Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Дифференциальные системы

Телефон (Тлф) — преобразователь электрических колебаний в звуковые, работающий в условиях нагрузки на ухо человека. Различают телефоны электродинамические, пьезоэлектрические, электромагнитные, капсюльные, электромагнитные с простой системой и электромагнитные с дифференциальной системой.  [c.68]

Равенства (11) совместно с уравнениями (10) определяют все дифференциальные системы, по отношению к которым интеграл (5) является интегральным инвариантом. Среди этих систем будем искать те, для которых t/=0, т. е. dt = Q. Тогда из (11) найдем  [c.125]


Во всяком случае, как это всегда имеет место в случае линейной неоднородной дифференциальной системы, интегрирование уравнений (41) и (42) сводится только к квадратурам всякий раз, когда удается каким-либо способом определить общий интеграл соответствующей однородной системы. В настоящем случае член Ф уравнения (42), делающий уравнение неоднородным, объединяет в себе все, что относится к возмущающей силе. С другой стороны, однородная система, зависящая исключительно от уравнения (28") основной задачи, дает в силу этого последнего уравнения так называемые уравнения в вариациях, которыми мы будем заниматься в общем случае в 5 гл. VI. Мы увидим тогда, что если известен общий интеграл какой-нибудь дифференциальной системы, то из него можно получить посредством одного только дифференцирования общий интеграл соответствующих уравнений в вариациях. Применяя к нашему случаю это замечание и вспоминая сказан-  [c.114]

Геометрические дополнения траектории дифференциальной системы второго порядка спонтанные движения голономной системы и геодезические линии  [c.337]

Дифференциальные системы с траекториями. Предположим, что уравнения системы (96) не содержат явно t. В этом случае эта переменная не появится также и в правых частях уравнений эквивалентной системы (96 ), (96"), а с другой стороны, там появится t, и левую часть уравнения (96 ) можно написать в вида  [c.340]

Отметим, наконец, что в некоторых случаях (главным образом в тех, в которых рассмотрение приведенной устойчивости ставится природой самого вопроса) привилегированные" параметры л ,, х представляются уже отделенными от остальных в дифференциальной системе (16), поскольку эту систему можно разбить на две, первая из которых будет вида  [c.381]

Отметим попутно, что из самой формы характеристического уравнения (28), которое действительно для всех дифференциальных систем вида (27) и, в частности, для уравнений малых колебаний, следует, что если 2 есть его корень, то корнем будет также и — 2. Отсюда имеем характеристические показатели статического решения дифференциальной системы типа (26) и, в частности, динамической задачи попарно равны по модулю и противоположны по знаку.  [c.389]

Здесь мы покажем, как, пользуясь эквивалентностью между данной дифференциальной системой и вариационным условием  [c.423]

Рис. 17. Золотниковая дифференциальная система измерения (5 — аккумулятор) Рис. 17. Золотниковая <a href="/info/56893">дифференциальная система измерения</a> (5 — аккумулятор)

Рис. 18. Клапанная дифференциальная система измерения Рис. 18. <a href="/info/548435">Клапанная дифференциальная</a> система измерения
НИКОВ подаются на дифференциальный манометр 2 верхнего значения нагрузки цикла. Аналогично манометром 3 измеряется нижняя граница нагрузки цикла на образце 7. Клапанная дифференциальная система измерения показана на рис. 18. Здесь также на каждый из цилиндров 1 и 2 установлены экстремальные разделители 3 к 4. Действующую на образец нагрузку определяют по разности показаний соответствующих экстремальных манометров.  [c.350]

При равенстве проходных сечений входных сопел /, и а также совпадении формы и размеров выходных сечений обеих ветвей дифференциальной системы относительная погрешность от колебания рабочего давления будет равна  [c.73]

Этим требованиям наилучшим образом отвечают дифференциальные системы.  [c.106]

Измерительного блока с дифференциальной системой ионизационных камер и двумя источниками радиоактивного излучения  [c.214]

В больших количествах изготовляются автоматические электронные вторичные приборы с индукционной дифференциальной системой для измерения, записи на дисковой диаграмме и регулирования.  [c.12]

Для больших приборов, например, электронных микроскопов, одним из вариантов уменьшения паразитной десорбции молекул остаточных газов является использование дифференциальной системы откачки [305], при которой автокатод располагается в камере со сверхвысоким вакуумом ( 10 —10 мм рт. ст.), а объект воздействия электронного пучка — при сравнительно низком вакууме (10 —10 мм рт. ст.). Эти камеры разделяются достаточно малым апертурным отверстием ( л 0,5 мм), достаточным для пропускания электронного пучка и поддержания нужной разности давления.  [c.241]

До настоящего времени такая задача теории дифференциальных уравнений в частных производных не рассматривалась. Для преодоления этой трудности при решении системы I применяется обычный прием соответствующим выбором функции координат систему I сводят к системе обыкновенных дифференциальных уравнений с двумя локальными граничными условиями (названной системой II). Решение такой краевой задачи достаточно полно освещается в теории обыкновенных дифференциальных уравнений. Подобное преобразование координат не является единственным, т. е. имеет место неоднозначное соответствие [14 1, 2, 4]. Различные авторы пытались получить систему II в виде обычной дифференциальной системы. Ввиду сложности явлений в пограничном слое это не всегда возможно. Недавно автор получил систему II в виде обычной однопараметрической дифференциальной системы [14 1,4]. Эта система охватывает большой круг задач по пограничному слою. Над системой II необходимо провести следующие математические доказательства а) доказательство существования и единственности решения системы II с двумя соответствующими граничными условиями б) доказательство существования и единственности потока в отношении некоторых принимаемых условий в) доказательство, что решение системы II с двумя соответствующими локальными граничными условиями является решением системы I с двумя соответствующими функциональными граничными условиями.  [c.82]

Полученные выше уравнения относятся к потоку несжимаемой жидкости. Однако совершенно очевидно, что уравнение, полученное Говардом, может служить основой дифференциальной системы, описывающей поток сжимаемой жидкости. В этом случае иногда целесообразно не использовать понятие функции тока, а иметь дело с компонентами скорости и плотностью. Для решения полученных выше систем могут быть применены любые известные методы. В качестве примера применим к уравнению (25d) метод Блазиуса.  [c.99]

Для pe ui-ния системы обыкновенных линейных дифференциальных уравнений с постоянными коэффициентами и заданными начальными условиями составляют систему алгебраических операторных уравнений относительно неизвестных изображений искомых функций, образующих частное решение данной дифференциальной системы. Решая систему, находим эти изображения Fi(p).....  [c.47]


Следовательно, пренебрежение моментами приводит к необходимости пренебрегать и перерезывающими усилиями. Вводя этот результат в уравнения (1.92) , придем к дифференциальной системе  [c.85]

Теперь для смещений и, v, w может быть написана следующая дифференциальная система  [c.149]

Далее в уравнении (3.77) предлагается пренебречь еще членами, умноженными на коэс ициент Пуассона v, после чего из уравнений (3.74) и (3.77) получается следующая окончательная дифференциальная система  [c.182]

Задачу о расчете оболочек вращения на произвольную нагрузку удобнее всего рассматривать в комплексной форме. Оказывается, что получающиеся при этом дифференциальные уравнения допускают преобразования, аналогичные тем, какие юз-можны для уравнений безмоментной теории. В итоге расчет оболочки вращения приводится к решению дифференциальной системы четвертого порядка, содержащей всего два уравнений. Из этой системы, во-первых, сразу же может быть получен известный результат для осесимметричной деформации оболочек вращения, т. е. решение этой задачи может быть сведено к интегрированию одного уравнения второго порядка. Кроме того, аналогичный результат может быть получен и для так называемых ветровых нагрузок.  [c.187]

Исследуем систему (5.2.1) с помощью дифференциальных приближений [197]. Полагая, что входящие в систему функции являются гладкими по координате 0 и времени t, разложим каждую из них в ряд Тейлора в окрестности точки (0 , t ) ы приведем подобные члены. Нулевому дифференциальному приближению системы (5.2.1) отвечает следующая дифференциальная система уравнений или континуальная модель (слагаемые в уравнениях первого и более высокого порядка по h ш At отброшены)  [c.113]

Осесимметричная струя. Осесимметричный вариант только что разобранного случая допускает решение такого же типа. Так как метод решения подобен рассмотренному для двухмерной ламинарной струи, здесь решается лишь дифференциальная система и приводятся полученные результаты.  [c.230]

Дифференциальный линейный феррозонд с одним сердечником [55J, изображенный на рис. 5, а, представляет собой индикатор с двумя обмотками, размещенными по концам пер-маллоевой проволоки и включенными навстречу друг другу. Чувствительность такой дифференциальной системы зависит от величины базы — расстояния от центра одной катушки до центра другой.  [c.58]

Система (96 ), (96"), как мы видим, представляет собой все еще нормальную систему второго порядка относительно п неизвестных функций t, q ,, q - независимого переменного q . Поэтому на основании обычной теоремы существования и единственности решения дифференциальных уравнений можно утверждать, что для системы (96 ), (96") существует решение и притом единственное, для которого в соответствии с заданным значением независимой переменной остальные п—1 переменных q и соответствующие им производные q вместе с и принимают наперед заданные произвольные значения. Условие того, что кривая в пространстве Г проходит через заданную точку в заданном направлении, выражается тем обстоятельством, что при указанном значении координаты q остальные (п—1) координат и их производные q принимают заданные значения. Отсюда можно заключить, что через каждую точку пространства Г в каждом из возможных направлений проходит по крайней мере одна траектория. Так как точек в пространстве Г будет оо" и из каждой из них выходит оо"" направлений, а на К35КДОЙ кривой существует оо точек и в каждой из них, за вычетом лишь исключительных (особых точек), однозначно определяется направление касательной, то можно поэтому сказать, что траектории дифференциальной системы второго порядка (96) с п неизвестными функциями образуют множество, состоящее по крайней мере из элементов.  [c.339]

Этим мы не хотим утверждать абсолютно, что ш существует других первых интегралов напротив, для всякой нормальной дифференциальной системы первого порядка с п неизвестными функциями от одного перемен-яого из теоремы существования общего решения, зависящего от п произвольных постоянных, необходимо следует существование и первых интегралов, которые теоретически можно получить, разрешая относительно произвольных постоянных уравнения общего решения. Если из этих п первых интегралов, зависящих от t, исключим это переменное, то придем во всяком случае к л — 1 первых интегралов, связывающих только неизвестные величины задачи. Но во все теоремы существования входят разложения в степенные ряды или другие виды последовательных приближений, т. е. бесконечные алгоритмы, которые, вообще говоря, не приводят к функциям, выражающимся элементарно (алгебраическим, показательным или тригонометрическим), а когда в механике говорят о первых интегралах, известных или подлежащих определению (если нет явно выраженной оговорки о противном), то подразумеваются именно интегралы, выражаемые в этой Элементарной форме.  [c.100]

Меростатические решения. В одном из следующих пунктов (п. 16) мы скажем несколько слов об общем интегрировании дифференциальной системы (19), (20), по крайней мере для случая диска. В этом же пункте, основываясь на тех же уравнениях, мы изучим более простой тип движений твердого тела гироскопической структуры с круглым основанием, к которому мы придем, предполагая постоянным угол наклона 0 плоскости окружности С к плоскости опоры,  [c.198]

Систему уравнений движения машинного агрегата с нелинейным звеном, встроенным в соединение, можно было бы получить из общей алгебро-дифференциальной системы (16.15)—(16.16), если в последней считать известным, положить = О, = О и учесть структурные особенности рассматриваемого машинного агрегата.  [c.111]

Как показали исследования, результаты которых приведены в гл. II—VIII, динамические явления в машинных агрегатах при учете характеристики двигателя, упругих свойств соединений и реального демпфирования описываются в общем случае системами нелинейных дифференциальных уравнений. Отыскание решений таких систем сопряжено со значительными трудностями. Если даже не рассматривать принципиальных вопросов, связанных с невозможностью построения аналитического решения для нелинейной дифференциальной системы общего вида, то и для линейных систем высокого порядка вычислительные сложности оказываются весьма значительными.  [c.325]


Коэффициенты системы (8.12) остаются постоянными на полусегменте [/j, т. е. в пределах каждого -го режима движение привода описывается системой уравнений с постоянными коэффициентами. При этом последовательность моментов времени изменения режимов /j до получения решения системы уравнений (8.12) остается неизвестной и подлежит определению. Система уравнений движения привода при вынужденных колебаниях является дифференциальной системой общего типа. Частным случаем такой системы является, например, система дифференциальных уравнений движения привода, упруго-диссипативные характеристики всех соединений которого заданы зависимостями гистерезисного типа (рис. 79, а—б)  [c.226]

Алгоритмы I и II построения общего и частного решений системы дифференциальных уравнений (8.12) применимы и для построения решений алгебро-дифференциальной системы (8.22) и отличаются лишь некоторыми особенностями.  [c.246]

Сжимаемая среда (система II является параметрической). Для случая а Кшивоблоки [14 и 4] обобщил доказательство существования решения, разработанного Вайоурном [25], и провел доказательство для однопараметрической дифференциальной системы. Это доказательство можно распространить на интервал Bj, причем (В < Sj) или можно использовать некоторый критерий непрерывности решения [18]. Для случая б доказательств не существует. Для случая в Кшивоблоки, видоизменив приближение Моргана, доказал, что решение параметрической системы II является решением системы I для двух или нескольких независимых переменных. Однако вопрос о единственности и граничных условиях не рассматривался.  [c.82]

Существование и единственность решения такой обычной параметрической дифференциальной системы первого порядка были доказаны Кшивоблоки [14 4], который обобщил теоремы существования Вайборна [25]. Доказательство относится к определенному интервалу [О .  [c.85]

Система уравнений (3.1), (3.2) является нелияейной дифференциальной системой с переменным параметром Р, зависящим от искомых функций 00, а . Решение этой системы в явном виде не представляется возможным. Эффективное решение системы (3.1), (3.2) получается методом последовательных приближений. Для ее решения необходимо располагать двумя граничными условиями.  [c.187]

Как при ляпуповском, так и при некоторых других определениях устойчивости нас интересует поведение решений системы (а) при t- oo. Будем считать правые части уравнений системы (а) вполне определенными регулярными функциями своих аргументов при любых конечных значениях их. Если мы предположим, что при t со искомые функции х ж у стремятся к каким-то вполне определенным конечным пределам, то это же самое будет верно относительно функций X, Y, и если пределы последних отличны от нуля, то мы придем к противоречию. Таким образом, надо сказать, что в этом случае X = У = О при t оо, ш исследование поведения решений системы (а) на устойчивость становится частным случаем изучения поведения 136 решений (а), иначе говоря, траекторий этой дифференциальной системы в окрестности одной из ее особых точек — точек одновременного обращения в нуль правых частей этой системы  [c.136]

Достаточные условия для устойчивости. Вместо решения дифференциальной системы, определяющей устойчивость или неустойчивость первоначального движения, различные исследователи интегрировали дифференциа.льное уравнение или уравнения, дающие достаточные условия для устойчивости. Хотя получить эти условия намного легче, чем решить дифференциальную систему, однако они содержат гораздо менее специфичную информацию, так как выведены без знания основ природы возмущения. Тем не менее эти условия всегда обеспечивают ценные указания в поисках более специфичной информаций, когда отсутствует детальное решение, и являются хорошей проверкой, если такое решение существует. В дальнейшем для иллюстрации смысла метода будут приведены достаточные условия устойчивости плоского потока Пуазейля. Ценность результата, полученного Сингом, доказана удачным исследованием Линя в более узкой области.  [c.238]

На каждом сердечнике 2 расположены катушки ( 1 и г), установленные так, что их выступы сдвинуты относительно друг друга на произвольное число шагов плюс толщина выступа Ь якоря 1. Такой сдвиг создает дифференциальность системы и обеспечивает повышение чувствительности.  [c.387]


Смотреть страницы где упоминается термин Дифференциальные системы : [c.427]    [c.198]    [c.367]    [c.372]    [c.445]    [c.460]    [c.301]    [c.60]    [c.187]    [c.332]    [c.242]   
Курс теоретической механики Том 2 Часть 1 (1951) -- [ c.2 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.3 (1963) -- [ c.213 ]

Справочник машиностроителя Том 1 Изд.2 (1956) -- [ c.213 ]

Справочник машиностроителя Том 6 Издание 2 (0) -- [ c.213 ]



ПОИСК



BANDS BNDPRZ решения системы линейных обыкновенных дифференциальных

BANDS решения системы линейных обыкновенных дифференциальных

Алгебраическая приводимость систем линейных дифференциальных

Алгоритм для нахождения частного решения системы дифференциальных уравнений движения машинного агрегата

Асимптотическое поведение решения системы дифференциальных уравнений вынужденных колебаний

Асимптотическое поведение решения системы дифференциальных уравнений движения машинного агрегата

Ван-дер-Поля Асимптотическая декомпозиция дифференциальных систем

Вариационно-матричный способ получения канонических систем дифференциальных уравнений

Внешние и внутренние силы. Дифференциальные уравнения движения материальной системы

Воронков. О первых интегралах дифференциальных уравнений движения системы, рассматриваемых как неголономные связи, наложенные на эту систему

Вывод системы дифференциальных уравнений деформирования плоского кругового стержня

Геометрические дополнения траектории дифференциальной системы второго порядка спонтанные движения голономной системы и геодезические линии

Гиперболическая система дифференциальных уравнений

Граничные задачи для квазилинейных гиперболических систем двух дифференциальных уравнений первого порядка с двумя независимыми переменными

ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫЕ ФУНКЦИИ 1-го порядка 208 —Система

Двадцатая лекция. Доказательство того, что интегральные уравнения, выведенные из полного решения Гамильтонова уравнения в частных производных, действительно удовлетворяют системе обыкновенных дифференциальных уравнений, уравнение Гамильтона для случаи свободного движения

Двенадцатая лекция. Множитель системы дифференциальных уравнений с произвольно большим числом переменных

Декомпозиция систем нелинейных дифференциальных уравнений

Декомпозиция систем обыкновенных дифференциальных

Динамические системы, описываемые дифференциальными уравнениями с разрывной правой частью Скользящие движения

Дифференциальное прпблпжепие дискретной системы распространения одномерных волн растяжения — сжатия

Дифференциальное уравнение в фундаментальная [система решений

Дифференциальное уравнение изгиба пластин в прямоугольной системе координат

Дифференциальное уравнение малых свободных колебаний системы с одной степенью свободы

Дифференциальное уравнение теплопроводности, выраженное в различных системах координат

Дифференциальные режимы использования спутниковых приемников глобальных навигационных систем

Дифференциальные системы траекториями

Дифференциальные уравнении возмущенного движения центра масс искусственного спутника Земли (2Г). 3. Уравнения возмущенного движения линейных систем

Дифференциальные уравнения в 1-го порядка 208 —Система

Дифференциальные уравнения в полных первого порядка 1 —• 208 — Система

Дифференциальные уравнения возмущенного движения задачи п тел для различных систем оскулирующих элементов

Дифференциальные уравнения возмущенного движения систем автоматического регулирования

Дифференциальные уравнения возмущенного движения системы (уравнения в вариациях). Случай стационарного движения

Дифференциальные уравнения возмущенного движения тела для различных систем оскулирующих элементов

Дифференциальные уравнения вынужденных колебаний системы в главных координатах и их общее решение

Дифференциальные уравнения вынужденных колебаний системы и их общее решение

Дифференциальные уравнения вынужденных колебаний системы и их общее решение. Явление резонанса

Дифференциальные уравнения вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы

Дифференциальные уравнения движения жидкости в спиральной части отвода РЦН в неподвижной системе координат

Дифференциальные уравнения движения материальной точки в простейших системах координат

Дифференциальные уравнения движения механической системы

Дифференциальные уравнения движения механической системы в обобщенных координатах

Дифференциальные уравнения движения механической системы в обобщенных координатах (уравнения Лагранжа второго рода)

Дифференциальные уравнения движения системы Условия равновесия

Дифференциальные уравнения движения системы в обобщенных координатах

Дифференциальные уравнения движения системы в обобщенных координатах (уравнения Лагранжа второго рода)

Дифференциальные уравнения движения системы в обобщенных координатах. Уравнения Феррерса, уравнения Лагранжа первого и второго рода

Дифференциальные уравнения движения системы в общем виде

Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек

Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовой системе координат (уравнения Лагранжа первого рода)

Дифференциальные уравнения движения стенки как системы с двумя степенями свободы и приближенное решение задачи

Дифференциальные уравнения для плотности инверсной заселенности . Полная система балансных уравнений в частных производных . Усредненные балансные уравнения (скоростные уравнения)

Дифференциальные уравнения колебаний системы

Дифференциальные уравнения линейных систем с конечным числом степеней свободы (В.Е. Самодаев)

Дифференциальные уравнения малых колебаний голономной системы

Дифференциальные уравнения малых колебаний многомассовых систем

Дифференциальные уравнения малых колебаний системы около положения устойчивого равновесия

Дифференциальные уравнения малых колебаний системы с N степенями свободы

Дифференциальные уравнения параметрических колебаний упругих систем (общий случай)

Дифференциальные уравнения параметрических колебаний упругих систем (общин случай)

Дифференциальные уравнения параметрических колебаний упругих систем (особый случай)

Дифференциальные уравнения переноса однокомпонентной системы

Дифференциальные уравнения равнонесня в неортогональной системе криволинейных координат

Дифференциальные уравнения свободных колебаний консервативной системы и их общее решение

Дифференциальные уравнения собственных колебаний системы

Дифференциальные уравнения собственных колебаний системы с двумя степенями свободы

Дифференциальные уравнения характеристическая система

Задание Д.27. Интегрирование дифференциального уравнения свободных колебаний механической системы с помощью ЭВМ

Закон сохранения кинетического момента. Первые интегралы дифференциальных уравнений движения системы

Интегралы и группы симметрий квазиоднородных систем дифференциальных уравнений

Интегралы системы дифференциальных уравнений

Интегралы системы обыкновенных дифференциальных уравнений

Интегрирование дифференциальных уравнений движения материальной системы при наличии односторонних связей

Интегрирование основной системы дифференциальных уравнений движения невязкой жидкости

Интегро-дифференциальное уравнение АР (система уравнений)

Исследования дифференциальных уравнений движения автономной системы

Квазилиненныс системы дифференциальных p.iiiiiiiiiii. 11срноднчсскне решении

Кинематика упругого рассеяния. Динамическая теория рассеяния. Сечение рассеяния реакции pi Р2 — р. Упругое рассеяние. Дифференциальные распределения в лабораторной системе. Обратная задача рассеяния. Условие классичности рассеяния. Рассеяние тождественных частиц Ограниченная задача трех тел

Классическая теория возмущений . 183. О линейных гамильтоновых системах дифференциальных уравнений

Козлов, С.Д. Фурта. Первый метод Ляпунова для сильно нелинейных систем дифференциальных уравнений

Колебания упругих систем - Методы составления дифференциальных уравнений

Колебательные системы и дифференциальные уравнения их движения

Коэффициенты влияния и их применение к составлению дифференциальных уравнений свободных колебаний упругой системы с двумя степенями свободы

Кэмпбелла — Хаусдорфа Теория Ли систем обыкновенных дифференциальных уравнений

Линеаризация гиперболической системы дифференциальных уравнений. Граничные условия

Линеаризация основной системы дифференциальных уравнений

Линейные уравнения — Системы дифференциальные 215 — Система

Логинов. Численный метод интегрирования одной системы дифференциальных уравнений тепло- и массопереноса в случае переменных физических характеристик

Малые колебания около устойчивого решения системы дифференциальных уравнений. Критерии неустойчивости

Метод направленной ортогонализацнн для решения линейных краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений

Метод определения частот и форм интегрированием системы дифференциальных уравнений

Методы исследования задач устойчивости и стабилизации по части переменных функционально-дифференциальных систем

Методы сведения к системам обыкновенных дифференциальных уравнений

Методы численного решения краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений

Множители системы обыкновенных дифференциальных уравнений

Множитель системы уравнений. Дифференциальное уравнение для множителя

Независимые координаты системы. Число степеней свободы системы без неинтегрируемых дифференциальных связей

Некоторые свойства системы дифференциальных уравнений газовой динамики

Нормальная форма системы дифференциальных уравнений

Нормальная форма системы дифференциальных уравнений Жордана

О ГЛЛВЛЕНИЕ Г липа Практические методы решении систем нелинейных дифференциальных уравнений

О линейных гамильтоновых системах дифференциальных уравнений

О существовании гармонических колебаний у одной системы двух дифференциальных уравнений

ОСНОВНЫЕ ПОНЯТИЯ и ТЕОРЕМЫ ДИНАМИКИ СИСТЕМЫ Дифференциальные уравнения движения системы материальных точек в декартовых координатах

Обертывающая группа системы Замена переменных в дифференциальной системе. Формула

Обобщенная система дифференциальных уравнений тепломассопереноса

Общее решение дифференциального уравнения вынужденных колебаний системы с одной степенью свободы

Общее решение дифференциальных уравнений свободных колебаний системы в главных координатах

Общее решение дифференциальных уравнений свободных колебаний системы с двумя степенями свободы

Общие замечания об интегрировании системы дифференциальных уравнений движения материальной точки

Ов ОДНОМ СВОЙСТВЕ системы ДИФФЕРЕНЦИАЛЬНЫХ уравнений, ОПРЕДЕЛЯЮЩЕЙ вращение твердого тела около неподвижной точки (перевод)

Один из методов решения системы двух дифференциальных уравнений второго порядка с постоянными коэффициентами

Операторная запись дифференциальных уравнений движения элементов системы регулирования

Операторная форма дифференциальных уравнений движения элеЧ ментов системы регулирования

Определение областей неустойчивости для систем дифференциальных уравнений с периодическими коэффициентами

Основная система дифференциальных уравнений упругой линии двоякой кривизны

Основная система дифференциальных уравнений устойчивости

Основные законы движения сплошной среды и система основных дифференциальных уравнений движения

Перевод дифференциальных сечений и энергий из лабораторной системы в систему центра инерции и наоборот

Периодическое решение системы дифференциальных уравнений вынужденных колебаний

Подпрограмма получения канонической системы дифференциальных уравнений

Поитпкенне порядка системы дифференциальных уравнений движения ири помощи уравнений Рауса

Полная двумерная система дифференциальных уравнений теории оболочек

Получение канонических систем дифференциальных уравнений

Понижение порядка системы дифференциальных уравнений движения при помощи уравнений Рауса

Порядок системы совместных дифференциальных уравнений

Постановка задачи устойчивости по части переменных для функционально-дифференциальных систем

Построение периодического решения системы дифференциальных уравнений вынужденных колебаний в замкнутом виде

Почти инвариантные системы дифференциальных уравнений

Приведение квазилинейных уравнений в частных производных к бесконечномерной системе обыкновенных дифференциальных уравнений

Приведение системы двух дифференциальных уравнений -го

Приведение системы дифференциальных уравнений задачи трех тел к четырем степеням свободы

Приведение системы дифференциальных ураннений ламинарного пограничного слоя к безразмерному ниду

Приведение системы уравнений равновесия к двум дифференциальным уравнениям второго порядка

Применение ЭВМ для интегрирования дифференциальных уравнений динамических систем при помощи преобразования его в систему дифференциальных уравненений первого порядка

Применение дифференциальных уравнений движения неголономных систем

Применение методов численного решения дифференциальных уравнений для построения кривой переходного процесса на примере системы четвертого порядка

Принцип суперпозиции решений в нелинейных системах дифференциальных уравнений

Пространственные криволинейные системы координат. Методы построения алгебраические, дифференциальные и теории конформных отображений

Пуассона система кинематических дифференциальных уравнений

Пятнадцатая лекция. Множитель системы дифференциальных уравнений с производными высшего порядка. Применение к свободной системе материальных точек

Рабочий прием эквивалентирования динамических систем, дифференциальное уравнение которых содержит фантомный полином

Разделение взаимосвязанной системы дифференциальных уравнений

Разделение системы дифференциальных уравнений термоупругости

Разрешающая система трех дифференциальных уравнений в перемещениях

Расчет Систем линейных — Уравнения дифференциальные

Расчет нелинейных следящих систем при помощи гармонической линеаризации нелинейных дифференциальных уравнений

Решение задачи о динамическом давлении грунта интегрированием системы дифференциальных уравнений

Решение краевых задач для систем линейных обыкновенных дифференциальных уравнений первого порядка

Решение системы дифференциальных уравнений

Решение системы дифференциальных уравнений движения машинного агрегата с нелинейным звеном, встроенным в массу

Решение системы эквивалентных дифференциальных уравнений колебаний корпуса

Ряд Ли как решение системы обыкновенных дифференциальных

Сведение к системе обыкновенных дифференциальных уравнений

Сведение системы уравнений пограничного слоя к системе обыкновенных дифференциальных уравнений. Автомодельные решения

Свободная и несвободная материальные системы. Связи конечные и дифференциальные

Связь коэффициентов разложения i и С кривой переходного процесса с коэффициентами правой и левой части дифференциального уравнения системы

Связь параметров объекта и регулятора с найденными коэффициентами линейного дифференциального уравнения системы

Символический метод решения системы дифференциальных уравнений

Система блоков. Дифференциальный блок

Система вала п дифференциальных уравнений

Система дифференциальных уравнении для стационарного парокапельного потока в трубе

Система дифференциальных уравнений

Система дифференциальных уравнений в лаграпжевых переменных ее свойства

Система дифференциальных уравнений вынужденных колебаний в приводах с линейными звеньями в общем случае

Система дифференциальных уравнений гиперболическая в точке

Система дифференциальных уравнений движения в оскулирующих элементах

Система дифференциальных уравнений и ее обертывающая алгебра

Система дифференциальных уравнений и условий однозначности, определяющая процессы нагрева металла

Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена

Система дифференциальных уравнений конвективного теплообмена. Безразмерные переменные

Система дифференциальных уравнений многоступенчатых выпарных установок

Система дифференциальных уравнений неустановившегося движения газированной жидкости в пористой среде

Система дифференциальных уравнений первого порядка

Система дифференциальных уравнений переноса

Система дифференциальных уравнений с частными производными

Система дифференциальных уравнений скорости горения

Система дифференциальных уравнений тепло- и массообмена

Система дифференциальных уравнений, описывающая процесс установления режима синхронизации мод

Система дифференциальных уравнений, описывающих теплоотдачу при химических реакциях

Система дифференциальных ураннений

Система дифференциальных ураяненнй первого порядка. Учебные программы

Система кинематических дифференциальных

Система координат глобальная уравнений дифференциальных первого

Система координат сферическая п дифференциальных уравнений

Система линейная дифференциальных уравнений

Система основных дифференциальных уравнений газовой динамики Постановка задачи и основные уравнения газовой динамики

Система рычагов. Дифференциальный рычаг

Система уравнений дифференциальных первого

Система уравнений, оптимальное неотрицательное решение Системы дифференциальных уравнений

Системы второго порядка и их исследование методами качественной теории дифференциальных уравнений

Системы дифференциальных уравнений. Формулы Бетти

Системы измерения дифференциальные

Системы линейные - Дифференциальные уравнения 316-319 - Понятие

Системы линейные - Дифференциальные уравнения 316-319 - Понятие характеристика

Системы — Динамика дифференциальных уравнений

Системы — Динамика дифференциальных уравнений линейных

Составление дифференциальных уравнений для всей системы регулирования (регулятор—объект) порядка выше второго

Специальные вопросы теоретической механики Уравнения движения точки и механической системы в неинерциальных координатах Дифференциальное уравнение движения точки в неинерциальных координатах

Существование и единственность решения системы дифференциальных уравнений

Существование периодического решения у одной автономной системы трех дифференциальных уравнений

Теорема Варппьона системы в форме дифференциальной

Теорема импульсов кинетической энергии материальной системы в дифференциальной

Теорема об изменении главного момента количеств движения материальной системы. Дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси

Теорема об изменении кинетической энергии материальной системы в интегральной форме (35 7). 5. Теорема об изменении кинетической энергии в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы в дифференциальной форме

Теорема об изменении кинетической энергии системы материальных точек (в дифференциальной форме)

Теоремы динамики системы дифференциального исчисления

Теория термоупругости система дифференциальных уравнений термоупругости

Упрощенная форма разрешающей системы трех обыкновенных дифференциальных уравнений в перемещениях для длинного торса-геликоида

Уравнения Лагранжа II рода (дифференциальные уравнения движения системы в обобщенных координатах)

Уравнения движения системы дифференциальные

Уравнения движения системы по заданной кривой дифференциальные

Уравнения движения системы центра масс дифференциальны

Уравнения движения твердого системы в обобщенных координатах дифференциальные

Уравнения дифференциальные равновесия в произвольной системе координатных осей, не согласованной с локальной упругой симметрией тела

Условие, налагаемое удерживающей дифференциальной связью на ускорения частиц системы

Устойчивость (стабилизация) и управление по части переменных для функционально-дифференциальных и стохастических систем

Устойчивые решения системы дифференциальных уравнений

Характеристики системы дифференциальных уравнений

Характеристики системы обыкновенных дифференциальных уравнений

Четырнадцатая лекция. Вторая форма уравнения, определяющего множитель Множители ступенчатой приведенной системы дифференциальных уравнеМножитель при использовании частных интегралов

Численное интегрирование линейных краевых задач для систем обыкновенных дифференциальных уравнений методом инвариантного погружения

Численное интегрирование разрешающих дифференциальных уравнений для одномерных систем

Шермана STIFM вычисления матрицы жесткости для системы линейных дифференциальных уравнений первого порядка — Текст

Шермана STIFMZ вычисления матрицы жесткости для системы линейных дифференциальных уравнений первого порядка



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте