Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Вектор единичный

Для координатных систем, не являющихся ортогональными, также можно говорить о физических компонентах при условии, что выбран векторный базис, составленный безразмерными векторами единичной длины. Однако в этом случае выбор неоднозначен. Можно взять векторы единичной длины, имеющие те же самые направления, что и векторы естественного базиса. В качестве альтернативы можно выбрать также векторы, имеющие направления векторов дуального базиса. В соответствии с этим мы определяем физически контравариантные компоненты или физически ковариантные компоненты векторов. Аналогичные замечания можно высказать и в отношении тензоров. Мы не будем использовать каких-либо компонент такого типа.  [c.81]


При движении сосуда в поле сил тяжести вектор единичной массовой силы у в каждой точке жидкости представляет собой сумму единичной силы тяжести и единичной силы инерции / переносного движения  [c.74]

Результирующая сила Р == Рр + Р проходит через центр тяжести вытесненного телом объема V жидкости и направлена в сторону, противоположную вектору единичной массовой силы.  [c.78]

При горизонтальном движении сосуда с ускорением а свободная поверхность жидкости наклонится к горизонту под углом р, определяемым из условия, что свободная поверхность нормальна к вектору единичной массовой силы в данном случае можно непосредственно получить (рис. IV—10, б)  [c.82]

Результирующий вектор единичной массовой силы, имеющий проекции X, Y н Z, всегда направлен нормально к поверхности уровня в данной ее точке и в сторону возрастания давления.  [c.68]

Единичные векторы, а) Начертите вектор единичной длины, умножьте его на 4 и начертите новый вектор.  [c.63]

Здесь г — радиус-векторы точек по отношению к системе координат, общей для всех тел и —вектор перемещения точки г, Оу (и) — компоненты тензора напряжений, связанные с вектором и = а г) с помощью уравнения состояния, вид которого пока фиксировать не будем v — компоненты вектора единичной нормали V к S, внешней к Q (/ ) —заданные на S перемещения, ниже для простоты предполагаемые нулевыми Р —заданные на So поверхностные усилия.  [c.289]

Вектор единичной массовой силы q в каждой точке жидкости представляет собой сумму единичной силы веса g и единичной силы инерции / переносного движения  [c.77]

Яу, Яг — проекции единичной массовой силы q на координатные оси. Вектор единичной Массовой силы q определяется соотношением  [c.75]

Давление в жидкости меняется по всем направлениям, кроме тех, которые нормальны к вектору единичной массовой силы поверхности уровня (поверхности равного давления) в каждой своей точке нормальны направлению вектора единичной массовой силы, действующей в этой  [c.76]

Вектор единичной силы инерции  [c.316]

А) Поступательное движение. Бесконечно малый параллельный перенос приводит к одинаковому перемещению всех точек твердого тела. Обозначим через е величину перемещения, а через В — вектор единичной длины. Тогда для виртуального перемещения 6R , частицы Р можно написать  [c.101]


Б) Вращение. Пусть е — угол бесконечно малого поворота, а Q — вектор единичной длины вдоль оси вращения. Перемещение точки Р, обусловленное поворотом, можно  [c.101]

В частном случае прямоугольных координат в качестве и,- выбираются взаимно перпендикулярные векторы единичной длины. Тогда  [c.177]

Угол между t и t- -H равен 8ф так как эти векторы единичные, то предельное направление вектора it перпендикулярно к ним обоим,  [c.92]

Скалярные и векторные величины. Векторы. Равенство векторов. Единичные векторы. При изложении теоретической механики постоянно приходится пользоваться определениями и теорб]Мами того отдела математики, который носит название теории векторов. Поэтому прежде всего познакомимся с основными положениями этой теории, ограничиваясь лишь крайне необходимым.  [c.1]

Оси второй системы координат с осями первой системы составляют девять комплексных углов, комплексные косинусы которых равны скалярным произведениям каждых двух единичных векторов (единичных винтов), взятых из разных систем. Пусть  [c.58]

В общем случае перемещений твердого тела винтовые перемещения истолковываются как повороты на комплексные углы. Приведенные формулы (5.1), (5.2), (5.9) и (5.10) следует рассматривать как формулы с комплексными величинами. Предположим, что входящие в них углы конечного поворота комплексные, единичные векторы — единичные винты фиксированных в пространстве осей, а модули векторов — комплексные. Тогда согласно принципу перенесения изложенная теория конечных поворотов превращается в теорию конечных винтовых перемещений тела. Теоремы сохраняют силу с той поправкой, что в новом толковании, во-первых, телу сообщаются винтовые перемещения относительно осей, произвольно расположенных в пространстве, а во-вторых, определяются начальное и конечное положения не радиуса-вектора точки, а винта, лежащего на прямой, принадлежащей телу.  [c.90]

Давление в жидкости изменяется по всем направлениям, кроме тех, которые нормальны к вектору единичной массовой силы поверхности уровня (поверхности равного давления) в каждой своей точке нормальны направлению вектора единичной массовой силы, действующей в этой точке. Дифференциальнбе уравнение поверхностей уровня (в частности, свободной поверхности жидкости и поверхности раздела несмешивающихся жидкостей) имеет вид  [c.74]

Поверхность отнесена к криволинейной системе координат и , и задана радиусом-вектором r(ui,u ). Векторы образуют на поверхности ковариантный базис, вектор единичной нормали к поверхности есть п. Метрический ковариантный тензор есть кривизна поверхности задается тензором bij = r yra = = f itij. Любой вектор может быть задан в локальном базисе  [c.423]

В случае равновесия жидкости в сосуде, равномерно вращающемся относительно вертикальной оси, поле массовых сил q неоднородно. Вектор массовой силы q — сумма ве ктора g и вектора единичной центробежной силы инерции где <и — угловая скорость вращения со-  [c.81]

Удобно задавать произвольный вектор а ого компонентами, т. е. проекциям на оси декартовой системы координат, 1, 2, Яд . Если в], j — векторы единично длип .1, напраиленные вдо.иь ятих осей (орты), то а вя. Операции над векторами выра-  [c.249]


Смотреть страницы где упоминается термин Вектор единичный : [c.30]    [c.74]    [c.77]    [c.78]    [c.312]    [c.114]    [c.67]    [c.19]    [c.277]    [c.278]    [c.215]    [c.424]    [c.80]    [c.80]    [c.72]    [c.88]    [c.82]    [c.460]    [c.615]    [c.615]    [c.221]    [c.19]    [c.522]    [c.11]   
Аэрогидродинамика технологических аппаратов (1983) -- [ c.122 ]

Курс теоретической механики Ч.1 (1977) -- [ c.24 ]

Основной курс теоретической механики. Ч.1 (1972) -- [ c.20 ]

Курс теоретической механики 1973 (1973) -- [ c.63 ]

Курс теоретической механики 1981 (1981) -- [ c.35 ]

Механика стержней. Т.1 (1987) -- [ c.14 ]

Теоретическая механика (1970) -- [ c.0 ]

Механика сплошных сред (2000) -- [ c.235 ]

Механика слоистых вязкоупругопластичных элементов конструкций (2005) -- [ c.23 ]

Теоретическая гидродинамика (1964) -- [ c.37 ]

Курс теоретической механики (1965) -- [ c.55 , c.56 ]

Теория и задачи механики сплошных сред (1974) -- [ c.10 ]

Курс теоретической механики Том1 Статика и кинематика Изд6 (1956) -- [ c.26 ]

Метрология, специальные общетехнические вопросы Кн 1 (1962) -- [ c.493 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.208 ]

Теоретическая механика Часть 1 (1962) -- [ c.13 ]

Пьезоэлектрические резонаторы на объемных и поверхностных акустических волнах (1990) -- [ c.15 ]

Курс теоретической механики Изд 12 (2006) -- [ c.30 ]



ПОИСК



Вектор единичной нормали

Вектор единичный бинормали

Вектор единичный деформации

Вектор единичный перемещения

Вектор-радиус. Единичный (метрический) тензор

Векторы базиса зависимость не единичные и единичные

Векторы единичные (орты)

Векторы единичные для осесимметричного течени

Векторы единичные касательные

Векторы единичные, дифференцирование

Векторы единичные, дифференцирование нормальный и тангенциальный

Геометрические понятия. Дифференцирование единичного вектора

Дифференцирование единичных векторов и тождественные соотношения Кодацци—Гаусса

Единичный вектор главной нормали

Единичный вектор касательной к траектории

Единичный вектор направления поляризации поля

Замечание о дифференцировании единичного вектора

Координаты криволинейные ортогональные геометрические свойств дифференцирование единичных векторов

Определение направляющих косинусов единичного вектора, касательного к осевой линии стержня

Осесимметричное течение единичные векторы

Производная единичного вектора

Производная единичного вектора по скалярному аргументу

Производная единичного вектора полная (абсолютная)

Производная от единичного вектора. Разложение производной вектора на радиальную и трансверсальную

Разложение вектора скорости по единичным векторам осей криволинейных координат

Разложение вектора скорости по единичным векторам осей криволинейных ускорения по осям натурального триэдра

Системы координат. Базисные векторы. Триэдр единичных векторов

Скалярные и векторные величины. Векторы. Равенство векторов Единичные векторы

Скорость изменения единичных векторов

Триэдр единичных векторов

Умножение вектора на скаляр. Единичный вектор

Условия ортонормированности единичных векторов



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте