Столкновения атомные

Большая часть наших знаний о плазме получена из исследований газового разряда. В настоящее время интерес к изучению плазмы резко возрос в связи с проблемой энергетического использования термоядерных реакций синтеза легких ядер, а также в связи с использованием плазмы в качестве пара (рабочего вещества) в МГД-генераторах. При большой температуре газа, когда он находится в. состоянии плазмы и частицы движутся с большими скоростями, становятся возможными преодоление кулоновского потенциального барьера при столкновениях атомных ядер и их синтез. Практически особо важное значение представляет возбуждение термоядерных реакций в дейтерии, так как в этом случае такие реакции должны идти при относительно меньших температурах (Г 10 К). Горение ядер дейтерия в результате их синтеза в а-частицы приводит к выделению большой энергии. [c.215]

СТОЛКНОВЕНИЯ АТОМНЫЕ — элементарные акты соударения двух атомных частиц (атомов, молекул, электронов или ионов). С. а. делятся на упругие и не-упругие. [c.691]

Кроме У. твёрдых тел в физике изучают столкновения молекул, атомов и элементарных частиц (см. Столкновения атомные). [c.206]

СТОЛКНОВЕНИЕ НУКЛОНОВ — СТОЛКНОВЕНИЯ АТОМНЫЕ [c.87]

СТОЛКНОВЕНИЯ АТОМНЫЕ — СТОНА [c.88]

При квант, переходах без излучения А. получает или отдаёт энергию при вз-ствиях с другими ч-цами, с к-рыми он сталкивается (напр., в газах) или длительно связан (в молекулах, жидкостях и ТВ. телах). В атомарных газах в промежутках между столкновениями можно считать А. свободным во время столкновения (удара) он может перейти на другой уровень энергии (неупругое столкновение, при упругом столкновении изменяется лишь кинетич. энергия А., а внутренняя остаётся неизменной). Столкновение свободного А. с быстро движущимся эл-ном — возбуждение А. электронным ударом — один из методов определения уровней энергии А. (см. Столкновения атомные). [c.39]

ВОЗБУЖДЕНИЕ атома или молекулы, переход атома или молекулы из основного состояния в состояние с большей энергией (на один из вышележащих уровней энергии). В. происходит при столкновениях ч-ц (см. Столкновения атомные) или при вз-ствии ч-цы [c.81]

И. п. используются в разл. физ. экспериментах и в технике. При прохождении И. п. через газы они рассеиваются вследствие столкновений (см. Столкновения атомные) ионов С атомами газа. Чтобы уменьшить этот эффект, И. п. получают в условиях достаточно высокого вакуума. Онре-деление параметров ионного пучка в разл. его сечениях значительно облегчается путём использования Лиувилля теоремы (см. Электронные пучки). [c.231]

Осн. роль в механизме П. и. играет туннельный эффект. П. и. широко используется в разл. вариантах активной и пассивной диагностики плазмы. См. также Ионизация, Столкновения атомные. ф См. лит. при ст. Ионизация. ПЕРЕЗАРЯДКИ РЕАКЦИЯ, ядерная реакция типа (р, п), (п, р), (л+, л °), (я , я ") и др. [c.524]

УДАРЫ ВТОРОГО РОДА (столкновения второго рода, соударения второго рода), не упругие столкновения возбуждённых атомов, ионов и молекул между собой и с эл-нами, при к-рых происходит увеличение кинетич. энергии сталкивающихся ч-ц за счёт их внутр. энергии (энергия возбуждения полностью или частично переходит в кинетич. энергию разлетающихся после столкновения ч-ц). Подробнее см. Столкновения атомные. [c.780]

Электрон, который близко подходит к атому, отталкивается электронным облаком, но нарушает, в свою очередь, расположение облака. Окончательный результат зависит от скорости электрона (его энергии и направления движения). Медленный электрон легко отражается, а атомное электронное облако претерпевает лишь незначительное возмущение это так называемое упругое соударение. Классически его можно представить как столкновение двух идеально упругих шаров, обменивающихся кинетической энергией. Изменения потенциальной энергии атома здесь не происходит. [c.43]

При химических реакциях атомы или молекулы веществ, вступающих в реакцию, должны войти в тесное соприкосновение — столкновение, перестроить свои атомные или молекулярные орбитали, с тем чтобы они могли образовать новые химические связи и построить новые молекулы продуктов реакции. В результате этого взаимодействия концентрация начальных продуктов будет уменьшаться, а конечных — увеличиваться. Химические реакции могут быть необратимыми, т. е. идущими только в одном направлении, но могут быть и обратимыми, направление которых будет зависеть от внешних условий — р, Т, С. Обратимые реакции не доходят до конца, а только до состояния равновесия (см. п. 8.3, 8.4). [c.295]

Найденный результат чрезвычайно важен для многих разделов атомной физики. Мы грубо оценили среднее время жизни атома по отношению к процессам излучения. Последнее обстоятельство весьма существенно, так как в дальнейшем мы увидим, что среднее время жизни атома в возбужденном состоянии может определяться и другими причинами, например столкновениями. Конечно, к исследованию атомных систем, содержащих громадное число излучающих атомов, нужно подходить лишь с позиций статистической физики более того, корректное описание излуче- [c.61]

Лоренцев контур спектральной линии, обусловленный атомными столкновениями [c.66]

Поэтому представляет интерес исследование наиболее многообещающих способов возбуждения атомных ядер. Имеются два основных метода возбуждение в результате поглощения излучения (гамма-излучения) и возбуждение с помощью непосредственных столкновений частиц высоких энергий с атомными ядрами. [c.147]

V в направлении оси Ох. Обозначим через S энергию этой частицы, через т массу электрона, через NZ число электронов в 1 Л4 , через Z порядковый номер элемента, через Ь минимальное расстояние электрона от траектории пролетающей частицы, называемое прицельным параметром. Опишем круговой цилиндр радиусом, равным прицельному расстоянию Ь, с осью, совпадающей с траекторией частицы, таким образом, чтобы боковая поверхность цилиндра проходила через точку, в которой находится электрон (рис. 1). Будем принимать, что взаимодействие-столкновение частицы с атомным электроном не оказывает существенного влияния на траекторию пролетающей частицы, а координаты, электрона заметно не изменяются за время взаимодействия-столкновения, т. е. если Л [c.18]

Частица, пролетающая через вещество, взаимодействует (сталкивается) с атомными электронами и с атомными ядрами. Из соотношения (11.3) следует, что отношение средней энергии, передаваемой при столкновениях электронам, к средней энергии, передаваемой ядрам, равно [c.22]

Взаимодействие-столкновение пролетающей частицы с атомами, сопровождающееся например, ионизацией (или другими процессами), при данной скорости v имеет свою определенную вероятность, которая в атомной физике обычно характеризуется эффективным сечением о ионизации (или другого процесса). Выясним смысл эффективного сечения. [c.25]

Однако рассеяние заряженных частиц на электронах атомной оболочки часто сопровождается ионизацией атомов, приводит к потерям энергии и торможению частицы. При столкновении нуклонов или я-мезонов с нуклонами, как увидим ниже (гл. IX), возможно рождение новых частиц, изменение структуры и состояния сталкивающихся частиц. Такие процессы называются неупругим рассеянием или неупругими столкновениями. [c.27]

Из космического пространства в земную атмосферу постоянно поступает поток атомных ядер (в основном протонов) высокой энергии. Эти частицы называются первичными космическими лучами. Проходя через толщу земной атмосферы, частицы первичных космических лучей вызывают разнообразные ядерные процессы и порождают много видов вторичных частиц л-мезоны, р,-частицы, К-мезоны, гипероны и др. Вторичные частицы отличаются от первичных по своей природе и обладают меньшей средней энергией. При столкновении первичных космических лучей с атомами земной атмосферы могут также возникнуть вторичные протоны и нейтроны. Поток вторично образованных частиц в земной атмосфере называется вторичной компонентой космических лучей. На высотах ниже 20 км преимущественно (почти полностью) космические лучи носят вторичный характер. [c.73]

Энергия относительного движения ядер может быть увеличена путем повышения температуры. Поэтому повышение температуры приводит к быстрому возрастанию вероятности туннельного сближения ядер Ai и Л2. Сущность ядерных реакций слияния в том и состоит, что оголенные атомные ядра за счет своей кинетической энергии при столкновении преодолевают потенциальный барьер и подходят друг к другу на такое близкое расстояние что под действием ядерных сил сцепления они сливаются в единую систему — новое, более сложное ядро. Поскольку необходимая для слияния ядер кинетическая энергия подводится к ним как тепловая энергия, то такие ядерные реакции и называются термоядерными реакциями слияния (синтеза). [c.325]

При столкновениях с электронами и др. атомными частицами элементарпы] акт В. а. л м. характеризуется сечением возбуждения а, зависящим от строения сталкивающихся частиц и скорости их относит, движения v (см. Столкновения атомные). Для анализа кинетики возбуждения используется величина, паз. скоростью возбуждения [c.300]

Квазимолекулярный характер процессов столкновений атомных частиц при малых скоростях может приводить к более эффективному, чем в электронных столкновениях (при тех же скоростях), образованию иоиов с зарядом больше единицы. [c.194]

Наиб, простой случай М, в.— упругое столкновение атомов идеальных газов, к-рое в данной статье рассматриваться не будет (см, Столкновения атомные). В др, случаях М. в. неоднозначно ввиду многообразия условий, в к-рых могут оказаться атомы. Их внутр. энергия может измениться на десятки эВ только за счёт внеш. воздействий, к-рые способны воспринять и сохранить на какое-то время внеш. электронные оболочки атомов неск. порядков величины занимает диапазон газокинетическнх и поперечных сечений других, более сложных процессов, различны симметрия и пространств, ориентация электронных плотностей их оболочек. Все эти характеристики атомов непосредственно онроде-ляют М. в. [c.78]

Вычисление 11 и составляет задачу Р. т. Если, 1фоме направления относит, импульса, никакие др. квантовые чпсла не изменяются, то расслшние наз. упругим. Рассеяние с возбуждением одной из частиц или с образованием новых частиц наз. неунругим их теорию см. в ст. Столкновение нуклонов, Столкновения атомные, Ядерные реакции. Тормозное иалутше. [c.358]

Нойтроны при двилсеиип веществе < электронными o j-лочками атомов не взаимодействуют и возбуждать или ионизировать атомы не могут. При столкновении с атомными ядрами они испытывают рассеяние или вызывают ядерные реакции с выходом из ядра заряженных частиц и гамма-квантов. Таким образом, конечными результатами взаимодействия с веществом любого вида ядерного излучеиия являются ионизация и [c.325]

Ядернымн реакциями называются превращения атомных ядер, происходящие в результате их взаимодействия с элементарными частицами или друг с другом. Обычно ядерная реакция вызывается бомбардировкой ядер некоторого вещества потоком ускоренных частиц протонов, а-частиц, нейтронов и т. д. В результате интенсивного взаимодействия исходного ядра А и сталкивающейся частицы а образуется новое ядро — ядро продукт В и некоторая частица Ь, разлетающиеся в различных направлениях от места столкновения. В большинстве ядерных реакций участвует одна исходная нара (ядро А и частица а) и вторая конечная нара (ядро продукт В и частица Ь). Ядерные реакции символически записываются так [c.262]

В зависимости от внешних условий и свойств излучающего атома преобладать может либо та, либо другая причина уширения. При достаточно низких давлениях основную роль играет допплеровское уширение в видимой области спектра Асод a 10 с (Т = 500 К, атомный вес 20). Естественная ширина обычно значительно меньше ( 10 " ). Поэтому для ее изучения Вин и применял в качестве источника света атомный пучок (каналовые лучи, см. 158). Понятно, что уширение из-за неупругих столкновений и фазовой модуляции увеличивается с ростом давления, так как при этом сокращается время свободного пробега. Обычно уширение из-за столкновений становится заметным при давлениях, превышающих 10 мм рт. ст., и начинает преобладать при давлениях порядка атмосферы. [c.741]

Представляет интерес отметить, что если между атомами, молекулами, ионами и электронами столкновения происходят достаточно часто, то между ними устанавливается тепловое равновесие, и распределение скоростей всех частиц можно найти по закону Максвелла, причем средние кинетические энергии частиц разных сортов будут одинаковы. Это, по-видимому, имеет место, когда дуговой разряд происходит при атмосферном давлении или при несколько более низком. Но если давление в дуге достаточно мало, то, как показывает опыт, равновесие между атомами и электронами может и не наступить, хотя равновесие между атомами, равно как и равновесие между электронами, может установиться ). Таким образом, можно говорить об атомной температуре (максвелловское распределение скоростей атомов, соответствующее температуре Та) и об электронной температуре (максвелловское распределение скоростей электронов, соответствующее температуре Т ), но неравноГд, а значительно выше (Т Тд). [c.743]

Будем считать, что можно ввести время релаксации, которое связано с длиной свободного пробега носителя и его скоростью соотношением x=XjV ,p. В модели свободных электронов Друде предполагалось, что электроны сталкиваются с атомными остатками, расположенными в узлах решетки. В этом случае следовало ол идать, что длина свободного пробега должна быть сравнима с межатомными расстояниями. Однако оценка длин свободного пробега по измеренной удельной электропроводности дает значения, во много раз превышающие межатомные расстояния. Этот факт свидетельствует о том, что столкновения электронов в кристаллах имеют другую природу. [c.249]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...