиоме динамики внутренние силы взаимодействия между отдельными точками механической системы (рис. 1.170) попарно равны (Ei2=/ 2i F23= 32 F3i= Fi3 и т. д.) и направлены противоположно вдоль прямых, соединяющих эти точки, то главный вектор всех внутренних сил механической системы равен нулю, причем если рассматриваемая механическая система неизменяемая, т. е. представляет собой абсолютно твердое тело, то внутренние силы уравновешиваются если же рассматривается изменяемая механическая система, то внутренние силы взаимно не уравновешиваются, так как, приложенные к разным телам, они могут вызвать их взаимное перемещение. [c.143]

Основной закон динамики дает количественную связь между кинетическими факторами, обусловливающими движение точки, т. е. между действующей силой (внешний фактор) и массой точки (внутренний фактор), с одной стороны, и кинематической величиной — ускорением, с другой. Из аналитического выражения этого закона, даваемого равенством (7), следует, что 1) одна и та же сила сообщает различным точкам ускорения, обратно пропорциональные их массам, и [c.172]

Законы сохранения количества движения системы получаются как частные случаи теоремы об изменении количества движения для системы в зависимости от особенностей системы внешних сил, приложенных к рассматриваемой механической системе, а для одной точки — от особенностей сил, действующих на точку. Внутренние силы при этом могут быть любыми, так как они не влияют на изменение количества движения системы. [c.261]

Пусть человек стоит на абсолютно гладкой горизонтальной плоскости вблизи скрепленного с этой плоскостью тела. Так как на человека не действуют внешние силы в горизонтальном направлении, то внутренними силами он не может вывести из равновесия в этом направлении свой центр масс. Но человек может оттолкнуться рукой от препятствия, т. е. внутренними силами вызвать внешнюю силу реакций препятствия и, таким образом, вызвать движение своего центра масс в горизонтальном направлении. [c.265]

Пусть человек стоит на абсолютно гладкой горизонтальной плоскости вблизи скрепленного с этой плоскостью тела. Так как на чел века не действуют внешние силы в горизонтальном направлении, то внутренними силами он не может вывести из равновесия в этом направлении свой центр масс. Но человек может оттолкнуться рукой от препятствия, т. е. внутренними силами вызвать внешнюю силу реакций препятствия и таким образом вызвать движение своего центра масс в горизонтальном направлении. Все, что движется по Земле, летает в воздухе, плавает по воде, совершает это с помощью внутренних сил, создавая внешние силы трения на твердых поверхностях внешних тел, отталкиваясь от воздуха или воды. [c.292]

Внутренняя энергия идеального газа прямо пропорциональна его абсолютной температуре. Следовательно, при изменении температуры идеального газа обязательно изменяется его внутренняя энергия если температура остается постоянной, то внутренняя энергия идеального газа не изменяется. [c.94]

Среди методов штрафа различают методы внутренние, когда любое приближение лежит строго внутри множества К, и методы внешние, когда в поиске решения участвуют недопустимые точки. Внутренние методы называют иногда также методами барьерных функций. [c.342]

При деформировании же расположение молекул меняется и тело выводится из состояния равновесия, в котором оно находилось первоначально. В результате в нем возникают силы, стремящиеся вернуть тело в состояние равновесия. Эти возникающие при деформировании внутренние силы называются внутренними напряжениями. Если тело не деформировано, то внутренние напряжения в нем отсутствуют. [c.13]

Из приведенной формулировки следует, что внутренние силы не влияют на движение центра масс, только внешние силы могут изменять его движение. Если система находится в покое, то внутренними силами нельзя вывести из покоя ее центр масс вызванное внутренними силами движение системы будет происходить так, что центр масс останется неподвижным. Точно так же, если центр масс находился в движении, то внутренними силами нельзя изменить его движение. [c.116]

Нужно помнить, что из доказанных свойств внутренних сил механической системы вовсе не следует, что внутренние силы взаимно уравновешиваются и не влияют на движение механической системы, так как эти силы приложены к различным точкам механической системы и могут вызвать взаимное перемещение этих точек. Внутренние силы будут взаимно уравновешенными только тогда, когда рассматриваемая механическая система будет представлять собой абсо-лютно твердое тело. [c.547]

Гипотеза об отсутствии первоначальных внутренних усилий. Согласно этой гипотезе, предполагается, что если нет причин, вызывающих деформацию тела (нагружение, изменение температуры), то во всех его точках внутренние усилия равны нулю. Таким образом, не принимаются во внимание силы взаимодействия между частицами ненагруженного тела. [c.179]

Если исследовать изменение найденных функций радиуса г, то получатся эпюры, показанные на рис. 72. Как видно, наибольшие по абсолютной величине значения обоих напряжений достигаются в точках внутренней поверхности (эти значения выписаны на чертеже). [c.110]

Как уже было сказано, натяг нужно подбирать с таким расчетом, чтобы была достигнута равнопрочность обоих цилиндров. Прочность внутреннего цилиндра нужно проверять в точках внутренней поверхности, т. е. при г = а. В этих точках эквивалентное напряжение равно [c.115]

Наибольшее растягивающее напряжение ае возникает в точках внутренней поверхности цилиндра и превышает давление р. При (Ь/а) —оо напряжение а0 р. При Ь аа равенстве Ь—а) = S [c.114]

Отношение предельного давления рпред н давлению при котором впервые появляются пластические деформации в точках внутренней поверхности трубы, равно [c.325]

Согласно второму исходному положению термодинамики, при равновесии все внутренние параметры являются функциями внешних параметров и температуры, и поэтому, когда Д и Г заданы, они не нужны для определения состояния равновесной системы. Если система отклонена от состояния равновесия, то внутренние параметры уже не являются функциями только внешних параметров и температуры. Поэтому неравновесное состояние необходимо характеризовать дополнительными независимыми параметрами. Это позволяет рассматривать неравновесную систему как равновесную, но с большим числом параметров и соответствующих им обобщенных сил, удерживающих систему в равновесии, причем термодинамические функции системы в неравновесном состоянии будем считать равными значениям этих функций у равновесной системы с дополнительными удерживающими силами . [c.120]

Так как U=aT V и 5 = /за7 К, то внутренняя энергия излучения как термодинамический потенциал равна [c.213]

Так как E = sT V и З — Ч аТ У, то внутренняя энергия излуче-иия как термодинамический потенциал равна [c.148]

Так как температура в процессе не меняется, то внутренняя энергия газа также остается постоянной и = 0. Следовательно, уравнение первого закона термодинамики для этого процесса имеет [c.56]

Так как теплота и работа не являются функциями состояния, то внутреннюю энергию нельзя делить на тепловую и механическую. Только тогда. [c.32]

Так как температура не меняется, то внутренняя энергия идеального газа в данном процессе остается постоянной (Ац = 0) и вся подводимая к газу теплота полностью превращается в работу распжрения [c.32]

От Греч. ip j.uuia — связь. Расположение четырех точек прямой, при котором две точки делят отрезок, составленный двумя другими точками, внутренне или внешне, в одном и том же отношении. [c.70]

Так как газы при смешивании не совершают внешней работы, то внутренняя энергия смеси газов, согласно первому закону термодинамики, равна сумме внутренних энергий отдельных газов до смешения (при v = onst) [c.227]

Изложенный метод определения напряжений в незамкнутом профиле является приближенным, поскольку не учитываются повышенные местные напряжения во внутренних углах ломаного профиля. Чем меныпе радиус закругления во входящих углах, тем больше местные напряжения. Это наглядно иллюстрируется при помощи пленочной аналогии (рис. 103). Местный угол наклона пленки а в точке А больше, чем в остальных точках внутрен-избеисание местных перенапряжений входные углы в профилях выполняются скругленными. [c.100]

По. этому давлению сопрягаемые детали проверяют на прочность . Как правило, опасной деталью соединения является ступица (охватывающая деталь). При этом наибольщие напряжения растяжения возникают в точках внутренней поверхности. Условие прочности ступицы из пластичного материала по гипотезе наибольших касательных напряжений [c.276]

Существование магических чисел указывает на наличие какой-то внутренней структуры ядра, на закономерное распределение отдельных частиц ядра по его энергетическим уровням или орбитам подобно тому, как это наблюдается с атомными электронами. Можно полагать, что совокупность ч-астиц, находящихся на одном или нескольких, близких друг к другу по величине энергии, уровнях, составляет ядерную оболочку, последовательное заполнение которой приводит к образованию особо устойчивых ядер (по аналогии с образованием инертных газов при застройке атомных оболочек). [c.188]

При желании вложить в развиваемую схему кроме формальной основы какое-то внутреннее содержание надо, чтобы выбранные фундаментальные частицы по некоторому признаку выделялись среди других возможных кандидатов. В качестве такого признака Саката выбрал массу частиц, предположив, что близость масс у группы сильно взаимодействующих частиц может служить указанием на одинаковость существующих между ними сильных взаимодействий на очень малых расстояниях, даже если эти частицы существенно различны по своим свойствам (например, отличаются странностью). [c.675]

Проверяется равенство нуль суммы моментов внеаних си.л, дей-ствум Щ1г на всю конструкцию, с тносительно удобной для составления уравнения моментов точки. Внутренние силы воаимсдейстБИя тел между собой в это уравнение не включается. [c.68]

Действительно, как мы видели, в силу третьего закона Ньютона сумма всех внутренних сил, а вследствие этого и сумма моментов всех внутренних сил, действуюп их в системе материальных точек, равна нулю. Но в уравнения движения системы материальных точек внутренние силы и их моменты всегда входят в виде суммы всех сил или всех моментов сил, действующих со стороны каждого элемента тела на все другие элементы поэтому из уравнений движения они выпадают. Чтобы найти движение твердого тела, не нужно знать внут.ренних сил, действующих в этом теле. Потом, когда движение тела будет определено, мы сможем (как и в случае абсолютно жестких связей) найти и внутренние силы, действующие между отдельными элементами тела при данном движении. [c.399]

Если бы на статор мотора не действовали внешние силы со стороны подставки, то внутренние силы, действующие между статором и ротором, сообщали оы стлтору [c.422]

Приведенные соотношения (4 64) и (4 63) справедаивы в диапазоне существования наклонной мягкой прослойки, который регламентируется условиями выхода верхней (нижней) контактной границы прослойки, соответственно, в плоскость, проходящую через верхнего (нижнюю) точку внутренней поверхности сферической оболочки и параллельную ее экваториальной гаоскости. Данному условию отвечает следующее уравнение связи между геометрическими параметрами оболочки, мягкой прослойки и места ее расположения [c.243]

Совокупность тел (в том числе материальных точек), каким-то образом связанных между собой, назовем системой тел. Силы взаимодействия между телами, входящими в данную систему, называют внутренними, а силы, с которыми действуют на данную систему другие тела, — внешними. Если данную систему рассечь на части и рассматривать равновесие каждой части в отдельности, то внутренние для всей системы силы, действующие в сечениях, станут внещними силами для соответствующих частей системы. Такой метод позволяет определить внутренние силы, действующие в сечениях, и называется методом сечений. В технической механике он применяется весьма широко. Следует заметить, что деление сил на внешние и внутренние условно и зависит от постановки задачи и даже метода ее решения. [c.8]

Поскольку мы воспользовались методом сечений и выделили некоторый объем, мы должны действие отброшенной части тела на этот объем заменить системой сил, как это йеоднократно и делали ранее. Так как размеры граней могут быть приняты сколь, угодно малыми, то внутренние силы считаем равномерно распределенными, и нам достаточно указать значения возникающих в секущих площадках напряжений. Будем считать их заданными. Система обозначений остается прежней. Нормальные напряжения обозначаем через а , Оу и <у . Касательные напряжения обозначаются буквой т с двумя индексами. Первый индекс отвечает на вопрос, в какой площадке возникает напряже- [c.16]

Поскольку в каждой точке внутренней боковой поверхности фасонной части действую гидродинамические давления, то элементарные силы давления, сумм фуясь, образуют результирующую силу, которую необходимо учитывать при проектировании трубопровода. Если попытаться определить распределение давления по указанной поверхности и, суммируя элементарные силы, вычислить результирующую, то это приведет к сложной и трудоемкой задаче, которая в общем случае может быть решена только приближенно. Применение же уравнения количества движения дает весьма простое и достаточно точное решение. Выделим расчетный объем жидкости, проведя контрольную поверхность S по сечениям 1-1, 2-2, 3-3 и внутренней поверхности трубопровода между ними, т. е. S = + 2 + 5з + При составлении уравнения количества движения массы этого объема не будем учитывать касательные напряжения на поверхности трубы. Применяя общую векторную форму этого уравнения, получаем [c.183]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...