Силы вектор

На плане сил вектор 23 представлен тем же отрезком (bf), что и реакция F32, но имеет противоположное направление. [c.252]

Из этого уравнения следует, что давлению (реакции) звена 3 на звено 2 соответствует в плане сил вектор с/, а давлению Р д звена 2 на звено 3, согласно закону равенства действия и противодействия, вектор /с = —с[. Поэтому модуль силы давления в шарнире В определяется так [c.88]

Таким образом, сложение векторов угловых скоростей как пересекающихся, так н параллельных, производится так же, как н сложение сил это закономерно, так как векторы угловых скоростей и сил являются скользящими векторами. Случай пары угловых скоростей аналогичен случаю пары сил. Так же, как и момент пары сил, вектор скорости поступательного движения — вектор свободный, так как он относится к любой точке тела. [c.340]

Для графического сложения сил Г,, Рс , необходимо изобразить силы на рисунке (рис. 1.45, а). Далее, строим силовой многоугольник (рис. 1.45,6), откладывая из произвольной точки вектор, равный первой силе Р , из его конца вектор Р и из конца вектора Рс вектор Р . Начало первой силы соединяем вектором Я с концом последней силы. Вектор Я определяет величину и направление равнодействующей. [c.126]

Момент системы сил относительно центра. Если мы имеем систему сил (векторов) Л. /= 2.. ....(рис. 230), то вектор Mq, [c.225]

Следовательно, момент суммы сил (векторов), приложенных к одной точке, относительно какого-либо центра равен сумме моментов этих сил (векторов) относительно того же центра (теорема Вариньона). [c.225]

В случае центральных сил векторы F г коллинеарны, поэтому ГУ г = 0 и. следовательно. [c.313]

При силовом расчете пространственных механизмов векторные уравнения равновесия представляют пространственными многоугольниками векторов сил. Векторы сил удобно выражать через их проекции на координатные оси, моменты сил — через векторные произведения радиусов-векторов точек приложения и векторов сил. Рассмотрим на примерах расчета простейших пространственных шарнирно-рычажных механизмов последовательность определения реакций в кинематических парах. [c.271]

Таким образом, сила — вектор, и ее можно изображать графически отрезком со стрелкой на конце (рис. 1.2). Длина отрезка, взятая в масштабе, выражает модуль силы, один из концов отрезка совпадает с точкой приложения, действие силы направлено вдоль отрезка в ту сторону, куда показывает стрелка. Прямая, совпадающая с вектором, изображающим силу, называется линией действия этой силы. Обозначается вектор силы одной буквой, набранной жирным шрифтом (например, Р, С1,Т). Модуль силы обозначается той же буквой, но набранной светлым шрифтом (например, Р, Q, Т) [c.8]

Векторная величина Р/, т. е. произведение постоянного вектора силы на некоторый промежуток времени, называется импульсом силы. Вектор импульса силы совпадает с направлением вектора силы. [c.159]

Мы пишем уравнения равновесия в однородном поле сил тяжести, имея в виду, что последние являются наиболее обычными в теории упругости объемными силами. При наличии каких-либо иных объемных сил вектор pg в правой стороне уравнения должен быть заменен соответствующей другой плотностью объемных сил. [c.31]

Определение компонент вектора лобовой силы. Вектор Qn, так же как и в статике, должен удовлетворять следующим условиям [c.236]

Эквивалентными можно считать лишь те пары сил, векторы-моменты которых геометрически равны. [c.18]

Любую систему пар сил можно заменить одной парой сил, вектор-момент которой равен геометрической сумме векторов-моментов всех пар системы. [c.18]

При длительном воздействии внешних сил вектор N может существенно изменять свое направление в пространстве. Вместе с ним будет изменять свое направление и ось гироскопа. Направление AN, в котором поворачивается вектор N, совпадает с направлением М, [c.452]

Из вывода уравнения заключаем, что член (и —v)- является ускоряющей реактивной силой. Вектор и — v == Vr есть вектор относительной скорости отделившихся из контрольной поверхности масс. [c.148]

Ra = S дает вектор обобщенных упругих сил. Вектор Rp это [c.59]

В отличие ОТ объемных сил, вектор которых для частицы среды определяется однозначно, величина поверхностной силы в точке в общем случае зависит от выбора направления элементарной площадки. Обычно рассматриваются не сами поверхностные силы, а их напряжения, т. е. [c.17]

Связь между усилиями, моментами и характеристиками деформаций дают соотношения (16.26), а выражение деформаций через перемещения — соотношения (16.14). Совокупность уравнений (16.62), (16.26), (16.14) с соответствующими задаче краевыми условиями (см. 16.8) описывает поведение гибких пластин, для кото-рых нелинейность в уравнениях (16.63) и (16.14) существенна в силу того, что (1) , 0)2 е, (I, 2 о, Ё12 о- Если пластина жесткая, то ее прогибы W малы и малы повороты oj и (Оа- Тогда со , aii х о, е, о> Ё 2 О 1 И уравнения линеаризуются после отбрасывания нелинейных членов. В этом случае задача отыскания функций и, v отделяется от задачи отыскания функции w, т. е. задача разделяется на задачу о напряженно-деформированном состоянии под действием сил, векторы которых расположены в плоскости пластины, и на задачу поперечного изгиба. Уравнения первой из этих задач приведены в 17.8 и представлены соотношениями (17.23), (17.24). К этим уравнениям следует присоединить соответствующие им краевые условия (см. 16.8). [c.390]

Сила — вектор. Система сил. [c.6]

На рисунке 109 представлен механизм, многоугольники схемы которого раздельно не решаются. Пусть к каждому звену рассматриваемого механизма приложены силы (векторы таких сил на рис. 109 не показаны), а к ведущему звену / приложен уравновешивающий момент Ml. Требуется определить реакции во всех кинематических парах и величину уравновешивающего момента. [c.160]

Р <У Р,,. При таком соотношении сил вектор Р, поворачивается па 360° н нагружение колец соответствует схеме, показанной на рис. 8,5, б внутреннее кольцо враищется с вектором силы Р,, и испытывает местное нагружение, я наружное неподвижно и испытывает ЦП р к у л я ц но н и (Л 11 а гр у лг е т (е. [c.106]

При графическом определении равнодействующей двух сходящихся сил f, и не следует строить весь параллелограмм достаточно из конца силы F, провести вектор, параллельный и равный второй силе Вектор, соединяющий начальную и конечную точки полученной ломаной линии, изображает искомую равноде11ствующую R двух данных сил и [c.6]

Обозначим равнодействующую всех непосредственно пр 11ложениых к рассматриваемой материальной точке В сил вектором F. Эта сила создает абсолютное ускорение точки в неподвижной системе координат, и, следовательно, можно применить вторую аксиому динамики [c.231]

Для этого прежде всего надо выяснить что является одинаковым в данных опытах Ответ очевиден произведение та. Эту величину и естественно взять за определение силы. Учитывая, что ускорение — вектор, будем считать и силу вектором, совпадающим по ианравлепию с вектором ускорения а. [c.39]

Примерами таких псевдовекторов могут служтггь, как мы только что видели, векторное произведение двух физических векторов, а следовательно, вектор момента силы относительно точки, момент пары сил, вектор угловой скорости вращения абсолютно твердого тела. [c.123]

Процесс определения равнодействующей пространственной системы сходящихся сил удобнее вести, как это видно из рис. 26, а, несколько иным путем (рис. 26, б). Из конца вектора силы (точки В) проводим вектор ВС, равный силе В . Из конца этого вектора (точки С) проводим вектор СО, равный силе .-,. Из конца этого вектора (точки О) проводим вектор ОЕ, равный силе Е . Полученный многоугольник АВСДЕ называется силовым многоугольником. Стороны этого многоугольника, равные заданным силами одинаково с ними направленные, называются составляющими силами. Вектор АЕ, соединяющий начало А первой силы и конец Е последней силы и направленный навстречу составляющим силам, называется замыкающей стороной силового многоугольника. Поэтому можно сказать, что равнодействующая пространственной (и, следовательно, плоской) системы сходящихся сил изображается в выбранном масштабе по модулю и по направлению замыкаюшрй стороной силового многоугольника, построенного на слагаемых силах (правило силового многоугольника). [c.42]

Наирзачеш е вращения тела под действием силы ( вектор направляется так, чтобы с его конца возможное вращение тела было видным происходяиц1м против часовой стрелки ). [c.11]

Эту силу называют ГЛАВНЫМ ВЕКТОРОМ СС и обозначают сш.-волом- R. При угфощении системы пар также получается всего одна пара сил вектор-момент которой равен геометрической сум/е векторов-мо-ментов всех присоедикенкнх пар, а иначе геометрической yM.ie ьек-торов-моментов всех сил системы относительно центра приведения. Вектор-момент этой пары сил называют Г.ШШМ МОМЕНТ О СС. [c.21]

В этих формулах координаты точек приложения сил могут быть и положительгшми и отрицательными. Также могут быть положительными и отрицательными алгебраические значения проекций сил на направление-параллельного силам вектора й. Положение же точки с,- как следует из рассуждений, от направления вектора й не зависит. [c.31]

Понятие о силе вводится в механике как первичное понятие. Предполагается, что сила полностью определена, если задан соответствующий вектор, при этом определение того, что такое вектор, относится целиком к области математики. Но здесь следует подчеркнуть, что понятие силы неразрывно связано с представлением о том объекте, на который сила действует. В действительности так называемых сосредоточенных сил, т. е. сил, приложенных к точке, не существует. В теоретическо механике изучается движение материальной точки нод денствмем сил — векторов, но материальная точка это воображаемый объект, абстракция. [c.24]

Согласно последнему уравнению (13.4), строим векторный многоугольник центробежных моментов инерции, направляя каждый из известных векторов параллельно центробежной силе инерции вектор mi[fi/i] по силе вектор т [г2/2] по силе Р 2 и вектор тз[г з] по силе Р"з. Замыкая этот многоугольник (рис. 13.1, б) четвертым вектором, получаем значение и направление искомого уравновешивающего вектора mn[riJii]- Прямая OU.J, (рис. 13.1, а), проведенная из центра О паралельно найденному вектору mu[r,i/i]] (рис. 13.1,6), дает положение радиуса лц уравновешивающей массы тц. [c.198]

Самозамыкание силового многоугольника данной системы сходящихся сил является геометрическим условием ее равновесия. Таким образом, для уравновешенной системы сходящихся сил вектор равнодействующей обращается в точку. [c.15]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...