Давление среды

Рассмотрим процесс равновесного (без трения) адиабатного истечения газа через сопло из резервуара, в котором газ имеет параметры pi, У , h. Скорость газа на входе в сопло обозначим через i. Будем считать, что давление газа на выходе из сопла р2 равно давлению среды, в которую вытекает газ. [c.46]

При Р2 = Р расход, естественно, равен нулю. С уменьшением давления среды р2 расход газа увеличивается и достигает максимального значения при р2/р, = Ркр. При дальнейшем уменьшении отношения pi/p значение т, рассчитанное по формуле (5.17), убывает и при p2/pi = 0 становится равным нулю. [c.47]

Действительно, как известно из физики, импульс давления (упругие колебания) распространяется в сжимаемой среде со скоростью звука, поэтому когда скорость истечения меньше скорости звука, уменьшение давления за соплом передается по потоку газа внутрь канала с относительной скоростью с- -а и приводит к перераспределению давления (при том же значении давления газа р1 перед соплом). В результате в выходном сечении сопла устанавливается давление, равное давлению среды. [c.48]

Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа в выходном сечении и скорость распространения давления будут одинаковы. Волна разрежения, которая возникает при дальнейшем снижении давления среды за соплом, не сможет распространиться против течения в сопле, так как относительная скорость ее распространения (а — с) будет равна нулю. Поэтому никакого перераспределения давлений не произойдет и, несмотря на то что давление среды за соплом снизилось, скорость истечения останется прежней, равной скорости звука па выходе из сопла. [c.48]

Пусть в цилиндре под поршнем находится 1 кг газа при давлении р, равном в равновесном процессе давлению среды, и удельном объеме Vi (рис. 5-4). Плош,адь поршня F. Если сообщить газу некоторое количество тепла, то он будет расширяться при постоянном давлении и перемещать поршень до нового положения в точке 2. [c.57]

Рабочее тело может обмениваться теплотой со средой и совершать работу против давления среды. Обозначив через () — теплоту, переданную рабочим телом среде, и через Lq работу, совершаемую им над средой, получим [c.126]

Так как давление среды Рд постоянно, то [c.126]

Из этого уравнения следует, что при рг = pi расход т обращается в нуль. С уменьшением давления среды Рг расход газа будет увеличиваться. При некотором отио- [c.204]

Последнее позволяет объяснить, почему в суживающемся канале газ не может расширяться до давления меньше критического, а скорость не может превысить критическую. Действительно, как известно из физики, импульс давления распространяется в материальной среде со скоростью звука, и поэтому, когда скорость истечения будет меньше скорости звука (критической скорости), уменьшение внешнего давления передается по потоку газа внутрь канала и приводит к перераспределению давления в канале. В результате в выходном сечении канала устанавливается давление, равное давлению среды. Если же скорость истечения достигнет скорости звука (критической скорости), то скорость движения газа и скорость распространения давления будут одинаковы и никакое уменьшение внешнего давления не сможет повлиять иа распределение давлений внутри канала. Оно будет постоянным, а следовательно, будет неизменным, и давление в выходном сечении канала независимо от величины внешнего давления. [c.207]

Действительная индикаторная диаграмма одноступенчатого компрессора (см. рис. 16-3) отличается от теоретической (см. рис. 16-2) прежде всего наличием потерь на дросселирование в впускном и нагнетательном клапанах. Вследствие этого всасывание происходит при давлении газа в цилиндре, меньшем давления среды, из которой происходит всасывание, а нагнетание происходит при давлении, большем, чем давление в нагнетательном трубопроводе. 3>ти потери возрастают с увеличением числа оборотов компрессора. [c.249]

В экспериментальных работах выявлено, что основное влияние на эффективность процесса энергоразделения вихревых труб всех типов и конструктивного исполнения оказывает давление на входе Р. А.П. Меркулов [116] отмечает, что при сохранении давления среды, в которую происходит истечение охлажденных масс газа Р , рост входного давления однозначно определяющий рост степени расширения в вихревой трубе по охлажденному потоку Р /Р , приводит к росту э Й>ектов охлаждения Т и холодопроизводительности q (рис. 2.7). [c.49]

При определенных условиях (определенном сочетании режимных и геометрических параметров) наблюдается реверс вихревой трубы, заключающийся в том, что из отверстия диафрагмы истекают не охлажденные, а подогретые массы газа. При этом полная температура периферийного потока, покидающего камеру энергоразделения через дроссель, ниже исходной. А.П. Меркуловым введено понятие вторичного вихревого эффекта [116] и предпринята попытка его объяснения, основанная на теоретических положениях гипотезы взаимодействия вихрей. При работе вихревой трубы на сравнительно высоких степенях закрутки в приосевой зоне отверстия диафрагмы вследствие существенного снижения уровня давления в области, где статическое давление меньше давления среды, в которую происходит истечение (Р < J ), возникает зона обратных в осевом направлении течений, т. е. в отверстии диафрагмы образуется рециркуляционная зона. При некотором сочетании режимных и геометрических параметров взаимодействие зоны рециркуляции и вытекающих элементов в виде кольцевого закрученного потока из периферийной области диафрагмы приводит к образованию вихревой трубы, наружный [c.89]

Согласно этой модели, самая низкая температура, которую можно получить при обратимом адиабатном расширении газа от начального давления до давления среды, в которую происходит истечение, определяется соотношением [c.159]

Вихревая труба может работать в режиме вакуум-насоса. Это будет происходить в том случае, когда давление среды, в которую происходит истечение, будет достаточно высоким и когда суммарный расход через отверстие диафрагмы станет отрицательным (ц < 0). Минимальное давление ( ) ,in при вакуумировании замкнутого объема определяется очевидным условием ц = О [116]. Максимум коэффициента эжекции при фиксированном давлении (для случая ц < 0) достигается при критическом течении подсасываемого газа по всему сечению отверстия диафрагмы. [c.214]

Исходными данными при расчете двухконтурной вихревой трубы является глубина охлаждения и снимаемый теплосъем Q , который в конечном итоге совместно с теплопотерями должен определить потребную холодопроизводительность разрабатываемого устройства — вихревого холодильного агрегата (ВХА). Если давление среды, где размещен охлаждаемый объект, отличается от атмосферного, то его конкретное значение так же входит в условия однозначности, т. е. должно быть задано Р . В противном случае принимается, что давление холодного потока равно атмосферному давлению. [c.227]

В сосуде объемом 200 л находится углекислота при температуре /х = 20° С и давлении р = 10 МПа. Температура среды to = 20° С, давление среды Ро = = 0,1 МПа. [c.122]

Определить теоретическую скорость адиабатного истечения воздуха через сопло Лаваля, если Pi = 0,8 МПа г. /, == 20" С, а давление среды на выходе из сопла = - 0,1 МПа. [c.221]

Функциональная (оперативная) диагностика регистрация параметров технологического процесса и технического состояния (темпе ратура, давление, среда, уровень вибрации и др.) [c.164]

РД 26-02-62-88. Нормы и методы расчета на прочность элементов сосудов и аппаратов, работающих под давлением сред, вызывающих сероводородное коррозионное растрескивание. - М. ВНИИНЕФТЕМАШ, 1988. [c.270]

Всякий термодинамический процесс может возникнуть только при нарушении механического или термического равновесия, т. е. при сжатии или расширении газа (давление среды больше или меньше давления газа), при нагреве или охлаждении газа (температура среды больше или меньше температуры газа). Чем сильнее нарушается равновесие, тем быстрее в общем случае проходит процесс и тем более резко будет нарушаться состояние покоя газа в газе возникают конвекционные токи, вызываемые разностью температур в массе газа, и вихревые движения, вызываемые разностью давлений. Для газа, находящегося в таком неустойчивом состоянии, уравнение состояния не может быть применено до тех пор, пока газ не придет в состояние равновесия. Для того чтобы во время этих изменений уравнение состояния было бы справедливо, необходимо, чтобы газ во всей своей массе имел одинаковые давления и температуры, а для этого необходимо, чтобы изменения его состояния происходили очень медленно, вернее, даже бесконечно медленно. Бесконечно медленные изменения состояния газа возможны только при условии наличия бесконечно малых разностей давлений и температур газа и окружающей среды. Процессы, происходящие при бесконечно малых разностях давлений и температур, называются равновесными процессами, а так как они протекают бесконечно медленно, то их называют иногда квазистатическими (дословный перевод с латинского почти равновесными). [c.48]

Постоянство расхода G = при р р р может быть объяснено тем, что при понижении давления среды не происходит понижения давления на срезе сопла. Установившееся на срезе сопла давление р р соответствует наличию критической скорости, равной скорости звука, причем это максимальная скорость, которую может иметь газ при истечении через суживающиеся сопла. При этой скорости никакое уменьшение внешнего давления внутрь сопла не передается оно как бы сносится потоком газа, движущимся с той же скоростью, с какой распространяются возмущения, т. е. уменьшается давление. [c.134]

Превышение / над и сопряжено с наличием внешней среды оно тем больше, чем больше давление среды [c.30]

Для того чтобы тело производило работу, его состояние должно изменяться. Однако процесс изменения состояния однородного тела, находящегося во внешней среде с постоянными р и Т, может происходить только в том случае, если его давление и температура не равны р, Т, т. е. если тело не находится в равновесии с окружающей средой. (В более сложных системах с химическими реакциями или фазовыми превращениями состояние системы может изменяться и при неизменных р и Т, равных р и Т. ) Таким образом, в общем случае следует исходить из того, что равновесия между телом и окружающей средой может и не быть, т. е. температура и давление тела не равны температуре и давлению среды Т Т, р ф р, г энтальпия и энтропия тела в начальном и конечном состояниях имеют вполне определенные значения. [c.81]

Это явление, заключающееся в невозможности воздействия на поток жидкости путем уменьшения давления среды, в которую происходит истечение жидкости, т. е. в запирании потока от внешнего воздействия, называют кризисом течения , а скорость истечения жидкости в момент кризиса — критической скоростью течения. Последняя, как ясно из сказанного выше, равняется скорости распространения слабых волн в жидкости. В дальнейшем критической скоростью будем называть (независимо от того, имеет место кризис течения или нет) скорость течения, равную местной скорости распространения слабых волн. [c.301]

Этот вывод имеет силу для любых начальных давлений газа как бы ни было велико по сравнению с внешним давлением р (т. е. давлением среды, в которую происходит истечение) начальное давление р , скорость газа на выходе из суживающегося сопла никогда не может стать больше критической скорости истечения, равной скорости звука в выходном сечении сопла. [c.307]

Следует подчеркнуть, что для теплообменника, установленного в потоке, это выражение справедливо не только в изобарном [фоцессе, но и в процессе с трением, когда давление среды уменьшается из-за сопротивления. [c.45]

Давление среды ускоряет электрохимическую коррозию металлов из-за изменения растворимости газов, участвующих в коррозионном процессе ( например кислорода), а так хе из-за появления механических напряхений в металле. [c.42]

Сдоп — расход дополнительно вводимых в приосевую дону масс газа А7 д п — изоэнтропное охлаждение газа в процессе адиабатного истечения от давления дополнительно вводимых масс газа до давления среды, в которую происходит истечение охлажденных масс. [c.83]

К сожалению, в [197] не дано полное качественное разъяснение физической стороны явления. К числу жестких следует отнести допущение о пренебрежении осевой составляющей скорости. Для расчета профиля температуры необходимо знать характер распределения окружной скорости, который зависит не только от термодинамических параметров потока газа на входе в камеру энергоразделения вихревой трубы, но и от ее геометрии, а также от давления среды, в которую происходит истечение. Остановимся менее подробно на теоретических концепциях Шепе-ра [255] и А.И. Гуляева [59—61], рассматривавших процесс энергоразделения как результат обмена энергией в противоточном теплообменнике класса труба в трубе. Сохранив в принципе основные идеи представителей третьей фуппы гипотез, Шепер рассматривал ламинарный теплообмен. А.И. Гуляев, сохранив основные моменты физической картины Шепера, заменил лишь конвективно-пленочный коэффициент теплопередачи турбулентным обменом. Эти рассуждения не выдерживают критики по первому критерию оправдания, так как предполагают фадиент статической температуры, направленный от оси к периферии, что противоречит экспериментальным данным [34—40, 112, 116]. Однако опыты Шепера [255] и А.И. Гуляева [59-61] позволили сделать некоторые достаточно важные обобщения по макроструктуре потоков в камерах энергоразделения вихревых труб [c.167]

Основными элементами всех вихревых охладителей, нагревателей, кондиционеров, гипотермических устройств, термостатов является вихревая труба адиабатного или неадиабатного типа. Поэтому рассмотрим процесс их расчета и проектирования на заданную холодо- или теплопроизводительность с использованием имеющихся характеристик, полученных опытным путем. Исходными данными для расчета являются температура Т или Т и холодопроизводительность если речь идет об охлаждении, либо теплопроизводительность для случаев подогрева Q . Очень часто известно давление среды Р, Р, в которую происходит истечение того или иного из потоков. Известными или заданными следует считать температуру и давление исходного сжатого газа. [c.220]

Соединения элементов сосудов и трубопроводов, содержащих жидкости или газы, должны удовлетворять условиям плотности (герметичности). Для этого контактирующие поверхности механических соединений должны быть сжаты AaBJieHneM, сугцественно превышающим давление среды. [c.56]

Полная сила, растя1иваю1цая винты нри действии расчетного давления р, складывается из силы давления среды на крышку и остаточной силы, потребной для сжатия прокладки [c.117]

Влияние те Л11ературы и давления среды на скорость протекания коррозионных процессов [c.24]

К динамическим граничным условиям относятся соотношения, накладывающие ограничения на давление. Например, если жидкость соприкасается с другой неподвижной средой (граница воды с воздухом), то касательное напряжение вдоль этой границы полагается равным нулю, а нормальное наирял<ение — постоянному давлению среды, с которой граничит жидкость. [c.247]

На сегодняшний день существздот тысячи видов конструкционных материалов. Одни из них разрабатываются и применяются для очень специфических условий, например, для работы за полярным кругом, где морозы достигают -80 С. Другие же чрезвычайно распространены одна из самых дешевых сталей - сталь СтЗ применяется практически повсюду, где нет агрессивных сред, невелико давление среды (р<1,6 МПа) и температура Т лех ит в интервале (-20 -1-200) °С. [c.99]

При испытаниях на усталость в коррозионных средах для реализации этого механизма не обязательно наличие остаточной пластической деформации в том случае, когда толщина окисных пленок соизмерима с раскрытием вершины трещины. Поэтому этот механизм проявляется при низких припоро-1 овых скоростях трещины, когда невелико раскрытие трещины и возможно образование продуктов коррозии. При испытаниях в жидких средах и высоких частотах нагружения эффект закрытия тренцзны может быть связан с давлением среды, которая не успевает выйти из устья трещины. [c.54]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...