Движение ракеты

Составить дифференциальное уравнение восходящего движения ракеты. Эффективную скорость Ve истечения газов ) считать постоянной. Масса ракеты изменяется по закону т = [c.333]

Масса ракеты, описанной в задаче 45.2, изменяется до / = /о но закону т = /Пое 5 Пренебрегая силой сопротивления, найти движение ракеты и, считая, что к моменту времени to весь заряд практически сгорел, определить максимальную высоту подъема ракеты. В начальный момент ракета имела скорость, равную нулю, и находилась на земле. [c.334]

ТЕЛО ПЕРЕМЕННОЙ МАССЫ. ДВИЖЕНИЕ РАКЕТЫ [c.287]

Формула Циолковского. Найдем, как происходит движение ракеты под действием только одной реактивной силы, считая F"=0, а относительную скорость истечения и постоянной. Направим координатную ось х в сторону движения (см. рис. 294). Тогда гг, =—и и уравнение (25) в проекции на ось х, если в [c.289]

Работы К. Э. Циолковского посвящены вопросам движения ракет. Полученные им результаты заложили основу современной науки о движении реактивных аппаратов. [c.141]

Применим уравнение Мещерского к свободному движению ракеты без учета сил притяжения к Земле и сопротивления воздуха. В этом случае [c.143]

Определим движение ракеты уравнением (52.2) при Р = 0 в проекциях на ось X, направленную по оси ракеты в сторону ее движения [c.143]

Умножив полученное уравнение на dt и разделив переменные, проинтегрируем его в пределах, соответствующих начальному моменту движения ракеты о = 0 и некоторому моменту t при ее движении [c.143]

Это уравнение называется уравнением Мещерского. Оно описывает поступательное движение ракеты на прямолинейном активном участке траектории. [c.119]

Первый способ. Движение ракеты соответствует общему случаю движения твердого тела, причем винтовая ось совпадает с осью ракеты. В общем случае движения твердого тела скорость любой его точки определяется формулой (2 ) [c.502]

Задача 879. В конце пускового участка ракета имеет скорость, величина которой равна v , а угол наклона к горизонту а . В дальнейшем движение ракеты регулируется таким образом, что величина скорости остается постоянной. Найти уравнение траектории ракеты, считая, что сила тяги направлена по направлению скорости. Поле силы тяжести считать однородным, массу ракеты постоянной аэродинамической подъемной силой и сопротивлением воздуха пренебречь. [c.317]

Модель ракеты, имевшая в момент старта вес Р=10Н, поднимается вертикально вверх. Пренебрегая сопротивлениями движению ракеты, определить ее ускорение, если относительная скорость истечения продуктов сгорания топлива и = 1000 м/с, а секундный расход топлива составляет 0,05 кг/с. [c.107]

Теоремы о движении центра масс и о количестве движения системы являются основой для расчета реактивных движений. Ракета для своего полета не нуждается во внешней среде . Газообразные продукты горения с большой скоростью выбрасываются из сопла. Это движение продуктов горения происходит под действием внутренних сил, а потому не может повлиять на движение центра масс всей системы, включающей газы и корпус ракеты. [c.142]

Особенно важным примером движения тела переменной массы является движение ракеты. Масса здесь изменяется из-за выбрасывания из ракеты газов и других продуктов сгорания топлива. [c.412]

Вертикальное д в н ж е и п е раке т ы. Задачу о вертикальном движении ракеты решим, принимая ряд упрощающих предположений. Будем пренебрегать сопротивлением среды, в которой движется ракета, и примем, что ускорение силы тяжести постоянно. [c.416]

Ракета летит по вертикали вверх при непрерывном вытекании продуктов горения топлива. Пусть скорость вытекания газов относительно ракеты равна а. Примем, что масса вытекающих за секунду пороховых газов д= —т постоянна во времени. Требуется определить закон движения ракеты, принимая, что ее начальная скорость равна нулю и д=/гт , где /Пд — начальная масса ракеты. [c.416]

Для релятивистского движения ракеты было найдено в (59), что V =() - = h(a t l ). [c.409]

Полезно на примере спасания метеорологической ракеты В-2А ), предназначенной для исследования атмосферы на высотах порядка 200-Ю- м, проследить за последовательными этапами спуска и соответствующими этим этапам изменениями характерных параметров движения ракеты (t — время в с, v — вертикальная скорость снижения в м/с, Н — высота ракеты над уровнем моря в м, F — миделевая площадь купола парашюта в м ). [c.45]

В общепринятой схеме расчета траектория полета ракеты разбивается на два основных участка 1) активный участок движения ракеты под действием реактивной тяги, тяготения и взаимодействия ракеты с окружающим ее воздухом и 2) пассивный участок движения ракеты под действием только тяготения и взаимодействия с окружающей средой при выключенном двигателе (исчерпании ресурсов топлива). Пассивный участок траектории при достижении ракетой достаточно большой высоты и выхода ее из плотных слоев атмосферы соответствует тому свободному от сопротивления воздуха участку полета ракеты, который был уже рассмотрен ранее в 92—94. [c.124]

В результате численного интегрирования систем уравнений движения ракеты на активном участке (24) и на той части пассивного участка, где должно учитываться влияние силы сопро- [c.126]

Разобранный пример с лифтом, движущимся с ускорением а>о, равным ускорению g свободного падения тел вблизи поверхности Земли, представляет собой простейший пример осуществления невесомости. Аналогичное явление невесомости обнаруживается в кабине самолета, совершающего свободное поступательное движение под действием силы тяжести при выключенных двигателях и в столь разреженных слоях атмосферы, что можно пренебречь сопротивлением и подъемной силой, возникающими при взаимодействии самолета с окружающей его воздушной средой (или в обычной атмосфере при специальном управлении самолетом). Невесомость испытывают также космонавты при поступательном движении ракеты на пассивном участке ее траектории ( 105) при пренебрежимо малом сопротивлении воздуха. [c.427]

Вертикальное движение ракеты в однородном поле тяжести. [c.220]

Заметим, что решение задачи о движении ракеты с постоянной тягой или интегрирование уравнений движения электрона атома водорода в постоянном однородном электрическом поле возможно только в параболических координатах. [c.66]

Дифференциальное уравнение движения точки переменной массы, или уравнение Мещерского. Найдем уравнение движения ракеты, [c.594]

Формула Циолковского. В качестве иллюстрации применения уравнения Мещерского рассмотрим поступательное движение ракеты под действием одной лишь реактивной силы, предполагая, что ракета движется вне поля тяготения и не встречает сопротивления среды. Пусть относительная скорость истечения частиц будет постоянна по модулю и направлена коллинеарно вектору скорости у ракеты в сторону, противоположную движению ракеты. Определим скорость, достигаемую ракетой по окончании процесса сгорания горючего. [c.596]

Составим уравнение движения ракеты, используя уравнение (8), которое в рассматриваемом случае примет вид [c.597]

В 90 нами уже была рассмотрена задача (см. задачу 79) о движении материальной точки в поле тяготения Земли для случая, когда дальность и высота полета траектории материальной точки были достаточно малы по сравнению с радиусом Земли. Здесь же мы рассмотрим задачу о движении материальной точки в поле тяготения Земли для случая, когда дальность и высота полета траектории этой точки сравнимы с радиусом Земли в этом случае необходимо (в отличие от задачи 79) учитывать изменение силы тяготения с расстоянием. Исследование этой задачи сыграло большую роль при изучении движения ракет дальнего действия и искусственных спутников [c.673]

От каких факторов яависит скорость свободного движения ракеты [c.145]

В заключение этого параграфа рассмотрим движение ракеты на активном прямолинейном участке траектории (рис. III.26). В качестве объема W рассмотрим объем, ограничень ый внешней оболочкой корпуса ракеты и срезом сопла. Предположим, что процесс горения топлива протекает достаточно медленно и что поэтому на интересующем нас интервале времени скорость движения центра инерции масс, расположенр]Ых внутри ракеты, относительно ее корпуса пренебрежимо мала по сравнению со скоростью самой ракеты. Рассматривая разгон ракеты на прямолинейном активном участке траектории, пренебрежем вращением ракеты относительно собственных осей, т. е. предположим, что ракета движется поступательно. [c.119]

Задача 413. Ракета, движущаяся вертикально вверх равноускоренно, в момент окончания процесса горения рабочего вещества (активный участок траектории) достигла высоты 30 км, имея скорость 7200 KMj4. Считая дальнейшее движение ракеты равнозамед- [c.166]

Теоремы о движении центра масс и о количестве движения системы являются основой для расчетов реактивных движений. Ракета для своего полета не нуждается во внешней средеi. Газообразные продукты горения с большой скоростью выбрасываются из сопла. Это движение продуктов горения (назовем их пороховыми газами) происходит под действием внутренних сил, а потому не может повлиять на движение центра тяжести всей системы, включающей пороховые газы и корпус ракеты. Если до взрыва ракета была неподвижна, то движение газов так компенсируется движением корпуса ракеты в противоположном направлении, что сумма количеств движения всей системы равна нулю и центр масс всей системы остается неподвижным и после взрыва. [c.301]

Решение. Запишем уравнение движения ракеты — уравнение (3.13) —в проекциях на вертикальную ось с положительным направ-1ением вверх [c.83]

Следует учитывать, что специальная теория относительности, базирующаяся на этих постулатах, описывает только инер-циальные системы. Конечно, в да пюй системе можно рассматривать ускоренное движение точки см. формулы релятивистской механики (7.28) и др. ], но ускоренное переносное движение относится к проблемам, исследуемым обп ей теорией относительности, развитой в последующих работах Эйнштейна (1916 г. и позднее). Поэтому обречены на провал иногда встречающиеся в популярной литературе попьггки применять формулы специальной теории отн(зсительности к разбору всяких парадоксов, связанных, например, с движением ракет, стартовавших с Земли и вернувшихся на нее после того или иного полета в космосе. Следует помнить, Ч1 0 взлет и возвращение ракеты происходят с громадными ускорениями и поэтому применение аппарата специальной т(юрии относительности см. (7.20) — [c.372]

Решение задачи динамики полета ракет представляет значительные расчетные трудности, связанные с необходимостью использования в уравнениях движения ракет эмпирических членов, количественно определяемых при испытаниях ракетных двигателей (а также по результатам опытов в натурных условиях) и задаваемых графиками или таблицами. В связи с этим уравнения динамики полета ракет приходится интегрировать численными методами с широким привлечением для этой цели электронных вычислительных машин (ЭВМ). Обработка результатов такого рода вычислен1п 1 позволяет установить некоторые общие закономерности, использование которых при проектировании ракет оказывается существенным. [c.123]

В настоящем курсе мы можем лишь вкратце объяснить постановку задач динамики ракет и осветить некоторые выводы из решений этих задач, иолноетью оиуекая вопросы численного интегрирования основных дифференциальных уравнений движения ракет. [c.123]

Уравнения движения ракеты на той части пассивного участка, где нельзя пренебрегать действием на ракету окружаюи его воздуха, в указанных земных координатах будут иметь вид dv dv [c.126]

Движение ракеты вне поля сил. Пусть точка Р переменного состава движется в безвоздушном пространстве вне поля сил. Дви кепне точки моделирует, например, движение ракеты в космическом пространстве, если ракету принять за точку и пренебречь силами сопротивления космической среды, гравитациоппым притяжением, силами светового давления и т. п. Тогда R = О и из равен- [c.218]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...